Прямая восходящая

В последней формуле при прямом восходящем движении пузырей и при с = 0,4 до 0,5 число должно было быть равно от 0,16 до 0,18. Однако в действительности маленькие пузыри поднимаются вверх не строго вертикально, а с отклонениями от вертикали то в одну, то в другую сторону, а иногда — по винтовой линии, причем форма их обычно все время неправильно меняется . Согласно неопубликованным еще [c.434]

Восхождение прямое восходящего узл орбиты 65 [c.427]

Аналогичное выражение получим для случая восходящего прямо- [c.67]

Циклограммы бывают прямоугольные, линейные и круговые. В прямоугольной циклограмме (рис. 5.4, а) время (или угол поворота главного вала) каждой части цикла (рабочий ход, выстой и т. д.) изображается длиной прямоугольника. В линейной циклограмме (рис. 5.4, в), являющейся упрощенной диаграммой перемещений отдельных РО, рабочий ход изображается восходящей наклонной прямой, холостой (обратный) ход — нисходящей наклонной прямой н выстой — соответствующим горизонтальным отрезком вверху или внизу. Круговая циклограмма (рис. 5.4, б) представляет собой прямоугольную Ц1, свернутую в кольцо, где каждой части цикла соответствует центральный угол ср поворота главного (или распределительного) вала. Круговые циклограммы строятся только для МЛ, у которых кинематический цикл равен одному обороту главною (или распределительного) вала, нанример для двигателей внутреннего сгорания. [c.167]

Различают восходящую и нисходящую профильные прямые. Первая по мере удаления от зрителя поднимается, вторая — понижается. На черт. 41 представлен отрезок восходящей профильной прямой, на черт. 42 — отрезок нисходящей прямой. [c.26]

Особое положение профильных прямых линий в системе плоскостей проекции лг/л делает желательным разделение их на две группы восходящие (черт. 36, 38) и нисходящие (черт, 39) прямые. Как увидим далее, это будет полезно при решении некоторых вопросов изображения поверхностей. Различие этих прямых на эпюре очевидно только при наличии их профильной проекции, В случае, если профильной проекции нет, это можно сделать по следующему признаку при чтении обозначений точек, определяющих прямую, сверху вниз будем получать у восходящей прямой одинаковый порядок букв (Л"—<-S" и Л —<-S на черт, 38), а у нисходящей -- различный (Л"-->-В" и В А h i черт, 39). [c.13]

На черт. 93—95 показаны профильные прямые, лежащие в данных плоскостях. Профильная прямая остроугольной плоскости является всегда восходящей прямой [c.24]

Если плоскость по мере удаления от наблюдателя поднимается вверх, то такую плоскость называют восходящей. Чтобы избежать недоразумений, удаление надо производить по профильной прямой плоскости . На комплексном чертеже (рис. 16, 6) обе проекции треугольника АВС, которым задана восходящая плоскость, имеют одинаковые обходы (против движения часовой стрелки). Нисходящая плоскость по мере удаления от наблюдателя понижается. [c.26]

Прямая, произвольно расположенная в пространстве, называется прямой общего положения. Такие прямые показаны на рис. 58. Если ближнюю к наблюдателю точку (в примере точку B(Bi) или D(Di)) принять за начало прямой, то прямая (АВ) называется нисходящей, а прямая ( D) - восходящей. Это значит, что от точки В к А прямая опускается, а от точки D к С прямая поднимается (сравните координаты z точек В и А, D и С). [c.69]

Эллиптическое движение точки М определяется в пространстве шестью постоянными. Проведем через центр сил О прямоугольные неподвижные оси х, у, z (рис. 90). Плоскость орбиты пересечет плоскость ху по прямой NN, которую называют линией узлов. Та из точек N орбиты, в которой 2 при движении планеты от отрицательных значений переходит к положительным, называется восходящим узлом. Другая точка N называется нисходящим узлом. [c.111]

