Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Жидкость сжимаемая

В этой книге не излагается значительно более сложная и менее наглядная теория пограничного слоя в сжимаемой жидкости. Сжимаемость должна учитываться при скоростях, сравнимых со скоростью звука (или превышающих ее). Ввиду возникающего при этом сильного разогрева газа и обтекаемого тела оказывается необходимым рассматривать уравнения движения в пограничном слое совместно с уравнением теплопередачи в нем. Может оказаться также необходимым учет температурной зависимости коэффициентов вязкости н теплопроводности газа,  [c.230]


Если жидкость сжимаема и ее движение сводится к расширению или сжатию при сохранении формы, то  [c.363]

Следует иметь в виду, что, помимо установленного здесь и общепринятого в гидравлике понятия идеальной жидкости, в гидромеханике используется также понятие идеальной сжимаемой жидкости. Сжимаемость, однако, проявляется и становится ощутимой лишь при весьма больших скоростях движения жидкости, близких к скорости звука. Поэтому в гидравлике, обычно имеющей дело со скоростями, значительно меньшими, фактор сжимаемости, как уже указывалось выше, не учитывают (исключение — гидравлический удар) и оперируют с понятием идеальной несжимаемой жидкости, опуская слово несжимаемая и называя ее просто идеальной жидкостью.  [c.9]

Предположим, что жидкость сжимаема, в связи с чем на нее действуют силы упругости. Будем считать, что каких-либо других сил, действующих на жидкость, нет. Рассуждая, как и выше, можно показать, что динамическое подобие для модели и натуры получится в том случае, если при наличии кинематического подобия так называемые числа Коши для модели и для натуры будут одинаковыми.  [c.290]

УJ Если жидкость сжимаема (газ), но имеет постоянную температуру, то плотность является функцией только давления, т. е. р = /(р). Тогда уравнение (2.4) получает вид  [c.17]

Со — произвольные постоянные). жидкость сжимаемая.  [c.48]

В общей постановке задачи учтём свойства инерции, вязкости и весомости жидкости. Сжимаемостью и капиллярностью жидкости пренебрежём. Волновое движение воды может оказать существенное влияние на изучаемое явление, однако мы предположим, что до соприкосновения с телом вода покоилась.  [c.95]

Сжимаемость и температурное расширение жидкостей. Сжимаемость капельных жидкостей под действием  [c.9]

Критерии подобия. Предположим, что жидкость сжимаема, в связи с чем на нее действуют силы упругости будем считать, что каких-либо других сил, действующих на жидкость, нет.  [c.530]

Рассмотрим еще равновесие тяжелой неравновесие жидкости сжимаемой жидкости относительно вра-  [c.18]

Если жидкость сжимаемая, то вдоль трубки должен сохраняться только массовый расход жидкости Рг г г —  [c.44]

Известно, что жидкости вообще распадаются на два вида на жидкости несжимаемые, части которых могут изменять свою форму, но не изменяют своего объема, и на жидкости сжимаемые или упругие, части которых способны изменять одновременно как свою форму, так и свой объем, причем они всегда стремятся расшириться с известной силой, которую обычно принимают пропорциональной некоторой функции плотности.  [c.242]


Мы рассмотрим сначала равновесие несжимаемых жидкостей, а затем равновесие жидкостей сжимаемых и упругих.  [c.242]

В газах расстояния между молекулами значительно больше, чем в жидкостях, и силы молекулярного взаимодействия поэтому относительно малы. Этой особенностью молекулярной структуры газов объясняется их существенно большая по сравнению с жидкостью сжимаемость. Отмеченное различие между жидкостями и газами подчеркивается простыми примерами. Так, жидкость принимает  [c.14]

Соотношения (4-30) и (4-31) являются общими. Эти выражения применимы как к течениям идеальной жидкости, так и к течениям, в которых имеют место трение и диссипация энергии. Они выполняются независимо от того, имеется или нет теплообмен или является ли жидкость сжимаемой или несжимаемой. Напомним, что полученные уравнения сохранения количества движения выражают сумму сил, действующих на жидкость. Силы, с которыми жидкость действует на ограничивающие поверхности, являются, очевидно, равными и противоположными.  [c.95]

