Газ течение его (см. течение сжимаемой жидкости)

Быстроходный осевой нагнетатель может сжимать воздух в одной ступени в 1,2+1,25 раза и эффект сжимаемости воздуха должен быть принят во внимание. Если рассматривать плоское течение сжимаемой жидкости, обтекающей решетку, то теорема Н. Е. Жуковского о подъемной силе будет иметь вид [c.127]

Предварительные замечания. Движения жидкостей и движения газов имеют столь много общих свойств, что целесообразно изучать те и другие совместно. Правда, газы обладают значительно большей сжимаемостью, чем жидкости. Однако при движении газа вопрос заключается не в том, в какой мере газ вообще может сжиматься, а в том, насколько он в действительности сжимается при рассматриваемом движении. Для значительного сжатия газа необходимо значительное изменение давления. Между тем при небольших и умеренных скоростях, а также при умеренном протяжении движущейся массы газа в высоту давление изменяется по сравнению со своим средним значением очень немного, и поэтому соответствующие изменения объема настолько малы, что ими в большинстве случаев можно для упрощения расчетов пренебрегать. Тогда течения газа ничем не будут отличаться от течений несжимаемой жидкости. [c.48]

Физическую картину явлений, возникающих при закрытии задвижки на трубопроводе, можно представить следующим образом. После закрытия задвижки не вся масса жидкости прекращает течение мгновенно. Вначале прекращает движение слой жидкости, непосредственно соприкасающийся с шибером задвижки затем последовательно прекращают движение слои жидкости на увеличивающемся со временем расстоянии от задвижки. При этом уплотняется (сжимается) ранее остановившаяся масса жидкости, и в результате повышения давления несколько расширяется труба. Вследствие этих обстоятельств в трубу войдет дополнительный объем жидкости. [c.119]

Внешним цилиндрическим насадком называется короткая трубка длиной, равной 2—6 диаметрам, без закругления входной кромки (рис. 4.4,а). На практике такой насадок часто получается в тех случаях, когда выполняют сверление в толстой стенке и не обрабатывают входную кромку (рис. 4.4,6). Истечение через такой насадок в газовую среду может происходить двояко. Схема течения, соответствующая первому режиму, показана на рис. 4.4,а, б. Струя после входа в насадок сжимается примерно так же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке. Затем, вследствие того что сжатая часть струи окружена завихренной жидкостью, струя постепенно расширяется до размеров отверстия и из насадка выходит полным сечением. Этот режим истечения называют безотрывным режимом. [c.78]

Если в процессе течения плотность газа меняется мало, то законы его движения будут мало отличаться от законов движения несжимаемой жидкости. С другой стороны, капельные жидкости, которые в обычных условиях можно считать несжимаемыми, как известно, также могут сжиматься при достаточно большом повышении давления (например, при взрыве). Поэтому в гидроаэромеханике как газ, так и капельную жидкость именуют жидкостью. В тех случаях, когда эффектом сжимаемости можно пренебречь, вводят понятие несжимаемой жидкости, т. е. жидкости, которая по определению имеет постоянную плотность. [c.4]

Сжимаемость жидкости и деформация трубопроводов. Влияние сжимаемости жидкости на устойчивость системы аналогично влиянию рассмотренной выше упругости механических ее узлов. При условии сжимаемости жидкости и деформации трубопроводов жидкость, поступающая от насоса, сжимается в течение части колебательного цикла и расширяет трубопроводы, аккумулируя энергию в последующую часть колебательного цикла накопленная в жидкости и трубопроводах энергия, которая отдается в систему, прибавляется к энергии, поступающей от насоса. [c.452]

При условии сжимаемости жидкости и деформации трубопроводов жидкость, поступающая от насоса, сжимается в течение части колебательного цикла и расширяет трубопроводы, аккумулируя энергию в последующую часть колебательного цикла накопленная в жидкости и трубопроводах энергия отдается в систему, добавляется к энергии поступающей от насоса. [c.491]

