Показатель преломления, близкий

Как следует из (3.20), чтобы свести к нулю R, надо приблизить 21 к единице, т. е. создать оптический контакт. Этим объясняется необходимость склеивания отдельных частей оптической системы прозрачными для данного излучения веществами с показателями преломления, близкими к показателю преломления стекол, из которых изготовляются части оптической системы. В качестве клея для стекла часто применяется канадский бальзам, показатель преломления которого /1б = 1,54, [c.52]

Совершенно очевидно, что в случае работы склеенной сферической поверхности, который равнозначен случаям показателей преломления, близких к единице, должны наблюдаться резкое сокращение области существования положительной сферической аберрации при положительной силе поверхности и более значительная по величине отрицательная сферическая аберрация вне этой области. [c.58]

Рассеиватели, которые имеют показатель преломления, близкий к показателю преломления среды, обычно называют слабо рассеивающими или мягкими. — Прим. перев. [c.420]

Под мягкими частицами в оптике дисперсных сред принято понимать частицы с показателем преломления, близким к окружающей среде, т. е. с относительным показателем преломления, близким к 1. Закономерности рассеяния оптических волн для этого предельного условия удается описать с помощью аналитических формул, которые могут быть получены не из теории Ми, а из простых физических соображений. [c.29]

Частицы с показателем преломления, близким к 1 [c.85]

Если, наоборот, увеличивать Я, то мы достигнем в конце концов такого положения, когда обе картины окажутся сравнимыми по интенсивности и по угловому размеру. Это означает в общем, что теория больших частиц оказывается несостоятельной и что для решения задачи требуются более строгие методы. Исключение составляют частицы с показателем преломления, близким к 1. Для них существует некоторый интервал размеров, при которых существуют одновременно обе картины со сравнимыми интенсивностями, интерферирующие между собой (амплитуды складываются) (см. разд. 11.3). В последующих разделах мы не будем рассматривать этот исключительный случай и примем, что дифракционная картина значительно интенсивнее и много уже, чем картина отражения и преломления [c.126]

U. СФЕРИЧЕСКИЕ ЧАСТИЦЫ С ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ, БЛИЗКИМ К 1 [c.210]

СФЕРИЧЕСКИЕ ЧАСТИЦЫ с ПОКАЗАТЕЛЕМ ПРЕЛОМЛЕНИЯ, БЛИЗКИМ к 1 [c.220]

Л.42. Большие частицы с показателем преломления, близким к 1 [c.224]

Показатель преломления, близкий к 1 [c.363]

Мерой дисперсии служит разность показателей преломления (нх, — нх,) для различных значений и Х . Преломление характеризуют обычно значением показателя преломления для X = 589,3 нм (среднее из длин волн двух близких желтых линий натрия), обозначая его символом д. Мерой дисперсии служит средняя дисперсия, определяемая как разность [c.314]

Все предшествующие рассуждения относились к свету определенной длины волны, т. е. к небольшому спектральному интервалу. При значительном разнообразии в длинах волн следует принять во внимание, что показатели преломлений для обеих волн зависят от длины волны (дисперсия), причем их разность также меняется с длиной волны. Благодаря этому обстоятельству можно использовать прохождение поляризованного света через кристалл для разделения двух близких длин волн (поляризационный монохроматор Вуда) (см. упражнение 166). [c.393]

Отражение света от многих поверхностей даже при падении, близком к нормальному, может заметно ослабить интенсивность света, с чем приходится считаться при построении сложных оптических систем. Одним из способов борьбы с этими потерями является склеивание отдельных поверхностей канадским бальзамом относительный показатель преломления границы канадский бальзам — стекло близок к единице, так что отражения на поверхности склейки практически не наблюдается. [c.476]

Важнейшим выводом теории Максвелла явилось положение, согласно которому скорость распространения электромагнитного поля в вакууме равняется отношению электромагнитных и электростатических единиц силы тока второй, не менее важный вывод гласил, что показатель преломления электромагнитных волн равняется У ер, где е — диэлектрическая, ар — магнитная проницаемости среды. Таким образом, скорость распространения электромагнитной волны, в частности света, оказалась связанной с константами вещества, в котором распространяется свет. Эти константы первоначально вводились в уравнения Максвелла формально и имели чисто феноменологический характер. Напомним, что в механической (упругой) теории никакой связи между оптическими характеристиками среды (скорость света) и ее механическими свойствами (упругость, плотность) установлено не было. Известно, что для целого ряда газообразных и жидких диэлектриков соотношение Максвелла п = Уе х е (ибо р. близко к 1) выполняется достаточно хорошо [c.539]

