Заключение к главе

Несимметричные контуры. Призма с основанием в виде равностороннего треугольника. Заключение к главе [c.253]

Заключение к главе. Отправляясь от формулировки задачи принятия решения в виде пары <Х, >, где [c.171]

В заключение всей главы об элементарных частицах отметим, что существует заманчивая идея объединить в единую калибровочную теорию три взаимодействия — сильное, электромагнитное и слабое, так, чтобы все различие между ними было обусловлено спонтанным нарушением симметрии вакуума. Предпосылкой к такому объединению служит глубокое сходство основных элементарных частиц и элементарных узлов всех теорий — в каждой теории элементарный узел содержит две фермионные линии и одну векторную бозонную. Проведение этой идеи в жизнь наталкивается на очень серьезные трудности, как математические, так и физические. Основная физическая трудность состоит в неизбежном появлении многих лишних частиц, не укладывающихся в совокупность имеющихся опытных данных. Эти лишние частицы, как правило, могут иметь массы, намного превышающие массы известных частиц. [c.429]

И. Анализ и синтез. В заключение этой главы нужно очень коротко остановиться на следующем. Наука о механизмах имеет два раздела. Первый из них — анализ — посвящен изучению движения заданного механизма. Все предыдущее изложение относилось к этому разделу. Второй раздел — проектирование, или синтез [c.35]

В заключение настоящей главы хотелось бы обратить внимание читателя на следующее весьма важное обстоятельство. В рамках сложившихся традиций тепловые исследования и испытания парогенераторов и их элементов, как правило, проводятся в стационарных режимах. Между тем, реальный парогенератор работает в стационарном режиме редко, так как он участвует в регулировании нагрузки и претерпевает периодические внешние воздействия типа расшлаковок, обдувок и т. п. Показатели экономичности и надежности в этих условиях будут отличаться от стационарных и, по-видимому, в неблагоприятную сторону. К сожалению, методика подобных испытаний в достаточной мере не отработана. [c.121]

В заключение дайной главы необходимо вернуться к ряду вопросов, касающихся скорости равномерного распространения пламени. [c.36]

В заключение этой главы приведем доказательство (на основании первой теоремы Кастилиано) теоремы, высказанной Клапейроном ). Теорема относится к прямым балкам, покоящимся на трех и более опорах. Вообще, изгибающие моменты появляются во всех опорах, и если они все известны, [c.96]

В заключение этой главы рассмотрим пример, принадлежащий к другому классу задач, решение которых можно получить также приближенными методами. Будем рассматри- [c.332]

В заключение этой главы следует отметить, что все выведенные в ней соотношения описывали преобразования импульсов и углов для двух любых систем координат. Однако в том случае, когда рассматривается переход от Ц-системы к Л-системе, формулы существенно упрощаются, так как в этом случае коэффициент преобразования у непосредственно выражается через важнейшую характеристику интересующих нас процессов (распад, столкновение) — энергию первичной частицы (см. 5). [c.27]

Наконец, можно предположить и другие, более экзотические процессы, приводящие к отрыву многих электронов от атома. О них будет кратко сказано в заключении к этой главе. [c.201]

В заключение данной главы приведем некоторые дополнительные результаты, которые по своему содержанию непосредственно примыкают к изложенному в главе материалу. [c.139]

В заключение данной главы хотелось бы обратить внимание на следующее обстоятельство. Приведенные формулы характеристик погрещностей косвенных измерений, кажущиеся довольно сложными, тем не менее являются не теоретическими , а инженерными расчетными формулами. Их сложность обусловлена сложностью решаемой задачи определением характеристик погрешностей всех (любых) измерений, которые будут проводиться с применением реализаций разрабатываемой МВИ. При этом известны, в основном, нормированные в НТД метрологические характеристики средств, измерений, и на этапе расчета погрешности МВИ оценить их экспериментально часто невозможно. В других случаях такое оценивание трудоемко и дает частные результаты, относящиеся не ко всем, а только к одной реализации разрабатываемой МВИ. Для высококвалифицированного персонала, который только и может разрабатывать достаточно сложные МВИ (а именно для сложных МВИ расчетные формулы оказываются сложными), расчеты характеристик погрешностей МВИ, производимые только однажды, при разработке МВИ, не должны представлять больших трудностей. [c.200]