Предположим, что человек движет рукой вперед и назад в небольшом промежутке. Движение, которое создается в воздухе, почти в точности одинаково с тем, которое возникло бы, если бы воздух представлял собой несжимаемую жидкость. Здесь имеется просто местное возвратное движение, при котором воздух непосредственно впереди руки толкается вперед, а непосредственно сзади—устремляется за движущимся телом, между тем как вообще в пространстве впереди воздух отступает в стороны в результате движения тела, а в пространстве сзади вообще притекает со всех сторон для заполнения пустоты, которая стремится здесь образоваться таким образом, с боков течение жидкости направлено назад и так, что часть избытка жидкости впереди стремится заполнить недостачу сзади. Теперь допустим, что период этого движения непрерывно уменьшается. Постепенно изменение направления движения становится слишком быстрым для того, чтобы могло вполне установиться чисто местное возвратное течение воздух заметно сжимается и разрежается, и заметная звуковая волна (или волна такой же природы, если период ее находится вне пределов человеческого слуха) распространяется на известное расстояние. То же самое происходит и в любом газе [c.232]

Пусть за весьма малый промежуток времени задвижка закроется и частицы жидкости, находящиеся непосредственно у клапана задвижки, остановятся, а более отдаленные будут продолжать движение с прежней скоростью, из-за чего жидкость станет сжиматься, давление повысится, а стенки трубы начнут растягиваться. Кинетическая эн гия жидкости будет переходить в работу деформаций ее и стенок трубы. С течением времени будут останавливаться последующие сечения потока и по трубопроводу в сторону резервуара с некоторой скоростью а будет распространяться волна гидравлического удара. Схема волнового процесса при гидроударе представлена на рис. 5.4. [c.78]

Для наглядности будем говорить о трехмерном пространстве состояний и представлять себе аттрактор расположенным внутри двумерного тора. Рассмотрим пучок траекторий на пути к аттрактору (ими описываются переходные режимы движения жидкости, ведущие к установлению стационарной турбулентности). В поперечном сечении пучка траектории (точнее —их следы) заполняют определенную площадь проследим за изменением величины и формы этой площади вдоль пучка. Учтем, что элемент объема в окрестности седловой траектории в одном из (поперечных) направлений растягивается, а в другом — сжимается ввиду диссипативности системы сжатие сильнее, чем растяжение— объемы должны уменьшаться. По ходу траекторий эти направления должны меняться — в противном случае траектории ушли бы слишком далеко (что означало бы слишком большое изменение скорости жидкости). Все это приведет к тому, что сечение пучка уменьшится по площади и приобретет сплющенную, и в то же время изогнутую форму. Но этот процесс должен происходить не только с сечением пучка в целом, но и с каждым элементом его площади. В результате сечение пучка разбивается на систему влол<енпых друг в друга полос, разделенных пустотами С течением времени (т. е. вдоль пучка траекторий) число полос быстро возрастает, а их ширины убывают. Возникающий в пределе t- oo аттрактор представляет собой несчетное множество бесконечного числа не касающихся друг друга слоев — поверхностей, на которых располагаются седлов1ле траектории (своими притягивающими направлениями обращенные наружу аттрактора). Своими боковыми сторонами и своими концами эти слои сложным образом соединяются друг с другом каждая из принадлежащих аттрактору траекторий блуждает по всем слоям и по прошествии достаточно большого гцзсмеии пройдет достаточно близко к любой точке аттрактора (свойство эргодичности). Общий объем слоев и общая площадь их сечений равны нулю. [c.166]

За бесконечно малый отрезок времени М после мгновенного закрытия остановится слой ттпп, непосредственно примыкающий к затвору. Толщина этого слоя Al зависит от упругих свойств жидкости и материала стенок трубопровода. В момент времени t=to+At слои жидкости, расположенные выше по течению от сечения п — п, продолжают двигаться со скоростью Vo в сторону затвора. Под влиянием этих слоев остановившаяся масса жидкости в отсеке т — п сжимается, стенки трубопровода растягиваются, давление повышается на Ар и становится равным p==po-f Др. В освободившийся в результате этого объем в отсек т — п через сечение п — пзг время At поступает часть жидкости еще не остановившихся слоев. [c.282]