Жидкость сжимаемая, ударные волны 363—371  [c.471]

Если жидкость сжимаемая, то коэффициент а будет также зависеть от объема, или, более точно, от отношения объемов в напряженном и ненапряженном состояниях. Если жидкость несжимаемая, то коэффициент а будет определяться не только течением, но и граничными условиями. Кроме того, в силу условия (5.6), инвариант Li должен быть равен нулю.  [c.214]

Газ 12 (см. также Жидкость сжимаемая)  [c.731]

Влияние давления. С повышением давления коэффициент сжимаемости р всех жидкостей уменьшается, однако уменьшение его с возрастанием давления неравномерно. У большинства жидкостей сжимаемость наиболее интенсивно понижается в зоне сравнительно низких давлений.  [c.37]

Наличие кавитационных полостей, обладаюш их большей по сравнению с жидкостью сжимаемостью, иногда вызывает падение среднего волнового сопротивления среды, в результате чего заметно падает (при той же амплитуде колебаний поверхности излучателя) отдаваемая излучателем в среду мош ность [1]. Чтобы поддержать постоянство излучаемой мош ности, нужно суш ественно увеличить амплитуду колебаний излучателя, а это как раз и ограничивается усталостно-прочностными свойствами материала. Однако даже при, реализации этого требования интенсивность в рабочей зоне, находяш ейся на некотором расстоянии от поверхности излучателя, будет всегда меньше, чем вблизи излучателя. Наконец, сама излучающая поверхность неизбежно подвергается кавитационной эрозии. От всех этих недостатков свободны системы, основанные на фокусировании ультразвуковых волн [2]. В таких системах интенсивность нарастает по мере приближения от излучающей поверхности к фокальной области по закону 1/г для цилиндрической и 1/г для сферической фокусировки. Поэтому появляется возможность создать требуемую интенсивность звука внутри строго локализованной цилиндрической или сферической области произвольного радиуса при существенно меньшей интенсивности, снимаемой с излучающей поверхности. При этом излучатель работает в нормальном, не форсированном режиме и не требует искусственного охлаждения отсутствует и кавитация у поверхности, отбирающая на свое образование часть звуковой энергии и разрушающая поверхность излучателя.  [c.151]

Если жидкость сжимаемая, то интегрирование уравнения (7) возможно при условии, что жидкость однородная, следовательно, плотность есть функция только давления. Тогда  [c.60]

Жидкость сжимаемая, невязкая, без поверхностного натяжения [9].  [c.150]

Фиг. 4.12. Скорость перемещения стенки пузырька в зависимости от его радиуса при уменьшении содержания газа. Жидкость сжимаемая, невязкая, без поверхностного натяжения. Содержание газа определяется начальным Фиг. 4.12. <a href="/info/136485">Скорость перемещения</a> стенки пузырька в зависимости от его радиуса при уменьшении <a href="/info/487832">содержания газа</a>. <a href="/info/20753">Жидкость сжимаемая</a>, невязкая, без <a href="/info/12649">поверхностного натяжения</a>. <a href="/info/487832">Содержание газа</a> определяется начальным

Фиг. 4.13, Кривые мгновенных значений скорости в жидкости в зависимости ог расстояния от стенки пузырька в процессе его схлопывания и повторного образования. Жидкость сжимаемая, невязкая, без поверхностного натяжения /> = 1 атм атм у=1.4 [16]. Фиг. 4.13, Кривые мгновенных значений скорости в жидкости в зависимости ог расстояния от стенки пузырька в процессе его схлопывания и повторного образования. <a href="/info/20753">Жидкость сжимаемая</a>, невязкая, без поверхностного натяжения /> = 1 атм атм у=1.4 [16].
Фиг. 4.14. Кривые мгновенных значений давления в жидкости в зависимости от расстояния от стенки пузырька. Жидкость сжимаемая, невязкая, без поверхностного натяжения Y=1.4 . Фиг. 4.14. Кривые мгновенных значений давления в жидкости в зависимости от расстояния от стенки пузырька. <a href="/info/20753">Жидкость сжимаемая</a>, невязкая, без поверхностного натяжения Y=1.4 .
Жидкости сжимаемые и несжимаемые.  [c.23]

