Жидкости Режим турбулентный

При дальнейшем увеличении скорости течения структурных жидкостей устанавливается турбулентный режим движения. Результаты отечественных и зарубежных исследований достаточно подробно приводятся в книгах [ 14, 35, 47]. Коэффициент теплоотдачи при движении и теплообмене вязкопластичных жидкостей можно определять из уравнений подобия, применяемых для характеристики теплообмена ньютоновских жидкостей. Только в этом случае при вычислении чисел подобия вместо динамической вязкости ц следует вводить эффективную вязкость т]. Тогда выражения чисел подобия примут следующий вид [c.305]

В сооружениях водоотведения, дренажа и удаления конденсата, в системах отопления широко применяют безнапорные трубопроводы, в которых поток жидкости имеет свободную поверхность. Безнапорное движение жидкости может быть установившимся и неустановившимся, равномерным и неравномерным. Оно происходит под действием силы тяжести. Режим движения обычно турбулентный. Ниже излагаются основы расчета безнапорных трубопроводов в условиях равномерного установившегося движения жидкости при турбулентном режиме. [c.70]

Описанная картина в полной мере относится к любому моменту времени и к любому произвольному конечному объему жидкости внутри турбулентной струи. Струя начинает распадаться непосредственно у отверстия или выходного сечения насадка. Этот режим распада называют турбулентным распылом (рис. 8.10, в). [c.347]

В качестве примера расчета короткого трубопровода определим скорость истечения и расход для трубы длиной I и диаметром d при заданном напоре Н (рис. IX-10) и для той же трубы с присоединенным к ней сходящимся или расходящимся насадком (рис. IX-11 и IX-12) режим движения жидкости предполагается турбулентным. [c.239]

Турбулентный режим кроме основного осевого течения жидкости характеризуется поперечным движением, приводящим к обмену импульсами в поперечном направлении при сохранении каждой частицей своего импульса в продольном направлении. Благодаря интенсивному перемешиванию жидкости при турбулентном течении, профиль скорости становится более равномерным [c.104]

Турбулентное течение 624 --жидкости в круглых трубах —Теплоотдача—Расчетные формулы 216 Турбулентный пограничный слой несжимаемой жидкости 688 Турбулентный поток — Области 628 Турбулентный режим 627 [c.734]

Если режим течения несжимаемой жидкости оказался турбулентным или переходным, то из-за существенного влияния вихре-образования в потоке теория течения вязкой жидкости не может быть применена к данному случаю. Здесь падение давления подчиняется законам, схожим с теми, которые имеют место при течении жидкости с трением внутри трубок. Однако в тех случаях, когда критерий Рейнольдса соответствует переходному режиму, эти уравнения могут быть использованы как первое приближение, дающее заведомо большую величину утечек. [c.51]

Согласно изложенным выше соображениям о механизме теплоотдачи при пузырьковом кипении, движение пара влияет на этот процесс только воздействием на гидродинамический режим жидкой фазы. Изучение же совместного движения газа (пара) и жидкости показывает, что влияние вязкости газа на гидродинамический режим турбулентно текущего двухфазного потока практически отсутствует. В связи с этим величину i" можно исключить из перечня условий однозначности. [c.345]

При увеличении вязкости рабочей жидкости режим ее течения в лабиринтно-винтовом уплотнении изменяется от турбулентного автомодельного до турбулентного неавтомодельного и далее до ламинарного. По данным И. И. Зозули, эти изменения можно оценить зависимостью относительного коэффициента напора от числа Рейнольдса Re = 0,5 5 )/v (рис. 12.33). При Re > 50 (область UY) коэффициент напора не зависит от числа Рейнольдса,.при меньших значениях Re (область П) коэффициент напора уменьшается, а затем в области ламинарного режима течения [c.417]

Полученное значение Ке больше критического числа Рейнольдса Ке р= = 500- 600, поэтому в отстойнике режим движения жидкости будет турбулентным. [c.54]

В моделях турбулентности несжимаемой однородной жидкости (в общем случае с пассивной добавкой, не влияющей на динамический режим турбулентности) первоначально наиболее широкое распространение получили простейшие схемы замыкания, основанные на градиентной гипотезе Буссинеска Буссинеск, [c.138]

