Кривая ослабления

Такой характер поведения кривых ослабления присущ ослаблению потоков частиц всех сортов и всех начальных энергий. [c.259]

Зная кривые ослабления доз космических излучений в защите и телесные углы, соответствующие участкам сферы равной толщины, можно путем взвешенной суперпозиции найти величины доз для реального отсека корабля. Эта процедура расчета хорошо реализуется на ЭВМ. [c.287]

При длительном полете необходимо рассматривать вероятность появления нескольких протонных вспышек, каждой из которых соответствует свой закон ослабления дозы протонов в защите (см. рис. 16.4) [27]. На этом основании можно построить кривую ослабления дозы от всех возможных типов вспышек за полет и рассчитать риск превышения установленной дозы, обусловленной вероятностным характером солнечных вспышек. [c.287]

Как видно из формулы (16.15), кривые ослабления дозы при фиксированном риске для полета определенной длительности различаются только постоянным множителем. Это означает, что в рассматриваемом диапазоне толщин защиты и длительностей полета эффективно действующий спектр протонов солнечных вспышек можно считать постоянным. [c.289]

На рис. 1 приведена зависимость ослабления -] -лучей Со° в трубопроводах различных диаметров при переменной плотности пульпы. Кривые для труб диаметром 300 и 500 мм сняты экспериментально, по ним найдены коэффициенты ослабления -лучей в воде Цв и d песке tXj. Для труб других диаметров эти коэффициенты определены путем линейной экстраполяции экспериментальной зависимости [j.b и [j. от диаметра. На основании найденных коэффициентов построены кривые ослабления для остальных труб, [c.167]

Здесь же приведена кривая ослабления j-лучей в стали, построенная экспериментально (при введении стальных пластин между контейнером с излучателем и пульповодом, заполненным чистой водой). Эти кривые позволяют разметить шкалу прибора и подобрать эталонные пластины для приведения шкалы в соответствие с истинной плотностью непосредственно на объекта. Для этого прибор ставится на нуль при прохождении чистой воды по пульповоду. Затем в пучок -[-лучей вводится упомянутая эталонная пластина, и стрелка прибора устанавливается на соответствующее деление. Корректировку по эталону для исключения влияния ослабления излучения на показания прибора достаточно делать один раз в месяц. [c.167]

Коэффициенты С и l находятся по экспериментально определенной кривой ослабления А на-участке спада, который обычно описывается уравнением вида [c.224]

Возвращаясь к механизму, установленному на амортизаторах, мы вспоминаем, что при увеличении числа оборотов усиление уменьшается и заменяется ослаблением — изоляцией вибраций. В точности тоже происходит и с резонатором. При возрастании частоты источника звука усиление прекращается при достижении частоты, в - /2 раз большей, чем собственная частота резонатора. По мере дальнейшего увеличения отношения частот колебания воздуха проходят наружу все в меньшей степени ослабление упадет на резонансной частоте второй гармоники. Затем кривая ослабления снова поднимается вверх и снова круто падает вниз на каждой из высших гармоник основной резонансной частоты. [c.254]

Величины 11 и /о эквивалентны скорости счета 2,/ и Если / //о (2 = 2 /2ц) изображать в зависимости от толщины слоя й, то получится кривая ослабления интенсивности, которая при изображении в полулогарифмических координатах переходит в прямую. Наклон прямых зависит от просвечиваемого материала. Суммарный коэффициент ослабления определяется из этой кривой как ф — и [c.168]

По кривой ослабления следует определить толщину половинного слоя для РЬ Си и А при / //ц = 0,5 и далее рассчитать [c.168]

Снимаются кривые ослабления поглощающего материала для узкого пучка с помощью счетчика (см. опыт 29) или берутся значения из табличных данных. [c.184]

Определение фактора ослабления В пленочным методом проводится в предположении, что этот фактор для свинца или кривая ослабления для свинца в случае широкого пучка известны. В диаграмме для кривых ослабления приписываются найденным значениям толщины материала поглотителя те же значения ослаб- [c.184]

Вдоль поверхности твердого тела распространяются рэлеевские поверхностные) и головные продольные, подповерхностные, ползущие) волны. Амплитуда рэлеев-ской поверхностной волны имеет максимум на поверхности и уменьшается в 10 раз на глубине около - длины поверхностной волны. Это видно на кривой ослабления сквозного сигнала (рис. 2). Осцилляции отраженного сигнала объясняются интерференцией импульсов, отраженных от грани и кончика риски. Рэлеевская волна распространяется на большие расстояния, следуя изгибам поверхности. На выпуклой поверхности скорость ее увеличивается, а на вогнутой уменьшается, но одновременно растет затухание. [c.200]

