Давление в точке покоящейся жидкости и его свойства

ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ И ЕГО СВОЙСТВА [c.14]

Давление в точке покоящейся жидкости обладает двумя основными свойствами. [c.15]

Первое свойство. Давление в точке покоящейся жидкости всегда нормально к поверхности (площадке), воспринимающей это давление. Это свойство не требует доказательства, так как оно очевидно из сказанного выше о силе АР. [c.15]

Второе свойство. Давление в точке покоящейся жидкости во всех направлениях одинаково по значению, т. е. является скаляром. [c.15]

ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ (ГИДРОСТАТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ) И ЕГО СВОЙСТВА [c.17]

Первое свойство. Давление в точке покоящейся жидкости всегда нормально к поверхности (площадке), воспринимающей это давление. [c.18]

Это свойство жидкости отражает сущность закона Паскаля, который формулируется так внешнее давление, приложенное к любой точке покоящейся жидкости, передается без изменения во все точки жидкости. [c.16]

Поверхность, проведенная в покоящейся жидкости таким образом, что давление во всех ее точках будет одинаковым, называется поверхностью равного давления, или поверхностью уровня. Поверхности такого рода обладают тем свойством, что они нормальны к направлению равнодействующей приложенных к жидкости объемных сил. Это может быть доказано путем следующих рассуждений. Выделим в жидкости призму так, чтобы ее ось совпадала с направлением названной равнодействующей. Приращение давления при переходе на расстояние L вдоль оси призмы [c.29]

Второе свойство гидростатического давления состоит в том, что в любой точке внутри покоящейся жидкости гидростатическое давление действует по всем направлениям одинаково, т.е. давление есть скалярная величина. [c.14]

Нормальные напряжения в движущейся невязкой жидкости обладают теми л<е свойствами, что и в покоящейся жидкости, т. е. в данной точке их значения не зависят от направления действия. Таким образом, напряженное состояние движущейся невязкой жидкости может быть охарактеризовано в каждой точке значением нормального напряжения. Поскольку эго значение не зависит от направления действия, его, как и при равновесии жидкости, называют давлением. [c.76]

Гидростатическое давление обладает двумя основными свойствами оно направлено по внутренней нормали к площадке, на которую действует, а величина его в данной точке не зависит от направления (т. е. от ориентировки в пространстве площадки, включающей эту точку). Первое свойство — это простое следствие того положения, что в покоящейся жидкости отсутствуют касательные и растягивающие усилия. [c.24]

Поверхность, проведенную в покоящейся жидкости таким образом, что давление во всех ее точках одинаково, называют поверхностью равного давления, или поверхностью уровня. Поверхности такого рода обладают следующим свойством они нормальны к направлению равнодействующих приложенных к жидкости объемных сил. Это может быть доказано путем следующих рас-суждений. Выделим в жидкости призму так, чтобы ее ось совпадала с направлением названной равнодействующей. Приращение давления при переходе на расстояние вдоль оси призмы от точки А с давлением ро к точке В с давлением р можно определять по формуле, полученной аналогично выводу выражения (И), проектируя все приложенные к призме силы на ее ось. В результате получим р1—ро = РеЬ, где е —проекция на ось призмы единичной равнодействующей объемных сил. [c.27]

Выделим в покоящейся жидкости элементарный прямоугольный параллелепипед (рис. 1.4). Оси прямоугольных координат расположим параллельно его ребрам. В центре тяжести каждой грани параллелепипеда приложим силу гидростатического давления, заменяющую действие на нее окружающей массы жидкости. Эти силы, согласно первому свойству гидростатического давления, будут направлены по нормали внутрь параллелепипеда. Каждая из рассматриваемых сил равна произведению гидростатического давления в центре тяжести данной грани параллелепипеда на ее площадь. Обозначая гидростатическое давление в центре тяжести параллелепипеда (точка А) через р и учитывая непрерывность изменения давления в жидкости, т. е. функциональную [c.25]

Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед (с ) и за (е) волной. Например, при движении поршня с постоянной скоростью Уо в покоящуюся среду в начальный момент около поршня возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости. В частности, скорость распространения скачка будет практически равна скорости звука С в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка на пузырьках и его разгрузка из-за сжимаемости пузырьков. Интенсивность скачка, являющегося передним фронтом возмущения, будет уменьшаться. При этом основное возмущение должно отставать от скачка. При сохранении скорости поршня Уо асимптотически при i оо установится стационарная волновая конфигурация. Если Уо = 1 0 — > У то передний скачок имеет предельную ненулевую амплитуду, что соответствует стационарному режиму С -, если Уо = ко — уИ < У , то интенсивность скачка затухает до нуля, что соответствует стационарному режиму Се < До < С/. Аналогичные режимы будут иметь место при мгновенном повышении давления с Ро до р, и сохранении его постоянным в каком-либо месте. И если то предельная волна будет иметь непрерывную структуру. [c.39]

Последнее равенство показывает, что давление в любой точке покоящейся несжимаемой жидкости при изотермическом состоянии зависит от трех величин давления р на граничной поверхности, высоты Z данной точки над граничной поверхностью и объемного веса жидкости у. Из последнего равенства также видно, как именно зависит давление в любой точке покоящейся жидкости от этих трех величин. Если давление р на граничной поверхности изменить на какую-либо величину, то на такую н<е величину изменится давление во- всех точках объема, занимаемого жидкостью, причем в силу доказанной выше независимости давления от ориентировки площадки изменение будет одинаковым для всех направлений, исходящих из любой точки. Это свойство давлений в покоящейся несжимаемой жидкости называется законом Паскаля, который можно сформулировать так давление в покоящейся жидкости передается равномерно во все стороны и на все точки занимаемого ею объема. Закон Паскаля широко исиольз ется во всех гидростатических машинах (гидравлический пресс, аккумулятор, мультипликатор) и в пневматических устройствах. Изменение давления на граничной поверхности жидкости осуществляется при этом с помощью плунжера, пли поршня поверхность соприкосновения поршня, или плунжера, с жидкостью является здесь граничной поверхностью жидкости. [c.38]

Поле величин —рф можно трактовать как поле импульсов давления р переводящих покоящуюся жидкость мгновенно в данное состояние движения с количеством движения, определяемым полем вектор эв pV. Противоположная по знаку величина рф определяет импульсы давления, мгновенно приводящие движущуюся заданным образом жидкость в покоящееся состояние. Отметим, что факт существования поля импульсных давлений, создающих мгновер[но заданное поле скоростей, является прямым следствием наличия в потоке потенциала скоростей, т. е. безвихревого характера движения. Если движение вихревое, то поля импульсов давления, обладающих свойством образовывать заданное поле скоростей, не существует. [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...