Сила постоянного направления

Установка шестерня на оси (схема II) улучшает условия работы подшипника вследствие увеличения его жесткости. В схеме II ось нагружена силой постоянного направления, в схеме I нагрузка на вал циклическая (круговой изгиб) [c.81]

Таким образом, при действии возмущающей силы постоянного направления, изменяющейся по синусоидальному закону с частотой, равной угловой скорости ротора, существуют четыре или три критические угловые скорости ротора (в зависи.мости от соотношения мо- ментов инерции А и В). [c.642]

Заметим, что если сила постоянного направления зависит только от расстояния, то она будет потенциальной в этом случае элементарная работа Fj x) dx = dU (х) и потенциальная функция [c.353]

На материальную точку массой 2 кг действует сила постоянного направления, значение у которой изменяется по закону F = 6t . Опре- делить скорость этой точки в момент времени t = 2 с, если начальная скорость точки Uq = = 2 м/с. (10) [c.230]

Силы постоянного направления. Если движущаяся точка, выходящая из некоторого положения Жц, находится под действием силы постоянного направления и если ее начальная скорость равна нулю или параллельна этому направлению, то траекторией будет прямая О, проведенная из Мд параллельно заданному направлению. Это свойство можно рассматривать как очевидное из соображений симметрии, так как нет никакой причины, которая заставила бы точку сойти с этой прямой О в ту или другую сторону. Можно это свойство установить также аналитически. Оси координат можно всегда выбрать так, чтобы сила, была параллельна оси Ох. Тогда проекции К и Z силы на оси Оу и Ог будут равны нулю и поэтому [c.280]

Силы постоянного направления. Допустим, что сила, действующая на материальную точку, все время параллельна некоторому фиксированному направлению. В этом случае траектория будет лежать в плоскости, содержащей начальную скорость и направление силы. Этот результат можно считать очевидным из соображений симметрии (п. 202). Примем плоскость траектории за плоскость ху и направим ось Оу параллельно силе. Тогда уравнения движения будут [c.301]

Фактическое отыскание минимума функционала (18.119) будет обсуждаться в следующем разделе. Здесь же, не останавливаясь на доказательстве, заметим только, что для упругого стержня под действием сил постоянного направления задачи о критической нагрузке на основе энергетического и статического критериев эквивалентны. А именно, согласно статическому критерию (см. 18.2, разделы 3, 6), критическое значение нагрузки получается как первое собственное число р уравнения [c.390]

Рассмотрим параллельно два вида нагружения консольною невесомого стержня с точечным грузом массы М на конце — силой постоянного направления (рис. 18.105, а) и тангенциальной силой (рис. 18.105,6). При движении [c.455]

В то же время сила постоянного направления может не иметь потенциала. Например, стержень, нагруженный силой с фиксированной линией [c.458]

Влияние веса диска. При горизонтальном расположении вала вес диска mg действует как сила постоянного направления и смещает центр вала [c.408]

Основные технические характеристики должны быть указаны для длительной (до 24 ч в сутки) работы (для мотор-редуктора режим работы 51) с постоянным вращающим моментом и радиальными консольными силами постоянного направления при частоте вращения входного вала 1500 об/мин и температуре окружающего воздуха (20 5) °С. В случае, если для редуктора или мотор-редуктора конкретного типа основным является другой режим работы, технические характеристики устанавливают для этого режима и указывают в нормативной документации показатели режима работы. [c.664]

О применимости изложенных результатов при наличии дополнительных силовых воздействий на частицу и при движении частицы по неподвижной поверхности под действием гармонической силы постоянного направления. При изучении вибрационных устройств приходится иметь дело со случаем, когда частица движется по вибрирующей поверхности при наличии поля центробежных, электрических, магнитных сил, а также под воздействием потока жидкости или газа [6]. Все изложенные ранее результаты применимы к случаю, когда на находящуюся на вибрирующей поверхности частицу, кроме силы тяжести mg, действует некоторая дополнительная сила L, зависящая от координат частицы, но пренебрежимо мало изменяющаяся на расстояниях порядка смещений частицы за один период колебаний (рис. 15, а). В этом случае силу L при решении уравнений (1) и (2) можно положить постоянной [c.34]