Плоскость общего положения, как и прямая общего положения, может быть восходящей и нисходящей. На комплексном чертеже проекции восходящей плоскости ориентированы одинаково, а нисходящей - противоположно. На рис. 42 показан пример нисходящей плоскости. [c.43]

Это — точка, которую пересекает планета, когда ее координата z переходит от отрицательных значений к положительным. Другой узел N является нисходящим. Для определения плоскости орбиты задают угол б = xSN, который считается положительным от Sx к Sy и называется долготой восходящего узла, и угол наклонения <р между плоскостью орбиты и плоскостью эклиптики этот угол измеряется углом между перпендикулярами в точке N к прямой SN, из которых один лежит в плоскости эклиптики и направлен в сторону движения Земли, т. е. от Sx к Sy, а другой лежит в плоскости орбиты и направлен в сторону движения планеты (или кометы). После того как плоскость орбиты установлена, надо определить положение и размеры эллипса. Пусть А — перигелий обозначим через ш сумму углов xSN и NSA, причем последний угол отсчитывается от SN в сторону движения угол ш называется долготой перигелия. Угол NSA равен ш — б. Этот угол определяет положение эллипса для определения размеров этого эллипса задают его большую полуось а и его эксцентриситет е. Наконец, для указания закона, по которому планета описывает свою [c.363]

Идеализированный график выглядит просто (рис. 28). Восходящая ветвь кривой ОА соответствует движению газа через неподвижный слой, и вид ее (прямая или несколько выпуклая линия) определяется режимом или характером движения газа (капельной жидкости). В случае малого размера частиц (зерен), составляющих слой, и, следовательно, низких значений скоростей газа, когда режим его движения будет ламинарным, до момента [c.97]

На рис. 5 представлены зависимости колебательной скорости х и скорости источника энергии ф от Mq i). Стрелки под рисунками показывают направление прохождения. Записи получены при параметрах T=Oi iV =0,287. При прямом прохождении были выбраны следующие начальные условия Ж(,=Жо=Фо=0. (0)=0,4. При квазистационарном увеличении (т) и достижении значения Mq (т)=0,497 наблюдается резкое возрастание скоростей ж и 6 система совершает нестационарный переход в новое стационарное состояние, характеризуемое устойчивыми колебаниями. При дальнейшем увеличении (х) в системе поддерживаются резонансные колебания до тех пор, пока Мц (т) принимает значение Mq (г)=0,645. При этом значении (х) происходит срыв колебаний скорость X резко убывает, а скорость ф резко возрастает. Система совершает скачкообразный переход в новое стационарное состояние, которое соответствует восходящему участку силы трения Т U). Как видно, на этом участке возникают колебания, однако с довольно малыми амплитудами. Машинное и расчетное значения начала и конца срыва довольно близки. [c.39]

Алгоритм синтаксического анализа иллюстрируется на рис. 82,а графом — деревом восходящего разбора оператора ОКРУЖНОСТЬ (см. рис. 80). Семантика оператора этикетка оператора и графического объекта ЭЛ5 код оператора ОКР диаметр окружности D = DB — DO окружность касается справа базовой прямой ЭЛ4] центр окружности лежит на базовом объекте ЭЛ6 и расположен выше прямой РП, проходящей через центр окружности ЭЛ6 перпендикулярно прямой ЭЛ4. [c.175]

Если для такой идеальной машины построить диаграмму производительности в зависимости от времени обработки, она представится в виде восходящей прямой. [c.104]

При установке термометров на прямом вертикальном участке с восходящим потоком и на горизонтальном трубопроводе при Ву>200 мм термометр может быть расположен нормально к оси трубы. При Z)y 200 мм термометр устанавливается под углом 35—45° навстречу потоку. Не рекомендуется устанавливать термометр на вертикальных трубопроводах с нисходящим потоком. Предпочтительной является установка термометра вдоль оси трубопровода на колене с восходящим потоком. Термометр должен устанавливаться на расстоянии не менее 20 диаметров трубы от места смешения нескольких потоков с разными температурами. [c.72]

