Рассеяния электромагнитных волн амплитуда

Общее решение задачи о рассеянии электромагнитных волн многослойным шаром получено В. И. Розенбергом и систематически изложено в его монографии [11]. Из полученных при этом громоздких формул для дифрагированных полей на основании точного решения уравнений Максвелла (аналогично решениям Ми) следуют интересные физические результаты. В частности, сравнение амплитуд электрических и магнитных парциальных волн двухслойного и однородного шаров показало, что независимо от т они при высоких порядках (при /->оо) становятся одинаковыми. Это значит, что с увеличением порядка I электрические и магнитные волны локализуются в поверхностном слое шара и внутренняя его структура никакого значения не имеет, т. е. имеет место своеобразный скин-эффект. Задавая 5 %-ную точность совпадения парциальных волн для двухслойного и однородного шаров, для оценки толщины скин-слоя гг = (а — b) b = Аа/Ь (6, а — радиусы ядра и шара) К- С. Шифрин получил следующую формулу [c.35]

В квантовой теории рассеяния амплитуда рассеяния может иметь полюсы в верхней полуплоскости -плоскости. Почему она не имеет полюсов в случае рассеяния электромагнитных волн [c.119]

Поскольку (10.98) имеет вид, аналогичный соответствующему соотношению для рассеяния электромагнитных волн (гл. 4, 2), то его обычно называют дисперсионным соотношением. Как и в случае рассеяния электромагнитных волн, дисперсионное соотношение имеет наибольшее физическое содержание, когда угол рассеяния равен нулю, т. е. для рассеяния вперед. Обратимся теперь к оптической теореме (7.55). Из (10.82) следует, что с помощью амплитуды рассеяния Л оптическую теорему можно записать в виде [c.273]

Выражение (18.22) показывает, что, как и в случае рассеяния электромагнитных волн, угловая зависимость сечения вблизи угла, соответствующего радуге, определяется квадратом функции Эйри (эти вопросы подробно рассматривались в гл. 3, 6). Какая из сторон радуги является темной, а какая светлой, зависит от знаков С и к. Фаза амплитуды (18.22) оказывается важной лишь в том случае, когда в сечение рассеяния на некоторый угол 0 функция отклонения дает вклад при нескольких значениях прицельного параметра. [c.530]

Пульсации диэлектрической проницаемости делают турбулентную атмосферу неоднородной средой со слабыми (случайными) неоднородностями, которые приводят к рассеянию электромагнитных волн и флюктуациям их амплитуд, фаз, частот и других параметров. Мы будем изучать распространение электромагнитных волн в турбулентной атмосфере лишь на не слишком больших расстояниях Ь, удовлетворяющих условию [c.548]

Пусть — волна, рассеянная освещенным предметом (рис. 3). Комплексную амплитуду этой электромагнитной волны можно разбить на две части амплитуду Л х) и фазу ф(х). Каждая из них несет информацию о структуре волны. Чтобы спустя некоторое время мы могли восстановить эту рассеянную волну, необходимо зарегистрировать амплитуду и фазу предельно полно. Обычная фотография позволяет зарегистрировать только амплитуду волны или, более точно, амплитуду, возведенную в определенную степень. Однако при этом информация о фазе всегда теряется, так как фотоэмульсия реагирует только на абсолютное значение амплитуды рассеянного света. [c.123]

Как видно из этих уравнений, вследствие наличия в среде проводимости происходит рассеяние энергии и одинаковое затухание амплитуд обеих составляющих электромагнитной волны. [c.19]

Теория рассеяния общего вида для тел, малых по сравнению с длиной волны, в которой рассеяние падающих волн, удовлетворяющих волновому уравнению, приближенно описывается с использованием свойств (подобных присоединенной массе) решения уравнения Лапласа, применяется и в других разд .лах физики. В электромагнитной теории известно релеевское рассеяние, при котором, однако, в рассеянном поле не возникает монополя. Релей обнаружил также, что амплитуда рассеянного поля увеличивается с частотой как со , и использовал это при [c.76]

Можно не уточнять, является ли 2-компоиентом электромагнитной волны или амплитудой скалярной волны. Примем без доказательства, что амплитуда рассеянной волны при больших г определяется выражением [c.352]

Элементы 512, 5и матрицы рассеяния соединения можно найти следующим образом [273]. Электромагнитная Т-волна амплитуды с+и падающая в плечо I, делится между плечами 2, 4. Волна с 4 на выходе плеча 4, не связанного по постоянному току с плечом 1, находится как сумма двух волн, прошедших соответственно по пути 1, 1 2 2 , 4 , 4. и 1, 1 , 5, 5 , 4 , 4 (рйс. 8.21,а) [c.226]

