Дисперсия магнитной проницаемости

О ДИСПЕРСИИ МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ФЕРРОМАГНЕТИКОВ [c.44]

В. В. ДЕМЬЯНОВ. О дисперсии магнитной проницаемости ферромагнетиков. ....................................... [c.183]

Опыт показывает, что магнитная проницаемость р. (определяемая как отношение амплитуды индукции В к амплитуде напряженности поля Н при синусоидальном изменении этих величин) также зависит от частоты. Для ферромагнитных тел jl порядка 10 10 для низких звуковых частот и спадает до величины порядка 1 при частотах порядка 10 ° герц. Эта дисперсия магнитной проницаемости была открыта В. К. Аркадьевым в замечательной работе, выполненной в 1912 г, (еще с помощью затухающих электромагнитных колебаний). В дальнейшем В. К. Аркадьевым и его сотрудниками, а также рядом других исследователей была проведена огромная работа по изучению зависимости магнитной проницаемости ферромагнитных тел от частоты. [c.274]

Интенсивность и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса ДЯ обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости fx" составляет половину своего значения в точке резонанса. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость ска-лярна. Зависимости ее вещественной и мнимой [х" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественным ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.563]

Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости. В электродинамике среды, которые мы будем рассматривать, описываются двумя скалярными пар аметрами — диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью р,. Этим исключаются из рассмотрения два класса сред — анизотропные тела и тела с пространственной дисперсией. В первых е и ц — тензоры. Во вторых такие локальные характеристики, вообще говоря, не существуют, они могут быть введены только для плоских волн и зависят от направления этих волн. [c.12]

В спектрах комплексной магнитной проницаемости, измеренных при Втах 10 Т и повышенных индукциях до для этих ферритов наблюдаются две области дисперсии — низкочастотная и высокочастотная (рис. 1,а). В области высокочастотной дисперсии имеют место спад индукции (рис. 2) и уменьшение площади петли магнитного гистерезиса с увеличением частоты. Наибольший спад составляющих комплексной магнитной проницаемости, индукции и уменьшение площади петли магнитного гистерезиса с увеличением частоты наблюдаются при том же содержании СоО (1 мол.%>), что и максимум Ть Это свидетельствует о том, что изменение указанных параметров вызвано одним и тем же механизмом, видимо магнитным последействием, обусловленным диффузионными процессами. [c.95]

Отказавшись от детального описания особенностей отражения света от кристаллов с пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости, при исследовании распространения света внутри кристалла мы будем исходить из выражения (56.9). В этом случае отношение амплитуд, возникающих в кристалле нормальных электромагнитных волн определенной частоты и поляризации, определяется однозначно без введения дополнительных граничных условий для экситонных полос различной природы. Полученные результаты имеют строгий смысл, если их относить к случаю распространения света в области г>0, возникающего в кристалле бесконечных размеров под действием сторонних токов (56.5), создаваемых в плоскости г = 0 внутри кристалла. Ниже вычисляется векторный потенциал (56.9), напряженности электрического Ех и магнитного. Ну полей и компонента вектора плотности потока электромагнитной энергии 5 в кристалле для различных предельных случаев. [c.459]

При наличии дисперсии диэлектрической и магнитной проницаемостей правила (1.44) — (5.46) остаются в силе для соответствующих компонент Фурье. [c.282]

П. п. зависит от длины волны "к (частоты V) излучения (см. Дисперсия света). С диэлектрической проницаемостью и магнитной проницаемостью среды и зависящими от к, абс, [c.584]

Теория Максвелла установила связь между электрическим, магнитным и оптическим параметрами среды. Однако поскольку, по Максвеллу, е и р. — величины, не зависящие от длины волны света, то явление дисперсии (зависимость показателя преломления от длины волны) оставалось необъясненным в рамках электромагнитной теории. Этот пробел был заполнен после того, как Лорентц предложил электронную теорию, согласно которой диэлектрическая проницаемость среды зависит от длины волны падающего света. [c.7]

Пространственная дисперсия. Все волны в И. можно рассматривать как электромагнитные волны в среде с заданной диэлектрич. проницаемостью е (к, ш), к-рую можно вычислить с помощью линеаризованного кинетич. ур-ния. Для П. в магнитном поло диэлектрич. проницаемость есть тензор 2-го ранга еу (к, со). Этот тензор, вообще говоря, зависит как от частоты колебаний О), так и от волнового вектора к. По аналогии с обычной дисперсией при наличии зависимости е от к говорят о пространств, дисперсии. Наиболее интересные, с теоретической и прикладной точек зрения, волны в Н. лежат в области пространств, дисперсии. Пространственная дисперсия приводит к ряду своеобразных аффектов, к числу к-рых относится хорошо известный аномальный скип-эффект. [c.21]

