Ферми формула

В случае необходимости учета деформации от 7V и Q, а также температурного эффекта и действия наперед заданных сосредоточенных деформаций перемещения определяют с помощью формул (1), а в случае фермы — формулы (5). [c.157]

Показать, что для изотропной модели — сферическая поверхность Ферми — формула (59.16) качественно совпадает с формулой (59.13). [c.298]

В заключение главы покажем, как можно найти усилие Т в лишнем стержне фермы (формула (13.180), пользуясь не методом Мора, а формулой (13.27). [c.386]

Мы видели, что усилие Т в лишнем стержне определяет деформации и усилия 5г всех стержней фермы формулами [c.386]

Первоочередное применение средства снижения токсичности двигателей находят в условиях производства с ограниченным воздухообменом (строительные объекты, карьеры, шахты, гаражи и стоянки), складские помещения, теплицы, животноводческие фермы и т. д.). В таких условиях вероятность превышения предельно допустимых концентраций токсичных компонентов ОГ в атмосфере высока (рис. 60), поэтому в ряде случаев технология проведения работ предусматривает обязательное применение средств снижения токсичности двигателей. Расчет экономического эффекта от их применения основывается на условии обеспечения ПДК в атмосфере рабочих зон при их использовании в сравнении с базовым вариантом (установка дополнительной вентиляции, периодическая остановка работ в зоне повышенного загрязнения для проветривания, применение электротяги и т. д.). Годовой экономический эффект определяется по формуле [c.111]

Для практической термометрии интерес представляют переходные металлы, имеющие частично заполненные -уровни, а также з-уровни (символы з и соответствуют значениям орбитального квантового числа О и 2 см. [6]). Поскольку -электроны более локализованы, чем з-электроны, проводимость обусловлена главным образом последними. Однако вероятность рассеяния 3-электронов в -зону велика, поскольку плотность -состояний вблизи уровня Ферми высока (рис. 5.5), поэтому удельное сопротивление переходных металлов выще, чем у непереходных. Наличие -зоны влияет также на характер температурной зависимости. При высоких температурах величина кТ может быть уже не пренебрежимо мала по сравнению с расстоянием от уровня Ферми до верхней или нижней границы -зоны. Предположение, что поверхность Ферми четко разделяет занятые и незанятые состояния, перестает быть верным, и для параболической -зоны в формулу удельного сопротивления вводится поправочный коэффициент (1—5Р), где В — постоянная. Однако плотность состояний в -зоне вовсе не является гладкой функцией энергии (рис. 5.5), поэтому эффект будет осложнен изменением плотности состояний в пределах кТ от уровня Ферми. Отклонение температурной зависимости от линейной может быть как положительным, так и отрицательным. [c.194]

Если рассчитываются шарнирные фермы, образованные прямыми стержнями, то в формуле Мора сохраняется лишь член, содержащий продольную силу [c.375]

Формула (13.56) применима и для брусьев малой кривизны. В фермах, где действуют только продольные усилия, температурные перемещения определяются по фор- [c.379]

Компоненты фермы статически определимы. В соответствии с этим усилие в стержне i первой компоненты фермы дается формулой [c.55]

Фаулера — Нордгейма формула 66 Ферми — Дирака статистика 31, 63 Ферми распределение 32, 61 [c.555]

Физическая сущность действительно понимаемого вопроса может быть объяснена без помощи сложных формул. Энрико Ферми Книга - книгой, а мозгами двигай [c.104]

Хотя в ферме стержни скрепляют неподвижно сваркой или клепкой, при расчетах эти соединении принимают за вращательные пары (шарниры). Для проверки неизменяемости и статической определимости плоской фермы пригодна формула (I). Пассивные связи, появляющиеся вследствие особенностей соотношения размеров и расположения стерж- [c.21]

Фаза колебаний начальная 332 Ферма 270 Формула Бине 394 -- Торичелли 380 [c.456]

Развитие нейтронной спектроскопии позволило проверить и подтвердить изложенные в 34 и 35 взгляды Бора и Ферми на взаимодействие нейтронов с ядрами и правильность формул Брейта — Вигнера. Приведем некоторые наиболее существенные результаты измерений, [c.343]

