Формула Ричардсона

Вследствие тождественности деформационного сдвига потенциала нулевого заряда и деформационного изменения работы выхода электрона проанализируем нелокальные явления на примере измерения КРП. Интенсивность потока термоионной эмиссии характеризуется формулой Ричардсона [c.177]

G одной стороны, для достижения наибольших выходных напряжений разность работ выхода катода и анода должна быть максимальной, т. е. работа выхода материала катода должна быть большой. С другой стороны, для получения наибольших токов, в соответствии с формулой Ричардсона, ее значение должно быть малым. Оптимальные значения работы выхода работающей поверхности катода, исходя из условий получения наибольших токов при наибольших напряжениях, лежат в пределах от 2,8 до 3,2 эВ при Г = 1500—1700 С. Такие значения могут иметь чистые поверхности какого-либо карбидного материала или металлические поверхности с адсорбированным на них цезием. Однако для этого материал подложки, т. е. металл самого катода, должен иметь работу выхода выше 4— 4,2 эВ, иначе адсорбция цезия на нем незначительна. [c.32]

В результате эмиссии с поверхности металла непрерывно выделяются электроны, т. е. устанавливается некоторый ток эмиссии. Величина плотности максимального тока эмиссии j определяется известной из физики формулой Ричардсона [c.412]

Если электроны, эмиттируемые поверхностью 1, свободно рассеиваются в окружающем эту поверхность вакууме, то плотность тока эмиссии в этом случае в соответствии с формулой Ричардсона будет равна [c.412]

Следует отметить, что наряду с суш,ествованием тока эмиссии от поверхности 1 к поверхности 2 (плотность в термоэлектронном преобразователе существует противоположно направленный ток плотностью д(от анода к катоду), обусловленный эмиссией электронов поверхностью 2 (анодом). Плотность этого тока определяется формулой Ричардсона [c.413]

Полученную формулу называют формулой Ричардсона. Она хорошо согласуется с результатами измерений. Таким образом, классическая электронная теория также хорошо объясняет явление термоэлектронной эмиссии. [c.348]

Однако для всех термоэлектронных катодов Ф 6Г при любых практически доступных температурах. Поэтому /тэ (Т) определяется главным образом экспоненциальным множителем, а Р (или Т в первоначальной формуле Ричардсона) дают лишь небольшие поправки. Экспоненциальная форма кривых тэ хорошо видна на рис. 3.7. [c.82]

В случае б холм вызывает отражение части электронов и резкое уменьшение константы А формулы Ричардсона. Ширина максимума холма й имеет атомные размеры и поэтому возможны туннельные электроны с энергиями между Ас и Ве. [c.88]

Одновременно с этим, конечно, растет и трудность решения большого числа совместных уравнений. Можно значительно снизить эту трудоемкость, если воспользоваться экстраполяционными формулами, позволяющими по первым двум-трем приближениям получить уточненное следующее приближение, не решая самой задачи. Наиболее простыми в практическом отношении являются экстраполяционные формулы Ричардсона, которые основаны иа следующих рассуждениях. При вычислении производных через усредненные разности в разложении ряда Тейлора мы ограничивались первыми двумя членами и допускали наибольшую погрешность порядка Отброшенные члены имели вид [c.19]

Решение. Задача имеет непосредственное отношение к оценке тока насыщения электронной эмиссии из катода (формула Ричардсона, см. гл. 1 данного тома, задачу 35), где р /(2т) — это полная высота барьера стенки (полагается, что она выше энергии <1 рми). [c.216]

Пусть —IV — потенциал свободных электронов в металле, а химический потенциал Хо при 0° К меньше —и на величину ф (фиг. 91). При конечных температурах электроны, обладающие большой энергией (т. е. находящиеся в верхней части распределения Ферми), могут вылететь из металла наружу. Используя данный металл в качестве катода и создавая определенную разность потенциалов между ним и каким-либо анодом, можно собрать все электроны, покинувшие металл. Показать, что возникающий при этом термоэлектронный ток / через единицу поверхности металла определяется формулой Ричардсона [c.275]

Так как основные физические и формальные проблемы мы обсудили по ходу дела, то нам остается сделать традиционный обзор дополнительных вопросов, вынесенных в раздел задач. Среди них выделяются две большие группы. Первая — это идеальный ферми-газ — излюбленная модель для описания свободного электронного газа в металлах. Тут будут рассмотрены достаточно традиционные нерелятивистские задачи (формула Ричардсона, барометрическое распределение при 6<ер в однородном силовом поле и т. д.), а также электронный газ в магнитном поле (вклю- [c.518]

Теплоотвод в соответствии с формулами (2.10) реализуется, например, в термоэмиссионном преобразователе (ТЭП) в случае вакуумного режима [78]. При других режимах работы преобразования (диффузионный, дуговой) формула теплоотвода по закону Ричардсона утрачивает силу из-за эффекта пространственного заряда электронов в плазменном зазоре. В этих случаях электронное охлаждение эмиттера ТЭП зависит от условий нейтрализации ионами пространственного заряда, и величина Qs может быть найдена численным решением соответствующих уравнений для плазменного промежутка ТЭП. [c.32]

Ричардсон [81 предлагает следующую формулу для суммарного теплового потока от кругового цилиндра при ламинарном течении [c.101]

