Измерение температуры матрицы

I — плита из котельного железа 2 - переходная плита 3 — стальные подкладки пуансонов 4 — стальной вкладыш 5 — место ввода термопары для измерения температуры матрицы 6 — переходная пластина 7 — устройство для измерения температуры верхнего пуансона 8 — индукторы 9 — графитовая трубка 10 — кварцевая труба 11 — матрица 12 — нижний пуансон 13 — кольца из специального огнеупора 14 — подушка пресса [c.517]

Недостаточно обоснован применяемый метод обработки с помощью среднелогарифмической разности температур, составленной из разности температур между материалом и теплоносителем на внешней и внутренней проницаемых поверхностях образцов. При этом в расчете объемного коэффициента теплоотдачи вносится большая погрешность вследствие невозможности точного измерения температуры теплоносителя на входе и выходе из пористой матрицы. [c.42]

Схемы измерения температуры слитков и матрицы при поршневом прессовании [c.88]

Для этой цели надо проводить отжиг при температуре 95— 100° С, стабилизация размеров достигается в течение 8—10 ч. Возможность повышения точности матриц проверяли экспериментальным исследованием на партии матриц в количестве 50 шт. с температурой отжига 100° С и выдержкой 8 ч. В результате измерений матриц было получено, что бог = 28,2 мкм измерения аналогичных матриц без стабилизации показали, что 6(т = 34,5 мкм. Таким образом, имеет место повышение точности изготовления матриц. [c.231]

Применение теории для обработки данных по температурному уширению БФЛ. Температурное уширение БФЛ исследовалось экспериментально во многих работах. Однако в большинстве из них экспериментальное исследование сводилось лишь к измерению температурного закона уширения БФЛ с подгонкой теоретических параметров, которые полагались свободными. Было установлено, что при низких температурах уширение, как правило, подчиняется активационному закону ехр(-Ео/ Т ), а при высоких температурах следует закону близкому к Т . Экспериментальные данные такого рода качественно согласуются с теоретической моделью, согласно которой за уширение БФЛ ответственно квадратичное взаимодействие с квазилокальным колебанием, имеющим энергию Ео- Это квазилокальное колебание скорее всего порождается тем возмущением, которое примесная молекула вносит в силовую матрицу растворителя. В низкотемпературной области, где уширение подчиняется активационному закону ехр -Ео/кТ), логарифм полуширины БФЛ как функция обратной температуры описывается прямой линией, наклон которой позволяет сразу определить из опыта энергию Ео = huQ квазилокального колебания. [c.156]

Средняя прочность на растяжение, измеренная при комнатной температуре в продольном направлении 140 ООО фунт/кв. дюйм (98,4 кгс/мм ), меньше предсказанной на основе правила смеси. Внеосевая прочность также меньше ожидаемой для композиционного материала с титановой матрицей, однако на ней могла отразиться пониженная прочность в поперечном направлении подслоя борных волокон. Обнадеживающим фактором представляется малое снижение прочности при повышении температуры до 850° F (454° С). Значения деформации при разрушении незначительны и не указывают на столь эффективное использование волокон, как было установлено Царевым и др. [34] в композиционных материалах с меньшим количеством волокон. Это обстоятельство является особенно важным в связи с разработкой высокопрочных композиционных материалов и обсуждается в следующем разделе. Модули упругости определенные нри растя- [c.317]

Аномально высокую скорость процесса выделения при низких температурах и высоком содержании углерода можно приписать резкому увеличению числа растущих частиц, при этом энергия активации роста, измеренная методом термических циклов, может оставаться неизменной. Однако отмеченное выше кажущееся изменение кинетики при 60° С связано не с началом повсеместного зарождения, а с изменением доли растворенных атомов, выделяющихся в объеме матрицы. Плотность мест выделения в матрице соответствует одному месту примерно на 10 атомов железа, и это указывает на то, что зародыши возникают либо гомогенно, либо на небольших скоплениях вакансий, причем недостаточно большое число вакансий исключает возможность зарождения на дислокационных петлях, возникающих при захлопывании вакансионных дисков. [c.296]

