Гамма-излучение ядер

Гамма-излучение ядер 249—254 [c.392]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР [c.259]

Гамма-излучение ядер [c.259]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР 263 [c.263]

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ ЯДЕР 265 [c.265]

П4.2.4. Гамма-излучение ядер и его свойства. Явление 7-излучения ядер представляет электромагнитное излучение 7-кванта ядром с сохранением значений А и Z, поэтому 7-излучение не описывается правилами смещения. Оно возникает, когда ядро переходит из возбужденного состояния в основное. Дискретность спектра 7-излучения объясняется дискретностью энергетических состояний ядра (ядерных уровней). [c.504]

Радиационный контроль металла и сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов - изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. [c.189]

Поэтому представляет интерес исследование наиболее многообещающих способов возбуждения атомных ядер. Имеются два основных метода возбуждение в результате поглощения излучения (гамма-излучения) и возбуждение с помощью непосредственных столкновений частиц высоких энергий с атомными ядрами. [c.147]

По поводу первого метода можно сказать, что недавние экспериментальные исследования <) поглощения гамма-излучения веществом показывают для более тяжелых элементов изменения в зависимости от атомного номера, и эти факты свидетельствуют о наличии довольно значительного взаимодействия с ядрами. Все это наводит на мысль, что возбуждение ядер посредством поглощения излучения, может быть, не является редким процессом н что поэтому разработка способа получения мощных искусственных источников гамма-излучения с различными длинами волн могла бы иметь значительную ценность для ядерных исследований В нашей лаборатории, как и в других местах, проводятся такие работы. [c.147]

Электромагнитное гам-ма-излучение образуется при распаде ядер радиоактивных элементов (изотопов) вследствие естественного радиоактивного распада. При этом кроме электромагнитного гамма - излучения существует еще несколько типов излу-при самопроизвольном распаде неустойчивых ядер изотопов альфа-распад (ядра испускают а-частицы) и бета-распад (ядра испускают р-частицы — электроны или позитроны, обладающие энергиями от нулевого до некоторого, характерного для данного изотопа значения). Наибольшую энергию при распаде ядер изотопов имеет электромагнитное гамма-излучение, которое и используется при контроле качества. [c.148]

Явление 7-излучения ядер состоит в том, что ядро испускает V-квант без изменения А и Z. Гамма-излучение возникает за счет энергии возбуждения ядра. [c.259]

Гамма-излучение — фотонное (электромагнитное) ИИ, возникающее при самопроизвольном распаде ядер радиоактивных элементов и аннигиляции частиц. Атомы, которые имеют одинаковые заряды ядер, но различаются массовыми числами,— изотопы одного и того же элемента. Изотопы принято обозначать символами соответствующих элементов с индексами внизу и вверху. Нижний индекс обозначает порядковый номер Z в таблице Менделеева (заряд-число протонов в ядре), соответствующий данному элементу, а верхний — массовое число А (число протонов и нейтронов) данного изотопа (например. Со). Иногда изотоп обозначают только с верхним индексом. [c.12]

Энергия осколков деления, имеющих малую длину пробега (167 МэВ), почти полностью поглощается в тепловыделяющих элементах то же происходит с энергией бета-излучения. Быстрые нейтроны теряют значительную часть своей энергии в замедлителе. Энергия гамма-излучения, как мгновенного, так и продуктов деления, рассеивается в топливе, замедлителе, конструктивных элементах реактора таким образом, что ее не просто рассчитать, так как передача энергии гамма-лучами происходит иначе, чем заряженными частицами. Энергия нейтрино теряется, так как они покидают реактор (а возможно, и земной шар вообще ). Используя приведенные выше данные, нетрудно подсчитать, что для выработки I Вт (тепл.) энергии требуется 3,3- 10 ° делений ядер в секунду. [c.165]

Количественная характеристика радиоактивного распада определяется активностью радиоактивного вещества, которая характеризуется числом распадов ядер атомов в единицу времени. В системе единиц СИ за единицу измерения активности радиоактивного распада принят один распад в секунду (с ), называемый беккерелем (Бк). Внесистемной, рю широко применяемой единицей является Кюри (Ки). Эта величина также служит мерой сравнения изотопов по ионизирующему действию их гамма-излучений. Известно, что г радия, очищенного от продуктов распада, за 1 с дает около 3,7-10 ° распавшихся ядер. [c.94]

