Турбулентность в сжимаемой жидкости

Мы вовсе не останавливаемся здесь н далее на проблеме турбулентности в сжимаемой жидкости. [c.299]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ В СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 287 [c.287]

Инварианты изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости [c.287]

Поскольку Вар (г) = o (— г), среди 25 инвариантов (20.6) 10 будут встречаться по 2 раза следовательно, в случае произвольной однородной турбулентности в сжимаемой жидкости мы приходим к 15 различным инвариантам. Если же турбулентность является также и изотропной, то число инвариантов еще значительно сокращается в силу формул [c.289]

Таким образом, в случае изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости закон сохранения импульса и закон сохранения момента количества движения приводят к одному и тому же инварианту Лг. [c.291]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 2 3 [c.293]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 395 [c.295]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ жидкости 297 [c.297]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 301 [c.301]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 303 [c.303]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 305 [c.305]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ в СЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ 307 [c.307]

И распределения вероятностей для производных любого порядка поля и х, t) по координатам и времени. В случае несжимаемой жидкости знание пространственных производных поля скорости позволяет восстановить значения давления с точностью до постоянного слагаемого следовательно, по распределениям вероятностей для разностей скоростей здесь могут быть определены и всевозможные статистические характеристики разностей давления в близких точках. Если, однако, несжимаемая жидкость температурно-неоднородна, то положение осложняется здесь к числу основных гидродинамических полей должно быть отнесено также поле температуры, которое не выражается через поле скорости. В таком случае определение локально изотропной турбулентности нужно дополнить, включив в него наряду с относительными скоростями разности температуры в парах пространственно-временных точек (лСо, и (лс, 1 ), к — . 2,. .., я, и потребовав, чтобы свойства стационарности, однородности и изотропности имели место для совместного распределения вероятностей разностей и скоростей, и температур. Наконец, в случае турбулентности в сжимаемой жидкости определение локально изотропной турбулентности нужно еще расширить, включив в него и разности значений, например, плотности или давления на этом, однако, мы не будем задерживаться, так как локально изотропная турбулентность в сжимаемой жидкости в дальнейшем рассматриваться не будет. [c.315]

Движение турбулентного, двухмерного потока несжимаемой жидкости. Измерения показали, что в каждой точке турбулентного потока несжимаемой жидкости скорость и давление—пульсирующие величины, а в сжимаемой жидкости пульсирующими величинами являются скорость, давление, плотность и температура. [c.126]

Уравнения движения, неразрывности и энергии для осредненного турбулентного движения сжимаемой жидкости получаются из уравнений (1-1), (1-6) и (1-10) после замены в них истинных значений зависимых переменных осредненными их значениями и пульсациями [Л. 97]. Пренебрегая массовыми силами в уравнении (1-1) и осуществляя указанную замену, получаем уравнение Навье—Стокса для турбулентного движения [c.12]

В соответствии с важной физической характеристикой пограничного слоя, которая заключается в том что др/ду=0, уравнение (1-74) превращается в уравнение без членов, отвечающих осредненному движению. В [Л. 27] показано, что уравнения движения, неразрывности и энергии для тонкого плоскопараллельного турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости для установившегося движения имеют вид [c.26]

К середине 30-х годов в области механики газов был накоплен достаточный теоретический и экспериментальный материал, появилась необходимость в его обсуждении. С этой целью созывались специальные конференции по газовой динамике, проблемы сжимаемой жидкости ставились на конференциях, посвященных вопросам механики и смежных с нею областей. Так, например, в 1934 г. в СССР проходила Всесоюзная конференция по изучению стратосферы , наметившая широкую программу исследований по механике сжимаемых сред создание уточненной теории крыла при дозвуковых скоростях, теории турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости, теории обтекания сверхзвуковым потоком затупленных впереди тел, теории пространственного течения с до- и сверхзвуковыми скоростями, теории смешанного течения с до- и сверхзвуковыми скоростями. Те же проблемы, кроме теории обтекания затупленных впереди тел, обсуждались на конференции по большим скоростям в авиации, состоявшейся в Риме в конце 1935 г. [c.320]

Преобразуем уравнение энергии (Х1-83), полагая, что турбулентное число Прандтля в сжимаемой жидкости Рг д. равно единице [c.243]

На основании анализа экспериментальных данных Эккерт [91] сделал вывод о том, что можно с достаточной для инженерных расчетов точностью определить коэффициент трения Су и теплоотдачи а для турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости по соответствующим формулам для несжимаемой жидкости, так же как это предлагалось делать для ламинарного слоя в 3 настоящей главы. [c.262]

Уравнения движения, неразрывности и энергии для осредненного турбулентного движения сжимаемой жидкости получаются из уравнений (1-22), (1-27) и (1-31) после замены в этих уравнениях истинных значений зависимых переменных осредненными их значениями и пульсациями. [c.22]