Поскольку при однослойном покрытии род подложки оказывает влияние на растрескивание, рекомендуется испытывать краски в двуслойном покрытии, исключая те специальные случаи, когда требуется испытание многослойных покрытий. Толщина покрытия при испытании не должна превышать 50—60 [л. В заключение настоящей главы необходимо еще раз указать на осторожность при выборе того или иного метода испытания. Часто на практике для ускорения испытаний прибегают к чрезмерной жесткости применяемых циклов. В известных пределах это допустимо, однако надежность испытания при этом может уменьшиться— слишком жесткие условия испытания могут вызвать такие разрушения покрытия, которые не будут иметь места в эксплуатационных условиях. При выборе метода испытания необходимо каждый раз руководствоваться характером испытуемого материала и условиями его эксплуатации. [c.376]

В заключение этой главы мы остановимся на применении закона кинетической энергии к исследованию движения машины. Если машина представляет систему с одной степенью свободы (а таковым является большинство существующих машин), то одного уравнения достаточно для определения движения машины это уравнение и доставляется законом кинетической энергии. [c.218]

В заключение настоящей главы заметим, что влияние температуры на поле деформаций следует учитывать лишь тогда, когда тело нагрето извне. В случае теплового удара прирост температуры на границе тела порядка 150 °С вызывает в теле пластические деформации порядка 2%. Когда же тепло не подводится к телу извне, а учитывается сопряжение с полем тем- [c.293]

В заключение этой главы выясним, каким образом различные методы статических расчетов реактора могут быть использованы для обеспечения исходной информации при проведении динамических расчетов и для определения некоторых рабочих характеристик энергетических ядерных реакторов. Рассмотренные ниже проблемы имеют непосредственное отношение к выгоранию топлива, и поэтому их изложение здесь представляется оправданным. [c.454]

В заключение этой главы мы приведем краткий обзор некоторых результатов, полученных из уравнений (8.146) и относящихся к термодинамическому пределу восьмивершинной модели или квантовой спиновой цепочки. [c.210]

Общая аналитическая формулировка закона Дарси относится к главе III. Однако мы подвергнем рассмотрению здесь природу постоянной пропорциональности между градиентами давления и скоростью течения в линейном канале и дадим обзор второму типу исследований, упомянутых в заключении к гл. II, п. I. Обозначая градиент давления в ли-dp [c.70]

Следует заметить, что эта теорема является основой для выводов, которые даются в заключении к настоящей главе (п. 18) по отношению к распределению давления и сил противодавления в плотина х с двумя рядами шпунтовых свай, установленных симметрично по отношению к вертикальной плоскости, проходящей через центровую линию основания плотины, [c.195]

В заключение этой главы отметим следующее. В настоящей работе не рассматриваются причины возникновения неисправностей, а только их последствия все формулируется применительно к одиночным неисправностям, но могут, как это и делается в конкретных задачах, рассматриваться и более сложные комбинации нарушений. [c.41]

В заключение этого параграфа сделаем следующее общее замечание о законах сохранения. Формулировка каждого из этих законов имеет следующий вид некоторое выражение, зависящее от координат точек и их скоростей, при движении системы не меняется . Эти выражения не зависят от ускорений точек и в этом смысле являются первыми интегралами уравнений движения. В дальнейшем (см. гл. VII) мы вернемся к понятию первый интеграл и дадим его точное определение. Там же будет показано, что найденные выше первые интегралы — законы сохранения — являются следствиями основного предположения классической механики об однородности и изотропности пространства и об однородности времени (см. гл. VII). Отложив поэтому уточнение этого понятия до гл. VII, мы в 7 настоящей главы на важном примере продемонстрируем, как классическая механика использует законы сохранения для того, чтобы упростить (а в некоторых случаях и решить) дифференциальные уравнения, описывающие движение. [c.77]

Смазка зубчатых передач. В заключение главы рассмотрим в общих чертах вопросы, относящиеся к смазке зубчатых передач. [c.152]