Второе слагаемое в скобках всегда положительно. Следовательно знаки приращений давления и температуры всегда совпадают, причем рост давления опережает рост температуры, т. е. изохора в координатной системе р-Т изображается восходящей кривой (для сухого газа, как известно, она изображается прямой с угловым коэффициентом, равным р/Г). [c.45]

Выражение в скобках правой части формулы (IV. 18) положительно и больше единицы. Следовательно, знаки приращения объема и температуры всегда совпадают рост объема опережает рост температуры, т. е. изобары в координатной системе V-T изображаются восходящими кривыми (для сухого газа изобара изображается прямой с угловым коэффициентом, равным V/T). [c.48]

Возрастание скорости восходящего потока у, когда она приближается к скорости свободного осаждения, делает долю свободного объема взвешенного слоя т приближающейся к единице и соответственно объемная концентрация зерен в слое С приближается к нулю. При v=u, р = 1, т = 1 1—т = 0 из равенства (10.9) получаем Wnp=Ws/n, Отсюда видно, что тангенс угла наклона прямых, уравнения которых представлены выражением (10.7), выражается через коэффициент сопротивления свободно падающей частицы и может быть вычислен по экспериментальным графикам зависимости Ч з=/(Кез), приведенным в разд. 8. Решая уравнение (10.9) относительно р, получим [c.195]

Кроме сокращения продолжительности обработки преимущество осветлителей по сравнению с горизонтальными отстойниками состоит также в том, что они имеют меньшую открытую поверхность, подверженную действию ветра. Теоретический расчет показывает, что производительность осветлителей прямо пропорциональна площади поверхности частиц, обтекаемых восходящим потоком воды. Поэтому площадь поперечного сечения в зоне взвешенного слоя должна быть по возможности наибольшей. Кроме того, в этом слое могут содержаться частицы самого раз- [c.321]

Первый опыт дал кривую 0 2. После достижения точки 2, которая отвечает пределу прочности, образец был полностью разгружен (прямая 22 ) и ему был дан длительный отдых для завершения упругого последействия. Оно представлено кривой 2 Т. Отсюда видно, что значительная часть деформации, соответствующей достижению предела прочности, была обратимой. Затем опять было проведено нагружение образца согласно кривой 0 2S. Пластическое течение в первом опыте вызвало накопление значительной необратимой деформации и упрочнение образца, которое выражается в уменьшении способности давать необратимые деформации на восходящей ветви кривой т (у), но не влияет на величину предела прочности. [c.85]

Из графиков видно, что на участке действия равномерно распределенной нагрузки эпюра Q ограничена восходящей прямой, если qQ>0 или нисходящей, если до<0, а эпюра М -параболой, выпуклость которой направлена в сторону действия нагрузки. [c.36]

При выполнении подъема с одновременным разворотом перегрузка Пу больше, чем при подъеме по прямой, поэтому больше лобовое сопротивление и меньше избыточная тяга, а в итоге меньше скороподъемность и потолок. Самолет движется по восходящей спирали с переменным (уменьшающимся) углом подъема, доходящим на потолке до нуля. [c.208]