Гамма-излучение образуется в результате распада ядер радиоактивных изотопов, содержащих одинаковое число протонов, но различное число нейтронов. Внутриядерные силы притяжения между ними не обеспечивают достаточной устойчивости ядра. В результате наблюдается самопроизвольная перестройка менее устойчивых ядер в более устойчивые, т. е. происходит радиоактивный распад. Важной характеристикой изотопа яв- [c.247]

Области применения названных методов и средства защиты человека от используемых излучений зависят от особенностей взаимодействия излучений с исследуемым веществом. Основными видами излучений, используемых при атомно-физических методах лабораторного анализа, являются корпускулярные излучения альфа- и бета-частицы и электромагнитные излучения — рентгеновское и гамма-излучение. Эти излучения возникают при радиоактивном распаде, причем имеет место как распад ядер по одному из видов распада, так и одновременно по нескольким видам. Ядерные процессы протекают с выделением очень больших энергий. Если химические реакции требуют энергий порядка 10 эВ/атом, то ядерные реакции — тысяч и миллионов эВ/атом. [c.170]

Электромагнитное излучение, испускаемое при распаде ядер, называют гамма-излучением (у-излучение). Энергетическое спектральное распределение этого излучения носит дискретный характер, поэтому значения энергий фотонов называют также линиями у-излучения. Энергия 7-фотонов у различных радиоактивных изотопов находится ориентировочно в диапазоне (10" —1) пДж. Энергия 1 электронвольт (эВ) соответствует той кинетической энергии, которую приобретает электрон, пройдя разность потенциалов в 1 В (1 эВ = 1,6.10- Дж, 1 МэВ = 10 кэВ= 10 эВ). [c.77]

В области рентгеновского и гамма-излучения на первый план выступают квантовые свойства излучения. Рентгеновское излучение возникает при торможении быстрых заряженных частиц (электронов, протонов и пр.), а также в результате процессов, происходящих внутри электронных оболочек атомов. Гамма-излучение появляется в результате процессов, происходящих внутри атомных ядер, а также в результате превращения элементарных частиц. Оно появляется и при торможении быстрых заряженных частиц. Характерные энергии гамма-квантов — порядка одного или нескольких МэВ. Границы областей рентгеновского и гамма-излучения, в особенности коротковолновые, могут быть определены лишь весьма условно. Для общей ориентировки можно принять, что энергия рентгеновских квантов лежит в пределах 20 эВ — 1 МэВ (к = 50—10" нм), а энергия гамма-квантов — больше 0,1 МэВ (> [c.10]

Ядерные испытания, проводившиеся в рассматриваемых целях, предоставляли конкретную информацию в отношении энерговыделения ядерного взрыва, параметров нейтронного и гамма-излучения, сопровождающего деление ядер, и тем самым позволяли тестировать и развивать наряду с лабораторными экспериментами систему проектирования ЯЗ. [c.105]

Гамма-излучение ядер обусловлено взаимодействием отдельных нуклонов ядра с электромагнитным полем. Несмотря на это, в отличие от р-распада, v-излучение — явление не внутринуклонное, а внутриядерное. Изолированный свободный нуклон испустить (или поглотить) v-KBaHT-we может из-за совместного действия законов сохранения энергии и импульса. В то же время внутри ядра нуклон может испустить квант, передав при этом часть импульса другим нуклонам. [c.260]

Радиационный контроль сварных соединений производится также гамма-излучением, образуемым при распаде ядер радиоактивных материалов — изотопов. При контроле пользуются искусственными изотопами, которые получают при бомбардировке ядер элементов нейтронами. Последние присоединяются к атому и приводят его в неустойчивое состояние, переходяп1 ее в распад. [c.115]

Гамма-излучение (нрк. гамма-лучи) — фотонное излучегае, возникающее при изменегаи энергетического состояния атомных ядер или при аннигиляции частиц [c.241]

Поясним причины различия ОБЭ (см. табл. 13.1) для разных видов излучений. Гамма-излучение оказывает действие на живые ткани в основном через посредство комптон-электронов. Поэтому действие v-лучей и электронов примерно одинаково. Тяжелые заряженные частицы, т. е. протоны и а-частицы, создают высокую плотность ионизации (из-за большой величины ионизационных потерь) и поэтому с большей вероятностью поражают двуударные объекты, преобладающие в высокоорганизованных организмах. В связи с этим тяжелые заряженные частицы на порядок более опасны, чем электроны. То же справедливо и для быстрых нейтронов, действующих на организм через посредство сильно ионизирующих ядер отдачи. Медленные нейтроны воздействуют на живые ткани в основном через v-кванты с энергией 2,23 МэВ и протоны с энергией 0,6 МэВ, возникающие соответственно в реакциях [c.671]