Цель настоящей вводной главы заключается в том, чтобы дать обзор некоторых из наиболее существенных черт микромеханики композиционной среды. В отличие от охватывающих обширную литературу обзоров [3, 5], в которых рассматриваются различные подходы к определению эффективных свойств неоднородных тел, основой нашего изложения является разъяснение понятия эффективных упругих модулей и использование этого понятия. Сравниваются физическое и математическое определения эффективных модулей и обсуждается роль таких модулей в исследовании слоистых композитов, широко применяемых в технике. В заключение излагается метод, позволяющий изучать неоднородные (линейно изменяющиеся) мембранные напряжения в слоистых композитах, [c.13]

В этой главе будет обсужден ряд вопросов, относящихся к структурному упрочнению и охрупчиванию двухфазных сплавов и особенно к распределению напряжений около частиц и роли этих напряжений в разрушении частиц и поверхностей раздела, к влиянию частиц на возникновение вязкого разрыва и хрупкого разрушения и, наконец, к хрупкой прочности двухфазных соединений с высоким содержанием хрупкой фазы. Обсуждение ограничено сплавами с крупными твердыми и хрупкими частицами, заключенными в мягкую и вязкую матрицу. В этой главе не рассматриваются дисперсионно твердеющие сплавы с очень мелкими дисперсными частицами и не включены также волокнистые или слоистые структуры. В обзоре рассматриваются деформация и разрушение двухфазных сплавов, описанные в работах [42, 64, 781, причем точки зрения каждой из этих работ имеют некоторые отличия по сравнению с настоящей работой. [c.59]

Все эти заключения применимы, в частности, к движению тяжелого тела вращения около неподвижной точки. Подтверждением этого могут служить гораздо более точные результаты, полученные в предыдущей главе. [c.170]

Здесь снова нельзя непосредственно что-либо заключить относительно величин, заключенных в скобки, так как наличие связей не позволяет считать перемещения независимыми. Эту трудность в некоторых случаях можно опять-таки преодолеть, переходя к соответствующей системе обобщенных координат. Общий метод, которым можно это сделать, будет рассмотрен в следующей главе как существенная часть аналитического метода. [c.24]

Заключение к главе 3. Уравнение (1) с конечными г и Го является уравнением фредгольмовского типа, и для него выполняется альтернатива Фредгольма. Это означает, что при имеющих [c.134]

В заключение данной главы укажем еще на одну возможность приведения стреж ня конечной длины к иолубесконечному стержню, т, е. рассмотрим спо,соб, как можно добиться того, чтобы волны в конце стержля не отражались. С этой целью представим себе стержень конечной длины со следующими начальными и граничными условиями [c.245]

В заключение данной главы кратко остановимся на понятии окружающая среда , которое часто применялось, но не было вами определено. Наличие некоторой неопределенности в этом понятии может привести к двусмысленности, а в некоторых случаях и к ошибочным выводам. С инженерной точки зрения неправильно считать, что под окружающей средой при термодинамическом анализе следует понимать источник -наиболее визк-ой температуры в рассматриваемой системе. Термодинамический анализ требует, как указывалось ранее, установления границ системы, т. е. четкого перечвя тех тепловых источников, которые включаются в систему и с которыми. взаимодействует рабочее тело. Когда это сделано, то источник тепла, которому приписывается роль окружающей среды, должен быть выбран на основе двух наиболее существенных признаков, а именно он должен обладать практически неограниченной теплоемкостью -и тепловой контакт с ним рабочего тела должен происходить с наименьшими экономическими затратами . [c.209]

Заключение, к которому приводят наши два основных довода против теории 2, находит подтверждение также в следующем рассматриваемая теория не дает определения границ приложимости статистики, т. е. не дает определения тех систем, к которым приложимы выводы статистики. Мы видели в главе I, говоря о построении статистики на классической основе, что удовлетворение основных, охарактеризованных в 1 утверждений статистики возможно лишь для систем определенного типа — именно размешивающихся систем. Наличие определенных требований, предъявляемых к системам, описываемым статистикой, признавалось всегда обычно эти требования сводились к эргодичности или квазиэргодичности. В рассматриваемой теории, если бы физический смысл ее положений совпадал со смыслом обычных положений физической статистики, эти основные утверждения были бы справедливы для всех систем. В частности, все системы обладали бы свойствами, аналогичными эргодичности и размешиванию. Действительно, в этой теории нет никаких условий, наложенных на системы (на гамильтониан системы). Единственное предположение, позволяющее получить требуемые соотношения Pij =Pj i заключается в конечности числа состояний. Это [c.150]