Таким образом, анализируя рассмотренные выше экспериментальные данные по малоцикловому деформированию при мягком режиме нагружения с временными выдержками на экстремумах нагрузки (см. рис. 4.8—4.10), можно видеть, что как температура испытаний, так и форма цикла накладывают свои особенности на кинетику деформаций в этих условиях. В общем случае для комнатной и умеренных температур кинетика ширины петли пластического гистерезиса и односторонне накопленной в циклах деформации ё > описывается зависимостями (2.10) и (2.18). Причем для циклически упрочняющихся материалов в двойных логарифмических координатах, что соответствует степенному виду кинетической функции, они представляют собой прямые ниспадающие линии (рис. 2.3, в), а для циклически разупрочняющихся материалов в полулогарифмических координатах — прямые восходящие линии (рис. 2.3, а), отвечающие экспоненциальному виду этих зависимостей. Как показывают приведенные выше экспериментальные данные для высоких температур и сложной формы цикла нагружения, в этих условиях наблюдается более сложный характер поведения деформационных характеристик. Так, уже при 450 С сталь Х18Н10Т обнаруживает в исходных циклах некоторое упрочнение, переходящее затем на основной стадии процесса деформирования в циклическое разупрочнение, причем это характерно как для нагружения с треугольной, так и с трапецеидальной формами цикла. Если при t = 450° С степень разупрочнения еще невелика, то с повышением температуры до 650° С, когда начинается интенсивное проявление в материале температурно-временных эффектов, кинетика деформаций становится ярко выраженной и в существенной степени зависящей от времени, формы цикла и уровня нагружения. Указанные обстоятельства не учитываются зависимостями (2.10), (2.18) и для их описания было предложено [13] связать параметры этих уравнений с механическими свойствами материалов, а последние рассматривать зависящими от температуры и времени нагружения. [c.79]

Замечания о методике обобщения данных [Л. 207] приведены в гл. 4. Здесь отметим, что расчет прямых данных [Л. 207] для концевых участков канала при v = = 15н-20 м/сек, как правило, дает вопреки (3-15 ) при учете всех поправок Иот<Ув, что не может быть физически оправдано. Это положение будет усугубляться сопоставлением не с Св, а с Vo.ap, которая больше Ув-Д. М. Галерштейн Л. 57] изучал распределение концентрации по поглощению потоком восходящей газо-взвеси р-излучения (источник — изотоп Те активно стью 1 мкюри). Замеры проводились в десяти точках по высоте канала постоянного диаметра 22 мм луч диаметром 7 мм проходил по диаметру канала. Сравнение средних значений объемных концентраций, полученных указанным методом и отсечкой, показало, что их отношение при о/Ув= 1,4- 1,8 и Рр = 2-10 4 м м близко к единице, а при увеличении v заметно превышает единицу. На этой основе делается вывод об увеличении концентрации на оси потока при повышении скорости воздуха. Для D/dT = 17,5- 79, Fr= (1,3-ь23) 10 , Яб т/с2=7-10-5-3-10-4, рт/р = 1 680- 2 280, рр = 0,5Х X 10-4 4-6,2 10-4 (ji = 0,084- -1,4 кг1кг), используя ЭВЦМ в Л. 57] получены зависимости [c.86]

Определить горизонтальной и (фронтальной проекциями восходящую просфильную прямую. Задать на ней некоторую точку М (черт. 32). [c.12]

Теперь определим положение точки N относительно плоскости 0. Для этого проведем на плоскости 0 прямую т, фронтально конкурирующую с точкой N. Точками плоскости 0, определяющими прямую т, являются точки С W 2. Тогда по полю П определяем, что точка N находится вне прямой т, а значит, и вне плоскости 0. В самом деле, если бы точка N лежала на прямой т, то, имея своей фронтальной проекцией точку N2, она должна была бы иметь своей горизонтальной проекцией точку, отмеченную крестиком. Но так как ее горизонтальная проекция расположена на комплексном чертеже ниже, то точка N находится перед фронтально конкурирующей с ней точкой плоскости 0, а значит, и перед самой плоскостью 0. Проведя на плоскости 0 новую прямую, горизонтально конкурирующую с точкой N, можно было бы определить положение точки N относительно плоскости 0 по высоте. Однако проще это сделать непосредственно, исходя из пространственного представления. Плоскость 0 является восходящей плоскостью (ее проекции AtBt i и /4262 2 одинаково ориентированы), и так как точка N находится перед плоскостью 0, то в то же время она находится и над плоскостью 0. [c.51]

