Вращение вокруг вертикальной оси

Z подъем и опускание 6 — вращение вокруг вертикальной оси R - - выдвижение руки а — вращение захвата вокруг горизонтальной осн р — наклон захвата. [c.287]

Преобразование прямой линии общего положения в проецирующую путем вращения вокруг одной проецирующей оси невозможно (см. черт. 183). Горизонтальная же прямая может быть повернута во фронтально проецирующее положение вращением вокруг вертикальной оси (черт. 186), а фронтальная прямая в горизонтально проецирующее положение вращением вокруг фронтально проецирующей оси. [c.50]

Преобразование плоскости общего положения в плоскость уровня путем вращения вокруг одной проецирующей оси невозможно (см. черт. 188). В плоскость уровня преобразуются проецирующие плоскости горизонтально проецирующая — вращением вокруг вертикальной оси во фронтальную плоскость (черт. 192), фронтально проецирующая — вращением вокруг [c.51]

Ответ Для вращения вокруг вертикальной оси [c.359]

Какая из проекций отрезка прямой линии не изменяет своей величины при вращении вокруг вертикальной оси [c.71]

Решение. Абсолютное движение шаров раскладываем на два движения переносное движение — вращение вокруг вертикальной оси, происходящее согласно уравнению (2), и относительное движение — вращение вокруг горизонтальной оси, проходящей через точку О и перпендикулярной к плоскости О АВС, происходящее по закону (1). [c.337]

Решение. Движение бегуна рассматриваем как сложное, состоящее из вращения вокруг вертикальной оси и вращения вокруг оси симметрии. Вращение бегуна вокруг вертикальной оси (вала //) принимаем за переносное, вращение вокруг оси симметрии (вала I) назовем относительным. [c.482]

Второй способ. Скорость точки бегуна Q складывается из переносной скорости вращения вокруг вертикальной оси и относительной скорости вращения вокруг горизонтальной оси бегуна ООх. Обе эти скорости в положении, изображенном на рисунке, перпендикулярны плоскости чертежа, но направлены в разные стороны переносная скорость — к нам, относительная скорость — от нас, причем Тогда величина скорости течки Q будет [c.493]

За переносное движение примем вращение вокруг вертикальней оси, а за относительное — вращение вокруг оси 00,. Отметим, что для всех точек га и га,. равны нулю, так как угловые скорости и не изменяются ни по величине, ни по направлению. [c.497]

Решение. При решении задачи 397 было показано, что pei у-лятор имеет две степени свободы. Примем в качестве обобщенных координат угол поворота ср стержней ОМ и ON с шарами Л1 и Л/ в горизонтальной плоскости (при вращении вокруг вертикальной оси регулятора) и угол а отклонения стержней ОМ и ON от вертикали. Положительные направления отсчета углов указаны на рисунке. Запишем уравнения Лагранжа для обобщенных координат и а [c.502]

Свободная поверхность жидкости есть параболоид вращения вокруг вертикальной оси.О [c.277]

Пример. Два одинаковых шара насажены на гладкий горизонтальный стержень, по которому они могут скользить (рис. 5.11). Шары сближают и соединяют нитью. Затем всю установку приводят во вращение вокруг вертикальной оси, предоставляют ее самой себе и пережигают нить. Шары, естественно, разлетаются к концам стержня. Угловая скорость установки при этом резко уменьшается. [c.141]

Проследим действие гироскопического момента на примере гироскопа, ось которого вместе с рамкой (рис. 5.22) может свободно поворачиваться вокруг горизонтальной оси 00 U-образной подставки. Если подставке сообщить вынужденное вращение вокруг вертикальной оси, как показано на рисунке вектором О), то момент импульса L гироскопа получит за время приращение dLi — вектор, направленный за рисунок. Это приращение обусловлено моментом Mi пары сил, действующих на ось гироскопа со стороны рамки. Гироскопические силы, действующие со стороны оси гироскопа на рамку, вызовут поворот последней вокруг горизонтальной оси 00 . При этом вектор L получит дополнительное приращение dL2, которое, в свою очередь, обусловлено моментом Мг пары сил, действующих на ось гироскопа со стороны рамки. В результате ось гироскопа будет поворачиваться так, что вектор L будет стремиться совпасть по направлению с вектором to. [c.162]