Известен также метод, заключающийся в холодном изгибе отрезка плоской ленты толщиной 0,5 мм до определенного радиуса в приспособлении-матрице, в нагреве ленты вместе с матрицей при заданной температуре и, наконец, в последующем измерении остаточной кривизны [40]. [c.231]

Свойства УУКМ. Измеренные при комнатной температуре физические, тепловые и механические свойства некоторых зарубежных материалов приведены в табл. 3.22. Однако эти свойства дают только первое представление о возможностях УУКМ и не позволяют сделать точную количественную оценку влияния схем укладки и вида матрицы, так как каждый разработчик использовал для изготовления материалов различные по свойствам волокна и различную технологию получения. Поэтому все дальнейшие сведения будут отражать качественную картину поведения УУКМ. [c.77]

Погрешности контроля Д зависят главным образом от самих измерительных средств, изменения температуры окружающей среды, постоянства силы при измерении и геометрической формы измеряемой матрицы. Ввиду малости величин погрешности последнюю также можно не учитывать. [c.226]

Для измерения световой чувствительности различных фотопреобразователей (фотодиоды, ПЗС-матрица и др.) применяют стандартные источники света типа А (лампа накаливания с температурой нити накала 2850 К), В и С (источник А со светофильтрами) различной мощности (1. .. 1000 Вт). [c.528]

Известен также метод, заключающийся в изгибании отрезка плоской ленты толщиной 0,5 мм до определенного радиуса в специальном приспособлении — матрице, нагреве ленты вместе с матрицей в течение 30—60 мин. при данной температуре и в последующем измерении остаточной кривизны. [c.119]

Если известны ковариационная матрица ошибок измерения радиации 8ее = Е[ее ] и ковариационная матрица температуры 5м = [/гЛ ], то решение уравнения (6.9) методом статистической регуляризации, использованным в численных экспериментах, может быть записано в виде [c.214]

Хотя чашечное испытание и является стандартным в промышленных условиях, проведение такого испытания при высоких температурах может привести к получению неправильных данных. Методы испытания новых высокотемпературных материалов очень разнообразны, например измерение коэффициента трения между матрицей и покрытием с изменением материала или измерение коэффициентов расширения покрытия и основного материала. Ясно, что остро необходимы новые, более совершенные способы испытания на пластичность. В будущем предварительное покрытие материалов найдет широкое распространение, но для того, чтобы это произошло, необходима большая исследовательская работа. Прежде чем промышленность сможет правильно использовать материалы с предварительным покрытием, должны быть установлены надежные методы испытаний на пластичность, ковкость и механическую обрабатываемость. [c.337]

Одной из причин разброса экспериментальных данных по теплообмену может быть неоднородность пористой структуры. Такая неоднородность вызывает существенную неравномерность расхода охладителя, что приводит к большой неоднородности температуры нагреваемой поверхности. Результаты по теплообмену в значительной степени зависят от неоднородностей в тех случаях, когда интенсивность внутрипорового теплообмена вычисляется по данным измерения температуры матрицы и охладителя только на входной и выходной поверхностях и если замеры [c.45]

Особенно интересные результаты получены при измерении распределения температуры по толщине пористого образца с объемным тепловыделением и при визуальном наблюдении картины истечения двухфа> ной смеси на его внешней поверхности. В таких режимах профиль температуры имеет максимум в начале области испарения. После него в направлении к внешней поверхности, несмотря на интенсивный подвод теплоты от матрицы к двухфазному потоку, температура последнего, а вместе с ней и температура матрицы в зоне испарения понижается вслед за температурой насыщения паровой фазы испаряющейся смеси. В этой зоне на рассмотренный ранее процесс дросселирования двухфазной смеси накладывается интенсивный подвод теплоты от каркаса. Полученные результаты позволяют сделать вывод о том, что вплоть до достигнутой плотности объемного тепловыделения = 14 10 Вт/м между порис-80 [c.80]

Нужно сказать, что перегревание металла, часто сопровождаемое <<сокраш ением параметра решетки , первоначально было обнаружено у весьма крупных частиц Л1 диаметром 3500А [352] и, несомненно, было связано с действием окисной оболочки на движение кластеров. Взаимодействие это оказалось столь сильным, что при определенных условиях такие частицы перегревались приблизительно на 340°. С другой стороны, частицы Sn диаметром D -—250 А плавились, как и массивный металл, при = 232°С (рис. 96) [511], а у частиц Bi (рис. 97) и Sb диаметром около 250 А точка плавления была понижена на 39 и 15° соответственно [510] (погрешность измерения температуры составляла 15°). Очевидно, эти частицы по-разному взаимодействуют с бакелитовой матрицей. [c.217]

