Частицы с показателем преломления, близким

Под мягкими частицами в оптике дисперсных сред принято понимать частицы с показателем преломления, близким к окружающей среде, т. е. с относительным показателем преломления, близким к 1. Закономерности рассеяния оптических волн для этого предельного условия удается описать с помощью аналитических формул, которые могут быть получены не из теории Ми, а из простых физических соображений. [c.29]

Частицы с показателем преломления, близким к 1 [c.85]

Если, наоборот, увеличивать Я, то мы достигнем в конце концов такого положения, когда обе картины окажутся сравнимыми по интенсивности и по угловому размеру. Это означает в общем, что теория больших частиц оказывается несостоятельной и что для решения задачи требуются более строгие методы. Исключение составляют частицы с показателем преломления, близким к 1. Для них существует некоторый интервал размеров, при которых существуют одновременно обе картины со сравнимыми интенсивностями, интерферирующие между собой (амплитуды складываются) (см. разд. 11.3). В последующих разделах мы не будем рассматривать этот исключительный случай и примем, что дифракционная картина значительно интенсивнее и много уже, чем картина отражения и преломления [c.126]

U. СФЕРИЧЕСКИЕ ЧАСТИЦЫ С ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ, БЛИЗКИМ К 1 [c.210]

СФЕРИЧЕСКИЕ ЧАСТИЦЫ с ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ, БЛИЗКИМ к 1 [c.220]

Л.42. Большие частицы с показателем преломления, близким к 1 [c.224]

Полученные спектры несущественно отличаются от модельного распределения степенного вида с показателем v = —3 (распределение Юнге). При этом оптическая характеристика ех[5мЛ с указанным модельным распределением хорошо аппроксимирует измеренные для всех Я 0,5 мкм. Следует заметить, что подобный результат является вполне типичным при обращении спектральной аэрозольной толщи т (Я). Значительное пространственное усреднение приводит к распределениям, близким к хорошо известным типовым спектрам размеров аэрозольных частиц, лежащих в основе так называемых микроструктурных аэрозольных моделей. Этот вывод в полной мере подтверждается обстоятельными исследованиями в работе [30]. В силу этого спектральные измерения т< )(Я) предпочтительно рассматривать как источник информации о среднем значении показателя преломления аэрозольного [c.181]

Обратимся теперь к экспериментальной проверке соотношения (5.11). В табл. 1 сопоставлены экспериментально измеренные значения п и для ряда веществ (показатели преломления относятся к желтой линии натрия). Для газов, приведенных в этой таблице, закон Максвелла (5.11) хорошо согласуется с опытом. Для жидких углеводородов согласие хуже. Для воды и спиртов, а также для большинства других твердых и жидких тел наблюдаются резкие нарушения соотношения (5.11). Однако в этом нет ничего неожиданного. Дело в том, что значения е, приведенные в табл. 1, относятся к статическим электрическим полям, а значения п — к электромагнитным полям световых волн, частоты которых порядка 5 10 Гц. Диэлектрическая проницаемость е обусловлена поляризацией диэлектрика, т. е. смещением заряженных частиц внутри атомов и молекул под действием внешнего электрического поля. Для правильного сопоставления надо брать значения е, измеренные в электрических полях тех же частот. Действительно, атомы и молекулы обладают собственными частотами, так что амплитуды (и фазы) вынужденных колебаний электронов и ядер, из которых они состоят, зависят от частоты внешнего электрического поля. Особенно сильную зависимость следует ожидать в тех случаях, когда частота внешнего поля близка к одной из собственных частот атомов или молекул (резонанс ). В результате возникает зависимость показателя преломления вещества от частоты световой волны — так называемая дисперсия света. [c.38]

Следует указать, что данная модель является правдоподобной версией, но не отражает всей сложности процессов перемешивания, химических превращений, вымывания, растворения солей и др., имеющих место в реальной атмосфере. С другой стороны, пределы вариаций основных элементов почвенного аэрозоля в рамках статистического ансамбля, показанные, например, в работе [40], дают основание сделать заключение о том, что химический состав тропосферного аэрозоля с высотой в среднем изменяется незначительно и, следовательно, оптические свойства основных минералов и солей близки по своему спектральному поведению. Как установлено Фольцем [73] и другими авторами, для целого ряда соединений, которые обнаружены в аэрозольных частицах, вещественный показатель преломления в видимой спектральной области я=1,5- -1,6. Поэтому можно считать, что известные вариации относительного процентного состава веществ в выбранной модели не приведут к заметному смещению оцениваемых оптических параметров. [c.80]

В случае, когда частицы являются непоглощающими, т. е. когда Красс К, для определения числа частиц в единице объема No можно воспользоваться измерением суммарного комплексного показателя преломления т дисперсной системы как квазисплошного тела. При т, близких к единице, показатель т связан с числом частиц No и их текущим размером х соотношением [Л. 36] [c.216]

При выборе иммерсионной жидкости следует иметь в виду, что изображение частицы будет тем контрастнее, чем больше разница между показателями преломления частицы и жидкости. Если показатель преломления частицы больше, чем показатель преломления жидкости, изображение частицы будет более рельефным, вьшук- лым, если меньше — рельеф исчезает и поверхность частицы кажется вогнутой. При равных показателях преломления частица совершенно прозрачна и почти невидима. Контрастность изображения частицы, исследуемой в иммерсионной жидкости с близким показателем преломления (Ап = 0,01—0,02) можно повысить, применив косое освещение препарата, при котором вокруг контура частицы появляется цветной венчик. Показатель преломления зависит от длины волны света, проходящего через кристаллическую частицу. Эта зависимость определяет дисперсию света, которая находится как разность показателей преломления для фиолетового и красного лучей спектра. Дисперсионный эффект выражается в том, что две соприкасающиеся бесцветные среды с мало [c.14]

На рис. 4.8 приведены факторы эффективности ослабления измеренные для кристаллов и рассчитанные для сферических частиц. Из рисунка следует, что измеренные и рассчитанные данные удовлетворительно согласуются, включая наличие минимума при Х = 2,85 мкм. Измерения в туманах с различной формой кристаллов в спектральном интервале от 0,4 до 25 мкм показывают, чта подобные минимумы для фактора эффективности ослабления КСк) наблюдаются также в области 5,15 и 10,5 мкм, а в области А.>15 мкм величина К к) постепенно уменьшается. Положение наблюдаемых минимумов для кривой К ) не совпадает с центрами полос поглощения льда ( 1=3,067 мкм и Я,= 12,35 мкм), но близки к минимумам действительной части комплексного показателя преломления (Я = 2,907 мкм и Я,= 10,9 мкм) и, следовательно, могут быть объяснены эффектом Христиансена. [c.126]

Особенно существенно, что метод светорассеяния дает результаты, очень близкие к результатам непосредственного электронномикроскопического способа определения размеров макромолекул. Отмечается [337], что когда молекулы не слишком велики 1000А),а относительный показатель преломления 1,5, метод светорассеяния (формула (21.12)) и расчеты по теории Ми, выполненные Блюмером [419] для частиц с/г/Д=0,33, дают ошибку 10%. В этом случае метод светорассеяния применим и для изучения эмульсий полимеров в воде и для полимеров, осажденных в органических растворителях [337]. [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...