Формулу для теплоемкости электронного газа можно получить, если известны зависимости энергии Ферми и полной энергии электронов от температуры. Для нахождения этих зависимостей необходимо знать распределение электронных состояний по энергии,, которое является наиболее важной характеристикой электронного энергетического спектра. Введем понятие плотности состояний. Снова, как это мы делали для -пространства (рис. 6.4), в пространстве импульсов построим сферы с радиусами р и p+dp. Объем сферического слоя толщиной dp [c.179]

В отличие от диэлектриков, где длина свободного пробега фононов при низких температурах, в основном, определяется размерами образца, Б металлах длина свободного пробега электронов при этих температурах определяется дефектами и примесями. Это связано с тем, что энергия электронов (вблизи энергии Ферми), переносящих теплоту, слабо зависит от температуры [формула (6.57)]. Длина волны де Бройля Х=И/(mv ) таких электронов — порядка средних межатомных расстояний, поэтому электроны сильно рассеиваются на дефектах атомных размеров и средняя длина свободного пробега <Хэл> ограничена этими размерами. [c.196]

Золотая формула Ферми. Заметим, что при любом значении т [c.247]

Это и есть знаменитая золотая формула Ферми . Согласно этой формуле, отнесенная к единице времени вероятность перехода в первом приближении метода возмущений определяется произведением квадрата модуля матричного элемента оператора возмущения на плотность (спектр) конечных состояний микрообъекта (микросистемы). [c.248]

Сравнительное постоянство характеристической температуры в натрия (см. фиг. 26), вычисленной по формуле Блоха, можно на основании этой теории интерпретировать как свидетельство того, что среднее эффективное экранирование в этом металле является полным, и поэтому его свойства соответствуют модели свободных электронов. Падение в примерно на 50% в случае других металлов при низких температурах означает, что для них Ф 0,50, т. е. что радиус экранирования Ь сравним с постоянной решетки, которая приблизительно равна диаметру иона. Расчеты Мотта, проведенные на основе модели Томаса — Ферми, в предположении, что на каждый атом металла приходится один свободный электрон, приводят к соотношению [c.197]

Так как вклад каждого элемента иоверхности Ферми в dN/dt] аддитивен, то обобщение формулы (19.3) на несферические поверхности Ферми [c.280]

Суммирование в первой сумме ведется только по области отрицательных (внутри ферми-сферы). Из формулы (2.14) мы видим, что благодаря второму отрицательному члену (он равен — vД (0)энергия полученного [c.889]

Классические теории предсказывают, что каждый свободный электрон должен иметь теплоемкость, равную Зко/2. Тогда металл с одним Свободны м электроном на атом должен иметь выше температуры Дебая теплоемкость 37,5 Дж/(моль-К) по сравнению с 25 Дж/(моль-К) для неметалла (необходимо учесть, что концентрация электронов в металле составляет около 10 см ). Но эксперименты показывают. что дополнительная теплоемкость электронного газа в металле очень мала и пропорциональна абсолютной температуре. Плотность разрешенных состояний описывается формулой (3.24), если потенциальная энергия электрона внутри металла не меняется. Поэтому в соответствии с равенствами (3.24) и (3. 19) уровень Ферми занимает такое положение, что [c.108]

Даже для полупроводника, в котором гПп тпр, сочетание таких факторов, как высокая температура и малая ширина запрещенной зоны, означает, что уровень Ферми в области собственной проводимости отделен от каждой зоны (валентной и зоны проводимости) энергетическим интервалом, соизмеримым с коТ. Но это делает незаконной замену функции распределения Ферми—Дирака простой экспонентой, как это было выполнено при получении формул (3.35) и (3.37). Если к тому же (для примера) тр >тп, то уровень Ферми отдаляется от зоны с тяжелыми носителями заряда (т. е. в этой зоне вырождение отсутствует), но зато приближается к зоне с легкими носителями заряда или даже попадает внутрь зоны, что приводит к возникновению в ней сильного вырождения. [c.115]

Из формулы (3.42) следует, что с ростом уровень Ферми перемещается вверх (по шкале энергии) примерно с середины запрещенной зоны до расстояния порядка коТ ниже дна зоны проводим ости (при Ий Нс). Если N >N0, то система электронов в зоне проводимости становится вырожденной и поведение примесного полупроводника напоминает уже поведение металла (например, уменьшение электропроводности с ростом температуры). [c.117]

