Давление в точке абсолютное внешнее

Из рассмотрения (2-35) заключаем, что абсолютное давление в точке равно сумме внешнего поверхностного давления и весового давления. [c.42]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей от- Свободная крытый в атмосферу сосуд, известно поверхность действующее на жидкость внешнее давление, равное атмосферному. При этом абсолютное давление в произвольной точке жидкости на глубине к. [c.29]

Учитывая, что давление прямо пропорционально глубине погружения, достаточно определить давление в точках А, В тл С. На стенки резервуара с внутренней стороны действует давление на свободной поверхности и давление жидкости, с внешней — атмосферное давление р . Результирующее давление в каждой точке равно абсолютному давлению р, определяемому по основному уравнению гидростатики (2.9), за вычетом атмосферного давления Ра, т. е. избыточному [c.24]

Основное уравнение гидростатики (2.9) выражает зависимость давления в данной точке покоящейся жидкости от рода жидкости и расстояния точки от свободной поверхности. В этом уравнении р — абсолютное давление в данной точке жидкости, ро —абсолютное давление окружающей среды (внешнее давление на свободную поверхность жидкости), pgh =р —ро — избыточное давление (давление столба жидкости) в данной точке. [c.20]

Полученное уравнение можно сформулировать следующим образом абсолютное или полное давление в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности ро (внешнее давление) и давления, определяемого весом столба жидкости yh (весовое давление). [c.16]

В гидравлике величина р называется полным и.ли абсолютным гидростатическим давлением. Первое с 1а-гаемое уравнения (1.29) ро принято называть внешним давлением или давлением на поверхности. Его величина остается постоянной для любой точки внутри покоящейся жидкости. Действительно, вычислим полное давление в двух произвольных точках р и р2 [c.40]

Из (2-35) также ясно, что на сколько увеличивается внешнее поверхностное давление ро, на столько же должно увеличиться и абсолютное давление в данной точке. [c.42]

Область применения шарнирно-рычажных механизмов ограничивается их основным недостатком не всегда представляется возможность подобрать механизм, с достаточной точностью воспроизводящий заданный закон движения. Кроме этого, условия работы звеньев механизма зависят от положения их в связи с изменением углов давлений. Углом давления называют угол, образуемый вектором абсолютной скорости точки приложения силы и вектором силы. Изменение углов давлений приводит к изменению реакций в шарнирах, сил трения и, следовательно, необходимых для движения приложенных внешних сил. Такое положение механизма, когда угол давления в шарнирах будет 90° и механизм не может быть приведен в движение, называется мертвым положением. [c.233]

Наглядный смысл неравенства (25.6) или (25.9) совершенно ясен в устойчивом состоянии газ должен пружинить — уменьшение объема некоторой массы газа должно сопровождаться увеличением давления внутри этой массы и наоборот. При этом небольшие флуктуации плотности газа будут рассасываться. Наоборот, при дР дУ)т > 0 (например, на восходящей ветви изотермы Ван-дер-Ваальса, см. 12) флуктуации плотности пе рассасываются, а растут. Пусть, например, в некоторой области произошло небольшое флуктуационное сжатие вещества. При (дР / дУ)т > 0 оно будет сопровождаться уменьшением давления внутри этой массы, внешнее давление будет и дальше ее сжимать, пока не возникнет капля жидкости. Наоборот, область, в которой произошло флуктуационное уменьшение плотности, будет расширяться возросшим внутренним давлением, пока не перейдет в нормальное газовое состояние с дР дУ)т <0. Иначе говоря, точка, лежащая на восходящей ветви изотермы Ван-дер-Ваальса (рис. 20), если бы такое состояние на мгновение возникло, мгновенно свалилась бы на изотерму-изобару. 4 С , изображающую двухфазное состояние вещества. Таким образом, состояния с дР дУ)т >0 абсолютно неустойчивы по отношению к малым флуктуациям плотности или к распаду на две фазы. [c.129]

С тем, чтобы упростить расчеты, в этой работе принят ряд допущений. Считается, что струя является изобарической, т. е. статическое давление в ней не меняется, и не учитывается действие объемных сил. Вводятся в рассмотрение скорости течения, осредненные в направлении, перпендикулярном к стенкам, между которыми распространяется струя при этом считается, что векторы абсолютной скорости коллинеарны для точек, находящихся на любой прямой, перпендикулярной к стенкам. Границы струи, внешняя и внутренняя, которой очерчено ядро струи, предполагаются линейными. Вместе с тем учитывается, что в отличие от свободной турбулентной струи в рассматриваемых здесь струях скорость в ядре, будучи постоянной для точек заданного поперечного сечения ядра, меняется вследствие действия сил трения при переходе от одного сечения ядра к другому (подробнее этот вопрос рассмотрен в работе [29]). Угол расширения внешних границ струи задается таким, чтобы расчетные значения скорости на оси струи совпадали бы с их значениями, получаемыми из опыта. [c.78]