Рис. 3. Поглощение радиоволн в дождях различной интенсивности, облаках и туманах. Сплошные кривые — ослабление при интенсивности дождя а — 0,5 мм/ч (морось) б — 1 мм/ч (слабый дождь) в — 4 мм/ч (умеренный дождь) г — 16 мм/ч (ливень). Пунктирные линии — ослабление в облаках и туманах с водностью в — 0,032 г/м е —

На рис. 50 приведены кривые ослабления интенсивности рентгеновских лучей в зависимости от толщины с1. [c.100]

РИС. 50. КРИВЫЕ ОСЛАБЛЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ АЛЮМИНИЕМ [c.100]

Таким путе.м определяется одна точка кривой ослабления. На рис. 24 (стр. 178) показаны кривые ослабления, вычисленные для многих значений т. [c.177]

Рис. 24. Кривые ослабления для шаров при шести значениях показателя преломления. На рисунке пе показаны все мелкоструктурные колебания ( рябь ). (Ср. рис. 32.)

Корни, найденные таким образом, вещественны. Колебания, которые им соответствуют, по существу, не затухают, если только т так велико, что х = у1т оказывается очень малым. Их можно рассматривать как обычные стоячие волны, которые удерживаются внутри шара вследствие большого коэффициента внутреннего отражения они не затухают, когда т вещественно. В этом случае на кривой ослабления можно ожидать очень вы- [c.182]

Исследование явления резонанса с помощью фазовых углов в некоторых отношениях имеет ряд преимуществ по сравнению С исследованием с помощью собственных типов колебаний. Прежде всего оно полезно и в том случае, когда условия тЗ>1 и х 1 не выполняются строго. Даже значения т = 9 и х=0,346 из нашего примера не находятся в такой области, для которой можно было бы ожидать сохранения в силе асимптотических формул. Действительно, мы можем наблюдать полное нарушение явления резонанса, если мы допустим, что т постепенно уменьшается. Эмпирически отмечалось, что большинство кривых ослабления имеют горбы значения х, характеризующие положения первых горбов, таковы [c.185]

Табл. 15 дает положения максимумов и минимумов, взятых по кривым ослабления без учета ряби . Значения, найденные с помощью экстраполяции, даны в скобках. Абсциссы р совпадают очень хорошо. Для больших р максимумы имеют место при р = ( +зд).2я, а минимумы при р=( +74) 2я, где —целое. Ординаты Q систематически растут с ростом т. Этот эффект, обусловленный скользящим отражением, рассматривается в разд. 13.42 и 17.26. [c.209]

Таблица 15. Максимумы и минимумы кривых ослабления

Рис. 36. Примеры кривых ослабления для смеси частиц различных размеров с т, близкими к единице I — частицы одинакового размера.

Излучение в направлении вперед кривая ослабления [c.307]

Третье слагаемое скользящее отражение — существенные отличия. Указанный вид этого слагаемого основан на теоретическом выводе и проверен числовыми результатами (разд. 17.26) точное значение коэффициента остается несколько неопределенным. Существенно, что в отличие ог приближения лучевой оптики для члена, выражающего отражение (разд. 12.45), этот член имеет вещественную часть. Поэтому кривая ослабления сдвигается вверх, так что средняя кривая лежит выше Q = 2. С возрастанием л этот член уменьшается медленнее, чем член, учитывающий преломление. Таким образом, для частиц очень больших размеров (х>100) этот член является главным. [c.309]

Использование факторов накопления или длин релаксации в геометрии широкого пучка. Многократно рассеянное излучение источн кков нейтронов часто учитывается использованием длин релаксации, соответствующих ослаблению нейтронов в условиях широкого пучка, так как известно, что обычно при толщине защиты больше 1—2 длин релаксации ослабление нейтронов с учетом рассеянного излучения можно описать экспоненциальной зависимостью. При этом следует обращать внимание на начальный участок кривой ослабления в первые 1—2 длины релаксации. Если ослабление на этом участке не описывается экспоненциальной функцией с той же длиной ослабления, как и на больших толщинах защиты, то в расчеты следует вводить соответствующую поправку. [c.147]