Когда работа Гиббса спустя много лет после ее выхода в свет стала известно в Европе, она совершенно не утратила своей новизны. Содержание работы и сегодня имеет непосредственную ценность, и интерес к ней ни в коей мере не является чисто историческим. Действительно, из того почтп неисчерпаемого богатства результатов, которые в ней содержатся или из нее вытекают, пока что может быть использована лишь очень небольшая часть. Заключенные в главах этой работы нетронутые сокровища во всем своем разнообразии и ценности еще ждут исследователей — теоретиков и особенно экспериментаторов. Научившись находить значения энтропии не только для газов, но и для огромного класса разбавленных растворов, мы имеем теперь возможность выразить общие функции, входящие в гиббсовские уравнения, через экспериментально определяемые величины. Частично это уже сделано, но еще больше предстоит сделать . [c.204]

В заключение этой главы рассмотрим устойчивость конвективных течений погранслойного типа. Обратимся прежде всего к течению возле вертикальной полубесконечной изотермической пластины. При достаточно большой разности температур пластины и жидкости, как известно, формируется польгаузеновский пограничный слой. [c.217]

В заключение к настоящей главе следует отметить, что аналогичность многих методов испытаний (использование радиоактивных изотопов, сверхскоростное фотографирование, металлографический анализ и т. д.), а также некоторая общность в постановке экспериментов могут служить дополнительно характеристикой того положения, что законы, проявляющиеся при различных видах эрозионного разрушения, являются в достаточной степени общими, независимо от того, происходит ли эрозия материала под воздеГ1Ствием газовых молекул, капель кад [c.130]

При выводе интегральной теоремы Кирхгофа мы воспользовались только одним свойством функции и, а именно тем, что она удовлетворяет однородному скалярному волновому уравнению. Следовательно, эта теорема и заключения предыдущей главы применимы к каждой декартовой компоненте векторов поля, векторного потенциала, векторов Герца и т. д. в областях, где не существует ни токов, ни зарядов. Для того чтобы полностью описать поле, теорему Кирхгофа следует применять отдельно к каждой декартовой компоненте. Однако в силу удачного стечения обстоятельств в большинстве оптических задач виолне достаточно приближенного описания поля одной комплексной скалярной волновой функцией. [c.356]

Эти результаты отнюдь не тривиальны. Марешаль показал, что при малых аберрациях четкость по Стрелю для классической физической оптики и, следовательно, общий объем, ограничиваемый оптической частотной характеристикой, непосредственно зависят от Eq. Позже мы исследуем эти вопросы более подробно. Здесь достаточно заметить, что целесообразней ввести определенный допуск в целом на фронт результирующей волны, а не на каждую аберрацию, выраженную отдельно. Весьма важно также подчеркнуть, что разности хода, соответствующие геометрической оценке оптического пути от волнового фронта в выходном зрачке до распределения интенсивности в плоскости изображения, здесь не рассматриваются. Величину же А, представляющую собой оптическую разность пути от волнового фронта до идеальной сферы, можно определить довольно точно. Мы останавливаемся столь подробно на этом вопросе потому, что некоторые усреднения А в о непосредственно касаются более точных оценок распределения света с точки зрения физической оптики. В заключение данной главы применим сказанное к простой оптической системе, а именно к случаю одной отражающей поверхности. При этом мы будем сохранять члены до пятого порядка. Рассмотрим разложение волновой деформации, в котором имеются два члена, определяющих фокусировку, пять членов аберрации третьего порядка и девять членов аберрации пятого порядка. Если теперь привести подобные члены вида р" os ф, то А молшо выразить следующим образом [c.105]

