Величина полного момента J количества

Квантовое число / характеризует абсолютную величину полного момента количества движения электрона ) = 1-1-8 и определяется соотношением [c.51]

СПИНОВОМ И орбитальном моментах. Через J здесь обозначена величина полного момента количества движения нуклона [c.92]

Абсолютная величина полного момента количества движения ядра находится из соотношения [c.46]

Для характеристики уровней вводятся обозначения 1п, где / указывает величину полного момента количества движения, знак четность п показывает номер энергетического уровня. [c.109]

Вектор смещения для вырожденных колебаний 100, 101, 108 Величина полного момента / количества движения и его составляющей К 38 Венера, полосы СОа 299 Вероятность инверсии 243 Вероятность перехода 71, 269, 274 колебательного 274 Вертикальная плоскость симметрии, jj, 16, 18 [c.598]

Величины S и /, входящие в (V. 11), являются операторами, и они связаны с оператором полного момента количества движения [c.187]

Полный момент количества движения протона обладает всеми свойствами механического момента микрочастицы. Величина проекции этого момента на любое направление в пространстве может принимать (2/+1) значений, отличающихся друг от друга на А, от +/А до —/А. [c.25]

В первом случае мы имеем дело с интегралами движения или, как иногда говорят, с хорошими квантовыми числами , во втором— с приближенными интегралами движения или с неточными квантовыми числами . Интегралами движения всякой квантовой системы, в частности ядра, является энергия, полный момент количества движения, четность волновой функции (мы говорим о так называемом внутреннем состоянии ядра, описываемом в системе координат, связанной с центром инерции, поэтому такие константы движения, как импульс ядра в целом, выпадает из рассмотрения). Рассмотрим каждую из этих величин в отдельности. [c.36]

Полный момент количества движения ядра—квантовое число /—есть векторная сумма орбитального момента количества движения I и спина 5 каждого протона и нейтрона в ядре. Способ, кото-рьш складываются значения 1из, зависит от предполагаемого типа взаимодействия или связи между частицами. При этом I есть всегда положительная величина или нуль. Полный ядерный момент количества движения есть й ]//(/-)-1), а максимальное возможное значение его компоненты в любом направлении, например вдоль внешнего магнитного поля, есть /г/. [c.8]

Т. е. удвоенная, описываемая в единицу времени, площадь есть момент количеств движения, взятый для оси, перпендикулярной к той плоскости, на которой рассматриваем проекцию движения. Если система изолированная, то для всех трех координатных осей получаем постоянство момента количеств движения отсюда следует, что и равнодействующий, или полный момент количеств движения имеет постоянную величину и постоянное направление. [c.241]

После толчка тело опять предоставлено самому себе, и внешние силы на него не действуют. Следовательно, при дальнейшем движении как живая сила его 7, так и полный момент количеств движения [л, должны сохранять постоянные величины, притом эти величины должны очень мало отличаться от первоначальных значений живой силы и момента количеств движения, имевшихся до толчка, так. как толчок по предположению очень невелик. [c.270]

Число подуровней определяется квантовым числом т, характеризующим величину проекции полного момента количества движения (определяемого квантовым числом 7). Нри данном J возможны 21 1 значения т. Однако в однородном электрич. поле дополнит, энергия атома зависит только от абс. значения т, поэтому состояния с одинаковыми т вырождены. В результате происходит расщепление уровня с данным 7 на / -Ь /г подуровней, причем все они дважды вырождены, кроме подуровня, соответствующего т = 0. [c.424]

Классическое движение. В сферическом волчке, в отличие от симметричного волчка, мгновенная ось вращения всегда совпадает с направлением полного момента количества движения ). Иначе говоря, молекула совершает простое вращение вокруг неподвижной оси, которая может иметь любую ориентацию по отношению к молекуле. Любая ось, связанная с молекулой, может рассматриваться как ось волчка, и она совершает простое вращение вокруг вектора Р. Составляющая вектора Р по любой оси, закрепленной в молекуле, имеет постоянную величину. Согласно (1,19) частота вращения вокруг такой оси волчка равняется нулю. Неподвижный конус, который рассматривался при изучении движения симметричного волчка (фиг. 7), вырождается в прямую. [c.51]