Далее, сжимая диоксид углерода прессом 12, зафиксируем ряд равновесных состояний вплоть до максимального давления (приблизительно 9 МПа). Если опыт проводится при температуре ниже критической, то следует отметить начало и конец процесса конденсации. В этом процессе объем диоксида углерода изменяется при неизменном давлении, а образование новой фазы—жидкости — хорошо наблюдается визуально. Необходимо учитывать, что при сжатии температура диоксида углерода несколько повышается, поэтому после каждого изменения давления нyнiнo выждать некоторое время для ТОГО, чтобы температура диоксида углерода вновь стала равной температуре в резервуаре 2. Восстановление прежней температуры происходит обычно в течение 0,5—2 мин в это время давление и объем диоксида углерода немного изменяются. Поэтому измерять давление и объем надо после того, как эти величины установятся. Температуру воды в резервуаре 2 нужно записать до опыта и после него и в случае различия в обработке принимать среднее значение. После проведения опыта при одной температуре регулировкой термостата установить другую темпера-10 147 [c.153]

Пример 3. Насыщенный воздух при Pi= 1 ата и = 10° С сжимается в компрессоре до р2 = 6 ата. Определить техническую работу, затрачиваемую на сжатие, конечное состояние и количество жидкости, испаряющееся в течение процесса, если воздух в каждой точке процесса остается насыщенным (ф = onst = 1). Адиабатный к. п. д. компрессора г аз = 0,84. [c.101]

Физическую картину истечения жидкости из насадка с острой входной кромкой можно описать следующим образом обтекание острой кромки на входе происходит с отрывом потока даже при низких числах Рейнольдса (Re > 5). При Re < 5 наблюдается ползущее движение. При отрыве струя сжимается, образуя узкое сечение на некотором расстоянии от входной кромки. Между узким сечением и стенкой насадка создается отрывная область с вихревым теченим. Если насадок имеет достаточную длину, отрывная область замыкается на стенке. С увеличением числа Рейнольдса отрывная область заметно удлиняется. Если длина насадка мала, то замыкания на стенке не происходит. Давление на стенке по длине вихревой области сначала резко падает — до сжатого сечения, а затем начинает увеличиваться. Такая картина истечения жидкости из насадка определяет все возможные режимы истечения [c.111]

Приготовление взвесей производится следующим образом. Образец (5—10 мг) тщательно растирают в небольшой агатовой или яшмовой ступке в течение 4—10 мин и добавляют в конце растирания 1—2 капли иммерсионной жидкости. Получившуюся суспензию наносят краем пестика или шпателем на окно из Na l или КВг и прижимают другим окном. При этом необходимо стараться наносить суспензию по центру окна в виде ровного бугорка и прижимать второе окно таким образом, чтобы суспензия равномерно растекалась к краям, образуя топкую пленку без пузырьков воздуха. Если пузырьки образовались, их можно попытаться выдавить к краям, сжимая кювету или слегка поворачивая окно вокруг оси. Когда же и эта мера не помогает, то следует удалить с окон взвесь и снова г.овторить все операции. Собранные окна [c.173]

