Скорость максимальная в сжимаемой жидкости

Остановимся ещё на следующих весьма простых соображениях. Предположим, что мы изучаем в плоскости ([)-, v) обтекание круга (хотя бы бесциркуляционное) в плоскости (х, у) мы имеем сплющенный круг. Пусть скорость фиктивного потока 1/ 0= 0,35 ей отвечает скорость сжимаемой жидкости г>оо=0,36 (близкая к У ). Но максимальная скорость получающаяся в сжимаемой жи ко- [c.143]

Нас будут интересовать те работы по наблюдению разрыва жидкостей, в которых авторы стремились приблизиться к чистым условиям и получить сведения о максимально достижимых напряжениях (—р). Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, при температурах ниже —0,9 Гк гомогенное зародышеобразование пойдет с заметной скоростью только при растяжении жидкости (р < < 0). Таким образом, широкая температурная область от точки кристаллизации (т = 0,24 для н-пентана, т = = 0,42 для воды) до т 0,9 принадлежит в этом смысле к отрицательным давлениям. Здесь нужны специфические методы исследования максимальных перегревов используется различие в коэффициентах термического расширения, сжимаемости жидкости и стекла, центрифугирование, создание инерционных нагрузок. Например, стеклянная трубка с жидкостью запаивается так, чтобы в ней оставался лишь маленький пузырек воздуха и паров. Затем небольшим нагреванием трубки добиваются растворения пузырька. Теперь жидкость полностью заполняет объем, смачивает всю внутреннюю поверхность трубки. При постепенном понижении температуры возникают растягивающие напряжения в системе. Они увеличиваются и, наконец, происходит разрыв жидкости, который сопровождается резким щелчком. Образуется один или несколько пузырьков. Давление в момент разрыва можно оценить по объему выделившихся пузырьков или по изменению объема всей трубки. Предполагаются известными сжимаемость жидкости и стекла. Мейер [97] приваривал к трубке спираль из стеклянного капилляра. На конце капилляра было зеркальце. Это устройство служило манометром. В другой серии опытов прибор помещался в дилатометр для определения изменений объема растянутой жидкости. Мейер обнаружил линейную зависимость объема от давления для воды и спирта между +7 и —26 атм, для эфира между +7 и —17 атм. Он отметил, что пузырек возникает в местах соприкосновения жидко- [c.96]

При запуске, а также в процессе нормальной эксплуатации определенных типов высокотемпературных жидкометаллических тепловых труб скорость пара может достигнуть скорости звука. В этом случае при анализе процессов следует учитывать эффекты, связанные со сжимаемостью потока. Возможность достижения скорости звука является одним из ограничений максимальной передающей способности тепловой трубы. Другие ограничения связаны при низких температурах — с действием вязкостных сил, а при повыщенных температурах— со срывом капель рабочей жидкости с поверхности фитиля под действием парового потока, в других случаях — с недостаточным капиллярным напором и кризисом теплоотдачи в испарительной зоне (запариванием фитиля). [c.23]

При 0,3<Моо<Мкр сжимаемость жидкости проявляется в том, что максимальная скорость течения, например в минимальном се- [c.352]

Уравнения двумерного пограничного слоя являются уравнениями параболического типа. Общие свойства уравнений двумерного пограничного слоя сохраняются и для пространственного пограничного слоя. Это означает, что главный механизм, определяющий характер течения в направлении, перпендикулярном к стенке, является механизмом диффузии момента количества движения и диффузии потока тепла в сжимаемых средах. Произвольное возмущение мгновенно передается поперек пограничного слоя, так как в этом направлении скорость диффузии бесконечно велика. Произвольное возмущение в пограничном слое распространяется вдоль линий тока с конечной скоростью. В трехмерном пограничном слое возникает понятие о зоне зависимости и о зоне влияния [14]. Возмущение, возникающее в некоторой точке пограничного слоя, распространяется не на всю его область, а только на пространство влияния этой точки. Область зависимости и область влияния определяются в виде клина, образованного двумя поверхностями, перпендикулярными к поверхности, проходящей через предельную линию тока на теле и линию тока внешнего течения. Угол между двумя поверхностями задает максимальный угол разворота вектора скорости в плоскости, касательной к поверхности тела. Когда угол между двумя поверхностями стремится к нулю, предельные линии тока имеют то же направление, что и линии тока внешнего течения, и области зависимости и влияния вырождаются в одну поверхность, перпендикулярную к поверхности тела. Если начальные условия заданы на некоторой поверхности, перпендикулярной к поверхности тела, т. е. известны составляющие скорости (в несжимаемой жидкости) и температура или энтальпия (в сжимаемом газе), тогда решения уравнений пространственного пограничного слоя можно найти только в некоторой области, определяемой областью, которая зависит от начальных данных на поверхности. Правильную картину течения в пограничном слое, особенно вблизи отрыва , можно построить только с учетом перетекания жидкости, т. е. зон зависимости и зон влияния. [c.135]