Абсолютное давление р—это полное давление, производимое газом или паром. Пусть к сосуду, в котором находится, например, газ, присоединен манометр. Когда давление газа р равно давлению внешней среды — барометрическому давлению р , то стрелка манометра находится на нуле шкалы. Когда же давление газа превышает барометрическое, стрелка отклоняется, показывая избыток давления газа над барометрическим, т. е. избыточное давление р . Таким образом, [c.7]

Центром давления называется точка приложения силы давления жидкости на заданную площадку. Это относится как к силе абсолютного давления (т. е. включая и внешнее давление), так и к силе избыточного давления. Способ определения центра давления в обоих случаях один и тот же. Для практических целей интерес представляет сила избыточного давления (например, при расчете устойчивости сооружения атмосферное давление с противоположных сторон сооружения уравновешивается и исключается из расчета). [c.31]

Под избыточным давлением среды понимают разницу между абсолютным давлением в какой-либо точке внутри оболочки и внешним давлением па высоте, соответствующей данной точке. [c.119]

В результате деформации стенок в жидкости возникают зоны отрицательных давлений. Вначале разрежение появлялось в окрестности точки внешней оболочки, отстоящей на к 2 от лобовой, далее, по мере уменьшения скорости деформации, разрежение охватывает прилегающую к внешней оболочке зону жидкости. У внутренней оболочки отрицательные давления возникали только вблизи лобовой точки. Отметим, что, несмотря на значительные зоны разрежения, абсолютные величины отрицательных давлений в них намного меньше давления в зонах сжатия. Однако этих значений достаточно для возникновения кавитации. Учет появления кавитации проводился согласно монографии [49]. Влияние кавитации при принятых параметрах нагрузки и оболочек приводило к незначительному (в пределах 5—15 %) уменьшению прогиба внешней оболочки и увеличению прогиба внутренней оболочки. [c.115]

Посмотрим на движение паровоза с точки зрения закона движения центра инерции Центр тяжести паровоза не может быть приведен в движение давлением пара на поршень в паровом цилиндре. Давления пара на поршень и на стенки цилиндра суть внутренние силы как таковые, они не могут вызвать движения центра тяжести, паровоза. Это движение может быть вызвано только внешними силами, приложенными к паровозу там, где он соприкасается с внешними телами, т е в точках соприкосновения колес с рельсами. В точках касания ведущих колес (т. е. колес, приводимых в движение паровой машиной) с рельсами к ведущим колесам приложены силы трения, направленные в сторону движения паровоза Эти силы трения и приводят в движение центр тяжести паровоза. Паровоз, поставленный на абсолютно гладкие рельсы, не мог бы сдвинуться с мест . [c.231]

Уравнения (15. 16) используются в предположении, что после потери устойчивости от действия внешнего давления в осевом направлении оболочки может образоваться только одна полуволна. Такое предположение реализуется, например, в случае действия растягивающей осевой силы Л . Если эта сила будет сжимающей, то принятое допущение правомерно тогда, когда абсолютная величина сжимающего усилия мала по сравнению с его критическим значением. Такая ситуация возникает при создании в замкнутом цилиндрическом баке глубокого вакуума. [c.360]

Определяющие уравнения. Рассматриваемая физическая система представляет собой ньютоновскую изотропную жидкость, состоящую из двух нереагирующих компонент, находящуюся во внешнем силовом поле. Пусть х = (х,, Xj, Х3) g R - декартовы координаты, р (х, t) - массовая плотность компонента к к = 1, 2) в точке х в момент времени f, уДх, t) - скорость компонента к. Состояние системы описывается следующими полями р(х, г) - полная плотность v(x, t) = (и,, V2, v ) - скорость центра масс элемента жидкости р , t) - давление 0(х, t) - абсолютная температура с(х, /) - концентрация массы одного из компонентов [c.68]

Считается, что под действием перепада давления внутренняя цилиндрическая поверхность подшипника (вкладыш) может прогибаться по нормали как в ту, так и другую сторону в зависимости от знака разности А, причем давление р под вкладышем считается постоянным и равным внешнему р , в то время как над вкладышем, со стороны рабочего зазора подшипника, - величина переменная и может быть при вращении вала и больше, и меньше р . При покоящемся вале всюду в зазоре р = р , поверхность вкладыша подшипника недеформирована и зазор между вкладышем и цапфой вала имеет некоторую толщину Ид в). Поверхность цапфы считается абсолютно жесткой и недеформируемой. При вращении вала рабочий зазор со смазкой принимает толщину /г(0) из-за изменения размера вкладыша в соответствии с соотношением [c.34]