Советскими учеными выполнен также ряд исследований изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости. Как уже отмечалось выше, общий случай турбулентности в сжимаемой среде впервые рассматривался еще в работах Л. В. Келлера и А. А. Фридмана (1924) и Л. В. Келлера (1925). Далее следует отметить работу И, А. Кибеля (1945), рассмотревшего случай такой турбулентности в сжимаемой жидкости, при которой распределения вероятностей пульсаций инвариантны относительно произвольных сдвигов в горизонтальном направлении и вращений или отражений относительно вертикальной оси Дс целью применения полученных результатов к турбулентности в атмосфере вблизи Земли). В этой работе были выведены динамические уравнения для вторых моментов гидродинамических полей рассматриваемой турбулентности (в предположении о пренебрежимой малости третьих моментов). Попутно здесь же были выведены общие формулы, описывающие спектральное разложение корреляционных функций произвольной турбулентности, изотропной лишь в горизонтальных плоскостях (более общие формулы того же типа, применимые при наличии более или менее произвольных условий симметрии турбулент- ности, позже рассматривались А. М. Ягломом, 1962, 1963). [c.488]

Ныше мы вкратце изложили основные факты, касающиеся изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости, рассматриваемой в рамках линейного приближения. В следующем приближении теории возмущений возникают новые физические эффекты — порождение вихревых движений, звука и пульсаций энтропии за счет билинейных и квадратичных взаимодействий решений линеаризованных уравнений друг с другом. Наиболее важными и.з этих эффектов, специфическими для сжимаемой жидкости являются порождение звука вихревой турбулентностью и рассеяние звука на неоднородностях полей скорости и Температуры. Основные работы по генерации звука турбулентностью выполнены Дж. Лайтхиллом ), исходившим из уравнения [c.489]

Пусть в неподвижной б граничной газообразной среде, имеющей постоянную среднюю плотность р и постоянную среднюю температуру Т, наблюдаются изотропные турбулентные пульсацш , настолько слабые, что третьи моменты всех гидродинамических полей пренебрежимо малы по сравнению с соответствующими вторыми моментами. Иными словами, мы предполагаем, что рассматриваемая турбулентность уже достигла заключительного периода вырождения (ср. выше п. 15.3). Заметим в этой связи, что исследование заключительного пертода вырождения турбулентности в сжимаемой жидкости с относительно небольшой (по сравнению со скоростью звука) характерной скоростью представляется более интересным, чем соответствующее исследование в случае несжимаемой турбулентности дело в том, что влияние сжимаемости приводит лишь к небольшим поправкам к обычным несжимаемым движениям, и эти поправки часто допустимо описывать линеаризованными уравнениями. [c.292]

В случае изотропной турбулентности коэффициенты (ft), отвечающие скалярным полям аир, должны зависеть только от Л = ft [, а соответствующие коэффициенты для векторных полей (при a = uj или же a = uj и P = U ) должны быть равны функциям от к, умноженным нг kj или, соответственно, на кjki (напомним, что нами рассматривается только потенциальная компонента поля ю(х)). Выражаясь не совсем строго, можно сказать, что согласно первому уравнению (20.10) и равенству (20.18) слабая изотропная турбулентность в сжимаемой жидкости состоит из изотропной системы случайных вихрей (описываемых функцией <)) и некоррелированной с ней системы плоских волн вида (20.16), некоррелированных друг с другом, со случайными амплитудами и фазами. [c.297]

Однородная и изотропная турбулентность в сжимаемой жидкости. Труды Научно-исслед. учрежд. Гндрометслужбы СССР, сер. 1, № 30. 10-28. [c.708]

Переходя к изучению турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости, отметим следующее современные знания о механизме турбулентного переноса количества движения и теплоты недостаточны для того, чтобы аналитически определить трение (т. е. коэффициент трения j) и теплообмен (т. е. коэфф1щиент теплоотдачи ос). Поэтому во всех созданных методиках расчета в той или иной форме используются экспериментальные данные. Ранее, в гл. 7, уже отмечалось, что для математичес у0Г0 исследования турбулентного движения целесообразно разложить его на осредненное и пульсационное движения. В турбулентном течении сжимаемой жидкости происходят пульсации скорости, давления, плотности и температуры. [c.217]

Решение уравнения энергии. Преобразуем уравнение энергии (11.83), иолагая, что турбулентное число Праидтля в сжимаемой жидкости Prjf равно единице [c.218]

Дальнейший анализ строится на гипотезе Прандтля о длине пути смешения I и ее связи с пульсационными скоростями и на закономерности Ван-Драйста [Л. 3-38] для напряжения трения в турбулентном потоке сжимаемой жидкости. [c.229]

Бикчантаев М. X., Турбулентный пограничный слой и сопротивление трения цилиндра в сжимаемой жидкости, Труды Казанского авиационного ин-та, XIV, 1959. [c.220]

В полуэмпирической теории турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости при больших скоростях исторически наметились два направления. Первое из них, открытое работой Ф. И. Франкля и В. В. Войшеля ), основывалось на непосредственном переносе в газовую динамику формул полу-эмпирических теорий Прандтля и Кармана. В дальнейшем по аналогичному пути пошел Ван-Драйст ). [c.718]

Движение реального потока дымовых газов и воздуха в котле представляет собой сложный случай турбулентного движения сжимаемой жидкости при неадиабатных условиях. В процессе движения потока газов и воздуха в газоходах и поверхностях нагрева котла изменяются температура, плотность и давление газа. В общем случае движение вязкой и теплопроводящей жидкости описывается уравнением Навье — Стокса, уравнением сплошности, уравнением [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...