При более высоких давлениях необходимо учесть старшие члены в правой части уравнения (3-33), что приводит к соответствуюш,ему характеру хода изотерм в области больших давлений, показанному на рис. 3-9. На каждой из изотерм Т<Т имеются нисходящая и восходящая ветви с минимумом при определенном давлении. Изоте рмы 7 > изображаются восходящими кривыми при всех давлениях. При этом с увеличением температуры изотермы удаляются от идеально-газового состояния (от прямой 2=1), однако в соответствии с ходом кривой В Т) это имеет место до определенной температуры (7 =7макс) на кривой В =В Т) (рис. 3-10), после чего изотермы вновь приближаются к прямой. Вернемся вновь к изотермам 7 < Т . Если соединить точки минимумов этих изотерм, получим плавную кривую (пунктирная линия на рис. 3-9), которая носит название кривой Бойля. Кривая Бойля представляет геометрическое место точек, удовлетворяющих условию [c.60]

Прямая общего положения называется восходящей, если её проекции ориентированы одинаково, и прямая общего положения называется нисходящей, если её проекции ориентированы противоположно (рис. 36). У прямой / ближайшая к наблюдателю точка М (наблюдатель предполагается стоящим лицом к плоскости П2) располагается ниже, чем более удалённая от наблюдателя точка N. Прямая / по мере удаления от наблюдателя поднимается вверх (восходит). Прямая m по мере удаления от наблюдате понижается [c.38]

Из изложенного следует, что коррозионные туннели возникают и развиваются по вполне определенным кристаллографическим плоо остям в направлении, соответствующем минимальному сопротивлению пластической деформации. Это находит хорошее экспериментальное подтверждение при исследовании характера развития трещины коррозионного растрескивания. В пределах одного фрагмента (колонии а-фазы одной направленности) трещина имеет прямолинейный характер. Вместе с тем для коррозионного растрескивания характерно многочисленное ветвление трещины. Именно в результате ветвления трещины на металлографических шлифах, как правило, наблюдаются отдельные прямые трещины, не связанные с магистральной (рис. 39). Какова же при таком механизме роль скола Скол при коррозионном растрескивании появляется в результате восходящей диффузии водорода, адсорбированного стенками туннелей, в подповерхностные слои в вершине трещины в области максимальных напряжений. Скол происходит по выделившимся мелкодисперсным гидридам на плоскостях базиса. Оголяя ювенильную поверхность, скол позволяет коррозионной среде выбирать новую благоприятную кристаллографическую ориентировку в соседних плоскостях. Если скол не происходит, а туннели сочетаются с неблагоприятными ориентировками, процесс коррозионного растрескивания тормозится. [c.67]

На восходящей ветви полуцикла нагрузки происходит прямое течение материала, которое можно рассматривать по аналогии с деформацией образца при его монотонном растяжении с переходом через предел текучести [29, 31, 33-35]. При высокой концентрации нагрузки в вершине трещины создается значительного размера область перед вершиной трещины, в которой протекает пластическая деформация. Ее размер при достиже НИИ максимального напряжения в цикле опреде ляется по расстоянию от вершины трещины, где до стигается предел текучести материала (см. главу 2) Эта зона получила название статической или пери ферической. Переход к нисходящей ветви нагру жения сопровождается сжатием материала вплоть до достижения напряжения течения, что приводит к созданию зоны пластической деформации меньшего размера внутри зоны растяжения. Эту зону принято называть зоной сжатия или циклической зоной. [c.137]