ПОГЛОЩЕНИЕ [резонансное гамма-излучения — поглощение гамма-квантов (фотонов) атомными ядрами, обусловленное переходами ядер в возбужденное состояние света < — явление уменьшения энергии световой волны при ее распространении в веществе, происходящее вследствие преобразования энергии волны во внутреннюю энергию вещества или энергию вторичного излучения резонансное — поглощение света с частицами, соответствующими переходу атомов поглощающей среды из основного состояния в возбужденное) ] ПОЛЗУЧЕСТЬ - медленная непрерывная пластическая деформация материала под действием небольших напряжений (и особенно при высоких температурах) ПОЛИМОРФИЗМ — способность некоторых веществ существовать в нескольких состояниях с различной атомной кристаллической структурой ПОЛУПРОВОДНИК (есть вещество, обладающее электронной проводимостью, промежуточной между металлами и диэлектриками и возрастающей при увеличении температуры вырожденный имеет большую концентрацию носителей тока компенсированнын содержит одновременно лонор ,1 и ак- [c.260]

И. п., по-видимому, играет большую роль при генерации наблюдаемого излучения пульсаров. Мощность И. и. части( , истекающих из пульсаров, достаточна для объяснения их реитг. н гамма-излучения. Оптич. и радиоизлучение пульсаров можно объяснить И. н. лишь в том случае, если опо явл-яется когерентным, т. е. испускается заряж. сгустками частиц с размерами меньше длины волны генерируемого ими излучения. Возможно также, что когерентный механизм И. и. ответствен за генерацию переменного радиоизлучения квазаров и ядер активных галактик. [c.101]

Ниже 1 К газовым термометром пользоваться практически нельзя. Для определения термодинамич. темп-ры в этой области используют методы магнитной термометрии и ядерные методы. В основе ядерных методов измерения Н.т. лежит принцип квантовой статис-тич. физики, согласно н-рому равновесная заселённость дискретных уровней энергии системы зависит от темп-ры. В одном из таких методов измеряются интенсивности линий ядерного магнитного резонанса определяемые разностью заселённостей уровней энергии ядер в маги, поле в др. методе — зависящее оттемп-ры отношение интенсивностей компонентов, на к-рые расщепляется линия резонансного гамма-излучения (см. Мессбаузровская спектроскопия) во внутр. магн. поле ферромагнетика. [c.350]

В результате взаимодействия ускоренных во вспышках протонов, а-часгац и более тяжёлых ядер с веществом солнечной атмосферы происходят возбуждение ядервых уровней, расщепление ядер, генерация новых элементов и изотопов (нуклидов). Возбуждённые ядра быстро излучают избыток энергии и переходят в оси. состояние. При этом каждый изотоп излучает свой характерный у-квант (см. Гамма-излучение). Наиб, важные с астрофиз. точки зрения линии 6,13 МэВ ( О) 4,44 МзВ( С) 2,31 МэВ ( Н) 1,78 МэВ ( 31) 1,63 МэВ ( N6) 1,37 Мэв ( Mg) 1,24 МэВ и 0,85 МэВ ( Ке). Эти линии образуются путём прямого возбуждения указанных ядер. Кроме того, имеются аильные линии 0,48 МэВ ( Ы) и 0,43 МэВ ( Ве), к-рыё образуются в реакциях синтеза Не (а, р) Ы и Не (а, п) Ве. Вре- [c.597]

Согласно классич. электродинамике, к-рая с хорон им приближением описывает осн. закономерности Т. и., его интенсивность пропорциональна квадрату ускорения заряж. частицы (см. Излучение). Т. к. ускорение обратно пропорционально массе т частицы, то в одном и том же поле Т. и. электрона будет, напр., в миллионы раз мощнее излучения протона. Поэтому чаще всего наблюдается и практически используется Т. и., возникающее при рассея=. НИИ электронов на эл.-статнч. поле атомных ядер и электронов такова, в частности, природа тормозного рентгеновского излучения и гамма-излучения, испускаемых быстрыми электронами при прохождении их через вещество. [c.148]