Изменение интенсивности полос в ИК-спектрах матриц 98 Измерение температуры испарителей 63 матрицы 51, 52 Изоляция в матрицу реак1 10нноспо-собных частиц из газовой фазы 64 высокотемпературное испаре ние 65, 66 пиролиз 66, 67 разряд в газе 67-70 химические реакции 70, 71 Импульсный метод осаждения матрицы 30,31 [c.168]

Хотя различия условий эксперимента, подобные описанным выше, затрудняют сравнение результатов, можно провести некоторые интересные сопоставления данных о скорости реакции карбида кремния с нелегированным титаном. На рис. 20 приведены результаты цитированных выше работ [2, 20, 35], причем использованы средние значения констант скорости. Повторный анализ данных Ашдауна [2] показывает, что при температуре 923 К среднее из двух измерений константы скорости равно 1,3-10 см/с / . Зта величина хорошо согласуется с результатом работы [20], где получено значение 1,1-10 см/с / . На рис. 20 видно, что при низких температурах хорошо согласуются данные работ [2] и [20], а при более высоких — работ [2] и [35]. Согласие результатов при высоких температурах обусловлено, видимо, одинаковыми условиями проведения опытов, поскольку в обеих работах [2, 35] количество титана по отношению к карбиду кремния было велико и насыщение матрицы углеродом маловероятно. Как только матрица насыщается углеродом, скорость реакции унсличивается, поскольку углерод из карбида кремния больше не растворяется в матрипе, а образует фазу, которая увеличивает толщину слоя продуктов реакции. Хотя найденная из наклона прямой на рис. 19 при 1473 К константа скорости реакции Si с насыщенным углеродом титаном равна 110-10- см/с /2, можно предположить, что в начальный период (до первой экспериментальной точки на этой [c.122]

Характеристики композитов, подвергнутых отжигу большей продолжительности и при более низких температурах, а также композитов с более прочной матрицей Ti75A (предел текучести при комнатной температуре 56 кГ/мм ) приведены на рис. 11. Прочность композита отнесена к прочности неотожженных образцов и представлена в зависимости от толщины слоя диборида титана, рассчитанной на основе кинетических данных, приведенных в гл. 3. Точки на рис. И получены усреднением результатов до четырех измерений (в основном двух-трех). Хотя температура и продолжительность отжига образцов изменялись в широ ких пределах, различие в поведении образцов не наблюдается. [c.159]

КОН бора проводились на воздухе они отчетливо выявили заметное снижение прочности при температуре ниже 811 К [37, 38]. С обнаружением интенсивной реакции между волокнами бора и расплавленной окисью бора (температура плавления 727 К) стало ясно, что одна из возможных причин разупрочнения — поверхностная реакция с воздухом. Последующие исследования проводились в атмосфере аргона, но предпринятые для исключения влияния кислорода меры были, как правило, недостаточны [И]. Напротив, если волокнО бора находится в титановой матрице, доступ кислорода к нему практически исключен это обстоятельство позволяет ответить на вопрос, применимы ли многие из этих характеристик прочности изолированных волокон к волокнам в составе композита. Роуз [28] начал в лаборатории автора работу по измерению прочности волокон бора при растяжении и сдвиге в высоком вакууме (<1,3-10- Па). Затем в статье Меткалфа и Шмитца [20] были приведены кривые температурной зависимости модуля и прочности при растяжении они представлены на рис. 13. Значения прочности были получены при кратковременном испытании с предварительной пятиминутной выдержкой при температуре испытания. Слабое увеличение прочности при повышении температуры от комнатной до 811 К объясняли тем, что приблизительно при этой температуре происходит переход от вязкого разрушения к хрупкому. С такой интерпретацией согласуются наблюдения Роуза о том, что пластическая деформация предшест- [c.163]

