Релаксации длина 56. См. также Диффузии

Длина диффузии 56, 57, 82. См. также Релаксации длина Доллар, единица реактивности 223 Доплера функция 320, 322 [c.479]

Релаксации длина 56. См. также Диффузии длина [c.483]

В области АВ кривых рис. 83 и 84, как было сказано, существенно более длинное время релаксации — время, определяемое механизмом вращательной диффузии. Распределение интенсивности в этой области, очевидно, определится формулой (8.12), и, следовательно, т определяется также формулой (6.36). [c.354]

Медленная Р. в жидкостях и тв. телах также описывается ур-ниями гидродинамики, диффузии, теплопроводности и т. д., однако релаксац. и кинетич. коэфф. в случае обычных жидкостей не могут быть в общем случае выражены через вероятности микроскопич. процессов. В случае квантовых жидкостей и кристаллов кинетич. коэфф. выражаются через вероятности столкновений квазичастиц. Напр., теплопроводность диэлектрика пропорц. длине свободного пробега фононов, а электропроводность металлов и ПП — длине пробега эл-нов проводимости. Квазичастицы имеют конечные времена жизни, к-рые могут служить для оценки времён Р. в тв. телах (напр., время Р. полупроводника после выключения освещения определяется временем рекомбинации эл-нов и дырок). [c.633]

Легко видеть, что оценка (1.34) качественно не меняется (как и аналогшшые оценки для подвижности и коэффициента диффузии в предыдущем параграфе), если помимо поступательного движения молекул учитывать также и их вращение. Действительно, в силу классичности вращения соответствующий вклад в теплоемкость молекулы имеет такой же порядок величины, что и от поступательного движения молекулы (а именно, порядка единицы). Это утверждение тесно связано с хорошо известным законом равнораспределения в классической термодинамике. Градиент температуры создает диссипативный процесс в газе в рассматриваемый объем газа посредством теплопроводности привносится теплота. Если этот градиент перестать поддерживать извне, газ переходит в состояние термодинамического равновесия, т. е происходит выравнивание температуры. Характерные времена такого процесса тт на длине I имеют порядок /У, где V—направленная скорость молекулы вдоль оси х. Из приведенного вывода ясно, что для V остается справедливой та же оценка (1.12), что была в случае диффузии. Тогда для времени выравнивания температуры тг получаем оценку Как видно, Тт велико по сравнению с временем г=1/ свободного пробега. Отметим, что время свободного пробега характеризует релаксацию по энергии, так как при каждом столкновении изменение энергии молекулы имеет порядок самой энергии. [c.17]

Наряду с трудностью получения таких малых частиц следует также рассмотреть явление поверхностной релаксации, об гсловленное столкновениями электрона с границами зерен, которые происходят тем чаще, чем меньше размеры зерен. Такая релаксация служит дополнйтельной причиной переворачивания электронного спина, которая обусловливает значительное уменьшение х и расширение электронной линии [9]. Задача еще более усложняется благодаря диффузии электронов проводимости в скин-слой и из скин-слоя, а также благодаря тому, что классическая формула, определяющая значение б, неприменима, если средняя длина пробега Л электронов становится много больше б. [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...