Классическое движение. Как всегда, полный момент количества движения Р системы при вращательном движении остается постоянным по величине и направлению. Однако в этом случае в молекуле уже нет более такого направления, вдоль которого составляющая вектора Р имела бы постоянное зна- чение (как это имеет место для симметричного волчка). Иначе говоря, в общем 4 лучае не существует связанной, с молекулой оси, которая совершала би [c.55]

Согласно квантовой механике, составляющая полного момента количества движения по оси любого симметричного волчка равняется целому (или, при нечетном числе электронов, полуцелому) кратному величины Л/2тг. Так как колебательный момент С,- в общем случае не равен целому кратному Л/2тг, то отсюда следует, что и чисто вращательный момент относительно оси волчка также не равен целому кратному /г/2тг однако сумма обоих моментов имеет целочисленное значение (=Л Л/2тс). [c.431]

В свободной молекуле полный момент количества движения относительно ОСИ симметрии К к 2л)], конечно, должен быть целым, а следовательно, всегда существует определенное значение вращательного момента количества движения, компенсирующее нецелую величину электронного момента. [В линейной молекуле, где невозможно вращение вокруг оси симметрии, электронный (орбитальный) момент должен быть целым и равным Л (/г/2я).] Возбуждение невырожденных колебаний не влияет на момент количества движения относительно оси симметрии, но вырожденные колебания вносят колебательный момент количества движения относительно оси симметрии. Как указывалось ранее ([23], стр. 433), при однократном возбуждении колебания V колебательный момент количества движения равен [c.67]

В многоэлектронных атомах, рассматривавшихся в предыдущей задаче, компоненты углового момента подчиняются правилам Рассела — Саундерса. Используйте обозначения Sut для спиновых и орбитальных моментов и J — для полного момента количества движения. Величина магнитного момента атома связана с полным моментом количества движения, как и в одноэлектронном случае, через множитель Ланде, наличие которого приводит к магнитной спиновой аномалии. [c.360]

Выражения, стоящие в левых частях этих равенств, являются направленными величинами, представляющими собой проекции полного момента количества движения системы на оси , tj и С соответственно. Поэтому можно найти некоторую ось ОВ, которая совпадала бы с направлением полного момента количества движения А системы. Если /р 1, 1 — направляющие косинусы ОВ, то [c.74]

Иа (3.10) следует, что полный момент количества движения системы п материальных точек постоянен по величине и направлению. Отметим, что плоскость, проходящую через барицентр системы и включающую в себя г , называют инвариантной плоскостью (нормаль к этой плоскости совпадает с С ,). [c.86]

Например, если составить ядро из двух нуклонов с полными моментами /1= /г и /2= /2, то момент количества движения ядра может равняться одному из целочисленных значений величины стороны треугольника, две другие стороны которого равны /2 и /2 [c.46]

Векторной величиной, или вектором, называется величина, для полного определения которой необходимо задать как число, так и направление в пространстве эта величина при сложении подчиняется правилу параллелограмма, а при умножении подчиняется законам, которые будут сформулированы позднее. Примерами векторов служат скорость, количество движения, сила. Угловая скорость и момент количества движения также являются векторами, что доказывается в курсах механики. [c.37]

Второе из полученных соотношений содержит две неизвестных величины к и со. Для полного решения задачи необходимо иметь еще одно уравнение. Заметим, что связи, наложенные на систему, допускают вращение всей системы вокруг любой неподвижной вертикальной оси. Среди возможных вращений находится и вращение вокруг вертикальной неподвижной оси, проходящей через центр масс системы. Поэтому можно применить теорему об изменении момента количества движения системы относительно вертикальной оси г. Внешние силы —силы тяжести —не дают момента относительно этой оси. Следовательно, [c.323]