Каждая деталь машины в отдельности является системой материальных точек — телом, а машина в целом представляет собой материальную систему, состоящую из абсолютно твердых тел. При таком понимании материальной системы силы, действующие в системе, могут быть одновременно внешними и внутренними в зависимости от того, движение каких тел рассматривается. Например, сила, действующая на поршень двигателя внутреннего сгорания от давления газов, при рассмотрении кривошипно-шатунного механизма или машины в целом является внутренней силой, а при рассмотрении отдельно шатуна как материальной системы считается внешней. Для двигателя в целом внешней силой является сила полезного сопротивления того механизма или машины, для приведения в действие которых предназначен двигатель, например электрогенератора, компрессора, гребного винта и т. д. [c.174]

Равновесное состояние термодинамической системы должно определяться совокупностью внешних и внутренних параметров. Если система переходит из одного состояния в другое, то в процессе перехода изменяются как внешние параметры, характеризующие окружающую среду, так и внутренние, характеризующие изучаемую систему. Для характеристики конкретных условий, в которых находится данная система (вещество), или процесса, идущего в системе, необходимо прежде всего знать такие распространенные внутренние параметры, как абсолютное давление, абсолютная температура, удельный объем или плотность. [c.12]

Из представления о равновесных процессах вытекает и представление об их обратимости. Если процесс происходит в результате бесконечно малых и сменяющих одна другую разностей давления dp и температур dT рабочего тела и внешней среды, то количественные соотношения между механическими и тепловыми воздействиями, определяющие взаимодействие рабочего тела и окружающей среды, по абсолютной величине будут одинаковы независимо от з ака dp и dT, т. е. иначе говоря, от направления процесса. В этом состоит характерная особенность обратимых процессов, заключающаяся в том, что в этих случаях рабочее тело в течение обратного процесса проходит в обратной последовательности через все состояния прямого процесса, а окружающая среда с возвращением в исходное состояние рабочего тела, также пройдя в обратной последовательности через все состояния прямого процесса, тоже возвращается в свое исходное состояние. [c.16]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей открытый в атмосферу сосуд, удобно в качестве исходной точки / брать точку на свободной новерхносги, где известно действующее на жидкость внешнее давлешн-, равное атмосферному р у. При этом абсолютное давление в произвольной точке ю(ДК0стн [c.8]

Заполним сосуд, имеющий плоские вертикальную и наклонную боковые стенки, на высоту Н жидкостью с плотностью р (рис. 11, а). Давление на стенку в точках А и А будет равно внешнему давлению Ро, а в точках В и В в соответствии с (28) Ро + f>gH. Отложим в принятом масштабе нормально к стенке (в соответствии с первым свойством гидростатического давления) величины давлений в точках А, А в В, В и соединим концы векторов прямыми линиями. Полученные фигуры представляют собой эпюры давлений на боковые стенки сосуда трапеции AB D и A B D — эпюры абсолютного давления, прямоугольники ABED и A B E D — эпюры внешнего давления, треугольники E D и E D — эпюры избыточного давления. [c.26]

Из выражений (90) и (91) следует, что запас по устойчивости увеличивается с увеличением С°, т е. в частности, с увеличением внешнего давления В то же время из вырал<ения (90) следует, что эта скорость при любых pj не может быть больше 2Q, где П = Y fM — собственная частота ротора на абсолютно жестких опорах. [c.169]

Это выражение означает, что, подобно тяжелому изотопу, Но под давлением собственных насыщенных паров должен оставаться жидким и прн абсолютном нуле и что для того, чтобы он затвердел, требуется приложить внешнее давление примерно того же порядка, как и для Не . Однако ниже 0,5° К экспериментальные точки на кривой нлавлення откло 1яются от квадратичного закона и давление становится постоянным и близким к 30 атм (фиг. 33). Эта зависимость подобна изменению поведения кривой плавления Не в той области диаграммы состояния, где кривая Х-переходов пересекает кривую плавления. Поскольку в случае Не такое поведение равновесного давления вызвано быстрым уменьшением энтропии жидкой фазы, т. е. явлением Х-нерехода, можно нредноложить существование Х-точки у Не в области от 0,5 до 1°К. Однако экснерименты, не обнаружившие у Не сверхтекучести, делают объяснения, основанные на подобной аналогии с Не, сомнительными. Поэтому в течение некоторого времени измеренные отклонения от квадратичного закона объяснялись возможной ошибкой в нзме- [c.814]

Анализируя полученные выражения, нетрудно видеть, что абсолютные давления в различных по глубине точках жидкости будут разные, однако внешнее давление, производимое на жидкость, заключенную в замкнутом сосуде, передается жидкостью во все точки без изменения, т. е. pq = onst. В этом и заключается закон Паскаля. [c.28]