В гл. 4 были перечислены химические элементы, имеющие г. ц. к., о. ц. к. и г. п. у. структуры, а также структуру типа алмаза. Более 70% всех элементов относится к этим четырем классам. Остающиеся элементы обладают самыми различными кристаллическими структурами, в основном с полиатомными элементарными ячейками, которые иногда бывают довольно сложными. В заключение настоящей главы в табл. 7.5—7.7 мы перечисляем ряд других примеров. Данные взяты из справочника Уикоффа [2] п соответствуют комнатной температуре и нормальному атмосферному давлению, если не оговорено иное. [c.134]

В заключение этой главы мы коснемся вопроса о собственных значениях полного спина системы, соответствующих данному энергетическому состоянию. Мы видели, что для многоэлектронной системы каждому собственному значению бесспинового уравнения Шрёдингера соответствует определенное собственное значение полного спина. В рассматриваемом теперь общем случае такое однозначное сопоставление не имеет места. Каждому энергетическому уровню будет соответствовать в общем случае несколько собственных значений полного спина. Это связано, во-первых, с тем, что в-тензор п-го ранга, соответствующий неприводимому представлению группы перестановок, преобразуется теперь по приводимому представлению группы вращений. (Неприводимость имеет место только для 5 -тензоров или спиноров.) Во-вторых, так как уравнение Шрёдингера обладает симметрией точечной группы, то по отношению к группе перестановок его решение преобразуется в общем случае по приводимому представлению. Это означает, что в полную антисимметричную (или симметричную) функцию дадут отличный от нуля вклад в-тензоры, преобразующиеся по нескольким неприводимым представлениям группы Поэтому даже при 5=5 [c.204]

В заключение следует отметить, что введение понятия энтропии было сделано пока применительно к идеальному газу, и все утверждения относительно свойств энтропии не могут пока быть обоснованно распространены и на реальные газы. Однако, как будет показано в главе VIII Второй закон термодинамики , понятие энтропии может быть установлено достаточно точно независимо от свойств рабочего тела. Пока же этот параметр будет использован как весьма удобный при анализе процессов идеального газа. [c.85]

На выдающихся заслугах К. Э. Циолковского (1857—1935 ) и Н. В. Мещерского (1859—1935) в теории космических полетов мы остановимся в 2 гл. XXIII. В заключение нашего краткого обзора ука же-м, что пи одна книга не повлекла за собой столь многочисленной научной литературы, как Общая задача об устойчивости движения А. М. Ляпунова (1857—1918). Теория устойчивости движения Ляпунова пашла свое приложение в исследованиях советских и зарубежных ученых в области автоматики, теории колебаний и во многих других областях пауки и техники. Большая заслуга в этом принадлежит главе советской школы механиков-аналитиков послевоенного периода Н. Г. Четаеву (1902—1959). [c.236]

Хотя эти результаты прямо показывают, что существуют оптимальные условия изготовления, обеспечивающие максимальную усталостную прочность, возникает вопрос, являются ли данные условия оптимальными с точки зрения характеристик продольного растяжения, которые и составляют предмет обсуждения настоящей главы. Дэвис [9] изготавливал композит при температурах, близких к тем, которые, по Бэйкеру [1], отвечают оптимуму. Пин-нел и Лоули [25, 26] применяли прессование в области оптимальных температур для получения оптимальной усталостной прочности, однако в изготовленных ими композитах реакция, как правило, не происходила. Можно прийти к общему заключению, что при сходстве условий изготовления, выбранных всеми авторами, состояние поверхности раздела в разных исследованиях не было одинаковым. [c.177]

Использование ядернон энергии приносит для человечества и новую заботу — заботу о предотвращении загрязнения окружающей среды радиоактивными продуктами деления. Опасная перспектива подвергаться воздействию невидимой, но всепроникающей радиации, способной вызывать раковые заболевания, вызывает тревогу среди населения. В этой главе обсуждается природа как естественной, так н возникающей в результате человеческой деятельности радиации или излучения, рассматривается воздействие излучения на человека. В заключение описываются различные подходы к оценке радиационной опасности и выбо- ру средств контроля и защиты. [c.332]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...