Эта формула справедлива лишь при условии, что отношение Na/ Nu составляет не менее 1/2. Опять-таки с ростом Na от О до уровень Ферми смещается приблизительно с середины запрещенной зоны до потолка валентной зоны. Теперь вместо равенства (3. 43) будет [c.118]

Чтобы понять принципы этого противоречия, рассмотрим более тщательно тепловое возбуждение электронов (валентных) металла. Согласно оценкам по формуле (3. 26) электроны занимают вое энергетические уровни в зоне вплоть до уровня Ферми Ер 5 эВ. В основном состоянии эти уровни (ниже уровня Ферми) заняты, поэтому при любом механизме возбуждения электрона энергия должна быть достаточно большой, чтобы перебросить электрон на один из свободных уровней, лежащих выше уровня Ферми (см. пояснение к формуле (3.27). [c.124]

Так как в элементах фермы действуют только осевые усилия, то персме]це-ния 6ji и Д /> определяем (см. 83) по формулам [c.412]

Значит, для вычисления нужно проинтегрировать в пределах от - [ а/т до оо выражение для числа электронов, имеющих скорость от Vx до vx + dvx- Расчет на основании квантовых представлений о распределении электронов в металле согласно статистике Ферми-Дирака дает выражение, известное как формула Ричардсона — Дешмана [c.63]

Нейтроны с энергией Ткт° < < (10- 100) кэв называются медленными. Исследование свойств медленных нейтронов, проведенное Ферми с сотрудниками, показало, что сечение их взаимодействия с ядрами в области малых энергий подчиняется закону /v, резко возрастает при достижении нейтронами резонансной энергии То и затем снова спадает. Формулы для описания хода сечения взаимодействия медленных нейтронов с ядрами были получены Брейтом и Вигнером на основе представления Бора о протекании реакции через промежуточную стадиЕО образования составного ядра [c.356]

Какая конструкция называется фермой По какой формуле определяется число стержней статически спределаюй ферж [c.110]

Пренебрежение процессами переброса при низких температурах может быть оправдано следующими рассужденияд1и. При выводе формулы (19.3) из формулы (19.1) предполагалось, что вклад каждого элемента поверхности Ферми аддитивен. При низких температурах в процессах переброса могут участвовать электроны только в таких состояниях к, которые близки к границе зоны. Так как лишь незначительная часть поверхности Форми находится вблизи границ зоны, то вклад процессов переброса в скорость изменения A (q) пренебрежимо мал. [c.280]

В п. 15 было показано, что теория Блоха не согласуется с температурной зависимостью идеальной электронной теплопроводности и что это расхождение вызвано главным образом неучетом процессов переброса и дисперсии решеточных волн (хотя при низких температурах эти процессы и не дают вклада в величину однако о и существенны при определении х ). Таким образом, по-видимому, болёе правильно сравнивать We с низкотемпературным пределом х-, как это было сделано Клеменсом [72]. В этом случае сравниваются две величины, определяемые одинаковыми процессами, а также исключается влияние небольшого изменения С в зависимости от q. При сферической поверхности Ферми из формул (15.2) и (20.2) вытекает, что [c.282]

Наоборот, в металлах граница Ферми находится внутри разрешенной зоны энергий, так что здесь всегда будут ндшться незаполненные уровни, расположенные непосредственно над верхним заполненным уровнем. В зтом случае электронная теплоемкость, вообще говоря, не будет описываться формулой (8.12), поскольку функция не обязательно должна иметь простой вид (8.7). Можно показать, что при любой функции g (г) теплоемкость на один э.яектроп всегда имеет вид [c.325]

В том случае, когда граница Ферми находится вблизи нижнего края нормальной зоны, величина представляет количество электронов, отнесенное к количеству атомов в этой зоне. В том случае, когда граница Ферми находится у верхнего края нормальной зоны, п представляет число дырок , г. е. разность между всеми возможными и всеми заполненными состояниями в данной зоне. В обоих случаях, зная величину п , можно оценить массу ji, использовав для этого эмпирическое аиачение у и формулу (9.7) [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...