Именно так объясняются эффект Мейсснера и появление вихревых нитей в сверхпроводниках. Нужно подчеркнуть, что ПП сверхпроводника служит величина неэлектромагнитной природы — волновая функция ф конденсата куперовских пар. К сверхдиамагнетизму сверхпроводника — неупорядоченной в электромагнитном смысле среды — ведет аномально сильная пространственная дисперсия магнитной проницаемости [c.204]

Вопрос о дисперсии оптических параметров аморфного углерода подробно был рассмотрен в работе Сталла и Плэсса [Л, 69]. Используя уравнение движения электронов в твердом теле под действием электромагнитного поля падающей волны и принимая магнитную проницаемость вещества равной проницаемости среды, они получили формулы, определяющие дисперсию оптических параметров аморфного углерода [c.101]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Химические, физико-химические и биохимические воздействия, которые отнесены не к операциям III, а к операциям VII, поскольку они в большинстве случаев (за исключением титрометрических методик) предшествуют процедуре измерений, приводят также к самым различным физическим эффектам механическим — изменениям объема, давления, упругости, масс различных частей жидкостной системы, скорости, коэффициента поглощения и дисперсии звука тепловым — изменениям температуры оптическим — изменениям оптической плотности, коэффициентов рассеяния и отражения, оптической активности, двойного лучепреломления, спектральных характеристик люминесценции и света, прошедшего через среду, изменениям дисперсии света электрическим — изменениям пассивных электрических характеристик среды, их дисперсии, эффектам, связанным с изменениями ЭДС гальванических элементов и диффузионных потенциалов магнитным — изменениям магнитной проницаемости радиационным и радиационно-химическим — появлению радиоактивности и возникновению химических реакций изотопного обмена в результате введения в исследуемую пробу изотопных индикаторов (так называемых меченых атомов). [c.34]

С целью проверки высказанного предположения о возможном механизме (магнитнохм последействии, обусловленном диффузионными процессами), ответственном за величину Ть за низкочастотную дисперсию в спектрах комплексной магнитной проницаемости, а также за дисперсию в зависимостях индукции от напряженности магнитного поля, были проведены исследования ть тангенса угла потерь tgб, прони- [c.98]

Приводятся результаты исследования времени установления обратимой магнитной проницаемосги Ti, спектров ко Мплексной магнитной проницаемости, а также петель магнитного гистерезиса, измеренных при различных температурах и частотах. Показано, что за величину Ть за низкочастотную дисперсию в указанных спектрах и иэменения петли магнитного гистерезиса в завикдамости от температуры и частоты для никель-цинк-кобальтовых ферритов с недостатком РегОз ответственным является диффузионный процете с энергией активации примерно 1,2 эв. [c.225]

Частотная зависимость комплексных магнитных проницаемостей указывает на временную зависимость намагниченности ферромагнетиков, которая определяется или непосредственно экспериментально, или по спектрам с помощью обратного интегрального преобразования Фурье. Как частотная, так и временная зависимости г не могут быть описаны для каждой области дисперсии дискретными значениядш времени релаксации или частоты pesoitan a, а описываются целой полосой их, распределенной по частотному дг1апазопу. [c.66]

Если в системе координат, в к-рой среда покоится (у = 0), диэлектрич. и магнитная проницаемости зависят только от частоты со, то в системе, где среда движется со скоростью v, аргументом е и fi является доплеровски сдвинутая частота (со — /ev)/ У-l—u / . Это означает, что если в покоящейся среде отсутствовала пространственная дисперсия, то в движущейся среде она появляется. Из (И) видно, что закон распространения волны зависит от угла, к-рый ее волновой вектор А составляет со скоростью переиоса среды v. Обозначая угол между А и и чере.з , получаем следующее значение фазовой скорости волны со//с [c.500]

В главе 1 рассматриваются макроскопические уравнения Максвелла с формально введенными диэлектрической и магнитной проницаемостями и электропроводностью, и подробно разбираются вопросы распространения электромагнитных волн. Связь введенных констант с поляризацией и намагничением вводится в главе 2, где затронуты также некоторые вопросы молекулярной оптики и дается элементарная теория дисперсии свма. В дальнейшем на систематическом применении уравнений Максвелла, рассмотренных в главах 1 и 2, строится вся книга. [c.8]

В данном параграфе мы рассмотрим колебания в резонаторе с идеально проводящими стенками, но содержащем изотропное поглощающее магнитодиэлектрическое тело. При этом будем учитывать частотную дисперсию диэлектрической и магнитной проницаемости вещества. [c.78]