Можно заметить, что теперь стержень нагружается силой давления в направлении нормали, а не силой постоянного направления. [c.163]

В брусе, изгибаемом поперечной силой постоянного направления (рис. 301), целесообразно подвергать наклепу поверхность, противоположную действию силы. Вызванное наклепом удлинение поверхностных слоев сопровождается изгибом бруса в том же направлении, что и при действии рабочей нагрузки. Упругое противодействие основного материала, стремящееся выпрямить брус, сжимает пластически растянутые слои, вызывая в них напряжения сжатия (рис. 301, а). При приложении рабочей нагрузки (рис. 301, б) напряжения сжатия, вычитаясь из напряжений растяжений, снижают величину последних (рис. 301, в). [c.381]

Сила постоянного направления, при- [c.391]

Если неподвижен вал, а вращается корпус, нагруженный силой постоянного направления, то зона повышенного давления сохраняет свое положение относительно вала. В этом случае наиболее целесообразно подводить масло через сверление в вале на участке, противоположном направлению нагрузки (рис. 683, д). При других способах подвода (через корпус, кольцевые канавки, с торца) необходимо учитывать замечания, сделанные для случая неподвижного корпуса. [c.347]

Упорные одинарные шарикоподшипники применяют при действии только осевых сил постоянного направления. Если направление осевой силы во время работы механизма меняется, то используют упорные двойные подшипники. Так как упорные подшипники воспринимают только осевые силы, они обычно работают в паре с радиальными подшипниками качения или скольжения. [c.265]

При конструировании опор конических передач, характерных наличием значительных осевых сил постоянного направления, широко применяют радиально-упорные роликовые или шариковые подшипники (рис. 8.6). На рис. 8.6, а, б, в подшипники установлены по схеме "врастяжку" Для опор конической шестерни эта схема более предпочтительна, так как обеспечивает жесткость вала и его опор при минимально допускаемом расстоянии I между серединами подшипников и увеличенном расстоянии I между реакциями опор Ь> I). [c.292]

При вращении проводника С1 и Сг, присоединенного к кольцам К1 и Кг, он пересекает магнитные силовые линии, исходящие из полюса Л , и в нем индуктируется электродвижущая сила постоянного направления. По кольцам скользят щетки Л1 и Л2, с которых может быть снято возбуждаемое в проводнике напряжение. Предельная мощность по току униполярных генераторов может составить 15—20 тыс. а в одном агрегате. [c.469]

Какую вертикальную силу, постоянную по величине и направлению, надо приложить к материальной точке, чтобы при падении точки на Землю с высоты, равной радиусу Земли, эта сила сообщила точке такую же скорость, как сила притяжения к Земле, обратно пропорциональная квадрату расстояния точки до центра Земли [c.224]

Если проекция силы на направление скорости является величиной постоянной, то из (45) получим [c.186]

Вал нагружен силой Р постоянного направления [c.515]

Наружная обойма нагружена силой Р постоянного направления [c.515]

Образец / закрепляется в патроне "2 шпинделя машины, вращающегося с некоторой угловой скоростью. На конце образца посажен подшипник 5, через который передается сила Р постоянного направления. Легко видеть, что при этом образец подвергается действию изгиба с симметричным циклом. Действительно, в сечении I — / образца в наиболее опасной точке А действует растягивающее напряжение о, так как консоль изгибается выпуклостью вверх. Однако после того как образец повернется на половину оборота, точка А окажется внизу, в сжатой зоне и напряжение в ней станет равным — а. После следующей половины оборота образца точка А окажется снова наверху и т. д. При переходе через нейтральную ось напряжение в точке А будет равно нулю. [c.310]

Движение материальной точки будет прямолинейным, когда действующая на нее сила (или равнодействующая приложенных сил) имеет постоянное направление, а скорость точки в начальный момент времени равна нулю или направлена вдоль силы. [c.189]

Влияние постоянной силы на свободные колебания точки. Пусть на точку /И кроме восстанавливающей силы F, направленной к центру О (численно F=-- -0 Vl), действует еще постоянная по модулю и направлению сила Р (рис. 255). В этом случае положением равновесия точки М, где сила Р уравновешивается силой F, будет точка Oj, отстоящая от О на расстоянии 00i=X , которое определяется равенством Л —Р или [c.235]

