Вероятность инверсии

Вектор смещения для вырожденных колебаний 100, 101, 108 Величина полного момента / количества движения и его составляющей К 38 Венера, полосы СОа 299 Вероятность инверсии 243 Вероятность перехода 71, 269, 274 колебательного 274 Вертикальная плоскость симметрии, jj, 16, 18 [c.598]

Предположим, что результат этого вычисления (представляющий физическую реальность — вероятность нахождения частицы в данном объеме V) не зависит от того, в какой системе координат — правой или левой — производятся измерения. Как известно, левая система координат никаким поворотом и перемещением не может быть переведена в правую. Эти системы переходят друг в друга только при зеркальном отражении, т. е. при замене л на —х, у на —у и z на —г (инверсия координат). [c.89]

Пусть 1 и 2 —два простых квантовых состояния некоторой системы с дискретным энергетическим спектром. Обозначим вероятность перехода системы из первого состояния во второе 12, а из второго в первое (Озь Из инвариантности уравнений движения относительно инверсии времени следует [c.324]

Выражая вероятность спонтанного перехода через соответствующие времена жизни и полагая, что > Тд, из (32) можно определить также и относительную инверсию [c.22]

Из уравнений (46) и (47), написанных для стационарного режима (т. е. когда левые части равны нулю), приняв во внимание, что условием возникновения инверсии является N° > можно получить основное неравенство, выполнение которого необходимо для возникновения генерации. Анализ этого неравенства приводит к следующему результату. В зависимости от соотношений величин вероятностей переходов возможны четыре случая [c.37]

N2—-/Vi)/(A ]p—N2 )— , характеризующее эффективность накачки, наз. коэф. инверсии. Величина / зависит от отношения вероятностей релаксац. переходов между разными уровнями и увеличивается при увеличении отношения / //. [c.334]

Наиболее простая трехуровневая система получения инверсной заселенности представлена на рис. 1.7, а. Инверсия создается в ней между метастабильным уровнем 2 и основным уровнем 1. Заселение уровня 2 осуществляется через уровень 3 путем безызлучательного релаксационного перехода 3 2, происходящего с вероятностью 5з2- Остальными безызлучательными переходами для простоты пренебрежем. Их учет не изменит правильности конечного результата. Если обозначить вероятности прямых и обратных переходов между уровнями 7 и 5 и 7 и 2 соответственно Wn, Wi, W12 и W2, [c.30]

Использование полученного уравнения кривой усталости дало возможность построить распределение предела усталости на базе 10 циклов для образцов диаметром 10, 20 и 32 мм и при меньшем количестве образцов в серии (рис. 68). Анализ полученных результатов показывает, что для образцов разных диаметров, испытанных как на воздухе, так и в коррозионной среде, пределы усталости, соответствующие малой вероятности разрушения (р = 2%), отличаются не существенно, т. е. нижняя граница рассеивания пределов выносливости сплава практически постоянна. С увеличением вероятности разрушения влияние масштабного фактора на усталостную прочность увеличивается, наблюдается обычный ход масштабных кривых — затухание масштабного эффекта с ростом диаметра образцов (см. рис. 67). В этом можно видеть статистическую природу масштабного эффекта [97]. Характерным для титана является отсутствие инверсии масштабного эффекта в коррозионной среде, что очень важно для возможности прогнозирования масштабного. эффекта не только на воздухе, но и в коррозионной среде по результатам большой выборки испытания малых образцов и определения нижнего предела распределения выносливости. Этот предел и будет устойчивым для данного металла независимо от размера изделия. [c.141]

Нелинейная фаза (область II) начинается тогда, когда наибольший флуктуационный выброс поля излучения достигает интенсивности, при которой начинает проявляться нелинейность поглотителя или усилителя. Насыщение поглощения в очень быстро релаксирующем поглотителе благоприятствует росту максимального выброса по сравнению с другими, так как этот выброс испытывает меньшие потери, чем остальные с меньшей интенсивностью. Выделение максимального выброса из других флуктуаций усиливается еще вследствие того, что при малом уменьшении усиления за счет снятия инверсии населенностей в усилителе менее интенсивные флуктуационные выбросы с большой вероятностью могут оказаться ниже порога возбуждения. Это существенно уменьшает вероятность образования двойных импульсов. Одновременно это требует превышения [c.229]