В теоретической механике разработаны методы, которые позволяют обойти основные трудности, возникающие при использовании дифференциальных уравнений движения материальной системы в форме (7.7) и (7.8). С этой целью прежде всего вводятся некоторые векторные и скалярные величины, характеризующие в какой-то степени движение всей материальной системы (так называемые меры движения). К ним относятся вектор количества и вектор момента количеств движения, а также кинетическая энергия материальной системы. Зная характер изменения этих величин, можно составить частичное, а иногда и полное представление о движении материальной системы. [c.179]

В предыдущей главе было показано, что, исследуя вектор количества движения материальной системы, можно составить представление о ее поступательном движении. Вращательное движение материальной системы характеризуется другой векторное величиной, а именно — моментом количеств движения. В этой главе мы рассмотрим способы вычисления этой величины и ее связи с другими динамическими характеристиками системы с помощью которых можно составить частичное, а иногда и полное описание вращательных движений материальной си стемы. [c.200]

Для полного решения задачи необходимо знать величину угловой скорости со, которую нужно сообщить маховичку, чтобы остановить вращение космического аппарата. Для этого достаточно воспользоваться теоремой об изменении момента количеств движения относительно оси Сгз- Такая задача решалась нами в 9.8. Воспользуемся полученной там формулой (9.49) [c.242]

Результат геометрического сложения этих трех величин представится на чертеже вектором ОА, имеющим известное направление и величину мы его будем называть полной величиной момента количеств движения системы, или, еще лучше, осью моментов количеств движения, а также вектором моментов количеств движения. Начало этого вектора всегда совпадает с началом координат конец его, или, иначе, конец оси, т, е. точку А, будем называть полюсом. [c.201]

Момент количеств движения после толчка будет иметь своими проекциями на главные оси величины (см. 91) Полная же величина момента количеств движения л, получится как равнодействующая трех проекций, т. е. будет равна [c.270]

Основные физико-механические характеристики конечного объема сплошной среды. Объем занятый сплошной средой, обладает массой Л1, количеством движения (или импульсом) Л, моментом количества движения (моментом импульса) относительно выбранной точки, полной энергией (или просто энергией) и энтропией 5. Эти величины определяются интегралами ( т — элемент объема ) [c.32]

В действительности всегда имеет место, хотя и очень малый, момент внешних сил трения, действующих в основном на сгатор, и поэтому момент коли-чес1ва движения статора будет немного меньше, чем момент количества движения ротора. При раскручивании можно не считаться с этим моментом, ибо разница между моментами количества движения ротора и статора обычно достаточно мала по сравнению с величиной каждого из моментов количества движения. Но с этой разницей приходится считаться при анализе остановки вращения статора и ротора после выключения тока В самом деле, если выключим ток и будем наблюдать остановку вращения под действием сил трения, то увидим такую картину, сначала остановится статор, затем ротор увлечет статор, и они оба будут вертеться в сторону ротора, пока, наконец, вся система не остановится. Очевидно, если бы не было внешнего момента сил трения и моменты количества движения статора и ротора были бы одинаковы, то они под действием сил взаимного трения (внутренних сил) должны были бы остановиться одновременно, так как полный момент количества движения системы в каждый момент времени — нуль Но при выключении тока момент количества движения ротора больше, чем статора, и, кроме того, тормозящий момент на статор больше, чем на ротор следовательно, разница между ними со временем будет увеличиваться и статор остановупся раньше ротора Далее трение движущегося ротора о статор вызовет его движение. [c.187]

Нроцессы и реакции, позволяющие изучать строение и свойства ядер. Ценную информацию о строении ядра дает изучение основного состояния и самопроизвольных распадов. Одиако наиболее распространен метод исследования, при к-ром различные частицы рассеиваются на ядре и изучается как сам процесс рассеяния, так и идущие при этом ядерные реакции. В ядерпых реакциях выполняются законы сохранения энер-гии-имиульса, полного момента количества движения и его проекции на выделенное направление, четности и др. величин. В тех ядрах, где кулоновским взаимодействием между нуклонами можпо пренебречь, сохраняется полный изотопснин системы. Наличие законов сохранения ведет к соответствующим отбора правила. . [c.572]