Вернемся еще раз к вопросу об оптической однородности среды, нарушение которой, как мы видели, является физической причиной явления рассеяния света. Как сказано, в случае оптически однородной среды близкие между собой малые участки ее, равные по объему, становятся под действием световой волны источниками вторичных излучений одинаковой интенсивности. Это означает, что соответствующие участки приобретают под действием переменного поля световой волны равные между собой электрические моменты, изменением которых со временем и вызывается вторичное излучение. Условие оптической однородности означает, что показатель преломления для разных участков нашей среды имеет одинаковое значение. Отсюда следует, что при постоянстве показателя преломления во всем объеме среды нельзя ждать явлений рассеяния света. [c.577]

Были рассчитаны две плоско-выпуклые линзы с показателями преломления, близкими к двум одна из стекла марки Е 88-40 (я = 1,88800 v = 40,4) французской фирмы Parra-Mantois и другая из отечественного стекла марки СТФ5 (я = 2,05567 v = 16,6). Для сравнения были выполнены также вычисления для плоско-выпуклой линзы из стекла марки К8 (я = 1,5163 v= 64,1). [c.196]

Исследуемые образцы устанавливаются на полусфере, как это показано на схеме рис. 580, иа матовом стекле Г, а сверху прижимают к ним мостик-линейку М с микроконоскопом Кп. Если пластинка шлифованная, а не полированная, то ее смачивают с обеих сторон жидкостью с показателем преломления, близким к показателю преломления кристалла. [c.804]

И показателем преломления, близким к единице (рассмотрение легко обобщить и на плотные среды). Сечение линейного поглощения 0погл связано с ослаблением Интенсивности соотношением [c.96]

Требуется рассчитать ахроматический объектив с высокопре-ломляющей йод-метиленовой иммерсией для рудного микроскопа. Эта иммерсия имеет показатель преломления, близкий к показателям преломления пленок окислов, покрывающих поверхностные участки образцов руд. что позволяет значительно повысить контраст изображения структуры. Объектив должен быть исправлен для бесконечно удаленного изображения. За объективом помещается ахроматическая линза с фокусным расстоянием 250 мм. Фокусное расстояние объектива должно составлять 4 мм, числовая апертура — 0,85. Расстояние предмета от первой поверхности объектива — рабочее расстояние — должно составлять не менее 0,6 мм. Линейное поле зрения в пространстве изображения, т. е. в задней фокальной плоскости ахроматической лиизы, должно быть равным 21 = 18 мм. Хроматизм увеличения объектива в относительной мере должен составлять 1,5—2%, поскольку в комплект микроскопа входят компенсационные окуляры, имеющие хроматизм увеличения такого же порядка. С целью упрощения конструкции допускается наличие кривизны нзображсиия- [c.455]

Борн (1916 г.) дополнил теорию Ланжевена, приняв во внимание возможность существования молекул со значительным постоянным электрическим моментом, направление которого может не совпадать с направлением наибольшей поляризуемости. В таком случае молекула ориентируется внешним поле.м так, что по направлению внешнего поля стремится установиться ее постоянный момент, а направление наибольшей поляризуемости (т. е. наибольшей диэлектрической проницаемости) может составить заметный угол с направлением внешнего поля (играющим роль оптической оси). В зависимости от взаимного расположения этих двух направлений вещество может характеризоваться положительным или отрицательным значением постоянной Керра В. В частности, если направление максимальной поляризуемости совпадает с направлением постоянного момента, то В > 0 если они взаимно перпендикулярны, то В < 0. При некотором промежуточном положении В может равняться нулю, т. е. вещество не обнаруживает явления Керра. Отсюда понятно, почему вещества с близкими электрическими моментами и не сильно различающимися поляризуемостями (показателями преломления) могут очень сильно отличаться по отношению к эффекту Керра. Так, метилбромид имеет постоянную Керра, в сотни раз большую, чем метиловый спирт, хотя электрические моменты их и поляризуемости отличаются незначительно. [c.533]

В случае, когда частицы являются непоглощающими, т. е. когда Красс К, для определения числа частиц в единице объема No можно воспользоваться измерением суммарного комплексного показателя преломления т дисперсной системы как квазисплошного тела. При т, близких к единице, показатель т связан с числом частиц No и их текущим размером х соотношением [Л. 36] [c.216]