Чтобы выяснить явления, происходящие при гидравлическом ударе, рассмотрим горизонтальный трубопровод постоянного диаметра, по которому со средней скоростью V движется жидкость. Если быстро закрыть установленную на таком трубопроводе задвижку, то слой жидкости, находящийся непосредственно у задвижки, должен будет остановиться, а давление — увеличиться (вследствие перехода кинетической энергии в потенциальную энергию давления). Так как жидкость сжимаема, то остановка  [c.224]

Перейдем к более последовате ьиому исследованию стационарной ударной волны в пузырьковой жидкости, учитывая теП ловую необратимость в газовой фгзе, поступательное движение пузырьков относительно жидкости, сжимаемость жидкости п используя двухтемпературную двухскоростную модель.  [c.65]

Для выяснения явлений, происходящих при гидравлическом ударе, рассмотрим горизонтальный трубопровод постоянного диаметра, по которому со средней скоростью v движется жидкость. Если быстро закрыть установленную на таком трубопроводе задвижку, то слой жидкости, находящийся непосредственно у задвижки, должен будет в момент ее закрытия остановиться, а давление — увеличиться (вследствие перехода кинетической энергии в потенциальную энергию давления). Так как жидкость сжимаема, то остановка всей ее массы в трубопроводе не происходит мгновенно граница объема, включающего в себя остановившуюся жидкость, перемещается вдоль трубопровода с некоторой скоростью с, называемой скоростью распространения волны давления. Рассмотрим (рис. 177) прилежащую к задвижке часть объема жидкости F At = FAS (где F — площадь сечения трубы). За время АТ этот объем, остановившись, потеряет количество движения pFASt .  [c.243]

При расчетах течения в межлонаточных каналах вводится ряд упрощающих предположений. Помимо потенциальности процесса течения, предполагается плоское течение, т. е. изучаемое в системе только двух координатных осей. Затем сначала вводится предположение о несжимаемости текущей жидкости, сжимаемость же учитывается потом введением поправок в результаты расчетов. Предполагается, что при течении вдоль криволинейного канала известны линии тока в потоке и, соответственно, эквипотенциальные линии, взаимно нормальные с линиями тока в точках пересечения. Поскольку те и другие линии кривые и кривизна их играет существенную роль в процессе течения, удобно от прямолинейной системы прямоугольных координатных осей перейти к прямоугольной же криволинейной системе, приняв за ось абсцисс одну из линий тока (которая предполагается нам известной), а за ось ординат — эквипотенциальную линию, обычно на входной части канала.  [c.181]

Для выяснения причин, вызывающих неустойчивую работу, рассмотрен объемный гидропривод, состоящий из насоса, гидравлического мотора и соединяющего их трубопровода. При составлении дифференциальных уравнений вращения вала учтена упругость рабочей жидкости, сжимаемость паров и газов, а также деформация корпусов пасоса, гидромотора и их трубопровода. Выведены формулы возрастания давления во входной камере гидромотора ири неиодвнжном и вращающемся вале.  [c.344]

Ввиду высокого значения объемного модуля упругости жидкостей в ряде технических расчетов сжимаемостью можно пренебречь, считая жидкость несжимаемой. Однако в ряде случаев сжимаемость жидкости служит базой, на которой основана работа ряда устройств. В частности, это свойство жидкости используется для создания жидкостных пружин и амортизаторов, давление в которых достигает 3000—4000 кПсм . Для этих целей отработаны специальные сорта жидкостей, обладающие относительно низким модулем упругости (высоким коэффициентом сжатия). В частности, высокими показателями сжимаемости обладают этилполисило-ксановые жидкости, сжимаемость которых приблизительно на 50% выше, чем жидкостей минерального происхождения. Однако сжимаемость этих жидкостей повышается с увеличением температуры более интенсивно, чем минеральных.  [c.29]