Спектр пропускания в инфракрасной области для монокристалла кремния показан на рис. 2.12. В данном случае ИК-излучение взаимодействует с колебаниями решетки очень слабо, поскольку поглош,е-ние света связью Si-Si, не имеюш,ей постоянного дипольного момента, является запреш,енным процессом. Могут происходить лишь процессы второго порядка, когда излучение индуцирует диполь, который взаимодействует с излучением [2.2]. Эти процессы имеют очень низкую вероятность, поэтому решеточное поглош,ение света в кремнии и других кристаллах с центром инверсии (алмаз, Ge) является слабым, фотоны ИК-диапазона поглощаются в двухфотонных процессах. Для таких кристаллов, как алмаз, кремний и германий, возможно также поглощение с участием примесей. В кремнии за наиболее сильные полосы поглощения в ИК-диапазоне ответственны такие примеси, как кислород (Л PS 9,1 мкм, I/ 1100 см ) и углерод (Л 16,5 мкм, I/ 600 см ). [c.33]

Вероятности вынужденных переходов снизу вверх и сверху вниз ((к) с точностью до статистических весов равны, а так как при термодинамическом равновесии населенность нижних уровней к больше, чем верхних то поглощение превалирует над вынужденным испусканием. Следовательно, для получения усиливающей среды необходимо, чтобы населенность верхнего уровня была больше, чем нижнего, т. е. в среде должна иметь место инверсия населенностей. Возникает вопрос, в каких средах такая ситуация реализуется. [c.28]

При нарушении же термодинамического равновесия происходит перераспределение частиц по уровням со скоростями, определяемыми вероятностями переходов. Определим условия, позволяющие получить инверсию на переходе 3 2 в результате быстрого охлаждения. Очевидно для этого нужно, чтобы скорость безызлучательного ухода частиц с третьего уровня была намного меньше скорости ухода со второго, т. е. [c.104]

Хорошо известно, что суР есть вероятность обнаружения электрона в состоянии у. Но величины можно рассматривать и как числа заполнения состояния /. Следовательно, формула (5.39) дает квантовомеханическое выражение для разности чисел заполнения, или, другими словами, для инверсии. [c.120]

Атомная инверсия есть разность населённостей двух атомных уровней. Позтому она играет важную роль в теории лазера. Если величина X положительна, атом с большей вероятностью находится в возбуждённом состоянии, чем в основном. Для ансамбля атомов это означает, что большее число атомов будет в возбуждённом, а не в основном состоянии. Это есть обычное условие возникновения лазерной генерации. Однако недавно были предложены лазеры без инверсии. К вопросу об инверсии мы еш,ё вернёмся в гл. 18. [c.495]

Из приведенных в п. 3.122 уравнений полуклассической теории можно найти полностью определенные во времени функции электрического поля, поляризации, электромагнитной энергии или чисел фотонов сказанное справедливо также и для величин ЛЛ и Q, входящих в уравнения баланса полной квантовой теории, поскольку эти уравнения применяются к квантовомеханическим математическим ожиданиям скоростей изменений вероятностей переходов. Эту теорию можно использовать для описания непрерывно протекающих процессов так, например, ею можно воспользоваться для получения стационарных и нестационарных решений для среднего числа фотонов и средней инверсии в лазере. Однако следует помнить, что в действительности эти процессы протекают дискретно вследствие квантовой природы как атомов, так и излучения. Поэтому неизбежны стохастические отклонения от названных выше средних значений. Они оказываются ответственными за некоторые другие свойства лазера, такие, как минимальная достижимая ширина линии и когерентные свойства излучаемого света. [c.300]

Таким образом, если в каком-либо слабом процессе произвести инверсию координат и заменить все частицы античастицами, то должен получиться новый процесс, также встречающийся в природе, причем вероятности обоих процессов должны быть равны. Например, вероятность того, что нейтрон испустит электрон против спина, должна быть равна вероятности того, что антинейтрон испустит позитрон по спину (рис. 123). Но так как й= рионные заряды), то [c.201]

Реализация отмеченного эффекта инверсии электрической прочности диэлектриков в применении к разрушению пород поясняется на щсЛЛб,в. Когда к электродам, установленным на поверхность твердого тела (горной породы), прикладывается импульс напряжения U(l) с параметрами, соответствующими левой части графика от точки равнопрочности, пробой в промежутке с вероятностью более чем 50% происходит внутри твердого тела, а не по кратчайшему пути по поверхности твердого тела. (Далее это явление мы будем называть как внедрение разряда в твердое тело.) Послепробивная стадия процесса характеризуется протеканием в канале разряда импульса тока I(t) и выделением энергии W(t). При этом если в канале разряда достаточно быстро будет выделено необходимое количество энергии, то воздействие канала разряда на твердое тело по внешним признакам будет аналогично микровзрыву в твердом теле с образованием откольной воронки и отрывом части материала от массива или крупного блока (рис. 1.1 б), с разрушением куска материала на отдельные фрагменты (рис. 1.1в). Среда, окружающая разрушаемый массив материала с токоподводящими электродами, выполняет в процессе роль агента, способствующего электрическому пробою твердого тела и обеспечивающего технологическую функцию удаления продукта разрушения из зоны [c.11]