Особое прикладное значение в Г. о. имеет теория центрир. оптич. системы — совокупности преломляющих и отражающих поверхностей вращения, имеющих общую ось, наз. оптич. осью, и симметричное относительно этой оси распределение показателей преломления (если система содержит неоднородные среды). Большинство используемых на практике онтич. систем фотообъективов, зрительных труб, микроскопов и т. п.) является центрированными, В таких системах для области пространства, бесконечно близкой к оптич. оси и наз. параксиальной областью, действуют простые законы, связывающие положение луча, вышедшего из системы, с вошедшим в неё лучом. Для центрир. оптич. систем область Гаусса совпадает с параксиальной областью. Исходные положения параксиальной оптики — т. и. законы солинойного сродства, по к-рым каждой прямой пространства предметов соответствует одпа сопряжённая с ней прямая в пространстве изображений, каждой точке — сопряжённая с ней точка и, как следствие, каждой плоскости — сопряжённая с ней плоскость. С помощью условного распространения действия законов параксиальной оптики на всё пространство вводится понятие идеальной оптич. системы, изображающей любую точку пространства предметов в виде точки в пространстве изображений. Любая геом. фигура, расположенная в пространстве предметов на плоскости, перпендикулярной оптич. оси, изображается идеальной системой в виде геометрически подобной фигуры в пространство изображений также на плоскости, перпендикулярной [c.439]

Г. используется как полупроводниковый материал (в виде монокристаллов, аморфных плёнок) в электронике, полупроводниковых детекторах и приборах, измеряющих напряжённость пост, и перем. магн. полей, для изготовления плёночных сопротивлений, покрытий с высокой отражат. способностью, высокочувствит, термометров для измерения темп-р, близких к абс. нулю, Оксид Г. GeOj применяют при получении стёкол с высокими показателями преломления. Сплавы Г. с ниобием, ванадием, оловом обладают сравнительно высокими темп-рами перехода в сверхпроводящее состояние. [c.442]

Неравновесные носители можно локализовать в значительно меньшей области, чем световое поле. Так, в ДГС-лазерах толщину d узкозонного активного слоя удаётся довести до размеров длины волны де Бройля электрона с кинетич. энергией, близкой к высоте потенц. барьера на границах 8 нм). Ширина ак-тнБного слоя такого Г. порядка длины волны генерируемого излучения и контролируется независимо изменением показателя преломления п среды. Т. о., Г. можно рассматривать как планарный оптич. волновод со встроенным в него активным усиливающим слоем. Волновод образован за счёт изменения п в плоскости, перпендикулярной гетеропереходу, а локализация электронно-дырочной плазмы в слое заданной толщины обес- [c.445]

Фазовые объекты (ударные волны в газах и в жидкостях, пламена, взрывы, плазма) исследуют, просвечивая их объектным пучком, Г. и. иозво. гяет изучать пространств, распределение показателя преломления п, к-рое, Б свою очередь, однозначно связано с прост, рансгв. распределением концентрации атомов, молекул и электронов в исследуемом объёме, В случае фазовых объектов чувствительность методов Г. и. может быть увеличена за счёт нелинейной записи голограмм и восстановления волн высших порядков. Чувствительность увеличивается также при использовании излучо1П1я с длиной волны, близкой к резонансным линиям атомов и ионов, ч за счёт многократного прохождения света через объект. [c.507]

Др. особенность состоит в соотношения показателей преломления жидкости и пара. У криогенных П. к. ояи близки. Это обусловливает узкую направленность света, рассеянного пузырьком. Фотографирование производится во встречном световом потоке. Широкие пучки света, освещающие рабочий объём П. к., сходятся в фокусе, смещённом в сторону от фотогр. объективов. Для формирования встречных пучков используются линзы, растры, толстые сферяч. зеркала, зеркала с чередующимися тёмными полосами (для гашения мни-шх изображений), отражат. системы из мелких стеклянных шариков ( скотчлайт ). [c.179]

Временная изменчивость рассеивателей ириводит к расширению частотного спектра рассеянного поля, Tипuчны ( примером может служить Р, з. на взволнованной морской поверхности и внутр. волнах в атмосфере и океане. Ряд особенностей имеет Р. з. на дне океана. В мелководных районах Р, з, обусловлено гл, обр, флуктуациями показателя преломления и плотности в толще подводных осадков, В широком диапазоне частот (1—100 кГц] а, для рассеяния в обратном направлении не зависит от частоты звука, его угл. зависимость близка к закону Лом.меля — Зеелигера соз0. В глубоком океане осн. вклад в Р. з. дают неровности донного рельефа. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...