Прямые скачки уплотнения в капельных жидкостях. Так как капельные жидкости сжимаемы (хотя и в значительно меньшей степени, чем газы), то и в них могут возникать ударные волны. Эти волны могут образоваться при подводном взрыве, а в трубопроводе — при выходе из строя насоса ли при внезапном закрытии задвижки. В последнем случае явление, называемое гидравлическим ударом, я вляется эквивалентом прямой волны сжатия в газе. При бесконечно большом объеме жидкости или в случае абсолютно жестких стенок трубопровода скорость распространения малых возмущений давления с выражается через модуль о бъемной упругости жидкости Е-1, (см. табл. 1-2, 1-3 1-5) формулой (1-Юб) с= -Ев/р. Значения и р в капельных жидкостях очень мало меняются в широком диапазоне давлений, поэтому скорость распространения волны давления практически постоянна. При ударе в газе картина совсем  [c.367]


Различие между жидкостями несжимаемыми и сжимаемыми выражается в характере изменений их плотности. В несжимаемой жидкости плотность не меняется с течением времени, тогда как в жидкостях сжимаемых (газах) она может претерпевать временные изменения. Что касается нространственных изменений плотности, то они могут присутствовать как в сжимаемой, так и в несжимаемой жидкости плотность может быть различной в различных точках объема, занимаемого жидкостью. Только в случае однородной жидкости имеем равенство Р = onst независимо от времени и места.  [c.109]

Главное отличие движений, изучаемых классической гидромеханикой, от тех движений, которые являются объектом теории сжимаемой жидкости, заключается в характере изменения вихревых трубок, свойственном и тому, и другому движению, именно, — в сохраняемости их или несохраняемости с течением времени. Аналитически это различие находит отражение в том, что две основные теоремы Гельмгольца о вихрях, имеюгцие место для несжимаемой жидкости, в случае жидкости сжимаемой оказываются неприменимыми. Отсюда вытекает необходимость изучения законов разругаения вихревых трубок, а также изменения их напряжений, и этот вопрос А.А. Фридман разрабатывает в первой части своего труда Кинематика вихрей . Изучение изменения вихревых линий Фридман ведет при помогци так называемого основного триэдра и основного сферического треугольника. Рассматривая расположение вихревых и жидких линий в моменты t и t + At, он приходит к трем основным направлениям  [c.142]

Высокими показателями сжимаемости обладают синтетические и в частности этилполисилоксановые жидкости, сжимаемость которых приблизительно на 40—50% выше, чем минеральных масел. Для синтетических жидкостей объемный модуль упругости при 20° С и атмосферном давлении составляет 8-10 — Ю-Ю кПсм .  [c.37]

Аналогичное явление просадки будет наблюдаться и в схеме с гидродвигателем вращательного движения (гидромотором). Допустим, что золотник герметично перекрывает оба канала заполненного жидкостью гидромотора, связанные с входным и вйход-ным трубопроводами. Если бы жидкость была несжимаемой, то вал гидромотора был бы жестко закреплен (деформацией детали гидромотора и пегерметичностью пренебрегаем). Однако поскольку жидкость сжимаема, то вал гидромотора можно будет довернуть на какой-то угол, при этом гидромотор будет действовать как  [c.491]

Для расчетов Фридель использовал атомные объемы, коэффициенты Пуассона и коэффициенты сжимаемости. Он распространил упругую модель, схематически представленную на фиг. 10, на случай, в котором как матрица, так и вводимая жидкость сжимаемы и имеют коэффициенты сжимаемости и Ха- Атомам растворителя и растворяемого элемента приписываются радиусы Г1 и Га, которые вычисляют из атомных объемов элементов, исходя из соотношения = /ззхг . Пустоты в матрице отвечают по величине атомам растворителя с радиусом ri. При замещении атома растворителя на атом растворяемого элемента с радиусом оба испытывают упругое изменение, величину которого можно характеризовать общим для обоих атомов средним радиусом а. Фридель показал, что при бесконечном разбавлении справедливо выражение  [c.174]

И смотрим, удовлетворён ли на этом семейстпс второй признак. Если же имеем жидкость, сжимаемую по известному процессу, то Р вполне определяется по р, так что, зная р, мы получаем по формуле (1) семейство искомых поверхностей и должны посмотреть, удовлетворяются ли на этом семействе признаки первый и второй. Докажем, что указанные признаки являются достаточными условиями установившегося движения (вместе с граничными условиями). Предполагая, что жидкость сжимаема по известному процес( у найдем по первому признаку  [c.404]