Голограмма содержит информацию как об амплитуде, так и о фазе рассеянных на объекте волн, поэтому ее преимущества будут проявляться тогда, когда в дальнейшем используется информация о фазе электромагнитных колебаний. В противном случае нужно применять фотографирование в некогерентном свете как более простой и надежный способ. [c.233]

Режимы рассеяния. Одним из начальных условий процесса рассеяния является амплитуда вероятности /(ж) поперечной координаты атома. Согласно (19.23), амплитуды вероятности и Зп обнаружить импульс р являются преобразованиями Фурье произведения начальной пространственной амплитуды /(ж) и тригонометрических функций от модовой функции 8ш кх) электромагнитного поля. Поэтому следует различать два характерных случая для этих интегралов Фурье 1) начальное пространственное распределение f x) атомов является широким по сравнению с периодом стоячей волны, либо 2) пространственное распределение узкое. [c.622]

В гл. 12 и 13 рассматриваются два других предельных случая малых и больших частиц. Если размер частицы мал по сравнению с длиной волны, то рассеяние почти изотропно (равномерно во всех направлениях), за исключением дипольного рассеяния в электромагнитном случае. При изотропном рассеянии амплитуда рассеяния постоянна, и это приводит [c.13]

Амплитуда регистрируемого сигнала при прохождении вол ны по материалу уменьшается с увеличением расстояния от источника до объекта контроля по многим причинам. Обычно уменьшение амплитуды, вызванное расхождением волн, обратно пропорционально квадрату расстояния, а уменьшение, вызванное взаимодействием с материалом, определяется экспоненциальной зависимостью. В результате взаимодействия электромагнитного поля с веществом часть энергии переходит в теплоту, вследствие чего материал нагревается. Если материал неоднороден и размер неоднородности сравним с длиной волны излучения, то эти неоднородности могут вызывать дополнительное (резонансное) рассеяние, которое может привести к значительному уменьшению интенсивности принимаемого сигнала. [c.431]

Рассеяние рентгеновских лучей атомом. Атомный фактор. Ясно, что интенсивность рентгеновских отражений должна быть про-лорциональна рассеивающей способности атома в кристаллической решетке. Рентгеновские лучи — электромагнитные волны — рассеиваются электронными оболочками атомов. Падающая на атом плоская монохроматическая волна возбуждает в каждом его элементе объема dv элементарную вторичную волну. Амплитуда этой рассеянной волны, естественно, пропорциональна рассеивающей способности данного элемента объема, которая, в свою очередь, пропорциональна /(r)dv, где U г) —выражаемая в электронах на функция распределения электронов вдоль радиуса г, от- считываемого от центра покоящегося атома со сферически симметричным распределением в нем электронной плотности, простирающимся от О до оо. Расчеты, проведенные в предположении о сферической симметрии атома, т. е. о сферической симметрии функции и (г), приводят к выражению для амплитуды суммарной волны, рассеиваемой атомом [c.42]

Проблема распространения и рассеяния волн в атмосфере, океане и биологических средах в последние годы становится все более важной, особенно в таких областях науки и техники как связь, дистанционное зондирование и обнаружение. Свойства указанных сред, вообще говоря, подвержены случайным изменениям в пространстве и времени, в результате чего амплитуда и фаза распространяющихся в них волн также могут претерпевать пространственно-временные флуктуации. Эти флуктуации и рассеяние волн играют важную роль во многих проблемах, представляющих практический интерес. При рассмотрении вопросов связи приходится сталкиваться с амплитудно-фазовыми флуктуациями волн, распространяющихся в турбулентной атмосфере и турбулентном океане, а также с такими понятиями, как время когерентности и полоса когерентности волн в среде. Рассеянные турбулентной средой волны можно использовать для установления загоризонтной связи. Диагностика турбулентности прозрачного воздуха, основанная на рассеянии волн, даег существенный вклад в решение вопроса о безопасной навигации. Геофизики интересуются флуктуациями волн, возникающими при их распространении через атмосферы планет, и таким способом получают информацию о турбулентности и динамических характеристиках этих атмосфер. Биологи могут использовать флуктуации и рассеяние акустических волн с диагностическими целями. В радиолокации могут возникать мешающие эхо-сигналы от ураганов, дождя, снега или града. Зондир вание геологических сред с помощью электромагнитных и акустических волн требует знания характеристик, рассеяния случайно распределенных в пространстве неоднородностей. Упомянем, наконец, недавно возникшую область океанографии — радиоокеаногра-фию (исследование свойств океана по рассеянию радиоволн). Центральным пунктом этой методики является знание характеристик волн, рассеянных на шероховатой поверхности. [c.6]