Поскольку пористая среда и жидкость образуют непрерывное и однородное распределение материи, распространение возмущения (изменение давления) через нее будет одинаковым с распространением в непрерывной упругой среде, С другой стороны, такая упругая среда, за исключением эффекта дисперсии, характеризуется определенными максимальными скоростями распространения возмущений, которое дается скоростью распространения продольных волн в среде, а именно У = / /у, где —модуль упругости, а у —плотность жидкости. Так как величина последней имеет порядок 1,то допущение бесконечности V налагает поэтому условие бесконечно большого значения а отсюда нулевую сжимаемость. Известно, что в лабораторных условиях сжимаемость жидкостей , которые встречаются в подземных условиях, имеет величину порядка от 10 до 10 йт. Поэтому, казалось бы, что скорость распространения возмущения не бесконечна, но имеет конечный верхний предел. [c.514]

Определите максимальную скорость потока, ниже которой воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, если максимальное изменение плотности воздуха в поле потока, при котором можно пренебречь сжимаемостью, составляет 1% (предполагается, что течение начинается из состояния, соответствующего нормальным условиям, и является изэнтропическим). [c.76]

Занижение значения частот собственных колебаний при использовании приближенной модели можно объяснить тем, что входящие в соотношение (2.1.60) постоянные времени и т учитывают сжимаемость и инерцию всего столба жидкости в тракте. В действительности при колебаниях жидкости как системы с распределенными параметрами не вся масса жидкости будет иметь максимальную скорость и не вся она сжимается, как единое целое. Соответственно эффективные [c.58]

Ранее было обнаружено, что минимальный радиус газового пузырька при схлопывании в сжимаемой жидкости больше, чем в несжимаемой. Для примеров, приведенных в табл. 4.3, это отношение составляет 5 1. Уменьшение массы газа в каверне путем понижения начального давления газа Ро ускоряет схлопывание и приводит к увеличению максимального значения скорости и давления при схлопывании. Изменение Ро от 10 до 10 атм в экспериментах Айвени приводит к увеличению максимальной скорости стенки для пузырьков с начальным радиусом Ро=1,27 мм и начальным давлением ро= атм в 2,6 раза. Одновременно максимальное давление газа в пузырьке увеличивается в 8,6 раза. Предполагается, что максимальные давления 6,77 10 и 5,82 10 атм приведут к возникновению в жидкости волн, ослабевающих приблизительно пропорционально г. На расстоянии г/Ро = 2 от центра схлопывания давления будут порядка 350 и 800 атм соответственно. [c.162]

Особенно резко проявляется изменение формы линий тока, когда в плоскостп течения (обладающего ещё дозвуковой скоростью на бесконечности) возникают сверхзвуковые зоны. Мы уже видели в одном из предыдущих параграфов, на примере обтекания контура, близкого к кругу, что уже при г/до0,36 на профиле появляется точка, где V > а при дальнейшем росте скоростей следует ожидать появления сверхзвуковой области. Но здесь возникает новая специфическая трудность. Дело в том, что течения сжимаемой жидкости обладают двумя особенностями по сравнению с движениями жидкости несжимаемой. Во-первых, в сжимаемой жидкости невозможны бесконечно большие скорости максимальная возможная скорость есть [c.157]