В. в п. в отсутствие магнитного поля. В отсутствие внешних электрич. и магн. полей ( 0 = 0, Яа=0) в изотропной холодной плазме существуют две моды собств. колебаний продольные и поперечные волны. (Диэлектрич, проницаемость плазмы е в отсутствие внеш. полей является скаляром.) Причиной продольных колебаний (J f ), наз. ленгмюров-с к и м и (плазменными колебаниями или волнами пространственного заряда), является электрич, иоле, вызываемое разделением зарядов. Частота этих колебаний не зависит от длины волны, т, е. нет дисперсии этих волн, и равна ленгмюровской частоте 1лектронов lXl = a) ,(,= Здесь п — плотность равновесной [c.328]

Лоренц (ЬогеШг) Хендрик Антон (1853-1928) — известный нидерландский физик-теоретик. Окончил Лейденский университет (1872 г.). Научные труды относятся к областям электродинамики, термодинамики, статистической механики, оптики, квантовой теории, атомной физики и др. Создал классическую электронную теорию вещества, базирующуюся на анализе движения дискретных зарядов, и на основе ее, в частности, вывел зависимость диэлектрической проницаемости от плотности диэлектрика (формула Лоренца-Лоренца), дал выражение для силы, действую1цей на движущийся в электромагнитном поле заряд (сила Лоренца), развил теорию дисперсии света. Предсказал явление расщепления спектральных линий в сильном магнитном поле (Нобелевская премия (совместно с П. Зееманом) в 1902 г.). Создал электродинамику движущихся сред. Вывел в 1904 г. формулы, связывающие между собой пространственные координаты и моменты времени одного и того же события в разных инерциальных системах отсчета (преобразование Лоренца). Впервые получил зависимость массы электрона от скорости. Своими работами подготовил переход к квантовой механике и теории относительности. Ряд исследований по кинетической теории газов, кинетике твердых тел, электронной тео рии металлов (1904 г.). [c.261]

Эффекты магнитных воздействий в жидкостях мало-численнее, возможно, вследствие меньшей изученности. Известны механический эффект — магнитострикция магнитотепловые эффекты оптические эффекты изменение оптической плотности, коэффициентов рассеяния и отражения, эффект Фарадея [ф=/1(Я)], эффект двойного лучепреломления, Коттон—Мутона 1А 1 /г где АК— разность хода лучей], расш,епление спектральных линий в результате эф кта Зеемана, дисперсия магнитооптического вращения, круговой дихроизм в продольном магнитном поле электрические эффекты, связанные с изменениями электропроводности и диэлектрической проницаемости в магнитном поле такие магнитные эффекты, как ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонансы. [c.33]

В макроскопически неоднородных по объему ферромагнетиках, состоящих из магнитных зерен с немагнитными прослойками и имеющих переменную но толщине проницаемость, могут наблюдаться явления структурной дисперсии. В случае металлич. ферромагнетиков при сильном развитии поверхностного эффекта наличие доменной структуры может привести (независимо от релаксации и резонанса границ) к кажущейся зависимости от частоты расчетной проницаемости вещества Л, еслп нри ео определении пренебречь влиянием доменов и считать магнетик однородным. Воздействие эффектов тела (поверхностный аффект, объемный резонанс, магиитострикц. резонанс и электромагнитное излучение) вызывает дальнейшее усложнение хода кривых магнитных спектров. Они могут быть, в частности, причиной появления области ( ii —1)<0 в радиочастотном диапазоне (наир., у марганец-цинковых ферритов, обладающих высокими магнитными и диэлектрическими проницаемостями вещества). [c.66]

Здесь Е, В, В — соответственно векторы напряженности электрического поля, электрической и магнитной индукции. Рассматривается изотропная немагнитная среда, в которой напряженность и индукцию магнитного поля можно считать совпадающими, а свойства среды описываются диэлектрической проницаемостью е(со), связывающей векторы В и Е(со — частота света). Пространственной дисперсией, т. е. зависимостью е от волнового вектора световой волны, пренебрегаем. Для монохроматической волны оператор Э/Э/ можно заменить на -гсо. Оптической сверхрешеткой назовем периодическую структуру, состоящую из чередующихся слоев А (толщина а) и 5 (толщина Ъ), характеризующихся диэлектрической проницаемостью (со) ИЕд (со). Как правило, мы будем опускать аргумент и писать кратко Еа и ед. Решения в пределах слоя А или В представляют собой линейную комбинацию плоских волн ехр[/(9хх + ЯуУ кл,в г)], где [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...