Такой режим движения жидкости называется турбулентным. Опыты показали, что турбулентный режим движения жидкости наступает тогда, когда превышено определенное значение числа Рейнольдса, называемое критическим. При получении числа Рейнольдса в процессе анализа картины течения жидкости указывалось, что это число характеризует соотношение между инерционными силами в потоке и силами вязкости. Турбулентный режим течения наступает вследствие существенного преобладания сил инерции над силами вязкости (скорость и плотность жидкости велики, вязкость мала). При определенном соотнощении этих величин ламинарное движение становится неустойчивым, этому моменту и соответствует критическое число Рейнольдса. Для случая обтекания плоской поверхности это значение равно [c.260]

По числовому значению критерия Не судят о режиме движения жидкости в трубах круглого сечения при Не < 2320 —движение жидкости ламинарное Ке > 10 — движение жидкости развитое турбулентное 2320 < Ке< < 10 — режим движения переходный, т. е. по своему характеру неустойчивый. [c.162]

Режим движения жидкости, при котором сохраняются отдельные струйки жидкости, называется ламинарным, т. е. слоистым. Беспорядочный режим движения жидкости называется турбулентным. [c.81]

На основании данных опытов О. Рейнольдса установлено, что значения критических скоростей, соответствующих точкам перехода ламинарного режима в турбулентный, непостоянны и зависят от рода жидкости, точнее ее плотности и вязкости, а также от диаметра труб. Но независимо от условий движения (разные скорости, диаметры труб и род жидкостей) режим движения жидкости характеризуется численным значением безразмерного параметра Ке, называемого критерием, или числом Рейнольдса [c.82]

Режим движения жидкости как при свободном, так и при вынужденном движении определяется в значительной степени скоростью движения. При малых скоростях движения возможен так называемый ламинарный режим движения жидкости. При ламинарном движении жидкости отдельные слои жидкости, несмотря на различные скорости, не перемешиваются. При увеличении скорости отдельные слои жидкости при движении приобретают волнообразную форму, что соответствует переходному режиму течения жидкости. При дальнейшем увеличении скорости отдельные слои жидкости начинают перемешиваться, движение жидкости становится неупорядоченным. Этот режим движения жидкости называется турбулентным. Следует учитывать, что и при турбулентном движении вблизи омываемой жидкостью поверхности в так называемом пограничном слое движение жидкости ламинарное. Переход движения жидкости из одного режима в другой определяется числом Рейнольдса [c.67]

V — кинематическая вязкость жидкости. При Не < 2 300 —режим ламинарный при Не > 2 300— режим турбулентный. [c.422]

Режим турбулентного движения жидкости в порах характеризуется квадратичной зависимостью градиента давления в пористой среде от скорости движения жидкости в порах или от скорости фильтрации. В аналитической форме эта зависимость выражается уравнением [c.33]

Выведем зависимость мощности трения диска от параметров колеса для несжимаемой жидкости. Режим трения диска можно считать турбулентным, тогда касательное напряжение т пропорционально произведению плотности жидкости и кинетической энергии, подсчитанной по относительной скорости поверхности диска жидкости. В данном случае скорость вращения диска относительно неподвижной жидкости является окружной скоростью и, поэтому [c.111]

При течении жидкостей в трубах (см. рис. 9.4) ламинарный режим на стабилизированном участке наблюдается до Re p= a)d/v = 2300, а при Re>10 устанавливается развитый турбулентный режим (здесь d — внутренний диаметр трубы). [c.82]

Задача V—19. В трубопроводе диаметром с1 и длиной / под статическим напором Я движется жидкость, кинематическая вязкость которой V. Получить выражение для критического напора, при котором ламинарный режим переходит в турбулентный, учитывая в трубопроводе только потери на трение. [c.119]

В трубке учитывать только местные потерн напора, считая режим движения жидкости турбулентным. Коэффициент сопротивления колена = 1,5 и дросселя на трубке Сд = 22. [c.175]

В трубке учитывать только местные сопротивления, предполагая режим движения жидкости турбулентным. Коэффициент сопротивления каждого из двух колен на трубке = 1,25. [c.176]

Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора А/ = — t . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен. [c.441]

Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251]

Когда режим течения обеих фаз турбулентный, отклонение расчетной величины от экспериментальных данных не ировы-шает 13%. Для ламинарного течения жидкости и турбулентного течения газа отклонения лежат в пределах от —14 до +21 и. Для ламинарного течения обеих фаз отклонения лежат в пределах от —21 до +16%. Для случая турбулентного течения жидкости и ламинарного течения газа данные отсутствуют. [c.136]