Уровни энергии Согласно квантовой механике, уровни энергии асимметричного волчка не могут быть представлены в явном виде формулой, аналогичной формуле для симметричного во.1чка (1,20). Поэтому мы попытаемся дать сперва качественное представление о схеме уровней энергии. Полный момент количества движения J для заданного уровня энергии, как всегда, имеет постоянную величину и направление. Момент количества движения является квантованной величиной, а именно, может принимать значения, равные [c.57]

В классической механике движения, соответствуюп1,ие одному и тому же значению полного момента количества движения, получаются из движения, изображенного на ф1П. 16, а, если одновременно сдвигать неподвижную плоскость и менять размеры эллипсоида энергии так, чтобы величина 2Г/ ( = Р оставалась постоянной. Согласно квантовой механике из бесконечного числа таких движений может происходить лишь 2У-1-1 соответственно 2У-1-1 положениям неподвижной плоскости и 2У- -1 размерам эллипсоида энергии. При наинизшем положении плоскости (наибольшем расстоянии (1) и наибольшем значении энергии (наибольшем значении 2Т) наибольшая ось эллипсоида энергии перпендикулярна плоскости, т. е. мы имеем простое вращение вокруг оси, которой соответствует наименьший момент инерции. Хотя самый высокий квантовый уровень = 4-У и пе обладает в точности наибольшим классическим значением энергии, мы можем заключить, что этот уровень приближенно соответствует вращению вокруг оси, для которой получается наименьший момент инерции (в предельном случае симметричного волчка, для которого эта ось является осью волчка этот уровень соответствует и изображен в правой части фиг. 17). Точно так же мы видим, что самый низкий уровень -г = — У приближенно соответствует простому вращению вокруг оси, для которой получается наибольший момент инерции К=3 в предельном случае симметричного волчка, у которого эта ось является осью волчка, что изображено -В левой части фиг. 17). [c.58]

Величины магнитного расщепления штарковских подуровней редкоземельного иона в кристалле, принадлежащих конфигурации f", могут быть просто определены путем решения секулярного уравнения, матричные элементы которого вычисляются для волновых функций, характеризующих штаркоБСкие подуровни в поле О - Такие орто-пормирован-ные волновые функции протабулированы в [41] для различных значений полного момента количества движения 3 и различных параметров смешивания X, характеризующих соотношение параметров В4 и Ве кубического поля. Непосредственное вычисление показывает, что величины кристаллических -факторов могут очень сильно отличаться от атомных множителей Ланде. [c.103]

Одной из основных геометрических характеристик вихревой трубы является радиус разделения вихрей г . Физико-математическая модель, построенная на гипотезе взаимодействия вихрей, позволяет рассчитывать величину на режимах, когда истечение из отверстия сопла-завихрителя соответствует критическому. Для докритических режимов истечения обычно принимают rj = г, [116]. Это весьма жесткое допушение, так как оно исключает возможность формирования свободного квазипотенциального закрученного потока в узкой кольцевой зоне, прилегающей к внутренней цилиндрической поверхности камеры энергоразделе-ния. Практически это означает полное отсутствие возможности взаимодействия вихрей, так как будет существовать лишь один приосевой вынужденный вихрь, вращающийся как квазитвердое тело. Устранить это внутреннее противоречие можно, если в математическую модель ввести оценку значения rj, основанную на законах сохранения массы, энергии и момента количества движения с учетом особенностей турбулентного характера течения. Рассмотрим модель вихревой трубы с тангенциальным вдувом газа через щель сопла на внутренней поверхности трубы радиусом [c.188]