На рис. 522 показано два примера подобных систем. Стержень, защемленный одним концом (рис. 522, а), на1ружен на конце силой, постоянно направленной нормально к торцу. Нетрудно установить, что для стержня не существует форм равновесия с изогнутой осью. Если проанализировать законы движения стержня, то обнаруживается, что для случая равномерного распределения масс при [c.453]

Описанная выше схема нагружения вращающегося вала весом маховика, т. е. силой постоянного направления, используется при устройстве наиболее распространенных испытательных машин. Образец круглого поперечного сечения зажимается в шпиндель, на другом конце образца помещается подшипник, к нему подвешивается груз. Максимальное напряжение подсчитывается по обычным формулам теории упругого изгиба в предположении о том, что материал следует закону Гука. Это не совсем точно, в действительности при циклическом нагружении диаграмма зависимости деформации от напряжения представляет собою криволинейную замкнутую петлю, как схематически показано на рис. 19.10.1. Однако погрешность в определении о обычным способом невелика и ею можно пренебречь. Прикладывая нагрузки разной величины и фиксируя число циклов до разрушения п, строят диаграмму, которая схематически показана на рис. 19.10.2. По оси абсцисс откладывается число циклов до разрушения, по оси ординат — напряжение. Эта диаграмма носит имя Вёлера [c.678]

Доказать, что если точка, движущаяся по поверхности без трения, находится под действием силы постоянного направления, то проекция траектории на плоскость, перпендикулярную силе, имеет точку перегиба 1) когда реакция обращается в нуль 2) когда соприкасающаяся плоскость траектории нормальна к поверхности (де Спарр, т. СХ1Х). Это будут два случая, когда соприкасающаяся плоскость траектории вертикальна. [c.446]

Однако далеко ие всем известно, что это выражение справедливо лишь для случая нагружения кольца следящим давлеинем, т. е. силами, постоянно направленными по нормали к изогнутой линии кольца. При ином поведении сил критическая нагрузка будет иной. [c.114]

Повышение текучести вызывают следующие явления. Во-первых, вибрационное проскальзывание зерен заполнителей относительно соприкасающихся с ними других зерен приводит к снижению видимого коэффициента трения между зернами при действии сравнительно слабых сил постоянного направления, причем диссипативное сопротивление действию этих сил принимает характер вязкого (точнее, нелинейно вязкого) сопротивления. Чем меньше сила постоянного направления, тем меньше сопротивление проскальзыванию в ее направлении, хотя меньше и скорость необратимого проскальзывания. Поэтому даже очень малые силы могут обеспечить с течением времени заметные сдвижки зерен заполнителей. Во-вторых, вследствие колебаний нормального давления зерен заполнителей на прилегающие к ним другие зерна из-за вибрирования минимальное значение действительной силы трения между зернами становится меньше среднею ее значения, что дает дополнительную возможность малым силам постоянного направления вызывать необратимые сдвижки зерен заполнителей. В-третьих, благодаря вызываемым вибрацией сдвиговым деформациям цементного теста, снижается его структурная вязкость и могут проявиться тиксотролные свойства. В-четвертых, вибрация, вызывающая проскальзывания н соударения твердых частиц бетонной смеси, приводит к освобождению некоторой доли воды, абсорбированной в близком к поверхности частиц слое, в результате происходит обогащение бетонной смеси свободной водой и действительное снижение вязкости жидкой фазы. Последнее способствует удалению избыточной влаги в процессе формования, что ведет к повышению качества готового железобетонного изделия. На повышение текучести жестких бетонных смесей преимущественно влияет снижение видимого коэффициента трения между частицами при наложении вибрации. Чем меньше размеры зерен заполнителей, тем более высокая частота вибрирования необходима для эффективного [c.372]