К колесной паре приложена сила тяжести, вертикальные и горизонтальные реакции рельсов и силы трения. Сумма моментов этих сил относительно оси, проходящей через неподвижную точку на оси колесной пары перпендикулярно к плоскости, в которой лежат оси ее относительного и переносного вращательных движений (относительно линии узлов), равна гироскопическому моменту, взятому с обратным знаком. Он вычисляется по формуле (III.57) или формуле (III.58), Угловой скоростью ф является угловая скорость вращения колесной пары вокруг ее собственной оси, угловой скоростью прецессии — угловая скорость вращения вокруг вертикальной оси, проходящей через центр закругления железнодорожной колеи, [c.444]

На подставке, которая может быть приведена во вращение вокруг вертикальной оси, установлен уравновешенный не вполне свободный гироскоп, ось которого может вращаться в какой-либо одной вертикальной плоскости (рис. 247). Пока подставка неподвижна, ось гироскопа может занимать любое положение в этой плоскости. Если привести подставку во вращение, F0 после нескольких качаний ось гироскопа устанавливается в направлении угловой скорости вращения подставки, и притом так, что момент импульса гироскопа но направлению совпадает с направлением угловой скорости (рис. 248). Если изменить нанравление вращения подставки, то ось гироскопа поворачивается па 180 . [c.459]

Построить эпюры внутренних силовых факторов для горизонтального стержня ОА (см. рисунок) для момента времени через t сек после начала вращения вокруг вертикальной оси по закону Ф = Плотность материала стержня р, площадь его поперечного сечения F. [c.283]

Это — уравнение параболоида вращения. Следовательно, в данном случае поверхности равного давления представляют собой семейство параболоидов вращения вокруг вертикальной оси. При сечении их вертикальной плоскостью получится семейство парабол с вершинами на оси Ог, а при сечении горизонтальной плоскостью — семейство концентрических окружностей с центром на оси Ог. [c.19]

Спиральные эффекты при крене. Дополнительный коэффициент нормальной силы для горизонтальной консоли, обусловленный спиральным эффектом (вращение вокруг вертикальной оси при наличии угла атаки), определяется по формуле (2.4.47). Принимая в ней ( = 3,57, Ко = 1,17, 1 = 1, (гц )оп = 0,1, по- [c.193]

Вычислим производную устойчивости при вращении вокруг вертикальной оси со скоростью Qy = (Hy(2V / /) в соответствии с формулой (2.5.49). Имея в виду, что [c.218]

Следовательно, в данном случае поверхности равного давления представляют собой семейство параболоидов вращения вокруг вертикальной оси. При сечении их вертикальной плоскостью они дадут семейство парабол с вершинами на оси Ог, а при [c.23]

Найти движение однородного тяжелого шара, скользящего без трения по поверхности, являющейся эллипсоидом вращения вокруг вертикальной оси Oz. [c.229]

Чтобы представить движение оси Oz тела, опишем из точки О как из центра сферу с радиусом, равным единице, потом из той же точки опишем как из вершины два конуса вращения вокруг вертикальной оси Oz под углами 00 и Oj с углами при вершине 20q и 2бр следами этих двух конусов на сфере будут две горизонтальные окружности Сд и j (фиг. 50). [c.119]

Если неравенство (16) имеет место, то, хотя в рассматриваемом случае центр тяжести расположен над геометрическим центром шара, вращение вокруг вертикальной оси будет устойчивым стационарным движением. [c.294]

При вращении вокруг вертикальной оси внутренняя поверхность, которую принимает расплавленный металл, является поверхностью параболоида вращения, а потому [c.231]

Вращение вокруг вертикальной оси [c.47]

Для определения горизонтальной проекции окружности взаимокасания совместим путем вращения вокруг вертикальной оси сферы меридиональную плоскость Nsh с фронтальной меридиональной плоскостью. Определяем смещенные проекции aia i и hib i высшей и низшей точек, а также истинную величину a l b l диаметра окружности взаимокасания и смещенную проекцию центра этой окружности. Путем восстановления плоскости находим малую и большую оси аЬ и d ( d a l b i) эллипса горизонтальной проекции окружности взаимокасания и сопряженные диаметры а Ь. и d эллипса фронтальной проекции окружности взаимо касания. По сопряженным диаметрам а Ь [c.273]

Вращением вокруг вертикальной оси, проходящей через вершину ss, определяются натуральные величины образующих. От точки s откладываем отрезки, равные принятому радиусу R сферы. Концами этих отрезков в исходном их положении определяется сферическая индикатриса аоЬо, а оЬ о образующих конуса. [c.288]

