Спектр размеров частиц

Для определения спектра размеров частиц в отобранной пробе прежде всего необходимо приготовить из этих частиц устойчивую коллоидную взвесь. С этой целью надо подобрать такую среду, в которой не происходило бы коагуляции частиц, а скорость седиментации была бы невелика. Это условие налагает определенные требования как на величину концентрации частиц, так и, естественно, на величину максимального размера частиц. Известно, что частицы с диаметром, большим [c.234]

На рис. 7-8 приведены соответствующие спектральные кривые оптической толщины этих коллоидных растворов. Они дают возможность определить относительный поверхностный вклад в суммарное ослабление отдельных групп дисперсностей и установить таким образом спектр размеров частиц. Предварительно необхо- [c.235]

Тепловое излучение сажистых частиц в газомазутном пламени зависит от концентрации частиц, их размеров и оптических свойств. Спектр размеров частиц определяется функцией распределения частиц по размерам, а оптические свойства частиц — комплексным показателем преломления т. [c.115]

Располагая данными о величинах п (%), >i (к), и N (х), можно определить все интересующие нас спектральные и интегральные радиационные характеристики потока частиц сажистого углерода в светящемся пламени мазута и газа. Концентрация же частиц сажи 1 и спектр размеров частиц N (х), естественно, должны быть предварительно определены на основании данных экспериментальных исследований. [c.115]

Как уже отмечалось выше, все радиационные свойства любой дисперсной системы существенно зависят от размеров частиц, образующих эту систему. От спектра размеров частиц сажистого углерода зависят радиационные свойства пламени при сжигании мазута и газа. [c.122]

В связи с широким использованием рециркуляции дымовых газов в топочную камеру особое внимание было обращено на изучение влияния степени рециркуляции г на дисперсный состав частиц сажи. Спектры размеров частиц сажи изучались в различных зонах по высоте топки, в том числе и в зоне максимального тепловыделения на уровне расположения горелок. [c.126]

Если начальный спектр размеров частиц задан 7-распределе-нием, то все методики приводят к следующ ей аппроксимации полидисперсного коэффициента ослабления [c.101]

Параметр 3 зависит от режима испарения капель, спектра размеров частиц fo ao), температуры окружающей среды. В [10] [c.101]

Очевидно, что и в этом случае спектр размеров образовавшихся при взрыве частиц также близок к монодисперсному. В промежуточной области значений yVn>l характер распада содержит в себе черты обоих асимптотических случаев и спектр размеров частиц будет полидисперсным. [c.113]

Монография посвящена последовательному изложению проблемы построения оптической модели атмосферы на основе привлечения статистически обеспеченных данных о ее составе. Анализ проблемы приведен как для дисперсных сред (дымки, облака, туманы, осадки) с учетом характерных особенностей их микрофизической структуры (концентрации, спектра размеров частиц, коэффициентов преломления материала), так и газовых компонент атмосферы на основе современных представлений о их высотных вариациях в атмосфере. [c.4]

Спектры размеров частиц [c.41]

Спектр размеров частиц аэрозоля (или их распределение по размерам) определяется функцией /(г), определяемой условиями величина f r)dr есть число частиц, размеры которых лежат в пре- [c.41]

Достоинством указанных моделей является то, что в них параметризуется не только спектр размеров частиц, но и их оптические постоянные, а также характеристики, позволяющие приближенно учесть влажность окружающего воздуха. [c.49]

В табл. 2.12 приведены результаты измерений спектров размеров частиц аэрозолей СТП в разных районах по данным различных авторов. [c.63]

Определение спектра размеров частиц в пределах некоторого рассеивающего объема по данным оптического зондирования является одной из основных обратных задач оптики дисперсных [c.24]