Причину появления необлегченных распадов качественно можно объяснить на основе теории несферичных ядер (см. гл. П1, 5). Напомним, что в несферичном ядре нуклоны рассматриваются как независимо движущиеся в поле несферичного нильсеновского потенциала. Одним из квантовых чисел нуклона в этом потенциале, как мы уже знаем из гл. П1, 5, является проекция К. полного момента нуклона на ось симметрии ядра. Нуклоны одного сорта стремятся объединяться в пары с равными по абсолютной величине и противоположными по знаку значениями К- Для того чтобы образовать а-частицу, четверка нуклонов должна находиться в состоянии с нулевыми относительными моментами количества движения. Поэтому легче всего а-частица образуется из двух спаренных протонов и двух спаренных нейтронов, так как спаренные нуклоны с наибольшей вероятностью имеют нулевой относительный момент. Отсюда следует важный вывод о том, что а-частицы с наибольшей вероятностью образуются так, что проекция К полного момента ядра на его ось симметрии не меняется. Для основного и каждого из вращательных уровней несферичного ядра величина К является хорошим квантовым числом. Отсюда прямо следует, что при прочих равных условиях наиболее вероятными, т. е. облегченными, распадами являются такие, при которых А/( == О и четность не меняется. Эти условия всегда выполнены для четно-четных ядер, распады которых тем самым всегда облегченные. Для ядер с нечетным А ситуация может измениться за счет существования лишнего неспаренного нуклона. Так, может оказаться, что этот неспаренный нуклон имеет различные значения К для основных состояний [c.228]

В большинстве приложений параметры осредненного потока должны правильно характеризовать расход газа через канал, поток полного теплосодержания - для вычисления подвода энергии и поток энтропии - для вычисления потерь. Поэтому в таких случаях необходимо сохранить в исходном и в осредненном потоках равенство интегральных характеристик Q, / и 5". В некоторых случаях может иметь значение также правильное вычисление но осредненным параметрам потока импульса и потока момента количества движения - для расчета сил и их моментов, правильная оценка статического давления и температуры - для рассмотрения прочности и термостойкости, величины и направления скорости - для профилирования элементов канала и учета последуюгцих потерь и т.п. В соответствии со сказанным, вводимые при осреднении канонические газовые потоки могут характеризоваться различным числом параметров. Число это должно быть достаточным для обеспечения равенства в заданном неравномерном потоке и в соответствуюгцем каноническом потоке основных величин, имеюгцих значение в рассматриваемой задаче. [c.27]

Количество впрыскиваемого за один ход ускорительного насоса топлива можно изменять путем перестановки шплинта на соединительной тяге. Продолжительность впрыска топлива зависит от пропускной способности жиклера ускорительного насоса, и поэтому может быть, достигнута точная регулировка. Для того чтобы каналы всегда были заполнены топливом, под распылителем установлен обратный шариковый клапан. Карбюратор может быть оборудован распылителем, имеющим высокое или низкое расположение. В связи с этим возникает вопрос о другом назначении системы ускорительного насоса — регулировании состава смеси при работе двигателя с нагрузкой, близкой к полней. Дозирование топлива при работе двигателя с пол юй нагрузкой ссуществляется главным жиклером и жиклером ускорительного насоса . Под действием разрежения в диффузоре из выведенного в него распылителя ускорительного насоса при неподвижной дроссельной заслонке автоматически происходит истечение топлива. Вследствие этого главный жиклер может иметь относительно малую пропускную способность, в результате чего может быть снижен расход топлива при работе двигателя на средних нагрузках. От того, в какое место (относительно диффузора) выведен распылитель ускорительного наесса (отсюда высокое или низкое расположение распылителя), зависят величина разрежения перед его выходным отверстием и степень влияния жиклера ускорительного нассса на состав смеси при работе двигателя с нагрузкой, близкой к полной. Момент включения в работу второго жиклера можно изменять путем перестановки шплинта в тяге ускорительно -о нассса (момент включения этого жиклера соответствует моменту открытия шарикового или пластинчатого клапана при определенном угле открытия дроссельной заслонки). [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...