Для проведения таких расчетов используют следующую методику [27]. В качестве характерных вспышек при расчете дозы за защитой рассматривались типичные протонные вспышки 23/П 1956, Ю/У 1959, 31/Х 1960, 12/Х1 1960. Кривую ослабления среднетканевой дозы протонов каждой из указанных четырех типов вспышек представляют в виде суммы экспонент [c.287]

Средняя величина акустпчсскосо ослабления двойной железной двери толщиной 90 мм с удвоенной по сравнению с деревянной дверью массой, т. е, 54 кг/м , составила 42,5 дБ, т. е. иа 1,5 дБ меньше, чем у деревянной двери второй конструкции. Кривая ослабления железной двери в функции частоты показана на рис. 3-25. Собственная частота двери 75 Гц. [c.92]

Анализ спектральной зависимости фактора эффективности ослабления для мягких шаров в линии поглощения по результатам расчета Ван де Хюлста показывает, что только для малых частиц (х = 0,3) контур ослабления соответствует обычному контуру линии поглощения. При х = 2 фактор эффективности К почти не зависит от % и кривая ослабления практически совпадает с кривой дисперсии. При дальнейшем возрастании л наряду с общим ростом имеет место дальнейшая деформация спектральной кривой ослабления. При х = = 4 ослабление внутри линии поглощения оказывается меньше, чем вне линии. Кривая ослабления в этом случае похожа скорее на спектральную кривую излучения. Сложная зависимость спектральных кривых ослабления в линии поглощения от размеров и комплексного показателя преломления следует и непосредственно из анализа производных фактора эффективности /С по /г и %. Эти производные при разных значениях х принимают различные знаки, что указывает на возможность кривых различного вида. [c.34]

Нижний левый угол квадрата т—х (см. рис. 20) является областью оптического резонанса. В этой области х мало, а т велико. При этих условиях шары имеют определенные типы электрического и. магнитного колебаний, которые являются почти са-мовозбуждающимися. Если значение у=тх благоприятствует возбуждению такого типа, колебание с большой амплитудой может возбуждаться падающей волной относительно малой амплитуды, однако для слегка меньшего или большего у это неверно. Поэто.му кривая ослабления имеет характерные резонансные пики. Кроме того, если тх постепенно возрастает и проходит резонансное значение, то диаграмма рассеяния также сильно изменяется. [c.179]

Рис. 32. Кривые ослабления, вычисленные по формулам Ми при т=1,5 1,33 0,93 и 0,8. Масштаб х выбраи таки.м образо.м, что мас-штаб(>=22 т—1 одинаков для этих четырех кривых, а также для кривой ослабления прн т=1 в.

Рис. 33. Влияние мнимой части показателя преломления иа кривую ослабления при т, близких к 1. Показатель преломления равен 1 + е — ietgP

На рис. 32 (разд. 11.22) средняя кривая является графиком вещественных частей. Это —кривая ослабления, вычисленная Гольдбергом для х от О до 30. Оба рисунка можно сравнить с соответствующими рисунками для т- (рис. 31 и 32, нижняя кривая). Бросающееся в глаза сходство основных особенностей видно уже из рис. 32. Вопрос, привлекавший внимание многих авторов, состоит в нахождении простой приближенной формулы, которая давала бы почти точные значения ослабления при различных значениях т (например, от 1,20 до 1,60) и при всех х, ббльших примерно 5, где строгие расчеты становятся громоздкими. [c.307]

Четвертое слагаемое рябь на кривой ослабления — характеризуется небольпшми колебаниями с периодом по х около 0,8. На кривой 5 (0) она изображается своего рода эпициклами. Автору не удалось получить эмпирической или теоретической формулы, но в разд. 17.52 делается попытка объяснить это явлением, подобным глории, связанным с поверхностными волнами. [c.309]

Одно важное дополнение к имеющимся числовым данным представлено на рис. 56 (стр. 324). Этот рисунок дает сечения ослабления, рассчитанные Джонсоном, Элдриджем и Тереллом (1954) для ряда показателей преломления, вещественная часть которых остается постоянной и равна 1,29, а мнимая часть меняется от О до оо. Для нулевого предела кривая ослабления весьма сходна с кривыми рис. 24 (разд. 10.4) и рис. 32 (разд. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...