Модели и результаты моделирования гидромеханических поворотных столов. Методика моделирования может быть проиллюстрирована на примере привода поворотного стола, гидросхема механизма поворота которого представлена на рис. 4.3. Поршень/п, гидроцилиндра поворота ГЦ выполнен вместе с рейкой, передающей движение на планшайбу. Максимальная длина хода поршня 15,5 см, причем, не доходя 1,3 см до конца, он начинает перекрывать 0,3-сантиметровую щель, соединяющую полость ридроцилиндра с дросселем скорости ДС, и скорость подхода поршня к крыше цилиндра определяется настройкой дросселя подхода ДП. Математическая модель, адекватная механизму по критериям IV группы (форма кривых), должна учитывать зазоры в приводе, сжимаемость жидкости, упругость кинематической цепи, квадратичные, линейные и инерционные потери давления в гидросхеме. При этих предположениях, ис- [c.61]

Необходимость расчета истечения двухфазных смесей через отверстия и насадки актуальна для различных технических устройств, в частности, для систем аварийной защиты АЭС. Наиболее важной является задача об истечении насыщенной или не-догретой до температуры насыщения жидкости. Истечение такой жидкости сопровождается падением давления ниже локального давления насыщения, что приводит к парообразованию внутри канала. Наличие в потоке сжимаемой фазы создает возможность появления критического режима. Критические режимы истечения двухфазных потоков значительно отличаются от аналогичных режимов при истечении однофазной сжимаемой среды, где наступление критического режима связано с достижением в критическом сечении локальной скорости звука (см. п. 1.11.6). Так, если при однофазном критическом истечении в критическом сечении устанавливается давление, отличное от противодавления Рдр и не изменяющееся при дальнейшем снижении противодавления, то в двухфазном потоке достижение максимального критического расхода смеси не обязательно сопряжено с установлением в критическом сечении давления, не зависящего от противодавления [85]. При достижении максимальной плотности потокау з, , хотя и устанавливается давление р р, отличное от противодавления, но оно зависит от последнего в некотором диапазоне его изменения (рис. 1.92). Само определение скорости звука в двухфазном потоке не является однозначным, ибо оно зависит как от действительной структуры потока, так и от принятой физической модели процесса распространения волны возмущения, причем согласно [85] расчетные скорости звука в зависимости от принятой модели могут отличаться на порядок. [c.104]

Для этого сопоставим давления, вычисленные для газа по уравнению (25), о давлениями, которые получаются при тех же скоростях по уравнению (15) для несжимаемой жидкости. Рассмотрим струйку, которая направляется из бесконечно удаленной точки и обтекает поверхность тела. Максимальное давление / тах в этой струйке будет в критической точке, где и = 0. Имея в виду вычислить погрешность от придменения к газу уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости, мы должны сопоставить между собой максимальные давлеппя, вычисленные для случаев сжимаемой и несжимаемой жидкостей, так как между ними возможны и наибольшие различия. Давление в критической точке газового потока необходимо знать, кроме того, для определения его скорости с помощью трубки Пию, которая служит не только для измеренпя скоростей в несжимаемой жидкости, но п в газе. [c.99]

Во всех случаях предшествующий теоретический анализ не учитывал влияния сжимаемости (из-за которой, максимальное давление не может превышать величины рса, где с — скорость евука в жидкости), а также упругости ударяющего тела, значение которых может быть существенным. Однако имеющиеся экспериментальные данные ) подтверждают теоретические расчеты с точностью до 20% для большей части периода погружения тела на одну четверть диаметра. [c.319]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

До сих пор в этом параграфе мы сопоставляли максимальные давления и плотности в случаях сжимаемой и несжимаемой жидкостей, предполагая, что при разных скоростях V давления на бесконечности в потоке в обоих случаях одинаковы. Такое предположение соответствует задаче об обтекании тела средой. В других задачах, например в задачах об истечении газа, заданн011 величиной является давление покоящегося газа (т. е. давление, которое мы обозначали через / шах)- и следует [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...