Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Редже траектории

Траектории Редже. Кривые, описываемые полюсами Редже на плоскости комплексного углового момента при изменении энергии, называются траекториями Редже. Траектории Редже позволяют нам установить связь между различными связанными состояниями и резонансами при разных значениях I, подобную получаемой из рассмотрения траекторий, по которым движутся полюсы S-матрицы на -плоскости при изменении I. Как будет показано в следующем параграфе, при отрицательных энергиях полюсы Редже в области Re / > — Vo должны лежать на действительной оси I. Когда полюс проходит через точку, соответствующую целому значению I, S обращается в бесконечность и возникает связанное состояние. (Мы считаем, что потенциал ведет себя  [c.377]


Графическое изображение этой функции называется траекторией Редже Траектории Редже сыграли важную роль в установлении свойств сильного взаимодействия. Они составляют основу феноменологического описания процессов сильного взаимодействия в области энергий, меньших обычно рассматриваемых в квантовой хромодинамике.  [c.145]

Таким образом, в отличие от атомной физики траектории Редже продолжаются в область нестабильных частиц (резонансов).  [c.697]

На рис. 284 изображены три траектории Редже для нескольких барионов и барионных резонансов. Из рисунка видно, что каждая из трех траекторий проходит через две точки, соответствующие реально обнаруженным частицам или резонансам, причем все траектории имеют примерно одинаковый наклон, а точки на каждой траектории удалены одна от другой но моменту количества движения па две единицы .  [c.697]

Эти простые закономерности траекторий Редже дают возможность примерно предсказывать значения масс новых барионов и барионных резонансов по известным частицам или резонансам с данным набором квантовых чисел. Аналогичные траектории могут быть построены также для мезонов и мезонных  [c.697]

Сейчас пока еще трудно сказать об универсальности описанной классификации, так как большинство траекторий Редже определены только одной, максимум двумя реальными точками.  [c.698]

При описании Р. как с помощью траекторий Редже, так и с помощью унитарных мультиплетов на одну траекторию Редже или в один мультиплет могут попасть как Р., так и стабильные адроны. Это свидетельствует о близкой динамич. природе происхождения этих частиц. Т. о., деление адронов на стабильные частицы и Р. до известной степени случайно и обусловлено соотношением между массами Р. и массами возможных продуктов распада, подобно тому как нестабильность нейтрона относительно -распада связана с тем, что т > Гор mg т (где т — массы соответствующих частиц).  [c.316]

Так как интеграл в (13.23) положителен, то JFi+ может равняться нулю в области Re Я > О только при Im Я, > 0. Когда Е = О, траектории Редже покидают действительную ось I и уходят в первый квадрант комплексной Я,-пло-скости. При положительной энергии траектории никогда не могут пересечь положительную действительную ось и тем самым перейти из первого в четвертый квадрант.  [c.381]

Согласно неравенству (13.28), каждая траектория должна обязательно повернуться в обратную сторону. Более того, неравенство (13.28) накладывает ограничения на действительные части всех полюсов Редже при положительных значениях энергии. При возрастании энергии каждая траектория должна приближаться к положительной мнимой полуоси к. В случае потенциала, являющегося суперпозицией потенциалов Юкавы (12.22а), можно показать ([653], стр. 58), что каждый полюс в действительности пересекает эту полуось и таким образом исчезает из поля зрения . Из неравенства (13.28) следует, что поворот и исчезновение полюса неравномерны относительно у чем сильнее взаимодействие, тем позже полюс уходит из правой полуплоскости.  [c.382]


Воспользоваться результатами гл. 14, 6 и рассмотреть траектории Редже для кулоновского потенциала. Что в них необычного и по какой причине Какой вид будут иметь траектории Редже для потенциала Юкавы  [c.386]

Траектории полюсов. Для траекторий Редже имеем  [c.398]