Прежде всего, обратим внимание на то, что функция 1)11( 0 ) в (1.54а) формально определена в бесконечной области значений Я, а именно, (О, оо). Конечно, практически, когда область размеров Я = [Я1, Я2] конечна, а это, как правило, всегда выполняется для реальных дисперсных сред, естественно ограничиться конечными интервалами оптического зондирования Л. Однако в этом случае выбор границ интервала Л=[А.тш, тах] должен существенно зависеть от границ области Я чем шире ее размеры, тем шире должен быть и спектральный интервал Л. Оптическое зондирование в широких спектральных интервалах влечет необходимость учета зависимости показателя преломления от Я, т. е. введения в обратные задачи по существу нового распределения т Х), Напомним, что распределениями мы называем любые положительные функции. В последнем примере имеются в виду условия гп (К)>0 и т"( ) 0 для всех X из спектрального интервала Л, Ядро интегрального уравнения (1.54а) усложняется и становится функционалом от т(А.), что подчеркивается при необходимости записью Кп[т к), г, Х]. При этом подразумевается, что значение угла рассеяния фиксировано. Для того чтобы избежать указанной зависимости, существенно усложняющей решение обратной задачи, а в ряде случаев делающей ее просто неопределенной, пытаются выбрать интервал Л очень узким. К сожалению, практически это не всегда удается. Например, для атмосферной дымки в приземном слое область возможных размеров охватывает интервал (0,05 3 мкм), поэтому выбор в качестве Л видимого диапазона длин волн (0,4 0,7 мкм) может быть неэффективным. В соответствующем оптическом эксперименте по зондированию атмосферной дымки мы просто не получим информации, которая позволяла бы нам судить о всем спектре размеров частиц с требуемой достоверностью. Это специфика оптического зондирования аэрозольных систем, осуществляемого в конечных спектральных интервалах. В силу этого обстоятельства теория микроструктурного анализа дисперсных сред, осуществляемого на основе численного обращения уравнения (1.54а), включает в себя методики оптимального выбора интервала оптического зондирования Л. [c.33]

Считая, что асимметрия тел несущественно меняется в среднем по ансамблю частиц, зависимостью параметра 0 от 7 и и в первом приближении можно пренебречь. Интегральное представление (1.125) приводит тогда к одномерной обратной задаче, позволяющей оценить спектр размеров частиц зондируемой среды при наличии некоторой асимметрии их формы. Ясно, что найденное распределение N(I) дает весьма приближенное представление [c.78]

Пример восстановления спектра размеров частиц по данным многочастотного лазерного зондирования [c.93]

Первое уравнение наглядно иллюстрирует то обстоятельство, что метод многочастотного лазерного зондирования является оптическим методом непосредственного (прямого) измерения спектрального хода Рл( ) для локального объема дисперсной среды, находящегося на расстоянии г от приемной аппаратуры. Для определения спектра размеров частиц остается лишь обратить вектор [c.95]

Независимость функций корректировки от вида спектра размеров частиц означает, что для их численного построения в схемах интерпретации оптических данных требуется, по существу, тот же объем априорной информации, что и для расчета оптических операторов. Нетрудно заметить, что в обоих случаях речь идет об одном и том же аналитическом аппарате теории обратных задач светорассеяния полидисперсными системами частиц. В принципе можно было сразу вводить в методики корректировки данных обращения операторы перехода типа как это, например, делалось в теории поляризационного зондирования в п. 1.2. Однако выбранный нами способ изложения учитывал известные в атмосферной оптике методики и подходы к оценке показателя преломления аэрозольного вещества. В частности, подобные функции подробно изучались и табулировались в обстоятельной работе [31], посвященной методам оценки оптических констант аэрозольных [c.177]

Кейт и Ароне [411] аналитически сформулировали задачу о росте частиц морской соли вследствие конденсации влаги в атмосфере. Дальнейшее исследование спектра размеров частиц конденсирующегося пара проведено Фридлендером [234]. [c.149]

Эти условия достаточно хорошо выполняются, если в коллоиде отсутствуют частицы с мицелярной структурой, а концентрация твердой фазы ограничена, например, пределами, указанными в параграфе 7-1. При этом, как показывает опыт, изучение спектральных характеристик светорассеяния позволяет получить надежные данные о спектре размеров частиц коллоида. [c.234]