Наиболее распространенным методом измерения адгезионной пр очности является вытягивание волокон из отлив1КИ смолы (рис. 14). На рис. 14, а приведены схема испытательной установки и ее наиболее важные части. Результаты иопытания (рис. 14,6) соответствуют либо нагрузке в момент разрыва волокон (растяжение), либо нагрузке в момент вытяжки волокон из матрицы (сдвиг). Прямые линии, проведенные через точки, соответствующие разрушающим нагруз ка м при сдвиге и растяжении волокон, пересекаются в точке, определяющей так называемую критическую длину волокна, при которой в матрице достигается полностью напряженное состояние, (рис. 14,6). Следует отметить, что эта длина очень незначительна для данной системы она составляет величину всего лишь трех диаметров волокна. Результаты, полученные при повышенной температуре, приведены на рис. 14, в, откуда легко определить критическую длину волокна. Очевидно, она зависит как от температуры испытания, так н от свойств компонентов, входящих в состав композита. В работе [21] описан еще [c.54]

Мессбауэровская спектроскопия. Специфическая дефектная структура должна влиять на параметры электрической и магнитной сверхтонкой структуры наноматериалов, полученных ИПД. В связи с этим большой интерес представляют результаты мессбауэрографических исследований, позволивших получить информацию не только о границах зерен, но и о приграничной области. В работах [152, 153] мессбауэровская спектроскопия была проведена на УМЗ Fe (чистотой 99,97%). Fe имеет сверхтонкую магнитную структуру, которая легко разрешима, что делает его удобным объектом для мессбауэровских экспериментов. Измерения были выполнены в просвечивающем режиме при комнатной температуре с использованием источника в Сг матрице. [c.84]

Представление об эффективной объемной доле наполнителя, определяемой уравнениями (3.21) и (3.26), были использованы для анализа упругих и динамических механических свойств гетерогенных смесей полимеров акрилового ряда, полученных последовательной эмульсионной полимеризацией — способом, позволяющим получать композиции с равномерно диспергированными сферическими частицами, а также смешением латексов — способом, дающим композиции с более сложной фазовой морфологией [49—56]. Измерения модулей упругости при комнатной температуре композиций, полученных из гетерогенных латексных частиц, синтезированных последовательной эмульсионной полимеризацией, были использованы для определения ц>2т эластичных включений в стеклообразной матрице. Полученные значения (р2т в сочетании с уравнениями (3.23) и (3.12) были использованы для расчета динамических свойств композиций в широком интервале темне- [c.170]

Нитевидные кристаллы — усы, использованные в работе [7], не имели поверхностной примесной фазы. Свойства при комнатной температуре после продолжительной выдержки этих образцов при 1100° С изменялись незначительно, несмотря на суп] ественныв изменения в микроструктуре в результате взаимодействия с матрицей (табл. 6, образцы 10 и 11). Однако, как обнаружено Хорном с сотрудниками [8], свойства, измеренные при 1100° С (в аргоне), соответствуют весьма низкому эффе1 ту упрочнения (в сравнении с ожидаемым по правилу смеси). [c.214]

Высокоскоростная технология изготовления была первым методом, продемонстрированным в работе Шмитца и Меткалфа [25]. С ее помощью была показана выполнимость правила смеси в системе, испытавшей реакцию. Использованные технологические операции будут рассмотрены ниже применительно к системе титан — бор. Композиционные материалы в виде ленты были изготовлены с помош,ью электрического нагрева фольг и волокон в процессе их прохождения между подогретыми валками. Ориентировочно типичные температуры процесса составляли около 1800° F (982° G), а время выдержки при температуре 1—2 с. Измеренная толш ина слоя диборида титана была меньше 500 А и находилась в соответствии с расчетным значением для этой выдержки, вычисленным исходя из параметров реакции, определенных Шмитцем и Меткалфом [25]. Ленты, полученные с помощью данного процесса, содержали 30 об. % борных волокон и обладали свойствами, не отличавшимися от предсказанных. Прочность таких лент равна 140 ООО—145 ООО фунт/кв. дюйм (98,4—101,9 кгс/мм ) при содержании примерно 25 об. % бора в матрице Ti (75А). Последняя имела прочность 75 ООО фунт/кв. дюйм (52,7 кгс/мм ) при деформации, разруша,ющей композиционный материал таким образом было продемонстрировано значительное упрочнение. Модуль упругости составлял 27 X X 10 фунт/кв. дюйм (18 983 кгс/мм ). Эта работа рассмотрена ниже в разделе композиционных материалов типа титан — бор. [c.292]