И заканчиваются в точках —т— 1 при - -+ оо. Для отталкивательного потенциала траектории Редже идут влево к 1 = —оо, а при -> + оо заканчиваются также в точках — т — 1.  [c.399]

Квазистационарные состояния соответствуют полюсам амплитуды рассеяния, аналитически продолженной UO энергии в комплексную плоскость, и при эноргни налетающей частицы вблизи квазистационарного уровня — резонансам в рассеянии (см. Брейта — Вигнера формула, Рассеяние микрочастиц]. В плоскости комплексного I квазистационарным уровням (так же, как и стационарны ) соответствуют определ. Редже траектории (см. Редже полюсоа метод).  [c.289]

Как видно, Р. р. Паули — Вилларса существенно ме- где а(() — траектория полюса Редже (траектория Ред-няет поведение пропагаторов в УФ-области при р — оа же), а 7(0 —его вычет. Каждый полюс Редже обладает  [c.303]

Одной из классификаций сильно взаи Модействуюш,их частиц и резонансов, которая еш,е совсем недавно была очень популярной, является представление о так называемых траекториях Редже .  [c.697]

При использовании этих моделей для анализа множеств. процессов в узлах мультипериферич. цепочки допускалось рождение лёгких резонансов и учитывался обмен не только пионной, но р-, р -, Ы-, /-и А.[-траекториями Редже (см. Редже полюсов метод).  [c.216]

Ф-ция /(/ У (01 П( ( )) 1° не фиксируется теорией. Зависимость от энергии полностью определяется траекторией а(/) полюса Редже, к-рый даёт вклад в данную реакцию. Найденные из анализа эксперим. данных о бинарных процессах траектории полюсов Редже прекрасно согласуются с траекториями, полученными из спектра частиц и резонансов. Наиб, удобными для проведения такого анализа являются реакцнв перезарядок типа я р —> л н, д-р ц п, К р — К"п, в к-рые могут давать вклад только р или Ад полюсы Редже, Дифференц. сечения бинарных процессов (в частности, реакций упругого рассеяния адронов), согласно ф-ле (3), сосредоточены в узкой области переданных импульсов / , ширина к-рой логарифмически убывает с ростом энергии. Это явление в упругих процессах обычно называют сокращением дифракционного конуса. Сокращение конуса угл. распределения наблюдалось экспериментально во всех бинарных реакциях. Дифференц, сечения бинарных реакций в области малых / часто записывают в виде  [c.304]

Р. п, м. при учёте движущихся ветвлений позволяет понять и количественно описать обширную эксперим. информацию о бинарных процессах при высоких энергиях. Недостаток метода — наличие большого числа феноменологич. параметров, характеризующих траектории и вычеты полюсов Редже. Большое число свободных параметров возникает также при описании в рамках Р. п. м. разл. характеристик процессов множественного рождения адронов, таких, как инклюзивные спект-  [c.305]

С точки зрения метода полюсов Редже особый интерес представляют бинарные адронные процессы a -t-32 i з+ n где адроны Вд, отличаются от aj, Эд. С ростом энергии сечение такого процесса и ширина пика в угл. распределении падают характерным образом, указывая на то, что при высоких энергиях в таких процессах происходит обмен реджеоном с определ. зависимостью спина / от массы т (траекторией полюса Редже). При целых значениях спида реджеон должен быть обычным адроно.м, а всё семейство таких адронов, обладающих одинаковыми внутр. квантовыми числами, должно лежать на одной траек-  [c.498]

Энергия релятивистской струны пропорциональна её длине L, следовательно, квадрат массы струны Угловой момент вращающейся струны, имею1цей фор.му прямолинейного отрезка, пропорционален L . Таким образом, С. м. а. дают линейную зависимость между спино.м J адронного состояния и квадратом его массы М , т. е, они приводят к линейным траекториям Редже где ot 1 ГэВ" —универс. наклон траекторий Редже (см. Редже полюсов. метод). Релятивистская струна, связывающая кварк и антикварк, генерирует линейно растущий с расстоянием потенциал [3 J. Такой потенциал позволяет описать удержание кварков в адронах (см. Удержание ивета). Разрыв струн не приводит к появлению свободных кварков, т. к. на вновь образовавшихся концах струны рождается пара кварк-антикварк. В результате кварки снова оказываются связанными.  [c.11]