Общие замечания по поводу возможности рассматривать газы как несжимаемые жидкости. До сих пор (за исключением глав И, III и IV) мы рассматривали как капельные жидкости, так и газы одинаковыми в отношении их форм движения и законов течения и в абщел) случае всегда говорили просто о жидкостях. При этом мы не считались с тем, что газы, в противоположность капельным жидкостям, сжимаемы и, следовательно, плотность их переменная.  [c.195]

Фиг. 4.10. Сравнение рассчитанной с помощью акустического приб.чижения зависимости давления на стенку газового пузырька от радиуса для адиабатического схлопывания с зависимостью для изэнтропического схлопывания. Жидкость сжимаемая, невязкая, без поверхностного натяжения [49]. Фиг. 4.10. Сравнение рассчитанной с помощью акустического приб.чижения <a href="/info/523991">зависимости давления</a> на стенку газового пузырька от радиуса для адиабатического схлопывания с зависимостью для изэнтропического схлопывания. <a href="/info/20753">Жидкость сжимаемая</a>, невязкая, без поверхностного натяжения [49].

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкость сжимаемая : [c.214]    [c.17]    [c.148]    [c.126]    [c.176]    [c.25]    [c.582]    [c.155]   
Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.10 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.9 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.3 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.15 , c.100 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.15 , c.24 , c.25 , c.42 , c.74 , c.111 , c.113 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.103 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.3 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.3 , c.5 , c.25 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.79 , c.122 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.873 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.13 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.24 , c.343 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.11 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.613 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.60 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.627 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.405 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.253 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.94 ]



ПОИСК



Аналогия между установившейся фильтрацией сжимаемой жидкости (газа) и несжимаемой жидкости. Функция Лсйбеизона

Баланс турбулентной энергии в сжимаемой жидкости

Безвихревое течение идеальной сжимаемой жидкости

Бюджет турбулентной энергии и сжимаемой жидкости

Взвесь твердых частиц в слабо вязкой сжимаемой жидкости

Влияние вязкости и поверхностного натяжения в сжимаемой жидкости

Волновое уравнение динамики идеальной сжимаемой жидкости

Волны в сжимаемой жидкости

Волны в сжимаемой жидкости. Обтекание воздухом горного хребта

Вынужденные колебания сжимаемой жидкости в трубах

Выпуклого угла обтекание жидкостью несжимаемой сжимаемой

Газ 12 (см. также Жидкость сжимаемая)

Газ течение его (см. течение сжимаемой жидкости)

Газообразные (сжимающиеся) жидкости

Глава тринадцатая. Трение и теплообмен при турбулентном пограничном слое в сжимаемой жидкости

Граница верхняя течения жидкости сжимаемой

Граничные условия для течений сжимаемой жидкости

Граничные условия для течения жидкости несжимаемой на стенке движущейся сжимаемой

Граничные условия для течения жидкости сжимаемой на на входной и выходной границах

Граничные условия для течения жидкости сжимаемой на стенке, отражения способ

Граничные условия для течения жидкости сжимаемой на стенке, отражения способ прилипани

Граничные условия для течения жидкости сжимаемой на стенке, отражения способ скольжени

Давление в вязкой несжимаемой жидкости сжимаемой жидкости

Движение в жидкости несжимаемо сжимаемой

Движение идеальной сжимаемой жидкости

Движение сжимаемой жидкости в трубах с трением

Движение сжимаемой жидкости в трубе переменного сечения Сопло Лаваля

Движение сжимаемых жидкостей

Движение тела со звездообразным поперечным сечением в сжимаемой жидкости со свободной поверхностью Г опор

Дивергенция скорости для жидкости сжимаемой

Динамика идеальной сжимаемой жидкости

Динамическая реакция трехслойной круглой пластины при ударе о поверхность идеальной сжимаемой жидкости

Динамическое давление, формула----для сжимаемых жидкостей

Дифференциальные уравнения движения капельной сжимаемой жидкости в пористой среде