Следующий фактор — повреждение волокна. Грубо его можно оценить с помощью растворения матрицы для определения разрушенных волокон, однако могут иметь место более тонкие виды повреждения, которые не заканчиваются разрушением волокон. Измерение прочности извлеченных волокон не слуяшт надежным методом вследствие возможного их повре кдения при извлечении и неидентичности напряженного состояния свободного волокна и волокна в матрице. Кроме того, Крейн и Тресслер [6] показали, что прочность волокон окиси алюминия при комнатной температуре может снизиться от 400 ООО до 200 ООО фунт/кв. дюйм (от 281,2 до 140,6 кгс/мм ) в результате самоистирания, но та1<ая предварительная обработка не влияет на их прочность при 1000 С. Аналогичным образом высокая длительная прочность, обнаруженная у бора Эллисоном и Буном [9], несмотря на низкую прочность этих волокон при комнатной температуре, может отражать увеличение нечувствительности материала к повреждениям с повышением температуры. Считают, что в обоих случаях при повышенной температуре существует достаточная пластичность для [c.322]

В вязких (пластичных) материалах релаксационные эффекты протекают с большой скоростью. Так как пластичность материалов, как правило, увеличивается с увеличением температуры, то и возникающие в процессе создания слоя напряжения релаксируют с большей скоростью при увеличении температуры. Однако следует иметь в виду, что напря-женйня, измеренные в системе диффузионный слой - матрица при ком- [c.107]

Исследования [186, 191-193] показали, что измерение магнитной восприимчивости является информативным методом изучения новедения ферромагнитных наночастиц в диамагнитной матрице. Наличие матрицы препятствует интенсивному росту наночастиц при температуре структурной релаксации соотвест-вующего ферромагнитного поликристалла и тем самым значительно увеличивает температурный интервал существования наносостояния ферромагнетика. [c.122]

Экспериментальные результаты показывают, что измеренные значения расстояний между пластинами обычно значительно больше тех значений, которые дает зинеровская теория как для процессов прерывистого выделения, так и для эвтектоидного распада. Причины подобного расхождения могут быть самыми различными. Это может быть свнзаяо с иным характером диффузионных процессов, или с неправильным выбором принципа максимальной скорости роста в качестве условия, лимитируюш его толш ину пластин, или с тем, что в процессе превраш ения не достигаются равновесные составы и g в а- и р-пластинах соответственно. Однако, без всяких сомнений, наиболее важной причиной в случае многих превращений, особенно при прерывистом выделении, является то, что диффузия компонентов осуществляется главным образом не по объему матрицы, а по некогерентным границам колоний. Этот механизм в случае превращений подобного типа особенно эффективен, так как в процессе роста колоний граница сама проходит через те области матрицы, которые должны претерпевать превращение, а ориентация границы как раз такова, что диффузия протекает в направлениях, благоприятных для превращения, т. е. параллельно границе. Благодаря тому что диффузия по границам колоний характеризуется более низкой энергией активации, этот процесс становится еще более важным при понижении температуры превращения. [c.268]

На рис. 4,10 представлены температурные измерения пределов текучести и намагниченности насыщения сплавов Н36Т2 и Н30Х5Т2 в состаренном состоянии. Как следует из рисунка, с понижением температуры предел текучести парамагнитного аустенита 2 увеличивается в незначительной степени (при охлаждении от 200 до -100°С-на 5 кгс/мм ). Когда начинается образование ферромагнитного аустенита (особенно в состаренной у-матрице), предел текучести tq 2 существенно возрастает. Так, например, охлаждение состаренного сплава 1 от (- llO ) до -196°С приводит к увеличению (70,2 на 70 кгс/мм . [c.164]

Посредством измерений больших изменений удельного электросопротивления, вызванных процессом предвыделения, по-видимому, можно исследовать влияние небольших концентраций вакансий и изучить, как концентрация вакансий зависит от температуры закалки и как подвижность вакансий зависит от температуры старения. Наконец, по-видИмому, можно выяснить, как долго сверхравно весная концентрация вакансий остается в матрице и какие диффузионные процессы протекают во время исчезновения сверхравновесной концентрации вакансий. [c.171]