Шарик Л, находящийся в сосуде с жидкостью и прикрепленный к концу стержня АВ длины /, приводится во вращение вокруг вертикальной оси О1О2 с начальной угловой скоростью (U0- Сила сопротивления жидкости пропорциональна угловой скорости вращения R = ama, где т — масса щарика, а — коэффициент пропорциональности. Определить, через какой промежуток времени угловая скорость вращения станет в два раза меньше начальной, а также число оборотов п, которое сделает [c.279]

Переносным движением шаров является их вращение вокруг вертикальной оси с угловой скоростью (Не — ш = 4 с и угловым ускорением = е = 0,8 с 2, а отно- [c.320]

Предварительно определим угловую скорость вращения колеса 2 вокруг оси ОА. Колесо 2 совершает переносное вращение вокруг вертикальной оси с заданной угловой скоростью ш = ш = 41г секг . Ось симметрии О А колеса 2 является осью относительного вращения. Мгновенная ось проходит через точки О к В. Применив теорему о сложении вращений твердого тела вокруг пересекающихся осей - -(й , строим параллелограмм угловых скоростей, который [c.522]

Задача 482 (рнс. 302). В центробежном регуляторе при вращении вокруг вертикальной оси 00 рычаги ЛСВ п А С В поворачиваются вокруг горизонтальных осей С и С и отжимают муфту М. Зная перемещение муфты s, длины плеч рычагов ВС = В С = п АС А С = I и угловую скорость регулятора (j) = onst, определить ускорения шаров А и А. При отсутствии [c.185]

Однородный конус массы М = 10кг и радиуса основания / = 0,2м, находившийся в покое, действием постоянного момента Л1вр=6Н-м приводится во вращение вокруг вертикальной оси, совпадающей с осью симметрии конуса. Пренебрегая сопротивлениями, установить, за какое время t коиус приобретает угловую скорое гь 03=20 рад/с. [c.113]

Диэлектрики в электрическом поле. Установим метровую деревянную линейку на подставку, обеспечивающую возмозкпость вращения вокруг вертикальной оси. (Подставкой может быть, например, электрическая лампа накаливания.) Выполним такой же опыт, как с металлической трубой и заряженной палочкой (рис. 140). Опыт покажет, что деревянная линейка — тело из диэлектрика — притягивается к заряженным телам подобно телу из проводящего материала. Однако, если тело из диэлектрика [c.141]

B. Спящий волчок. Положим 0o=Y=O. В этом случае U o=Ho==1,, f u) = (l—u )[e(l+u) l]. Исследуем устойчивость волчка при его вращении вокруг вертикальной оси. Полагая и= —х, х<с1, разложим f u) в ряд Тейлора f (и) = ( —2е)х +.... Таким образом, колебания по углу 0 будут устойчивы при условии 2е<1 (Mq2> >4Imgl). [c.228]

Вертикальное оперение может создать спиральный момент также и при вращении вокруг вертикальной оси О у со скоростью й у, если оно является несимметричным. Этот момент вызывается дополнительной поперечной силой А7 з, возникающей на нижней или верхней консоли при скольжении под углом Ар =Qy(x ц.т )ап1У [c.191]

Скорость частиц жидкости, соверщающей вращение вокруг вертикальной оси, изменяется обратно пропорционально расстоянию от оси вращения. [c.46]

Рис. 12.33. Двойные U-образные резинометаллпческие опоры, допускающие смещения в вертикальном и горизонтальном направлениях и ограниченное вращение вокруг вертикальной оси. Могут быть использованы, например, для установки центрифуг, где балансировка ротора вследствие неравномерного и неопределенного характера загрузки материала исключается.

Одной из актуальных задач является создание оборудования и методов уравновешивания агрегатов типа Спутник . Их особенность в том, что при диаметре более I м ж весе порядка 1 т скорость их вращения вокруг вертикальной оси составляет 120 ч-. 400 o6jMUH. Эти агрегаты не имеют правильной формы тела вращения и снабжены выступающими гибкими элементами. Из-за наличия элементов малой жесткости в них необхо- [c.56]

При вращении вокруг вертикальной оси (изготовление втулок) скорость вращения рассчитывают с учетом раз-ностенности по высоте отливки, возникающей за счет формирования свободной поверхности по параболоиду вращения [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...