Редже траектории

Траектории Редже. Кривые, описываемые полюсами Редже на плоскости комплексного углового момента при изменении энергии, называются траекториями Редже. Траектории Редже позволяют нам установить связь между различными связанными состояниями и резонансами при разных значениях I, подобную получаемой из рассмотрения траекторий, по которым движутся полюсы S-матрицы на -плоскости при изменении I. Как будет показано в следующем параграфе, при отрицательных энергиях полюсы Редже в области Re / > — Vo должны лежать на действительной оси I. Когда полюс проходит через точку, соответствующую целому значению I, S обращается в бесконечность и возникает связанное состояние. (Мы считаем, что потенциал ведет себя [c.377]

Графическое изображение этой функции называется траекторией Редже Траектории Редже сыграли важную роль в установлении свойств сильного взаимодействия. Они составляют основу феноменологического описания процессов сильного взаимодействия в области энергий, меньших обычно рассматриваемых в квантовой хромодинамике. [c.145]

Таким образом, в отличие от атомной физики траектории Редже продолжаются в область нестабильных частиц (резонансов). [c.697]

На рис. 284 изображены три траектории Редже для нескольких барионов и барионных резонансов. Из рисунка видно, что каждая из трех траекторий проходит через две точки, соответствующие реально обнаруженным частицам или резонансам, причем все траектории имеют примерно одинаковый наклон, а точки на каждой траектории удалены одна от другой но моменту количества движения па две единицы . [c.697]

Эти простые закономерности траекторий Редже дают возможность примерно предсказывать значения масс новых барионов и барионных резонансов по известным частицам или резонансам с данным набором квантовых чисел. Аналогичные траектории могут быть построены также для мезонов и мезонных [c.697]

Сейчас пока еще трудно сказать об универсальности описанной классификации, так как большинство траекторий Редже определены только одной, максимум двумя реальными точками. [c.698]

При описании Р. как с помощью траекторий Редже, так и с помощью унитарных мультиплетов на одну траекторию Редже или в один мультиплет могут попасть как Р., так и стабильные адроны. Это свидетельствует о близкой динамич. природе происхождения этих частиц. Т. о., деление адронов на стабильные частицы и Р. до известной степени случайно и обусловлено соотношением между массами Р. и массами возможных продуктов распада, подобно тому как нестабильность нейтрона относительно -распада связана с тем, что т > Гор mg т (где т — массы соответствующих частиц). [c.316]

Так как интеграл в (13.23) положителен, то JFi+ может равняться нулю в области Re Я > О только при Im Я, > 0. Когда Е = О, траектории Редже покидают действительную ось I и уходят в первый квадрант комплексной Я,-пло-скости. При положительной энергии траектории никогда не могут пересечь положительную действительную ось и тем самым перейти из первого в четвертый квадрант. [c.381]

Согласно неравенству (13.28), каждая траектория должна обязательно повернуться в обратную сторону. Более того, неравенство (13.28) накладывает ограничения на действительные части всех полюсов Редже при положительных значениях энергии. При возрастании энергии каждая траектория должна приближаться к положительной мнимой полуоси к. В случае потенциала, являющегося суперпозицией потенциалов Юкавы (12.22а), можно показать ([653], стр. 58), что каждый полюс в действительности пересекает эту полуось и таким образом исчезает из поля зрения . Из неравенства (13.28) следует, что поворот и исчезновение полюса неравномерны относительно у чем сильнее взаимодействие, тем позже полюс уходит из правой полуплоскости. [c.382]

Воспользоваться результатами гл. 14, 6 и рассмотреть траектории Редже для кулоновского потенциала. Что в них необычного и по какой причине Какой вид будут иметь траектории Редже для потенциала Юкавы [c.386]

Траектории полюсов. Для траекторий Редже имеем [c.398]

И заканчиваются в точках —т— 1 при - -+ оо. Для отталкивательного потенциала траектории Редже идут влево к 1 = —оо, а при -> + оо заканчиваются также в точках — т — 1. [c.399]

Квазистационарные состояния соответствуют полюсам амплитуды рассеяния, аналитически продолженной UO энергии в комплексную плоскость, и при эноргни налетающей частицы вблизи квазистационарного уровня — резонансам в рассеянии (см. Брейта — Вигнера формула, Рассеяние микрочастиц]. В плоскости комплексного I квазистационарным уровням (так же, как и стационарны ) соответствуют определ. Редже траектории (см. Редже полюсоа метод). [c.289]

Как видно, Р. р. Паули — Вилларса существенно ме- где а(() — траектория полюса Редже (траектория Ред-няет поведение пропагаторов в УФ-области при р — оа же), а 7(0 —его вычет. Каждый полюс Редже обладает [c.303]

Одной из классификаций сильно взаи Модействуюш,их частиц и резонансов, которая еш,е совсем недавно была очень популярной, является представление о так называемых траекториях Редже . [c.697]

При использовании этих моделей для анализа множеств. процессов в узлах мультипериферич. цепочки допускалось рождение лёгких резонансов и учитывался обмен не только пионной, но р-, р -, Ы-, /-и А.[-траекториями Редже (см. Редже полюсов метод). [c.216]