Числа Ричардсона. Как видно из уравнения (4.2.28), в стратифицированных струйных течениях многокомпонентной смеси возможны два дополнительных механизма генерации турбулентности. Если первый механизм имеет тепловую природу, то второй механизм возникновения турбулентности имеет диффузионную природу и возникает, когда имеются градиенты концентраций каких-либо диффундирующих компонентов. Это связано с тем, что пространственно-временная неоднородность (пульсации) массовой плотности обусловлена двумя факторами неоднородностью полей (пульсациями) температуры и концентраций (см. формулу (3.3.27). Как известно, если в жидкости появляется локальная область с плотностью, меньшей плотности окружающей среды, то на нее в поле силы тяжести будет действовать выталкивающая сила Архимеда сила плавучести). При определенных условиях (см. разд. 3.3.2.) происходит потеря устойчивости равновесия и эта сила приводит жидкость в движение. Именно величина [c.184]

Формула Ричардсона — Дешмана. Плотность термоэмиссионного тока. Если число электронов, выходящих из эмиттера через выбранный участок поверхности за единицу времени, равно то плотность термоэмиссионного тока [c.62]

Значит, для вычисления нужно проинтегрировать в пределах от - [ а/т до оо выражение для числа электронов, имеющих скорость от Vx до vx + dvx- Расчет на основании квантовых представлений о распределении электронов в металле согласно статистике Ферми-Дирака дает выражение, известное как формула Ричардсона — Дешмана [c.63]

Эмиссионная постоянная В—физическая величина, являющаяся коэффщиентом пропорциональности в формуле Ричардсона — Дешмена, выражающей плотность анодного тока насыщения 8 [c.125]

Соотношение (8.6) называют формулой Ричардсона—Дешмена, а коэффициент А — постоянной Ричардсона. Логарифмируя (8.6), получаем [c.213]

Если толщина пленки d порядка длины свободного пробега электрона в диэлектрике или меньше ее (d < X), то использовать понятие подвижности носителей заряда для расчета сопротивления такой пленки нельзя. В этом случае электроны металла, преодолевшие потенциальный барьер Фо и влетевшие в диэлектрическую пленку, будут попадать на второй контакт практически без столкновений (рис. 10.3, б). Такой механизм прохождения свободных зарядов через тонкую диэлектрическую пленку называют надбарьерной инжещией, или надбарьерной эмиссией. Воспользовавшись аналогией с термоэлектронной эмиссией в вакуум, можно определить плотности встречных электронных токов с металлических контактов по формуле Ричардсона — Дешмена [c.274]

Плотность тока насыщения определяется формулой Ричардсона — Дешмана [c.215]

Обычно потенциал ф порядка нескольких электрон-вольт, а величина кТ составляет малые доли электрон-вольта. Разлагая логарифм в ряд и сохраняя только первый член, получаем формулу Ричардсона — Дешмана [c.283]

Эмиссионная постоянная. Эмиссионная постоянная В является коэффициентом пропорциональности в формуле Ричардсона — Дешмена, выражающей плотность анодного тока насыщения [c.80]

Эта формул называется формулой Ричардсона — Дешмана, Если сравнить ее с формулой (5-4-4), то обнаружится разница в показателях степени Г /- и 7" . Однако так как именно коэффициенты Л и а вносят существенно больший вклад в значение тока, то практически Э а разница не проявляется. Коэффициент А, в формуле (5-4-5) имеет следующее значение [c.348]

Процесс термоэлектронной эмиссии хорошо выражается формулой Ричардсона — Дэшмана, выведенной на основе теоретических рассуждений, подкрепленных обширными экспериментальными исследованиями [c.77]

Термоионная эмиссия и температурная зависимость работы выхода . В 30 главы IV мы получили формулу Ричардсона-Дэшмена для термоионной электронной эмиссии с единицы площади металла [c.425]

НОВ и их умножения динодами носит статистический характер. Это вызывает шум фототока. Средний ток термоэлектрониой эмиссии описывается формулой Ричардсона — Дашмана [c.99]

Если величина ть1/2 — высота потенциального барьера, изображающего стенку, то iir>iro представляет поток выходящих из системы частиц (если, конечно, этот попЬк мал настолько, что не вызывает заметного нарушения равновесного состояния газа). Если эти вылетевшие частицы обратно в системы не возвращаются (т.е. рее они отсасываются от границы каким-либо внешним полем), то полученный результат будет представлять формулу Ричардсона (О. Ri hardson, 1901) для плотности тока насыщения термоэлектронной эмиссии из катода с работой выхода mvg/2 в классической модели электронного газа. [c.118]

Обычно утверждается [Л. 105], что учет фактора формы происходит автоматически при замене da на dx по выражению (2-6). В действительности, рассматривая формулы (2-19) и (2-19"), нетрудно заметить, что подобная замена никак не сказывается на Е . Данные Ричардсона и Уайкла (Л. 377] точно подтвердили формулу (2-19) для сфер (стеклянные шарики d=82,5 71,1 и 35 мк, 0=20—36 жж Кет<0,2 п=4,8). Однако данные для частиц неправильной формы (глинозем с йт = 4- 7 мк) показали, что степень п [c.60]

Когда известно кристаллографическое строение того или иного соединения, точное определение положения границ между фазами позволяет выявлять направление отклонения фактического состава от идеального (в сторону повыщенного или пониженного содержания неметалла). Так, Дэвис и Ричардсон [69] показали, что при 1500—1650° С величина л в формуле AleOx возрастает от 1,00 до. 1,045 с повыщением давления от И)- до 10-2 g.j-0 является убедительным доказательством того, что МпО, подобно FeO, является полупроводником р-типа, но отклонения от стехиометрии гораздо больше, чем в случае FeO. [c.45]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...