Так как, по предположению, угловая скорость г значительно превосходит v и Av, то отсюда видим, что знак у fj вначале одинаков со знаком Av. В этом первоначальном совпадении знаков как раз и заключается объяснение указанного выше явления. Действительно, если, имея в виду опять волчок (центр тяжести которого лежит выше закрепленной точки), предположим для определенности, что в рассматриваемой прецессии угловая скорость ja, по предположению, очень велика и положительна, то угловая скорость v вследствие прямого характера прецессии так же, как и osO, отрицательна поэтому для увеличения скорости прецессии необходимо дать угловой скорости v отрицательное приращение Av. На основании уравнения (76") и начальное значение будет отрицательным, откуда следует, что = os 6 в момент (q начинает уменьшаться это означает, что угол нутации 0 вначале возрастает, т. е. гироскопическая ось стремится приблизиться к восходящей вертикали. Если, наоборот, возмущение замедляет прецессию, т, е. если Av > О, то начинает увеличиваться, а ось гироскопа стремится опуститься. [c.139]

Зависимость x=f (v) при 6=0,2, ii=l,24 (восходящий участок Т (U)), у = —0,2 и прямом прохождении представлена на рис. 3, б. Из рисунка отчетливо видны четыре области захватывания ультрагармонических колебаний второго порядка (2v <и), гармонических колебаний (v яа оз), субгармонических колебаний второго (уя= 2ш) и третьего (v 3oj) порядков. В окрестностях этих областей располагаются зоны почти периодических колебаний, вырождающихся из соответствующих захватывающих колебаний. Существенное влияние на форму и величину амплитудных кривых оказывает жесткая характеристика (у >0) упругой восстанавливающей силы. Следует отметить, что были получены зависимости =f (v) при различных значениях глубины модуляции Ь, скорости и и жесткой характеристики восстанавливающей силы (у >0). Нанример, в области субгармонического захватывания второго порядка (см. рис, 3, а) кривая x=f (v) имеет наклон в правую сторону и максимальная амплитуда при этом меньше максимальной амплитуды, чем в случае у < 0. [c.28]

Приведенные механические характеристики (М, п) являются типовыми. Не входя в подробности, можно только подчеркнуть, что для двигателей характеристики (М, п) в основном представляются нисходящими кривыми, а для исполнительных машин — восходящими, среди которых может быть и наклонная прямая с возрастающими ординатами. Случай М = onst (рис. 135) следует считать предельным . [c.207]

При больших высотах парового пространства унос мелких капель, транспортируемых потоком пара, неизбежен, но при нормальных условиях работы это приводит к влажности пара 0,01—0,03%, которая практически не поддается прямому измерению. Такая влажность не оказывает никакого влияния на работу пароперегревателя и не учитывается при расчете его поверхности нагрева. Эксплуатационный контроль ведется не по влажности пара, а по его чистоте, т. е. солесодвржанию. Нормальная работа парового объема барабана возможна лишь в случае, если приняты меры к гашению скоростей входа мощных концентрированных подводов, осуществлены мероприятия, обеспечивающие равномерное распределение пара или под уровнем воды или в паровом объеме барабана, и установлены внутрибарабанные устройства, обеспечивающие равномерное восходящее движение пара по всему сечению барабана. В этом случае объе.мная нагрузка зеркала испарения составляет [c.10]

По восходящей ветви кривых, которая показывает развитие упругих деформаций, в принципе возможно измерение модулей сдвига. Задача упрощается для материалов, проявляющих высо кую эластичность. В этом случае упругие деформации могут быть Значительными по величине, что облегчает их измерение. Кроме того, при достаточно высоких скоростях деформаций в пределах значительного изменения т и v они часто бывают связаны прямой пропорциональностью, т. е. удовлетворяется закон Гука т = где Gfl, — модуль сдвига для высокоэластических деформаций. Это значит, что восходящая ветвь кривой т (у) прямолинейна. Такой характер зависимости т от у наблюдается у высокоэластических систем при определенных соотношениях й и скорости регистрации изменения моментов во времени. Как указывалось выше, при больших скоростях регистрации зависимостей т (t) она обращена на начальном участке выпуклой стороной к оси времени. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...