Ф-ция /(/ У (01 П( ( )) 1° не фиксируется теорией. Зависимость от энергии полностью определяется траекторией а(/) полюса Редже, к-рый даёт вклад в данную реакцию. Найденные из анализа эксперим. данных о бинарных процессах траектории полюсов Редже прекрасно согласуются с траекториями, полученными из спектра частиц и резонансов. Наиб, удобными для проведения такого анализа являются реакцнв перезарядок типа я р —> л н, д-р ц п, К р — К"п, в к-рые могут давать вклад только р или Ад полюсы Редже, Дифференц. сечения бинарных процессов (в частности, реакций упругого рассеяния адронов), согласно ф-ле (3), сосредоточены в узкой области переданных импульсов / , ширина к-рой логарифмически убывает с ростом энергии. Это явление в упругих процессах обычно называют сокращением дифракционного конуса. Сокращение конуса угл. распределения наблюдалось экспериментально во всех бинарных реакциях. Дифференц, сечения бинарных реакций в области малых / часто записывают в виде [c.304]

Р. п, м. при учёте движущихся ветвлений позволяет понять и количественно описать обширную эксперим. информацию о бинарных процессах при высоких энергиях. Недостаток метода — наличие большого числа феноменологич. параметров, характеризующих траектории и вычеты полюсов Редже. Большое число свободных параметров возникает также при описании в рамках Р. п. м. разл. характеристик процессов множественного рождения адронов, таких, как инклюзивные спект- [c.305]

С точки зрения метода полюсов Редже особый интерес представляют бинарные адронные процессы a -t-32 i з+ n где адроны Вд, отличаются от aj, Эд. С ростом энергии сечение такого процесса и ширина пика в угл. распределении падают характерным образом, указывая на то, что при высоких энергиях в таких процессах происходит обмен реджеоном с определ. зависимостью спина / от массы т (траекторией полюса Редже). При целых значениях спида реджеон должен быть обычным адроно.м, а всё семейство таких адронов, обладающих одинаковыми внутр. квантовыми числами, должно лежать на одной траек- [c.498]

Энергия релятивистской струны пропорциональна её длине L, следовательно, квадрат массы струны Угловой момент вращающейся струны, имею1цей фор.му прямолинейного отрезка, пропорционален L . Таким образом, С. м. а. дают линейную зависимость между спино.м J адронного состояния и квадратом его массы М , т. е, они приводят к линейным траекториям Редже где ot 1 ГэВ" —универс. наклон траекторий Редже (см. Редже полюсов. метод). Релятивистская струна, связывающая кварк и антикварк, генерирует линейно растущий с расстоянием потенциал [3 J. Такой потенциал позволяет описать удержание кварков в адронах (см. Удержание ивета). Разрыв струн не приводит к появлению свободных кварков, т. к. на вновь образовавшихся концах струны рождается пара кварк-антикварк. В результате кварки снова оказываются связанными. [c.11]

Помимо обычных, разговорных , наименований элементарных частиц, которые приводятся в таблицах в колонке Частица , существует предложенная Чу, Гелл-Маном и Розенфельдом [6] символика мезонов и барионов, обеспечивающая группировку элементарных частиц по изотопическому спину и гиперзаряду. В табл. 36.2 и 36.3 приведены символы барионов и мезонов в зависимости от / и У, объединенных в унитарные супер-мультиплеты. Дополнительные обозначения, которые записываются в виде индексов у символа элементарной частицы, обеспечивают группировку частиц по значению четности и спина, а также связывают частицы, расположенные на одной траектории Редже [7]. Правила, по которым вводится индекс у символов барионов и мезонов, приведены в табл. 36.3. Например, протон и нейтрон, для которых I = 1/2 У= 1 = [c.812]

Простейшее предположение относительно особенностей fl (г) состоит в том, что крайней правой особенностью / (г) является простой полюс. Этот полюс соответствует в аннигиляционном канале связанному состоянию со всеми квантовыми числами (кроме I) такими же, как у вакуума (спин J = О, изосиин Т = О, четность Р = -f 1), и иногда наз. вакуумным полюсом, пли полюсом Померанчука. Можно показать, что траектория этого полюса 1д (г) обладает свойствами 2) и 3) траекторий полюсов Редже в нерелятивистской кваптовой механике. Если учитывать при больших энергиях, т. е. при больших. s (или z), только вклад одного этого полюса, то асимптотич. поведение (s,i) будет иметь вид [c.391]

В ряде работ обсуждалась возможность использования в физике элементарных частиц также другого аспекта Р. м. — представления о семействах уровней, принадлежащих к траектории одного полюса Редже. При этом к траектории одного полюса Редже могут относиться элементарные частицы и резонансы (см. Резонансные состояния элементарных частиц), имеющие одинаковую странность, изотопический спин Т, барионный заряд В И четность Р. Спины / двух последоват. состояний на данной траектории должны отличаться на 2. Возможно, что примером двух таких состояний, лежащих на одной траектории Редже, являются нуклон (Г =1/2, J = 1/2, Р = + 1) и резонанс в рассеянии я-мезона на нуклоне с массой 1688 Мэе (Т = 1/2, J = /2, Р = + 1). [c.391]

СОСТОЯНИЙ и резонансов, следующее из рассмотрения траекторий полюсов в плоскости комплексного углового момента, получивших название полюсов Редже. При выводе этого соотношения Редже воспользовался математическим аппаратом, применявшимся задолго до него в работах Никольсона, Ватсона, Зоммерфельда и др. [c.7]

Для притягивательного потенциала траектории Редже начинаются при значении энергии Е — — оо в точках I = — т — 1 на /-плоскости. Когда Е -> О—, траектории уходят на бесконечность I = оо. При увеличении энергии от = 0до = -+-оо траектории идут сверху вниз, параллельно мнимой оси [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...