Толщина отложений зависит от значительного числа факторов тепловой нагрузки, массовой скорости, давления, паросодержапия, концентрации и спектра размеров частиц, шероховатости, времени п т. д. Поэтому естественно, что диапазон изменения толщин отложений весьма широк. По крайним пределам различных авторов моилно отметить минимальная толщина — несколько микрон, максимальная толщина — несколько миллиметров. [c.140]

К указанным методам, которые уже находятся в различных стадиях технической реализации, относятся дистанционный анализ атомного состава вещества аэрозолей и некоторых метеопараметров на основе собственного электромагнитного и акустического излучения плазмы низкопорогового оптического пробоя приземной атмосферы диагностика спектров размеров частиц водного аэрозоля по эффекту нелинейного комбинационного рассеяния излучения на собственных частотах резонансных колебаний формы частиц, возбуждаемых импульсно-периодическим лазерным излучением высокочувствительный гомодинный (гетеродинный) прием слабых ИК-сигналов и газоанализ малых атмосферных примесей с использованием эффектов нелинейного взаимодействия опорного и отраженного излучений в резонаторе лазера. [c.234]

Рассчитав для спектра размеров частиц парциальные выносы по формуле (5.15), можно построить кривую разделения ((ld=f(d) (кривая 1 на рис. 5.8), которая полностью характеризует работу сепаратора в отно-шении полноты выполнения им двух основных функций максимального выде-ления мелких и минимального пропуска крупных частиц в готовую пыль. [c.81]

По оценкам Хантена и др. [120], космическая пыль массой 1,6 10 т ежегодно входит в земную атмосферу со скоростью 12—40 км/с и разрушается в ее верхних слоях до г= (2- I0)X X 10 мкм. Частицы с 1 мкм сохраняют свое состояние и проникают в стратосферу как микрометеориты. В алгоритмах математического моделирования, развитых в работах [117, 119], учтены основные формы физико-химических взаимодействий между аэрозолями, ионами, метеорными частицами и газами. Оказывается, что около 70 % металлосодержащих частиц испаряется в верхней атмосфере, затем активно реконденсируется на высотах ниже 90 км, при этом образуется большое число (Л 10 -ь10 см ) частиц с размерами пакета молекул. В процессе коагуляции концентрация быстро уменьшается до 10—10 см на высотах 40 км. В формировании спектра размеров частиц, который анализировался по 35 участкам в интервале размеров 0,001—2,6 мкм, важную роль играют также процессы нуклеации с участием метеорных частиц как ядер, седиментации, диффузии и турбулентного переноса. [c.40]

В численных экспериментах мы исходили из концепции, что частицы аэрозоля имеют неоднородный по спектру размеров частиц химический состав, и рост их с увеличением влажности неоднозначен. Кроме того, для субмикронной фракции заметное влияние с ростом влажности приобретают процессы коагуляции. Результирующий эффект трудно поддается теоретическому прогнозу, в связи с чем в работе [22] в расчетную схему включены результаты прямых микрофизических измерений r q), выполненных для среднеконтинентальных условий. К сожалению, статистика подобных измерений пока весьма ограничена. В рамках настоящей микрофизической модели использовалась следующая процедура учета относительной влажности. [c.75]

Еще одно замечание можно сделать относительно информативности методов, использующих для определения спектра размеров частиц ореольную часть индикатрисы рассеяния [7]. Поведение кривых накопления дифференциальных коэффициентов рассеяния на рис. 4.6 показывает, что ограничение интервала углов, в которых производятся измерения, несколькими градусами может привести к неправильным выводам относительно /(г), поскольку рассеяние в этих углах формируется в основном крупной (г 1,0 мкм) фракцией. С другой стороны, именно ореольные методы при своей дальнейшей разработке, могут стать надежным средством индикации запыленности атмосферы и прогноза спектрального ослабления в ИК-диапазоне волн. [c.111]

Спектр размеров частиц с высотой [(г, к) также не может быть удовлетворительно описан простой мономодальной единой аналитической моделью, как, например, в работе [42]. В гл. 2 приведены данные, убедительно свидетельствующие о заметных трансформациях функции [(г, к) с высотой. Так, в целом ряде измерений зафиксировано, что содержание грубодисперсной фракции частиц в слое перемешивания (кс З км) и в узком слое над тропопаузой [к км) повышенное, а в сульфатном слое (к=16- - 20 км), наоборот, пониженное. В основу настоящей версии оптической модели атмосферного аэрозоля положены микрофизические данные, осредненные по ряду крупных комплексных программ. Для континентальной тропосферы проведена статистическая интерпретация серии наших самолетных контактных измерений N(k) и [(г, к), осуществленных в период 1981—1983 гг. над территорией Западной Сибири и Казахстана (около 700 полетов). В процессе статистической обработки проведена оценка первых моментов высотного распределения N(k) и параметров распределения частиц по размерам /(г, к), выбранного в форме суперпозиции логнормальных распределений (2.26). В гл. 2 было выполнено сопоставление полученных параметров f(r, к) с известными результатами измерений других авторов (см. табл. 2.10) и на основе вторичного осреднения установлены модельные значения параметров и ду, принятые в расчетах оптических характери- [c.142]

Взаимодействие аэрозольной системы с полями метеорологических параметров приводит к направленным изменениям спектра размеров в пределах любого локального объема. Математически это выражается в том, что функции плотности по пространственным н временным координатам удовлетворяют некоторым дополнительным функциональным уравнениям. В результате возникает возможность доопределить исходную систему уравнений оптического метода зондирования (например, систему (2.1)) новыми уравнениями и построить частный вариант вычислительной схемы обращения оптических данных. Ниже это осуществляется на примере, когда подобным уравнением является уравнение турбулентного переноса аэрозолей в пограничном слое. То, что теперь учитывается трансформация спектра размеров частиц, обусловленная полем коэффициентов турбулентной диффузии атмосферы, позволяет исследовать это поле методом многочастотной лазерной локации. Ниже дается теоретическое обоснование возможности применения многочастотных лидаров для определения полей метеопараметров на основе явления светорассеяния аэрозолями в пограничном слое атмосферы. [c.107]

С точки зрения практики микроструктурного анализа вполне достаточно ограничиться той информацией о реальных спектрах размеров частиц, которая заключена в векторе 8. Резонно при обращении оптических данных величины рассматривать как средние значения действительного распределения Зо(г) в локальных интервалах покрытия А/ и в соответствии с этим перейти к величинам Аг(5) =5гДг(г). Подобный переход оправдан тем обстоятельством, что в микроструктурном анализе фиксировать отсчеты искомых распределений в системе узловых точек не имеет смысла. Доминантой в этом анализе являются система А и соответствующая ее последовательность А (5), /=1,. . ., т). Этого правила мы будем придерживаться и в обратной задаче светорассеяния, что вновь нас приводит к уравнениям типа (1.110) и соответствующей алгоритмической схеме обращения аэрозольных оптических характеристик, описанной в п. 1.4. Естественно, можно не учитывать специфику микроструктурного анализа дисперсных сред и рассматривать аппроксимационную модель 5 (г, 8) как средство формальной алгебраизации интегральных уравнений. С этой точки зрения кусочно-квадратичная аппроксимация позволяет строить весьма эффективные квадратуры для полидисперсных интегралов с ядрами теории Ми. [c.125]

Теперь дадим краткую характеристику возможностей трехчастотного лидара в определении спектра размеров частиц зондируемого аэрозольного слоя. На рис. 2.8 приведено интегральное распределение 5(г), полученное в результате усреднения отдельных решений (то же самое векторов S) обратной задачи (2.6) при наложении на исходный вектор Р= Р/, i=l, 2, 3 различных по характеру возмущений. В качестве последних выбирались систематические смещения, при которых Pai = Poi (1 а), и осцилли- [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...