При значениях (2.1), превосходящих критическое, режим движения смазочной жидкости становится турбулентным и требуется пересмотр предыдущих формул. Эти критические значения будут указаны для различных случаев во второй главе. Уравнения типа (2.8), (2.9) содержат только эффект вязкости, к которому нужно добавить и напряжения, благодаря обмену энергией между жидкими слоями. На скорости и остальные физико-механические характеристики ока-зьшают влияние составляющие, изменяющиеся во времени (пульсации VI) и меняющие направление. Так, параметры движения принимают средние величины, вокруг которых кол еблются реальные значения из-за турбулентности. Если, например, средняя скорость по времени на оси х , в некоторой точке общая составляющая скорости на той же оси будет, при соответствующей пульсации [c.51]

Турбулентный режим движения характеризуется непостоянством скорости движения частиц жидкости в рассматриваемой точке пространства. Из-за непрерывного перемешивания жидкости в ней нельзя выделить отдельные струи, и такое движение лишь условно можно назвать стационарным, считая для каждой частицы жидкости характерными не мгновенные, а усредненные за некоторый промежуток времени значения скорости. В этом случае профиль скоростей по сечению трубы будет иметь вид усеченной параболы и максимальная скорость, наблюдаемая у частиц жидкости, движущихся по оси трубы, будет всего в 1,2—1,3 раза больше средней скорости. Характерно, что не все частицы жидкости при турбулентном режиме имеют неупорядоченное движение. Вблизи стенок, ограничивающих потоки, вследствие вязкости жидкости пульсации скорости уменьшаются, и около самой стенки сохраняется тонкий пограничный слой, движущийся ламинарнд. В пределах этого слоя, который имеет толщину не более нескольких тысячных долей диаметра трубы, скорость движения частиц жидкости резко меняется от нуля на самой стенке до 0,4—0,7 средней скорости на условной границе с турбулентным ядром потока (рис. 14.1, б). [c.224]

Проблема устойчивости течения жидкости хорошо известна в классической гидромеханике. В обш ем виде эту проблему можно сформулировать следующим образом. Пусть дана хорошо постаь-ленпая краевая задача. Может существовать (и даже быть получено в явном виде) точное решение уравнений движения, удовлетворяющее всем граничным условиям, которое является стационарным в эйлеровом смысле d dt = 0). Все же такое решение может быть неустойчивым в том смысле, что если в некоторый момент времени наложить на это решение малые возмущения, то эти возмущения самопроизвольно будут стремиться возрастать с течением времени, а не затухать. Это означает, что существует другое (возможно, нестационарное) решение уравнений движения и что практически наблюдаемый режим течения будет нестационарным, поскольку, конечно, в реальном случае невозможно избежать каких-либо возмущений. Типичным примером этого является турбулентное течение в трубе постоянного сечения, где имеется также стационарный, но неустойчивый режим течения, называемый ламинарным. [c.297]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 . [c.82]

При Re >ReKp режим течения жидкости в пограничном слое турбулентный и расчетная зависимость для локального коэффициента теплоотдачи имеет вид [c.84]

Если же Re >5-10 т. е. почти на всей длине пластины режим течения жидкости в юграничном слое турбулентный, то [c.84]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Задача IX—36. Сравнить потерн напора па трение в круглой 11 квадратной трубах равной длины и равной площади сечеиня нрп одинаковом расходе дайной жидкости, предполагая, что в трубах имеют место 1) ламштар-иыи режим 2) турбулентный режим ( квадратичная область сопротивления), причем шероховатость труб одинакова. [c.257]

До значений Re = 2300 поток жидкости в трубе остается ламинарным, при больших значениях Re поток переходит в турбулентный. Ламинарный поток является устойчивым только в докрити-ческой области (до Re = 2300). При некоторых специальных мерах предосторожности ламинарное движение можно наблюдать при числах Re, значительно превышающих критическое. Однако такой режим движения является неустойчивым и при малейшем возмущении потока переходит в турбулентный. [c.403]

В первой главе при описании течений в газожидкостных системах было дано определение режима снарядного течения (см. рис. I, б). Напомним, что этот режим течения характеризуется периодическим прохождением вдоль оси трубы больших, сравнн.мых по размеру с диаметром трубы, пузырей газа. Будем предполагать, что пространство между газовыми пузырями, заполненное жидкостью, не содержит дисперсных газовых включений. Будем также считать, что возмущенно жидкости, вызванное прохождением данного пузыря газа, не влияет на скорость всплывания остальных пузырей, и их движение можно считать независимым. Таким образом, рассмотрим движение одного большого газового пузыря в условиях ламинарного и турбулентного профилей скорости жидкости [71]. Основным гидродинамическим [c.209]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...