Волны главные

Если голограмму Фурье просветить плоской волной, то каждая элементарная решетка образует три плоские волны с порядками т = о, =п (см. 58). Можно сказать, следовательно, что каждая точка предмета порождает плоские волны (главное и дополнительное изображения), причем направление их распространения определяется координатой этой точки. Таким образом, в данном случае голографирование эквивалентно размещению предмета в фокальной плоскости некоторой оптической системы. Этот же вывод вытекает и из общих формул, полученных в предыдущем параграфе. Для [c.255]

При изучении инфракрасного излучения с большой длиной волны главное затруднение состоит в подыскании достаточно мощ- [c.401]

Шумомер первого класса должен иметь частотные характеристики Л, В, С и Лин. Допускается дополнительное применение частотной характеристики D. Эти характеристики определяют зависимость показаний шумомера от частоты, измеренной на чистых тонах и приведенной к нулевому уровню на частоте 1000 Гц. Характеристика направленности шумомера должна быть круговой с допустимыми отклонениями от главной оси 90° в диапазоне частот 500. .. 12500 Гц и 30° в диапазоне частот 2000. .. 8000 Гц. Характеристика направленности шумомера— зависимость показаний шумомера от угла ориентации микрофона относительно направления прихода звуковой волны. Главная ось микрофона (шумомера) совпадает с его осью симметрии или с направлением максимальной чувствительности. Нижний предел динамического диапазона шумомера не более 30 дБ (А), с учетом коррекции по характеристике А. Уровень собственных шумов должен быть не менее чем на 5 дБ ниже нижнего предела динамического диапазона. Нормируется также эквивалентный уровень звука в дБ (Л), В), (С), (D) при воздействии на шумомер определенной вибрации, переменного магнитного поля или ветра, если при этом акустическими помехами, действующими на микрофон, можно пренебречь. [c.173]

Статистическое направление изучает закономерности появления той или иной разновидности волн. Главная задача этого направления состоит в получении зависимостей (функций), характеризующих степень разнообразия волновых параметров [37, 107]. [c.183]

При рассмотрении распространения излучения как электромагнитной волны обычно особое внимание уделяют плоским волнам, главным образом из-за простоты решения уравнений Максвелла в этом случае. Основная задача проводимого ниже анализа решения уравнений Максвелла состоит в том, чтобы показать, каким образом распространение излучения может быть представлено в виде движущихся плоских волн и как результаты этого подхода могут быть использованы при изучении процесса отражения излучения от поверхностей. Ниже будет рассмотрено распространение плоских волн как в идеальном диэлектрике (т. е. в непроводящей среде), так и в проводящей [c.10]

Приложенное электрическое поле приводит к связи х- и -поляризованных волн. Главные диэлектрические оси х vi у поворачиваются вокруг Z на угол 45°, так как электрическое поле действует в направлении оси Z. Эллипсоид показателей в новой главной системе координат х, у, z ) принимает вид [c.301]

С Гюйгенса (и Ньютона — об этом см. п. 8) начинается и теория волн. Главное, что ему здесь принадлежит,—принцип, носящий его имя. Принцип Гюйгенса был создан и применен его творцом в теории света, но, как будет видно, он сразу нашел м есто в общем учении о передаче движения. [c.255]

С физической точки зрения групповая скорость, пожалуй, важнее, чем скорость волны. Последняя может быть больше или меньше, чем первая, н даже возможно представить такую среду, в которой обе имеют различное направление это будет тогда обозначать, что какое-то возмущение могло бы распространяться из некоторой средней точки во внешнее пространство в виде группы, в то время как отдельные волны, из которых состоит группа, сами будут двигаться в обратном направлении, зарождаясь на передней стороне и затухая при приближении к задней стороне ). Необходимо, кроме того, указать на то, что даже при наиболее простых явлениях акустики и оптики скорость волны, главным образом, постольку имеет значение, поскольку она совпадает с групповой скоростью. В случае необходимости более строгого различения мы можем заимствовать из новейшей физики термин, фазовая скорость для обозначения того, что мы в большей своей части в настоящем руководстве именуем скоростью волны. [c.479]

Здесь мы можем сделать паузу, чтобы заметить, что двухволновая модель, которую мы здесь использовали, почти точно такая же, как модель, применяемая, возможно с меньшей обоснованностью, для рассмотрения поведения почти свободных электронов проводимости в кристаллических телах. В большинстве учебников по физике твердого тела волновое уравнение (8.1) выводится для электрона в периодической решетке и сразу же делается допущение двух волн. Главное отличие от нашей трактовки заключается в том, что там задачей является установление энергетических уровней системы, а не направлений и амплитуд дифракционных пучков. Тогда уравнение (8.10) записывается как [c.183]

Измерить параметры простого и сложного ИПФ бЛ, АЛ и Лп = пе — По — среднее значение разности показателей преломления для необыкновенного и обыкновенного лучей. Измерение провести в области длин волн 480—680 нм. В этой области следует измерить последовательно длины волн главных макси- [c.518]

Прежде всего рассмотрим завихренность потока за произвольным сильным скачком уплотнения. Пусть в некоторой точке М поверхности ударной волны главные кривизны есть Ка и Кь (индексы а тл Ь обозначают главные направления). Обозначим проекции скорости в точке М на главные направления через и у. Очевидно, эти составляющие скорости не терпят разрыва при переходе через фронт ударной волны. Нормальную составляющую скорости набегающего потока к поверхности волны обозначим через Рассмотрим некоторую другую точку поверхности волны, расположенную вблизи точки М и имеющую координаты 8хд, по главным направлениям. Компоненты скорости Ид, в новой точке будут отличаться от значений их [c.421]

Волны главные 348 Выпуклость функции 188 [c.509]

Рассмотрим теперь вопрос об использовании этих волн, главным образом в жидкостях и твердых телах. [c.123]

Если движение зарядов системы достаточно сложно, так что его спектральное разложение включает сильно различающиеся частоты, то может случиться, что для одних излучаемых волн главным будет первый член, а для других — второй. [c.271]

Число 2 относится к волнам, главное участие в образовании которых имеет сила тяжести гравитационные же волны развиваются за препятствием следовательно, нижний предел во второй формуле (9) следует взять равным — оо, а верхний предел — равными. [c.278]

Длины волн главных фраунгоферовых линий [c.173]

Книга посвящена акустическим методам и средствам неразрушающего контроля и охватывает задачи дефектоскопии, контроля физико-механических свойств материалов, измерения размеров объектов контроля. Для обоснованного изложения методов и средств контроля в книге рассмотрены физические основы излучения, приема, распространения, отражения, преломления и дифракции акустических волн. Главное внимание уделено физике процессов, не применяется сложный математический аппарат. Основное внимание уделено методу отражения, получившему наиболее широкое распространение в практике неразрушающего контроля. Более кратко изложены методы прохождения, свободных и вынужденных колебаний, акустической эмиссии. Рассмотрено использование методов контроля металлов и сплавов (литья, поковок, проката, сварных соединений), неметаллов и многослойных конструкций. Для двух последних отмечается возможность использования специфических низкочастотных методов. [c.3]

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

При выводе уравнения (7.1) для или Пo(v) было сделано несколько важных допущений, главное из которых состояло в том, что длины стоячих волн должны быть пренебрежимо малы по сравнению с размерами полости. Второе допущение состояло в том, что на стенках полости не происходит никаких потерь, т. е. что стенки являются полностью отражающими. И последнее допущение — что полость является прямоугольным параллелепипедом. [c.315]

Первое (главное) квантовое число п, равное числу волн электрона, укладывающихся на орбите, определяет номер электронной оболочки и период в периодической системе Д. И. Менделеева. Оно может быть только целым числом п=, 2, 3, 4,. .., 7. Соответствующие этим значениям электронные оболочки обозначают буквами К, L, М, П, О, [c.7]

Большое внимание, уделяемое в настоящее время алгоритмам с неструктурируемыми сетками, обусловлено стремлением сделать возможным расчет сложных газодинамических течений при минимальном (в идеале — нулевом) участии квалифицированного вычислителя-газодинамика. При всей заманчивости подобного стремления есть серьезные основания усомниться в его своевременной осуществимости на широко распространенных персональных компьютерах. Действительно, практически любое сложное течение буквально нашпиговано пограничными и энтропийными слоями на обтекаемых поверхностях, зонами смешения и размазанными при сквозном счете (а при работе с неструктурированными сетками возможен только он) ударными волнами. Главная особенность таких слоев — резкое изменение [c.333]

Что же касается неустойчршых резонаторов, то здесь бегущие к оси резонатора волны, порожденные краем, имеют вблизи последнего ничтожную интенсивность и набираются силы только на подходе к оси. На большей части сечения резонатора они лишь слегка возмущают основную расходящуюся волну, главные же " события разыгрываются у оси именно поэтому основные различия между распределениями полей вырожденных мод наблюдаются в приосевой зоне (рис. 2.25). [c.127]

Механизм транспорта наносов водным потоком на размываемом ложе теснейшим образом связан с процессом эрозии дна, образованием и движением песчаных рифелей и гряд на дне. Эти явления свойственны перемещению наносов как в речных потоках и каналах, так и в прибрежной зоне морей, озер и водохранилищ. Существенно, что форма и размеры песчаных волн главным образом и определяют гидродинамическое сопротивление поверхности русла (шероховатость дна потока). [c.766]

В-третьих, мы очень кратко онишем подход к исследованию статистического ансамбля диспергируюш их волн. Главным образом мы будем стремиться показать, почему некоторые свойства такого ансамбля могут быть нрош е, чем свойства его не-диспергируюш их аналогов, в том числе турбулентного течения. [c.543]

Прямой аналитический подход был использован Артманом (1950). Исходя из эвристических соображений, сходных с приведенными в разд. 17.21, он дает полное решение задачи о рассеянии идеально проводящим круговым цилиндром. Если пе считать разницы в обозначениях, это решение тождественно решению, приведенному в разд. 15.33. Для больших расстояний и малых углов дифракции сделаны приближения, а суммирование по п за1менено интегрированием. Из этого интеграла выделена часть, дающая обычную дифракцию, и часть, дающая краевую волну. Главная трудность заключается в оценке последней части интеграла с помопхью асимптотических разложений функций Ханкеля для больших кЯ и для значений кЯ — п , которые [c.411]

Акустоэлектроника — относительно новая область физической акустики и электроники. Она объединя как фундаментальные вопросы акустики твердого тела, так лх многочисленные приложения, главным образом к системам. работки сигналов и физике твердого тела. Как самостоятельное направление акустоэлектроника оформилась к концу 60-х годов, хотя отдельные работы, посвященные различным аспектам применения акустических волн (главным образом объемных) в электронике, в частности в линиях задержки и электромеханических фильтрах, появлялись и раньше [1—3]. В этих традиционных приложениях использовались, однако, лишь два свойства акустических волн - малая скорость, составляющая лишь / 10 от скорости электромагнитных волн, и относительно низкое затухание на длину волны. Лишь с появлением эффективных методов возбуждения высокочастотных (от 10 М1Гк до 3 ГГц) поверхностных акустических волн (ПАВ), в особенности с изобретением встречно-штыревого преобразователя, позволяющего эффективно возбуждать и принимать ПАВ в пьезоэлектрических кристаллах, стало возможным говорить об акустоэлектронике в том широком смысле, в котором она понимается сейчас. Последнее обусловлено следующими особенностями устройств на ПАВ. Во-первых, это те же малая скорость и затухание поверхностных волн во-вторых, интегральность исполнения большинства устройств на ПАВ, позволяющая использовать для их изготовления готовую технологию, разработанную ранее для интегральных микросхем в третьих, доступность тракта ПАВ, энергия которых сосредоточена вблизи поверхности, и связанная с этим возможность эффективного управления характеристиками этих волн с помощью всевозможных электрических и механических внешних воздействий. Наконец, многие а кустоэлектронные устройства обладают поистине уникальными свойствами. Если еще учесть их хорошую воспроизводимость, высокую надежность, то всеобщий интерес к акустоэлектронике станет вполне понятным. Литература по акустоэлектронике весьма обширна. Ей посвящено свыше пяти тысяч оригинальных статей, множество обзоров (см., например, [4—81), несколько монографий [9—14] и специальных выпусков журналов [151, [16]. Мы, разумеется, не будем пытаться осветить все [c.305]

Выражения для неравномерных асимптотик диаграмм краевых волн делаются весьма громоздкими и имеют сложную систему полюсов, обусловленную неравномерностью распределения амплитуды по фронту отраженной волны. Главные (по А ) слагаемые этих асимптотик в суммарной диаграмме излучения не компенсируют друг друга, как это было при равномерном распределении амплитуды по фронту (см. 4.4), так как они зависят от локальных особенностей распределения амплитуды у краев (значений амплитуды, ее производной и т, п,), а поле в главном лепестке зависит от всего распределения, [c.147]

Для низкочастотных колебаний ((0< kVfe) движение ионов тоже оказывается несущественным. Для длинных волн главный член в законе дисперсии [c.169]

Фиг. 87. Передача звука через квадратный канал ширины I, покрытый акустическим материалом с удельным импедансом рс (0—г х), для волн главной (О, 0) и более выс01 0Й моды (1, 1). Величины, пропорциональные затуханию (на единицу длины) и фазовой скорости, нанесены на график в функции частоты. Внезапный рост этих величин в сторону низких частот для моды (1, 1) иллюстрирует тот факт, что высшпе моды не могут быть переданы на низких частотах.

Уина [639] изучал волны, бегущие как в направлении течения, так и против него. У Джонсона же волны пересекают течение под углом. Однако, Джонсон подчеркивает, что его решение не совпадает с результатом Уина, когда угол между направлением гребня волны и скоростью течения становится прямым. В этом случае не удовлетворяется условие встречи волн с течением под углом. Джонсон [293, с. 867] утверждает, что имеются по крайней мере две ситуации, в которых рефракция волн, вызванная течением, может быть практически важна. В приливных районах с узкостями отливное течение, идущее против волн, увеличивает их высоту и крутизну, повышая опасность мореплавания, тогда как приливное течение сглаживает волны. Главные океанические течения, такие, как Гольфстрим, также оказывают заметное влияние на высоту, длину и направление волн, подходящих к берегу, и при определенных обстоятельствах могут вызывать почти полное отражение. [c.98]

При наблюдении дифракции на щели в немонохроматическом свете все главные максимумы, кроме центрального нулевого максимума, окрашены. С увеличением длины волны главные максимумы внутри данного порядка располагаются под большими углами от центрального. Радужная полоска, содержащая семь цветов — от фиолетового до красного (считается от центрального максиума), называется дифракционным спектром (ср. У.2.6.2°). Дифракционная решетка является одним из простейших достаточно точных устройств для измерения длин волн. [c.374]

Менее правдоподобным выглядит рассуждение в пользу того, что препятствия определенного вида, движущиеся при промежуточных числах Фруда и создающие волны главным образом в окрестностях каустики с гребнями под углом около 55° к на-правлени о движения судна, могут давать волновую картину, к которой можно применить теорию Уизема. Конечно, геометрическая оптика дает неверную картину вблизи каустик, где точная линейная теория предсказывает появление весьма ха-рактер-ных волн с длинными гребнями [8] однако нелинейные эффекты могут воспрепятствовать этой тенденции, и не исключено, что при этом в некоторой форме окажутся приложимыми уравнения Уизема. [c.55]

При отсутствии в образце напряжений анализатор гасит световые лучи, прошедшие через поляризатор, и изображение получается затемненным. Под нагрузкой материал образца, становясь двоякопреломляющпм, разлагает поляризованный свет на две взаимно перпендикулярные и совпадающие с иаправленпе.м главных напряжений волны с разностью фаз, пропорциональной разности главных напряжений. В анализаторе волны снова совмещаются, и благодаря приобретенной разности фаз на изображении возникает спсте.ма интерференционных полос. При освещении белым светом образуются цветные полосы (изохромы), цвет которых зависит от разности главных напряжений — 02, а частота расположения — от величины нагрузки. [c.156]

Блестящих результатов в самых различных отделах механики достиг гениальный ученый Николай Егорович Жуковский (1847—1921), основоположник авиационных наук экспериментальной аэродинамики, динамики самолета (устойчивость и управляемость), расчета самолета на прочность и т. д. Его работы обогатили теоретическую механику и очень многие разделы техники. Движение маятника теория волчка экспериментальное определение моментов инерции вычисление пла нетных орбит, теория кометных хвостов теория подпочвенных вод теория дифференциальных уравнений истечение жидкостей сколь жение ремня на шкивах качание морских судов на волнах океана движение полюсов Земли упругая ось турбины Лаваля ветряные мельницы механизм плоских рассевов, применяемых в мукомольном деле движение твердого тела, имеющего полости, наполненные жидкостью гидравлический таран трение между шипом и подшипником прочность велосипедного колеса колебания паровоза на рессорах строительная механика динамика автомобиля — все интересовало профессора Жуковского и находило блестящее разрешение в его работах. Колоссальная научная эрудиция, совершенство и виртуозность во владении математическими методами, умение пренебречь несущественным и выделить главное, исключительная быстрота в ре-щении конкретных задач и необычайная отзывчивость к людям, к их интересам — все это сделало Николая Егоровича тем центром, вокруг которого в течение 50 лет группировались русские инженеры. Разрешая различные теоретические вопросы механики, Жуковский являлся в то же время непревзойденным в деле применения теоретической механики к решению самых различных инженерных проблем. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...