Ионы Сг +, находящиеся на уровне 2, сохраняют свою энергию в течение небольщого промежутка времени, после чего переходят на уровень 1. Вероятность этого перехода (линия А21) меньще вероятности перехода с уровня / на уровень 3. Таким образом, оптическая подкачка приводит к инверсии населенностей уровней 1 н 2 н создает условия для возникновения индуцированного излучения. Переходя с уровня 2 на уровень 1, ионы Сг + излучают свет. Уровень 2 фактически разделяется на два уровня Е и 2А, которые характеризуются переходами и Я2 соответственно. [c.506]

Зеркальная симметрия (С. относительно инверсии Р). Осуществляется в процессах, вызываемых сильными и эл.-магн. взаимодействиями, а также в системах, связанных с помощью этих взаимодействий (атомах, атомных ядрах, молекулах, кристаллах и т. д.). Наличие зеркальной С. означает, что для любого процесса, обусловленного сильным или ал.-магн. взаимодействием, с равной вероятностью могут осуществляться два зеркально-симметричных перехода. Это обусловливает, яапр., симметричность относительно плоскости, перпендикулярной спину, угл. распределения квантов, испускаемых поляризов. ядрами [поскольку вероятности вылета у-кванта под углами 9 и я — 9 к спину ядра одинаковы гс(0) = и (п — 9)]. Зеркально-симметричные состояния отличаются друг от друга противоположными направлениями скоростей (импульсов) частиц и электрич. полей и имеют одинаковые направления магн. полей и спинов частиц. С. гамильтониана относительно пространственной инверсии отвечает закон сохранения пространственной чётности системы. Пространственная чётность, подобно др. величинам, существование к-рых связано с дискретными С., не имеет аналога в классич. механике (т. к. в последней нет понятия относит, фазы между состояниями), однако она может служить характеристикой волновых движений (напр., в волноводах). [c.507]

Специфическое расщепление линий возникает под действием электрич, поля (слагаемое We). В кристаллах часто (корунд, вольфрамиты, кремний) существуют инверсионно неэквивалентные положения, в к-рых могут с равной вероятностью находиться примесные ионы. Так как маги, поле нечувствительно к операции инверсии, оно эти положения не различает, и в спектре ЭПР линии от них совпадают, Приложенное к кристаллу электрич. поле для разных неэквивалентных положений в силу их взаимной инвертированности будет направлено в противоположные стороны. Поправки к Яр (линейные по ) от разных положений будут с противоположными знаками, и смещение двух групп линий проявится в виде расщепления. [c.579]

Необходимо отметить, что в системе, состоящей только из двух энергетических уровней (так называемые двухуровневые системы), получение стационарной инверсии невозможно. Действительно, если верхний уровень возбуждается резонансным излучением, то при Nigx — = N g2 вероятности процессов вынужденного поглоще-ния и испускания сравниваются и получение инверсии становится невозможным. Аналогичная ситуация имеет место и при возбуждении частиц в результате процессов столкновения (например, с электронами или атомами). В этом случае по мере нарастания заселенности верхнего уровня возрастает вероятность его тушения в процессах столкновения с частицами и заселенность верхнего уровня не может превышать описываемый уравнением Больцмана (1.17) заселенности с температурой возбуждающих частиц. Так как эта температура всегда положительна, то N2 всегда меньше N. Инверсная заселенность может возникать лишь в том случае, если кинетика возбуждения и расселения верхнего и нижнего уровней определяется разными процессами. Для получения инверсии система должна иметь не менее трех энергетических уровней. Один из этих уровней может быть основным. [c.30]

Наличие центров инверсии в кристаллах, образованных молекулами, обладающими значительными дипольными моментами, помимо вьшгрьппа энергии за счет плотной упаковки, часто связано со значительным выигрышем энергии прт антипараллельном расположении диполей. Поэтому кажется разумным предйрложение [45], что молекулы, имеющие очень малые постоянные дипольные моменты, имеют повышенную вероятность образовать кристаллы без центра инверсии. Такие кристаллы при наличии ПЗ в молекулах могут обладать значительной нелинейной восприимчивостью [c.68]

Работа лазера без генерации (например, на стадии накопления инверсии в моноимпульсном генераторе) сопровождается более высоким относительным тепловыделением по сравнению с излучающим лазером (формулы 3 и 4 табл. 14), так как во время генерации из-за большой вероятности вынужденных переходов практически вся запасенная на верхнем рабочем уровне энергия преобразуется в излучение, а без генерации, наряду с излучательными переходами, происходят безызлучательные переходы на нижележащие уровни (квантовый выход люминесцен- [c.127]