Интенсивное изучение Ч. д, началось после открытия квазаров в 1963. Их светимости характеризуются величинами порядка Ю —10 эрг/с. Как показали расчёты, столь мощное энерговыделение могут обеспечить сверхмассивные Ч. д. Круг явлений, непосредств. участниками к-рых могут быть Ч. д., достаточно широк. Кроме процессов, обеспечивающих активность квазаров и ядер галактик, к ним относятся космич. источники рентг. и гамма-излучения, гравитац. линзы, а также возможные космич. источники гравитац, излучения. [c.452]

Натрий и.меет шесть изотопов с массовым числом от 20 до 25. Основные ядериые свойства этих изотопов приведены в табл. 2-2. В природе встречается только изотоп Na он нерадиоактивен. Следует иметь в виду, что натрий как высокотемпературный теплоноситель атомного реактора имеет существенный недостаток по сравнению с литием, так как после прохождения натрия через атомный реактор он прев ращается в радиоактивный изотоп Na и становится источником жесткого гамма-излучения. Поэтому первый охлаждающий контур тепловой схемы ядерной установки делается мало до [c.50]

Гамма-излучение испускается при самопроизвольном распаде неустойчивых ядер атомов радиоактивных изотопов. В результате ядерных превращений радиоактивные ядра становятся стабильными, их общее число в радиоизотопном источнике убывает. Число таких превращений в единицу времени называют активностью радиоизо-топного источника. [c.86]

Гамма-излучением называется хесткое элсктромагнптное излучение, энергия которого высвобождается при переходах ядер из возбужденного в основное или в менее воз-буждеииое состояние, а также при ядерных реакциях. [c.111]

Существует немало излучателей с подобными энергетическими характеристиками, но одна особенность плутония-238 делает этот изотоп незаменимым. Обычно альфа-распад сопровождается сильным гамма-излучением, проникающим через большие толщи вещества, зврц — ключение. Энергия гамма-квантов, сопровождающих распад его ядер, невелика, защититься от нее несложно излучение поглощается тонкостенным контейнером. Мала и вероятность самопроизвольного деления ядер этого изотопа. Поэтому он нашел применение не только в источниках тока, но и в медицине. Батарейки с плутонием-238 служат источником энергии в специальных стимуляторах сердечной деятельности. Создан проект искусственного сердца с изотопным источником. На все эти нужды в ближайшие три-четыре года потребуется несколько тонн легкого плутония. [c.134]

Явление радиоактивнос/пиу т слособностн атомных ядер самопроизвольно или искусственно под воздействием физических факторов распадаться. Результатом распада при этом является поток корпускулярного излучения в виде альфа-, бета-частиц или поток электромагнитного излучения в виде рентгеновского и гамма-излучения. [c.169]

По мере увеличения 1 ощности и времени работы реактора накапливаются изотопы, лвляющиеся мощным источником гамма-излучения-. При большой энергии гамма-квантов, достаточной для выбивания нейтронов из ядер, появляются фотонейтроны, и их тем больше, чем больше мощность гамма-излучения. [c.421]

Другому полюсу электромагнитного спектра соответствует мес сбауэровская спектроскопия - резонансный процесс, заключающийся в поглощении атомным ядром гамма-излучения д энергией порядка 108 кДж/моль (1 МэВ). Точная энергия такого перехода зависит от ближайшего химического окружения данного ядра, так что этот мето/ дает информацию о химических связях, а также о присутствии или отсутствии конкретных ядер. [c.90]

Гамма-излучение. Самопроизвольный распад неустойчивых ядер называют радиоактивностью, а сами ядра (или изотопы) — радиоактивными. Существует несколько типов ядерных превращений радиоактивных изотопов альфа-распад (а-распад), при котором ядро испускает а-частицы гНе определенных энергий бета-распад (Р-распад), при котором ядро испускает р-частицы— электроны или позитроны, обладающие энергиями от нулевого до некоторого, характерного для данного изотопа значения электронный захват, при котором ядро захватывает электрон, принадлежащий оболочке собственного атома изомерный пере.ход, при котором возбужденное ядро спускает элeктpoмaгн тнoe злу-чение, не сопровождаемое вылетом других частиц. Ядерные превращения испытывают некоторые изотопы, присутствующие в естественном составе химических элементов, а также большое число изотопов, получаемых искусственным путем в ускорителях частиц и ядерных реакторах. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...