Помимо обычных, разговорных , наименований элементарных частиц, которые приводятся в таблицах в колонке Частица , существует предложенная Чу, Гелл-Маном и Розенфельдом [6] символика мезонов и барионов, обеспечивающая группировку элементарных частиц по изотопическому спину и гиперзаряду. В табл. 36.2 и 36.3 приведены символы барионов и мезонов в зависимости от / и У, объединенных в унитарные супер-мультиплеты. Дополнительные обозначения, которые записываются в виде индексов у символа элементарной частицы, обеспечивают группировку частиц по значению четности и спина, а также связывают частицы, расположенные на одной траектории Редже [7]. Правила, по которым вводится индекс у символов барионов и мезонов, приведены в табл. 36.3. Например, протон и нейтрон, для которых I = 1/2 У= 1 =  [c.812]


Простейшее предположение относительно особенностей fl (г) состоит в том, что крайней правой особенностью / (г) является простой полюс. Этот полюс соответствует в аннигиляционном канале связанному состоянию со всеми квантовыми числами (кроме I) такими же, как у вакуума (спин J = О, изосиин Т = О, четность Р = -f 1), и иногда наз. вакуумным полюсом, пли полюсом Померанчука. Можно показать, что траектория этого полюса 1д (г) обладает свойствами 2) и 3) траекторий полюсов Редже в нерелятивистской кваптовой механике. Если учитывать при больших энергиях, т. е. при больших. s (или z), только вклад одного этого полюса, то асимптотич. поведение (s,i) будет иметь вид  [c.391]

В ряде работ обсуждалась возможность использования в физике элементарных частиц также другого аспекта Р. м. — представления о семействах уровней, принадлежащих к траектории одного полюса Редже. При этом к траектории одного полюса Редже могут относиться элементарные частицы и резонансы (см. Резонансные состояния элементарных частиц), имеющие одинаковую странность, изотопический спин Т, барионный заряд В И четность Р. Спины / двух последоват. состояний на данной траектории должны отличаться на 2. Возможно, что примером двух таких состояний, лежащих на одной траектории Редже, являются нуклон (Г =1/2, J = 1/2, Р = + 1) и резонанс в рассеянии я-мезона на нуклоне с массой 1688 Мэе (Т = 1/2, J = /2, Р = + 1).  [c.391]

СОСТОЯНИЙ и резонансов, следующее из рассмотрения траекторий полюсов в плоскости комплексного углового момента, получивших название полюсов Редже. При выводе этого соотношения Редже воспользовался математическим аппаратом, применявшимся задолго до него в работах Никольсона, Ватсона, Зоммерфельда и др.  [c.7]

Для притягивательного потенциала траектории Редже начинаются при значении энергии Е — — оо в точках I = — т — 1 на /-плоскости. Когда Е -> О—, траектории уходят на бесконечность I = оо. При увеличении энергии от = 0до = -+-оо траектории идут сверху вниз, параллельно мнимой оси  [c.398]


Смотреть страницы где упоминается термин Редже траектории : [c.718]    [c.332]    [c.675]    [c.697]    [c.697]    [c.662]    [c.22]    [c.23]    [c.276]    [c.234]    [c.304]    [c.304]    [c.304]    [c.304]    [c.306]    [c.316]    [c.316]    [c.499]    [c.11]    [c.625]    [c.389]    [c.389]    [c.389]    [c.378]    [c.380]   
Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.697 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.145 ]



ПОИСК



Траектории Редже вблизи порога

Траектории Редже плоскости

Траектории Редже положительных энергиях

Траектории Редже при отрицательных энергиях

Траектория

Траектория е-траектория



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте