Экстинкции сечение

Фиг. 5.16. Сечение экстинкции в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Ур-ние (1) выражает баланс энергии в бесконечно малом объёме среды скорость изменения яркости / вдоль луча определяется рассеянием в данное направление я со всех др. направлений я (интегральный член) и ослаблением из-за рассеяния и поглощения (член — а/). Коэф. экстинкции а выражается в виде суммы, а = Хо + аз, энергетич. коэффициента поглощения среды а и коэффициента рассеяния 3, связанного с сечением рассеяния соотношением [c.565]

Сечение экстинкции и оптическая теорема [c.452]

Важным параметром при описании рассеяния на различных телах является сечение экстинкции определяемое как отношение мощно- [c.452]

Последнее выражение означает, что сечение экстинкции зависит от значения элементов S-матрицы для рассеяния вперед. В частности, для сферических частиц при рассеянии вперед оба диагональных элемента в матрице рассеяния равны друг другу, и выражение (6.11.13) принимает более простой вид [c.454]

Коэффициент рассеяния и коэффициент экстинкции некоторого вещества иногда называют соответственно дифференциальным и полным сечением рассеяния. [c.100]

Рис. 13.15. Сечение поглошения (З , сечение рассеяния и сечение экстинкции (3 для железных сфер различного радиуса 167].

Коэффициент пропорциональности к в (2.3) называется объемным коэффициентом ослабления (экстинкции) и имеет единицу м в отличие от суммарного сечения ослабления отдельными частицами, имеющего единицу м . Если единичный объем содержит Л/ о рассеивающих частиц с плотностью распределения по размерам g a), то объемный коэффициент ослабления однозначно связан с коэффициентом (сечением) ослабления отдельными частицами а (а) соотношением [c.45]

Если бы мы располагали более точным решением, то для вычисления сечения экстинкции можно было бы использовать оптическую теорему. Кроме того, такое решение лучше описывало бы характеристики рассеяния. Такое улучшенное приближение можно найти, используя для нахождения поля внутри частицы метод ВКБ ). Отметим, что приближение Рэлея пригодно для малых частиц С 1), а борновское приближение справедливо при (ег— )кО 1. В последнем случае величина кО может быть большой. В противоположность этому, ВКБ-приближение справедливо при [c.35]

Ввиду важности введенного сечения как меры отвода излучения из пучка для него используют специальный термин сечение экстинкции. [c.30]

В этом случае экстинкция практически полностью обусловлена поглощением энергии, так как сечение рассеяния, вычисленное по формуле (2.137), оказывается значительно меньше полного сечения [c.61]

Таким образом, сфера большого радиуса имеет сечение рассеяния, равное удвоенной площади ее геометрического поперечного сечения. Это явление известно под названием парадокса экстинкции. Следует помнить, однако, что для его наблюдения нужно находиться вне области резкой тени. [c.72]

Коэффициент рассеяния, коэффициент экстинкции и поперечное сечение рассеяния [c.45]

Оо — полное сечение рассеяния, коэффициент экстинкции а, — дифференциальное сечение рассеяния Ф(х, у 0, ф) —двумерная планарная проекция Ф (и, v в, (f) —спектр двумерной планарной проекции Ф(дс, у 0, ф) — фильтрованная двумерная планарная проекция [ ] —оператор преобразования Фурье [c.5]

В случае исследования распределения интенсивности в поперечном сечении светового потока также целесообразно использовать схему измерений, описанную выше. Роль рассеивающей среды играет тонкий тест-объект с заведомо известным распределением коэффициента экстинкции оо х,у), расположенный перпендикулярно вектору светового потока с искомым распределением интенсивности 1о х,у) в сечении ху. Исходными данными для обработки служит, как и ранее, интенсивность поля /(р,6), измерен-96 [c.96]

В заключение хотелось бы сделать следующие замечания. В настоящее время методы томографии, т, е, восстановления внутренней структуры объекта по результатам его зондирования проникающим излучением, базируются на различных уравнениях, описывающих уравнение распространения в среде. Известны формулы обращения для уравнения Гельмгольца (дифракционная томография, уравнения эйконала и т. д.). В 3.4 предложена схема измерений, получены формулы обращения для случая распространения излучения в среде, подчиняющегося уравнению переноса излучения в различных приближениях. Проведенный анализ этих схем и модельные эксперименты показали принципиальную возможность решения задач определения коэффициента экстинкции и распределения интенсивности в сечении светового поля предложенным методом. При других условиях распространения излучения в среде можно найти, по-видимому, схемы измерения и алгоритмы обращения, которые позволят применить принципы томографии для спектроскопии трехмерных объектов. [c.99]

Для комплексного показателя преломления т = и — 1К. Кроми [1141 вычислил значения параметров, требуемых для определения сечения экстинкции Ке и атФт а также параметра, характеризующего размер частиц, а = 2ля/Л [c.244]

В обзоре Якоба по светящимся пламенам пылевидного угольного топлива [379] указаны способы использования излучения множества частиц. В работе [807[ используется теория Ми для определения сечения экстинкции пламен. Глейзер [2671 исследовал теплообмен излучением в вакуумированной порошковой изоляции. Ларкин и Черчилль [467] изучали пористые изоляционные [c.252]

В течение многих лет с использованием тонких пленок и на основе кинематического приближения было одределено более 100 атомных структур, для чего были разработаны теория и методы электронографического анализа [2, 8]. Полученные структурные данные во многих случаях были подтверждены другими методами и, по-видимому, являются вполне надежными. В последние годы была усовершенствована техника измерений интенсивностей отражений и при сопоставлении с (кинематической) теорией для сильных отражений учитываются экстинкция и второе приближение Бете (гл. 8 и 9). Так называемый -фактор [см. формулу (6.25)] для всей совокупности отражений составляет в ряде последних работ для простых структур менее 10% и для более сложных 15 — 17%. Другим важным количественным критерием точности структурного определения является различие экспериментальных значений максимумов потенциала на проекциях и сечениях структурной модели с теоретическими величинами, вычисленными по формуле Вайнштейна ([2], формула (41) на стр. 192). В большинстве случаев это различие составляет 1 — 3%. С другой стороны, такое различие открывает возможность исследования дефектных структур, в которых некоторые положения заполнены атомами лишь статистически (оксиды Та, N5, В , нитриды АУ) [c.7]

Определив элементы матрицы рассеяния и воспользовавшись оптической теоремой (6.11.14), можно написать выражение для сечения экстинкции аэкст- [c.461]

В отличие от растворов макромолекул в, простых жидкостях и газах сечение рассеяния либо мало (вдали от критической точки), либо слишком велико (вблизи критической точки). В прошлом изучение рассеяния в газах и относительно несжимаемых жидкостях, подобных воде, было затруднительным, однако с появлением лазерных источников света эти трудности полностью отпали. Отметим также, что, до того как в практику вошли фотоумножители, в экспе-рий1ентах по рассеянию использовались сходящиеся световые пучки, при этом рассеивающий объем не был достаточно четко ограничен. Чаще всего измерялся коэффициент рассеяния под углом 90°. (Так как типичное значение этого коэффициента для жидкостей и газов составляет 10 см , коэффициент экстинкции слишком мал, чтобы его можно было измерить в прямо проходящем пучке.) [c.106]

Количоственпыми характеристиками способности вещества рассеивать свет служат 1) четырехрядная действительная матрица рассеяния (энергетическая) I), связывающая Стокса параметры (т. е. определенные ф-ции интенсивности) рассеянного и облучаюп.его световых пучков, или двухрядная комплексная (амплитудная) fr, связывающая напряженности их электрич. полой 2) поперечное сечение Р. с. частицей (или коэфф. Р. с. единицей объема или массы рассеивающей среды) о, характеризующее долю мощности светового nyi Ka, уносимую рассеянным светом 3) поперечное сечение (или коэффициент) экстинкции к, характеризующий ослабление облучающего частицу светового пучка за счет как рассеяния, так и поглощения света веществом. (Подробнее см. Оптика дисперсных систсм). [c.352]

Величина Q, равная отношению скорости диссипации энергии к количеству энергии, падающей в единицу времени на единичную плогх1адку в сечении тела (К8 ">1), называется сечением экстинкции тела. Из (ИЮа , (103) и (105) следует, что [<5 > = сК" г е 8я, так что, согласно (109), найдем [c.608]

Очевидно, что Р = + Для непоглощающего тела = О, и сечение экстинкции совиадает с сечением рассеяния. [c.608]

Таким образом, сечение экстинкции большого непрозрачного тела равно удвоенному значению его геометрического поперечного сечения. На первый взгляд полученный результат кажется несколько парадоксальным, так как можно было бы ожидать, что для тела большего размера должно было бы быть справедливым приближение геометрической оптики, а в этом приближении сечение экстинкции равно О. Объяснение этого кажущегося противоречия ) заключается в ЮМ, что независимо от размеров тела и расстояния до точки, в которой рассматривается поле, всегда имеется хотя бы узкая область — вблизи края геометрической тени,— где приближение геометрической оптики песпраиедливо. [c.608]

Вспоминая, что амплитуда падающего поля считается равной единице (е = 1), находим искомую величину е-а(П(,)/е - , разделив найденное выражение на ехр(( >г)/г. Подсгавляя ее в (ИО) и используя тождество т(г)=Не(—(г), справедливое для любого комплексного числа г, мы окончательно получим следующие выражения для сечения экстинкции с ры [c.609]

Для определения коэффициента экстинкции рассеивающих сред в исследуемом сечении ху будем использовать излучение с известным распределением интенсивности в этом сечении /о( ). Предположим также, что индикатриса рассеяния /1 = 01 (е)/0э( ) известна и обладает свойством однородности, т. е. /1 = соп81 дл Г каждой точки среды. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...