Дифференциальные уравнения неустановившегося движения вязкой сжимаемой жидкости в напорных трубопроводах

Жидкости покоящиеся — Давление сжимаемые (газы) — Удельный

Жидкость сжимаемая ударные уравнение неразрывности

Жидкость сжимаемая ударные уравнения движения Эйлера

Жидкость сжимаемая, ударные волны

Жидкость сжимаемая, ударные волны Навье—Стокса

Зависимость между параметрами обтекания тонкого профиля сжимаемым газом и потоком несжимаемой жидкости

Задача для течения несжимаемой жидкости обратная сжимаемого газа

Задача об ударе столба сжимаемой жидкости о неподвижную преграду

Зоб Оглавление Уравнение движения сжимаемых жидкостей и газов

Инварианты изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости

Истечение критическое сжимаемых жидкостей

Истечение сжимаемых жидкостей

Кавитационные колебания сжимаемой жидкости в деформируемых резонаторах

Колебания сжимаемой жидкости в прямой упругой трубе

Колебания сжимаемой жидкости одномерные

Колебания сжимаемой жидкости одномерные жесткой прямой трубе - Бегущие волны

Критическая скорость. Трубки тока в сжимаемой жидкости

Крыло конечного размаха в потоке сжимаемой жидкости при дозвуковых скоростях

Кубенко В. Д., Дзюба В. В. Динамика взаимодействия жесткой цилиндрической полости, заполненной сжимаемой жидкостью, со сферическими включениями при гармоническом возбуждении

Куранта число для жидкости несжимаемой сжимаемой

Ламинарные течения не сжимаемой жидкости

Линеаризованные уравнения движения сжимаемой жидкости

Логарифмический закон стенки в пограничном слое сжимаемой жидкости с массообменом при

Малые колебания сжимаемой жидкости

Массовая плотность жидкости. Жидкости сжимаемые и несжимаемые

Модели сжимаемой и несжимаемой жидкости

Модель идеальной сжимаемой жидкост

Монодисперсная смесь сжимаемых фаз с вязкой сжимаемой несущей жидкостью при отсутствии хаотического и внутреннего движения дисперсных частиц

НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТЕЙ Течение сжимаемых жидкостей в пористой среде Радиальное течение. Некоторые предварительные аналитические формулировки

Непрерывность уравнение — для сжимаемых жидкостей (газы)

Нестационарная задача об истечении сжимаемой жидкости (газа) из емкости

О движении сжимаемой жидкости в плоских каналах с подвижными стенками

ОБЩИЕ ВОПРОСЫ ГИДРАВЛИКИ ОДНОФАЗНОЙ ЖИДКОСТИ Сжимаемая и несжимаемая жидкость

Об асимптотическом решении задачи входа тонкого пространственного тела в сжимаемую жидкость Остапенко

Обобщение опытных данных по трению, теплообмену и массообмену в сжимаемой жидкости

Обтекание препятствия тяжелой сжимаемой жидкостью. Длинные волны Бора

Одномерное движение вязкой сжимаемой жидкости

Одномерное движение сжимаемой жидкости

Одномерные колебания сжимаемой жидкости в жесткой прямой трубе

Одномерный поток идеальной жидкости Одномерное течение идеальной сжимаемой жидкости. Линеаризированные уравнения. Скорость распространения малых возмущений в жидкости или газе

Основные схемы расчета движений сжимаемой жидкости

Основные уравнения для потока сжимаемой жидкости

Основы газодинамики сжимаемой жидкости

Отдел восьмой. О равновесии сжимаемых и упругих жидкостей

Отдел двенадцатый. О движении сжимаемых и упругих жидкостей

Плоскне п пространственные движения сжимаемой жидкости

Пограничный слой в сжимаемой жидкости. Обтекание пластинки. Метод Дородницына

Подобие профилей скорости сжимаемые жидкости

Потенциальное течение идеальной сжимаемой жидкости

Препятствия звездообразные течение сжимаемой жидкост

Приближенные методы расчета трения и теплообмена в ламинарном пограничном слое сжимаемой жидкости

Приближенный метод расчета бинарного ламинарного пограничного слоя в сжимаемой жидкости