Закон площадей — прообраз и частный случай общего закона моментов количеств движения — был установлен впервые Кеплером для движения планет. Кеплер показал, что его второй закон справедлив как для теории Коперника, так и для теорий Птолемея и Тихо Браге. Возможно, что это обстоятельство побудило Ньютона к дальнейшему обобщению. В Началах он доказал и то, что закон площадей для планетных орбит является следствием закона тяготения (планет к Солнцу) в принятой Ньютоном форме, и то, что этот закон справедлив при движении тела под действием любой силы постоянного направления, проходящей через неподвижный центр. Но переход к более общей закономерности не был напрашивающимся, так как момент силы относительно этого центра тождественно равен нулю и в случае, который рассматривал Ньютон. Этот переход был облегчен развитием статики — оперирование моментами (сил) относительно ося или точки как алгебраическими величинами стало там обычным благодаря трудам Вариньона. Все же новое обобщение закона площадей было получено только в работах 40-х годов XVIII в. Все эти работы связаны с задачами о движении тел на движущихся поверхностях. Подобные задачи ставились и в земной, и в небесной механике. Иоганн и Даниил Бернулли начали изучение таких вопросов для случая, когда движущаяся поверхность — наклонная плоскость. Клеро немало содействовал успеху в этой тогда новой области механики своими результатами по теории относительного движения. Вслед за ним Эйлер в большой работе О движениях тел по подвижным поверхностям от- [c.125]

Энергетический метод введён в теорию упругости Кирхгофом (1850) и применялся С. П. Тимошенко [116 и другими авторами. Применительно к задаче о форме консольной балки, нагруженной продольной силой постоянного направления вдоль оси балки в недеформированном состоянии (рис. 25.3), идея этого метода излагается так [116] Допустим, что произошло боковое смещение, показанное на рис. 25.4 тогда энергия деформации увеличивается вследствие того, что к энергии сжатия прибавляется энергия изгиба стержня. В то же время потенциальная энергия нагрузки уменьшается сообраз- [c.174]

Оно выполняется, в частности, когда р = onst, т. е. в случае силы постоянного направления, а не только величины. Такая сила — потенциальна и потенциальная энергия равна [c.197]

На рис. 367, с—X показаны узлы бесступенчатой регулировки осевого положения вала, опертого в подшипнике и нагруженного силой постоянного направления. Конструкция с посадкой упорного диска на резьбе (рис. 367, с) неудовлетворительна, так как диск перекашивается, что вызывает односторонний износ опорного торца диска. Увеличение протяженности резьбы (рис. 367, т) только ухудшает положение. Удовлетворительно задача решается введением центрируюшего цилиндрического пояска (рис. 367, у), устраняющего перекос торцовой поверхности диска при условии, если торец выполнен строго перпендикулярно центрирующей цилиндрической поверхности и зазор в резьбе достаточно велик, чтобы не мешать установке диска по этой поверхности. Надежнее установка диска на гладком центрирующем пояске (рис. 367, ф) с регулировкой осевого положения гайкой и контргайкой. Еще лучше конструкция, в которой диску придана возможность самоустанавливаться по сферической поверхности гайки (рис. 367, л ). [c.469]

На точку Л массы т, которая начинает движение из положения г —Го (где г — радиус-вектор точки) со скоростью г о, перпендикулярной 7 Го, действует сила притяжения, направленная к центру О и пропорциональная расстоянию от него. Коэффициент пропорциональности равен m i. Кроме того, на точку действует постоянная сила тсго. Найти уравнение движения и траекторию точки. Каково должно быть отношение с /с, чтобы траектория движения проходила через центр О С какой скоростью точка пройдет центр О [c.213]

Понятие о силе, как об основной мере механического действия, оказываемого на материальное тело, было введено в статике. Но в сгатике мы не касались вопроса о возможных изменениях действующих сил с течением времени, а при решении задач считали все силы постоянными. Между тем на движущееся тело наряду с постоянными силами действуют обычно силы переменные, модули и направления которых при движении тела изменяются. При этом переменными могут быть и заданные (активные) силы, и реакции связей. [c.180]

В частности, такой случай может иметь место, когда действующая сила постоянна по модулю и направлению (f= onst),. а точка, к которой приложена сила, двин<ется прямолинейно (рис. 229). В этом случае Ft =/ os а = onst и [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...