К 1. Разложение амплитуды рассеяния но парциальным волнам в квантовой механике было впервые использовано Факсеном и Хольцмарком [249]. Конечно, это было сделано после при.менения аналогичных разложений в теории звука и в теории электромагнитных волн. [c.305]

Таким образом, рассматриваемый процесс является процессом вынужденного нелинейного комптоновского рассеяния (ВНКР). Вероятность ВНКР зависит от квадрата амплитуды сильной электромагнитной волны не так, как в стандартной теории возмуш.ений, где она пропорциональна более сложно и в общем случае нелинейна по величине В данном процессе имеет место усиление по плотности фотонов одной из волн за счет другой. Применительно к числу фотонов одной из волн можно употреблять термины увеличения или уменьшения числа фотонов. Так как слабая волна учитывается по теории возмущений, естественно считать фотоны в этой волне. [c.206]

Для рассматриваемого случая рассеяния длинных по сравнению с Rkopp электромагнитных волн несложно получить также и фактор / q), стоящий в сечении рассеяния вместе с величиной Д Ля этого нужно, ИСХОДЯ ИЗ уравнений Максвелла, написать репгение для вектора электрического поля Ei (R, /), характеризующего рассеянную статистической системой электромагнитную волну в волновой зоне в низшем порядке по теории возмущений, полагая 1Е) <с1Ео (Ео — амплитуда вектора электрического поля падающей волны). В идейном и техническом отношениях эта программа сложной не является, однако аккуратное ее проведение превратилось бы здесь в непомерно затянувшийся вставной урок по электродинамике. Поэтому в решении этой задачи мы ограничимся полукачественньш подходом, основанным на тех физических условиях и соответствующих ограничениях, в рамках которых рассматривается данная проблема. [c.732]

С классической точки зрения волна, коттэрая удовлетворяет этому дисперсионному соотношению, может иметь любую амплитуду (в пределах выполнения закона Гука). В то же время для колебаний решетки, как и для квантов электромагнитного излучения, характерен корпускулярно-волновой дуализм. Корпускулярный аспект колебаний решетки приводит к понятию фонона, и прохождение волны смещения атомов в кристалле можно рассматривать как движение одного или многих фононов. При этом каждый фонон переносит энергию Ксй, где Ь = Ь/2я= 1,0546-эрг-с Н — постоянная Планка, и импульс Ьк. Теплопроводность, рассеяние электронов и некоторые другие процессы в твердых телах связаны с возникновением и исчезновением фононов, т. е. корпускулярный аспект таких процессов- так же важен, как и волновой. Проявление дискретной (корпускулярной) природы энергии возбуждения в других явлениях зависит от того, насколько велико количество термически возбужденных фононов. [c.36]

Оптичеср1й неразрушающий контроль основан на взаимодействии электромагнитного излучения с контролируемым объектом и регистрации результатов этого взаимодействия. Методы, относящиеся к оптическому НК по ГОСТ 24521-80, различаются длиной волны излучения или их комбинацией, способами регистрации и обработки результатов взаимодействия излучения с объектом. Общим для всех методов является диапазон длин волн электромагнитного излучения который составляет 10" ...10 м (3 10 .,.3 10 Гц) и охватывает диапазоны ультрафиолетового (УФ), видимого (ВИ) ((3,8...7,8) 10" м) и инфракрасного (ИК) излучения, а также информационные параметры оптического излучения, которыми являются пространственно-временное распределение его амплитуды, частоты, фазы, поляризации и степени когерентности. Изменение этих параметров при взаимодействии с объектом контроля в соответствии с основными физическими явлениями (интерференции, поляризации, дифрак-ции преломления, отражения, рассеяния, поглощения и дисперсии излучения), а также изменения характеристик самого объекта в результате эффектов люминесценции, фотоупругости, фотозфомизма и др. используют для получения дефектоскопической информации. Оптическое излучение — это электромагнитное излучение, возникновение которого связано с движением электрически заряженных частиц, переходом их с более высокого уровня энергии на более низкий. При этом происходит испускание световых фотонов. [c.53]

В предыдущем изложении восприимчивости были определены с помощью полуклассического подхода, при котором электромагнитные поля описываются классически. Амплитуда и фаза волны описываются при этом как с-числа. Этот подход очень полезен, так как позволяет рассматривать явления, в которых существениы относительные фазы взаимодействующих волн. Число квантов достаточно велико, так что фазы могут быть определены. Нас не интересует переход из одного состояния электромагнитного поля с заданным числом квантов в каждом осцилляторе поля в другое состояние, в котором число квантов в одном или более осцилляторах изменилось на 1, 2 или 3. Такие процессы можно описывать с помощью вероятностей перехода в единицу времени или сечений рассеяния и поглощения. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...