Сравнение кривых б и в на рис. 7.3 показывает, что вероятность выделения из шума в конце линейной фазы наиболее интенсивного импульса увеличивается при снятии инверсии населенностей. В результате этого вероятность установления режима двойных импульсов уменьшается в оптимальной области примерно на один порядок. Следовательно, и в твердотельных лазерах снятие инверсии в активной среде способствует синхронизации мод, хотя механизм этого процесса полностью отличается от такового в лазерах на красителях и активная среда во время формирования моноимпульса в резонаторе еще далека от насыщения. На рис. 7,4 показаны результаты, полученные при изменении времени прохода резонатора и. Параметром кривых является р = Р1и. Кривые зависимости вероятности срыва режима формирования импульсов от времени прохода резонатора имеют четкий минимум, глубина которого растет с увеличением интенсивности накачки. Образование минимума можно объяснить тем, что с ростом времени прохода резонатора число флуктуационных выбросов в конце линейной фазы [c.252]

Выше численные примеры приводились только для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера. Лазер на АИГ Нс1 мы сознательно не рассматривали. Как это следует из табл. 7.1, сечение для вынужденного излучения в лазере на АИГ примерно в 20 раз больше, чем в обоих рассмотренных типах лазеров. В результате этого инверсия населенностей снимается значительно быстрее и предположение, сделанное при получении уравнения (7.46) (й< апор), больше не выполняется, что не позволяет использовать примененный выше приближенный метод расчета. Поэтому мы ограничимся лишь качественным анализом влияния на синхронизацию мод большого значения эффективного сечения. Обусловленное им более быстрое снятие инверсии повышает вероятность срыва режима формирования импульсов, в результате чего требуемые для синхронизации мод скорости накачки также растут. С другой стороны, однако, более быстрое снятие инверсии населенностей благоприятным образом сказывается на снижении вероятности установления режима двойных импульсов, которая поэтому при не слишком больших скоростях накачки оказывается суш,ественно меньшей. Обеспечение малой вероятности установления режима двойных импульсов, как следует из предыдуш,его рассмотрения, в большей степени сужает диапазон допустимых изменений параметров установки, чем обеспечение малой вероятности срыва режима установления импульсов. Поэтому большее значение сечения излучения повышает при оптимальных условиях стабильность режима генерации коротких импульсов, что подтверждается экспериментом. [c.253]

При временной расстройке сигнала ЗГ (как при отставании, так при опережении сигнала УМ) мощность излучения из-за короткого времени существования инверсии населенностей спадает достаточно резко. При расстройке в пределах 20 не мощность излучения снижается до уровня входного сигнала ЗГ ( 4 Вт). При отставании сигнала ЗГ на 45-50 не и более этот сигнал полностью поглощается активной средой УМ из-за резкого увеличения концентрации атомов меди с заселенными метаста-бильными уровнями на спаде импульса тока разряда. При опережении сигнала ЗГ на 20-60 не имеет место частичное его поглощение и он достигает минимального значения по мощности (1,8 Вт при t — 30 не). Появление зоны слабого поглощения обусловлено заселением метаста-бильных уровней части атомов меди на начальной стадии развития импульса тока. При опережении на время большее 60 не активная среда УМ становится практически прозрачной для сигнала ЗГ. В этом режиме мощность сигнала ЗГ на выходе УМ составляла 2,5 Вт (мощность сигнала ЗГ на входе УМ 4 Вт). Часть мощности — около 0,8 Вт (20%) — терялась на окнах АЭ УМ, другая часть — 0,7 Вт (17%), — вероятно, поглощалась его активной средой. Последнее свидетельствует о том, что активная среда УМ в межимпульсный период при ЧПИ [c.262]

Если энергетические уровни квантовых частиц ансамбля эквидистантны и неограничены сверху, что имеет место в случае гармонического осциллятора, то создание инверсии и, соответственно, усиливающей среды невозможно. Действительно, вероятность переходов вверх и вниз одинакова, но число уровней не ограничено сверху, поэтому число переходов вверх всегда будет превалировать над числом переходов вниз. [c.29]

Таким образом, условие инверсии (Адг21>0) обеспечить тем легче, чем жестче выполняется требование 32> 21 и в пределе А/22 1-> N при Л2г О, т. е. чем больше время жизни состояния 2 при фиксированной вероятности безы-злучательного перехода. Однако с уменьшением величины Л21 падает и 21. Согласно (7.15), для конкретного резонатора пороговые условия генерации могут быть выполнены, если [c.59]

Смотреть страницы где упоминается термин Вероятность инверсии : [c.296] [c.213] [c.224] [c.145] [c.146] [c.385] [c.81] [c.334] [c.334] [c.626] [c.522] [c.445] [c.344] [c.68] [c.111] [c.243] [c.244] [c.253] [c.314] [c.354] [c.176] [c.453] [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...