Применение источников и стоков к решению проблем нестационарного течения сжимаемых жидкостей в пористой среде

Проникание в сжимаемую жидкость тел различной формы

Пульсации кавитационной полости сжимаемой жидкости

Распространение возмущений давления в сжимаемой жидкости (газе) и движение тела со сверхзвуковой скоростью

Режим истечения сжимаемых жидкостей

Режим истечения сжимаемых жидкостей докритический

Режим истечения сжимаемых жидкостей закритический

Режим истечения сжимаемых жидкостей критический

Резонансные волны в круговой цилиндрической оболочке, погруженной в сжимаемую жидкость

Резонансные волны в упругом слое, окруженном сжимаемой жидкостью

Рейнольдса пограничного слоя для сжимаемой жидкости

Связь между плотностью и давлением. Жидкости несжимаемые и сжимаемые

Сжимаемая жидкость. Пограничный слой для произвольного профиля

Сжимаемость, уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей

Сжимаемость, уравнение непрерывности дли сжимаемых жидкостей

Сжимаемые вязкие жидкости

Сжимы

Скорость захлопывания кавитационной сжимаемой жидкости

Скорость максимальная в сжимаемой жидкости

Слой вихревой цилиндрический в сжимаемой жидкости

Случай сжимаемой жидкости. Баротропность и бароклннность Уравнение притока энергии

Смесь двух сжимаемых слабо вязких жидкостей

Составление уравнений движения сжимаемой вязкой жидкости (уравнения Навье — Стокса)

Сравнение методов расчета турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости на теплоизолированной поверхности

Схема ВВЦП сжимаемой жидкости

Схемы взякоупругой жидкости и идеальной сжимаемой жидкости для описания пузырьковых смесей

Схемы для стационарных уравнени сжимаемой жидкости

Теорема Бернулли для сжимаемой жидкости

Течение сжимаемой жидкости в трубе

Течение сжимаемой жидкости между двумя параллельными плоскими стенками

Течение сжимаемой жидкости между двумя параллельными плоскими стенками внутренняя задача

Течения сжимаемой и тяжелой жидкости Уравнения годографа

Трение и теплообмен в ламинарном пограничном слое сжимаемой жидкости на непроницаемой поверхности

Трубка Пито, течение несжимаемой жидкости сжимаемой жидкости

Турбулентность в сжимаемой жидкости

Турбулентный пограничный слой сжимаемой жидкости. Основные свойства турбулентного течения

Удар твердого тела о поверхность идеальной сжимаемой жидкости

Упругий чувствительный элемент сжимаемой жидкости

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа

Уравнение движения сжимаемой жидкости

Уравнение притока тепла для вязкой сжимаемой жидкости

Уравнения Гиббса-Гельмгольца для сжимаемой жидкости

Уравнения Навье—Стокса движения вязкой сжимаемой и несжимаемой жидкостей

Уравнения движения идеальной баротропной сжимаемой жидкости или газа

Уравнения движения сжимаемой жидкости в декартовой системе координат

Уравнения динамики вязкой сжимаемой жидкости с переменными свойствами

Уравнения теории пограничного слоя для сжимаемой жидкости

Условия подобия для сжимаемых жидкостей. Число Маха

Установившаяся фильтрация сжимаемой жидкости

Установившаяся фильтрация сжимаемой жидкости и газа

Установившееся движение твёрдого тела в сжимаемой жидкости

Устойчивости исследование для жидкости несжимаемой сжимаемой

Устойчивость вращательного движения в сжимаемой жидкости

Учет встречного движения жидкости при погружении твердых тел в сжимаемую жидкость

Флаттер цилиндрической оболочки в потоке сжимаемой проводящей жидкости в присутствии магнитного поля

Формулы Прандтля для сжимаемой жидкости

Циркуляция для сжимаемой жидкости

Чередующихся направлений метода сжимаемой жидкост

Члены е вязкостью в уравнениях течения сжимаемой жидкости

Эйлера уравнения движения идеальной сжимаемой жидкости

Электрическое моделирование в плоскости годографа скорости сжимаемой жидкости



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте