Среды рассеивающие свет

Для ослабления светового потока могут быть применены среды, рассеивающие свет, например матовое или молочное стекло, пластинки, окрашенные окисью магния или сернокислого бария. Но эти среды непригодны для количественного измерения степени ослабления светового потока. [c.276]

Обычно голографическая схема включает в себя около десятка оптических элементов, каждый из которых зажимается в специальные оправы, имеющие необходимые юстировочные степени свободы. Стабильность положения оптических. элементов в голографической схеме должна удовлетворять жестким требованиям виброустойчивости. Так, смещение любых частей установки во время выдержки не должно приводить к изменению разности хода между интерферирующими пучками, большему чем л/4. При разности хода в л/2 интерференционная картина полностью размывается. Из опыта следует, что для получения высококачественной голограммы необходимо, чтобы отражающие или рассеивающие свет оптические. элементы (а к ним относится и изучаемый объект) не смещались более чем на >./8. К элементам, пропускающим световые пучки, предъявляются менее жесткие требования. Для того, чтобы во время экспозиции не происходило смещения интерференционной картины, все. элементы голографической схемы жестко крепят на едином основании—оптической скамье или плите. Однако при больших экспозициях. этого бывает недостаточно, так как за счет вибрации и нестабильности температуры также может происходить смещение интерференционной картины в плоскости регистрирующей среды. По.этому голографические установки дополнительно раз- [c.39]

Г. Рассеивающие свет среды [c.326]

Яркость элементарного пучка совпадает с яркостью элемента поверхности в заданном направлении, если пучок распространяется в среде, не поглощающей и не рассеивающей света [c.48]

Наличие за образцом интегрирующего шара позволяет измерять светопропускание как прозрачных, так и рассеивающих свет сред. [c.291]

При высокой концентрации рассеивающих частиц в результате затенения (в случае крупных частиц) невозможно применить понятие прямого света [161], т. е.. нельзя выбрать такой элементарный объем, в котором внешнее излучение изменяется мало [161]. Следовательно, неприменимы обычные понятия показателя ослабления и других характеристик элементарного объема [161]. Использование уравнения. переноса для таких систем оказывается затруднительным, хотя в принципе оно возможно для определения полусферических характеристик [161]. При этом необходимы специальные измерения параметров среды в определенных условиях. [c.145]

Рассеяние света в жидкостях. В 1910 г. А. Эйнштейн, исходя из идеи Смолуховского, дал количественную термодинамическую теорию рассеяния света в жидкости, учитывающую ее сжимаемость. Эйнштейн установил что интенсивность рассеянного света определяется кроме длины падающей световой волны абсолютной температурой и физическими постоянными среды — сжимаемостью, зависимостью оптической диэлектрической постоянной (обусловленной только световым полем, т. е. квадратом показателя преломления), от плотности. Эйнштейн, полагая, что рассеивающий объем и имеет форму куба, представляя флуктуацию оптической диэлектрической постоянной в виде [c.318]

Здесь N — число частиц в рассеивающем объеме, V" и е — объем и диэлектрическая проницаемость частицы, — диэлектрическая проницаемость среды, в которой взвешены частицы, 8 — угол рассеяния, — интенсивность падающего света, L —расстояние от рассеивающего объема до точки наблюдения. [c.581]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован. [c.120]

В заключение отметим, что при молекулярном рассеянии в критическом состоянии вещества средний размер элемента объема Ду флуктуации может сильно увеличиться, так что линейный размер Av может стать равным длине световой волны и даже превзойти ее. Это делает рассеивающую среду аналогичной среде со взвешенными посторонними микроскопическими частицами, которая более равномерно рассеивает свет всех длин волн, если в веществе нет заметных областей поглощения света. [c.121]

Из теории рассеяния света следует, что интенсивность рассеянного излучения ho пропорциональна интенсивности падающего излучения /о, объему рассеивающей среды V и обратно пропорциональна квадрату расстояния г от рассеивающего объема до точки наблюдения [c.109]

Коэффициент рассеяния Rgo при заданной длине волны света ло зависит только от свойств рассеивающей среды. [c.109]

Особенностью математического описания процессов теплообмена в поглощающих, излучающих и рассеивающих средах является наличие уравнения переноса излучения, которое в приближении, не учитывающем конечность скорости света, имеет вид [181 [c.200]

Угловое распределение света, рассеянного на частицах, содержащихся в некотором объеме дисперсной среды, однозначно связано с радиусом рассеивающих частиц г. Из- [c.46]

В задачах по оптике моря и оптике атмосферы рассматривают обычно или чисто рассеивающие среды или среды, одновременно рассеивающие и поглощающие свет, но такие, в которых можно пренебречь излучением. [c.319]

Параллельный нучок света частоты v надает на слой рассеивающего вещества с коэффициентом рассеяния и, пройдя этот слой, достигает плоской отражающей стенки, альбедо которой задано. Требуется определить интенсивность света, отраженного от стенки и вновь прошедшего через рассеивающую среду, как функцию угла, составляемого лучом и нормалью к стенке. [c.325]

Если объект является самосветящимся (плазма, продукты взрыва) и его зондаж осуществляется с помощью излучения источника /, то для уменьшения засветки изображения собств, светом объекта иснользуют транспарант в виде кенроарачного экрана с отверстием на оси, пропускающим весь поток зондирующего излучения. Для наблюдения мелких рассеивающих свет частиц и оптич. неоднородностей в прозрачных средах используют т. н. теневые методы, при к-рых перекрывают центр, часть сечения фокальной плоскости. В результате до системы регистрации доходит лишь рассеянный свет и распределение освещённости в плоскости 7 соответствует картине распределения неоднородностей (источников светорассеяния) в плоскости объекта. [c.153]

Упругое рассеяние (комптон-эффект). Рассеяние рентгеновых и гамма-лучей является процессом, похожим на рассеивание света мутной средой разница здесь лишь в том, что. мутность среды для света определяется достаточно крупными взвешенными частицами, тогда как для рентгеновых и гамма-лучей вследствие малой длины их волны любая среда является мутной . В этом случае рассеивающими центрами являются электроны вещества [Л. 6]. [c.215]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

В заключение попытаемся качественно объяснить явление рассеяния света различными средами. Мы видели, что дифракция электромагнитной волны на неправильной плоской (двумерной ) структуре приводит к отклонению части потока энергии от его первоначального направления, т.е. к рассеянию света. Аналогичный процесс должен происходить и при дифракции на неправильной пространственной (трехмерной) структуре — дифракция света на каждой частице приведет к отклонению части пучка. Интерференция отклонившихся от первоначального направления волн (обусловливающая возникновение острых дифракционных максимумов) в данном случае не происходит. Весь эффект пропорционален когщентрации рассеивающих центров. [c.352]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Стимулированный аналог спонтанного комбинационного рассеяния, называемый вынужденным комбинационным рассеянием (или, сокращенно, ВКР), также заключается в исчезновении фотона Лео и испускании фотона ЙЫ5, но вероятность этого процесса пропорциональна плотности потока и возбуждающего (/) и рассеянного излучения. Благодаря этому процессу, рассеянное излучение с частотой 0)5 усиливается в рассеивающей среде по экспоненциальному закону, подобно усилению света в среде с инверсной заселенностью уровней в результате эйнщтейновского вынужденного испускания (см. 223). [c.855]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

Рефлектометрический метод и прибор. Известно, что шероховатость поверхности является одним из основных факторов, определяющих соотношение между зеркально отраженным и диффузионно рассеянным светом. Для идеально рассеивающей среды известен закон Ламберта [c.120]

Огромную роль в развитии волновой О. сыграло установление связи величин е и р с молекулярной и кристал-лич. структурой вещества. Оно позволило выйти далеко за рамки феноменологич. описания оптич. явлений и объяснить все процессы, сопровождающие распространение света в рассеивающих и анизотропных средах и вблизи границ разделов сред с разными оптич. харак-теристикаьш, а также зависимость от оптич. свойств сред (дисперсию), влияние на световые явления в средах темп-ры, давления, звука, электрич. и маги, полей и мн, др, [c.419]

Если О, с. обусловлено рассеянием на неоднородностях внутр. структуры самого тела (пш)ошки, эмульсии, облака и т, п.), то явление носит объёмный характер и его закономерности определяются эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В этом случае даже слабое поглощение внутри тела приводит к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражат. способности. Для очень тонких или сильно поглощающих сред существенно только однократное рассеяние, вследствие чего отражат. способность пропори, р/у ( 1 и у — объёмные коэф. рассеяния и поглощения). Т. к. Р и у зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, то и отражат. способность зависит от дисперсности увеличивается по мере измельчения рассеивающих частиц. Поляризация отражённого света также зависит от величины р/у. Угл. распределение отражённого света определяется видом матрицы рассеяния и меняется с изменением р/у и оптич. толщины слоя. [c.512]

Если поле падающего излучения мало искажается рассеянием, то описание рассеяния относительно просто. Эти случаи возможны, когда диэдектрич. проницаемости е рассеивающих частиц и окружающей среды близки и частицы не слитком велики либо когда-частицы малы по сравнению с X. В первом случае поле рассеянного света рассчитывается суммированием полей элементарных диполей с учётом (3) и их интерференции. Этот метод даёт качественно правильные результаты, в частности в расчётах Р. с., большими молекулами, звенья цепи к-рых рассматривают как элементарные ди- поли. [c.279]

Рассеяние света в средах. Практически всегда наблюдается Р. с. объектами с большим числом атомных частиц. Картина рассеяния создаётся в результате интерференции излучений вторичных волн отдельными атомными частицами. Из-за большого их числа образуется мелкомасштабное нространственное распределение интенсивности рассеянного света. Практически эта тонкая структура рассеяния никогда не регистрируется, а усредняется, т. к. апертура регистрирующих устройств намного превосходит масштабы структуры. Поэтому Р. с. в средах описывается статистич, методами в форме усреднения по реализациям расположений рассеивающих атомных частиц. [c.280]

Отметим, что понятие яркости, установленное здесь, не вполне соответствует принятому еще недавно представлению о яркости как о свойстве поверхности источника света, определяемом пределом отношения силы света источника к поверхности излучения. В ИОВОМ понятии яркость связана не с источинком, а с пучком и характеризует число лучей пучка при этом предполагается, что луч является носителем одной и той же определенной и постоянной вдоль всего луча части мощности. Если источник представляет собой светящуюся поверхность, то новая формулировка совпадает со старой старое определение теряет смысл для объемных источников нли рассеивающих сред, как, иапрнмер, небо. [c.425]

Чисто рассеивающая среда. Можно предположить, что частицы среды не поглогцают и не излучают энергию и что вся роль среды в распространении лучистой энергии сводится к рассеянию света. В этом случае мы должны положить otu = т]и = 0. Тогда члены, связанные с лучистой энергией, выпадут из уравнения [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...