Результаты измерений теплопроводности, электросопротивления и соотношения Видемана — Франца — Лоренца металлокерамических материалов на основе железа приведены на рис. 2 и 3. Кривые температурной зависимости удельного электросопротивления р исследованных композиций, приведенные на рис. 2 а (кривые 3—8), во всем исследованном диапазоне температур имеют свойственный для металлов монотонно возрастающий характер. На том же рисунке (кривая 1) для сравнения приведены значения р = / (Г) компактного железа (чистота 99,95%), взятые из [7 , и литого армко-железа, полученные экспериментально. График ноказЕ) -вает, что количественно электросопротивление рассматриваемых композиционных материалов значительно превышает значения электросопротивления компактного железа. Высокое удельное электросопротивление композиций объясняется не только наличием пористости, уменьшающей ек тивное поперечное сечение образцов, хотя ее влияние и является доминирующим, но и характером структуры и значительными контактными сопротивлениями на границах раздела фаз, что подтверждается повышенными значениями сопротивления исследованных пористых образцов, пересчитанными по [8] на беспористое состояние (кривые 9, 10). Кривая 10, в частности, превышает кривую 2 на 9—11%, что, очевидно, вызвано наличием переходных контактных сопротивлений на границе зерен. Немаловажную роль играет также состав композиций. Так, введение в состав порошка железа 3% графита при одинаковой пористости композиций приводит к повышению р материала на 7—8% (кривые 9—10), Это вызвано уменьшением площади металлического контакта на единицу площади поперечного сечения образца и повышением сопротивления самой металлической матрицы [9] вследствие взаимодействия железа с графитом и образования перлитной структуры. Легирование железографита 4% сернистого цинка несколько снижает сопротивление композиции, хотя сам сульфид цинка имеет сравнительно высокое значение р [10]. Кажущееся противоречие, по-видимому, объясняется повышением количества и качества металлических контактов в композиции под влиянием образующейся при спекании жидкой фазы сульфидной эвтектики, активизирующей процесс спекания железного порошка. [c.112]

Изменение упругих постоянных уширяет все квазилинии. Оно является определяющей причиной температурного уширения чисто-электронной линии несмотря на то, что это уширение есть эффект второго порядка малости по изменению упругих постоянных. При Г —> О уширение чистоэлектронной линии стремится к нулю. Поэтому (во всяком случае при обычной методике измерения спектров) при низких температурах ширину чисто-электронной линии определяют неоднородности кристалла-матрицы (см. раздел 3). [c.26]

Высокая селективность флуоресцентного лазерного спектрального анализа связана с возможностью осуществления селекции по нескольким каналам по частоте возбуждения, по частоте излучения, по кинетике излучения. Ряд новых методов и схем повышения избирательности флуоресцентного анализа рассмотрен в [14]. Особенно перспективными представляются методы, осуществляющие одновременную селекцию по спектрам поглощения и испускания— метод синхронных спектров и анализ получаемых данных с помощью матрицы возбуждение—излучение , а также удобное при проведении локальных измерений низкотемпературное приготовление образцов в условиях матричной изоляции системы Шпольского, сверхзвуковая струя, матрицы инертных газов [23, 24]. Перспективность применения методов лазерной флуоресценции для исследования газовых сред детально обсуждалась и подчеркивалась в [1]. Примером эффективности использования флуоресцентных методов для дистанционного определения параметров атмосферы может служить, предложенная в [21] методика детектирования радикала ОН и определения профиля температуры по отношению двух сигналов флуоресценции. Один из этих сигналов регистрируется при возбуждении с уровня Г=Ъ/2 ( 1=282,06 нм ) второй — с уровня =11/2 (А.2 = 282,67 нм). При измерении их отношения возможно определение температуры в интервале 225... 280 К с погрешностью менее 10 %, определяемой погрешностью измерения отношения сигналов на и А.2. По флуоресценции радикала ОН возможно измерение давления в диапазоне 25... 250 Па (на высотах 40... 55 км) по отношению сигналов флуоресценции при возбуждении в полосах (1.1) и (0.0). [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...