Перенос примеси движущимися жидкими частицами приводит к тому, что объем, первоначально занятый примесью, по каким-то направлениям растягивается, а по другим сжимается, искривляясь при этом самым запутанным образом (подробнее об этом мы будем говорить в VIII разделе тома 2 настоящей книги). Суммарный объем примеси при такой деформации не меняется. В результате в каждой реализации турбулентного течения концентрация в (Х, t) в каждой точке в любой момент времени будет равной либо плотности примеси Ра, либо О в зависимости от того, содержала ли соответствующая жидкая частица в начальный момент t — to примесь или не содержала (см. рис. 11.1, заимствованный из статьи Корсина (1959а)). Таким образом, турбулентная диффузия приводит к образованию в жидкости очень искривленных и запутанных слоев с резко различающимися значениями концентрации примеси. Выравнивание концентрации в соседних слоях, сопровождающееся возрастанием объема, занятого примесью, и сглаживанием поля концентрации, в результате которого значения функции 0 (Х, t) оказываются промежуточными между ро и О, происходит только вследствие молекулярной диффузии и тем медленнее, чем меньше коэффициент %. Отсюда ясно, что при описании мел- [c.533]

Рассмотрим подробней зависи.мость I от I. После закрытия задвижки ближайшие к ней слои жидкости останавливаются и сжимаются затем будут останавливаться и сжиматься последующие слои, причем граница между сжатой и несжатой жидкостью распространяется со скоростью звука Со от задвижки к открытому концу трубопровода в виде волны сжатия. Ясно, что это происходит в течение времени = Ии к моменту времени кидкость во всем трубопровод остановится и будет с катой давлением Ар. [c.56]

Разрозненные массы жидкости, на которые разбивается струя не сразу принимают и удерживают сферическую форму, но испытывают ряд колебаний, попеременно сжимаясь и удлиняясь в направлении оси симметрии. Если разбиение струи осуществляется с точной периодичностью, то каждая капля, проходя через данную точку пространства, находится в одной и той же определенной фазе колебания и отсюда возникает замечательное явление попеременных разбуханий и сжатий струи, описанное Саваром. Расстояние между двумя последовательными разбуханиями равно пути, пройденному каплей в течение одного полного колебания около фигуры равновесия, а потому, как показал Плато, eteris paribus, оно пропорционально корню квадратному из высоты напора. [c.359]

Перенос примеси движущимися жидкими частицами, очевидно, приводит к тому, что объем, первоначально занятый примесью, по каким-то направлениям растягивается, а по другим сжимается, искривляясь при этом самым запутанным образом (подробнее об этом процессе мы будем говорить в гл. 8 ч. 2 книги). Однако суммарный объем примеси при такой деформации, разумеется, не меняется. В результате в каждой реализации турбулентного течения, удельная концентрация в каждой точке в любой момент времени будет равной либо удельному весу примеси роГ либо О, в зависимости от того, содержала ли соответствующая жидкая частица в начальный момент 1 = (о примесь или не содержала (ср. схематический рис. 80, заимствованный ий обзорной статьи Корсина (1959а)). Таким образом, турбулентная диффузия приводит к образованию В жидкости, очень искривленных и запутанных слоев с резко различающимися значениями концентрации примеси. Выравнивание концентрации в соседних слоях, сопровождающееся возрастанием объема, занятого примесью, и сглаживанием поля концентрации, в результате которого значения функции уже, как правило, оказываются промежуточными между Ро и О, происходит только вследствие молекулярной дифс у-зии и тем медленнее, чем меньше коэффициент %. Отсюда ясно, что при описании мелкомасштабной статистической структуры поля Х, 1) пренебречь молекулярной диффузией невозмож- но — иначе при большом t мы получим совершенно противоестественное распределение концентрации типа, изображенного в правой части рис. 80. Однако вопрос о том, нельзя ли пренебречь молекулярной диффузией по сравнению с турбулентной при нахождении средней концентрации (А ,<), как [c.517]

Для решения задачи прежде всего необходимо построить математическую модель — систему уравнений гидродинамики, удовлетворительно описывающую течение жидкости при наличии внутри нее кавитационных пузырьков. Одна из первых таких моделей была создана в работе [35], в которой предполагалось, что имеющиеся в жидкости пузырьки сжимаются адиабатически, а давление в воде совпадает с давлением внутри пузырьков. В работе [36] была построена диффузионная модель кавитирую- [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...