В качестве второго примера рассмотрим действие, оказываемое тяжелым телом, находящимся в равновесии, например живым существом S, на пол или на какую-либо другую опору, которая его поддерживает. Внешними силами, приложенными к /S, в этом случае будут вес, эквивалентный одной силе р, приложенной в центре тяжести G, и реакции, которые тело S испытывает в точках опоры. Эти реакции и вектор р, приложенный в G, составляют, на основании п. 4, уравновешенную систему. С другой стороны, на основании принципа равенства действия и противодействия силы, с которыми 8 действует на опору, равны и противоположны реакциям. Таким образом, мы приходим к заключению, что тело S производит на опору давления, (векторно) эквивалентные собоа вен-ному весу. Этот результат очевиден, однако полезно получить его, исходя из постулатов, на которые можно опереться с абсолютной уверенностью. Между прочим, отсюда следует, что как бы ни старалось живое существо S уменьшить или увеличить давление на опору, равное его весу, применяя только внутренние силы, например мускульные усилия, ему не удастся это сделать, пока оно находится в покое. [c.106]

Положения, приведенные выше в методике расчета перепада давлений поперек потока для муфт с тором и радиальными лопатками, относятся и к расчету перепада давлений в муфтах без тора с радиальными лопатками. Перепад давлений поперек потока в зазо-ре между рабочими колесами вы-кгс-н числяется по среднему значению меридиональной скорости при 2 равенстве проекции абсолютной скорости на направление окружной самой окружной скорости в соответствующей точке. Средняя меридиональная скорость определяется по внешней характеристике ТИ = ф(5) (рис. 35) и среднему напору. [c.75]

Бриджмен описал также другой случай разрушения, когда удлинение не определяет разрыва, а каждое отдельное напряжение и деформация являются сжимающими. Стальной цилиндр конечной длины был плотно пригнан внутрь эбонитовой трубки той же длины. Полученная система подвергалась гидростатическому давлению, действовавшему на всю внешнюю поверхность. Разрыв происходил так, как если бы в трубку был введен конуе, растягивающий ее до точки разрыва. Объяснение этого явления аналогично объяснению пинч-эффекта и основано на том, что напряжение ое в трубка по абсолютной величине всегда меньше внешнего давления. Нетрудно найти величину разрушающего внешнего давления р, используя высказанные ранее соображения , [c.600]

Газогидравлическая виброопора работает следующим образом. При высокой амплитуде колебаний и низких частотах, когда сердечник 4 вместе с жесткой центральной частью 9 гофрированной мембраны 6 под действием приложенной к нему внешней возмущающей силы движется вниз в сторону крышки 3, давление Р в подмембранной полости 8 повышается и по абсолютной величине повышает давление Р2 в надмембранной полости 7 за счет упругости подвижной гофрированной мембраны 6 и вязкости рабочей жидкости. В то же время давление F3 в полости 14 больше по абсолютной величине давления Р2 и меньше давления Р, поскольку площадь отверстия 11 меньше площади отверстия 10. Рабочая жидкость за счет перепада давлений Рг > Pi > Р2 начинает перетекать через отверстие 10 в полость 14, а из нее через отверстие 11 — в надмембранную полость 7. Одновременно с этим при повышении давления F3 в полости 14 за счет перепада давлений АР = Р3 — Р4 между давлением жидкости Р3 в полости 14 и давлением газа Р4 в газовой полости 13 деформируется упругая перегородка 12, сжимая газ в полости 13. [c.26]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

Прочность жидкости на разрыв зависит также от температуры. Очевидно, что при критической температуре она должна быть равной нулю. Лармор [37], а позднее Темперли [53] показали, что в соответствии с уравнением Ван-дер-Ваальса наибольшая температура, при которой жидкость может существовать при нулевом внешнем давлении, равна ее абсолютной критической температуры. При дальнейшем понижении температуры жидкость будет существовать, если отрицательные давления будут увеличиваться. Таким образом, существует теоретическое объяснение повышения прочности жидкости на разрыв при понижении температуры, справедливое для любой жидкости. Для воды теоретическая предельная температура равна 273°С. При более высоких температурах жидкость будет существовать только при положительном внешнем давлении. На фиг. 3.1, заимствованной из работы Бриггса [8], показаны экспериментальные данные для кипяченой воды. Данные для низких температур (от О до 50°С) получены в экспериментах с вращающимися трубками [7], а для высоких температур (от 264 до 270 °С)—в статических экспериментах по предельному перегреву воды в капиллярах [8]. В обоих случаях использовались капиллярные трубки, вытянутые непосредственно перед опытом. Пунктирная часть кривой на фйг. 3.1 получена путем экстраполяции, при которой ориентиром служила точка нулевого предела прочности при критической температуре (374 °С). Эти результаты качественно согласуются с выводами, сделанными на основе уравнения Ван-дер-Ваальса. [c.76]

При определении величину силы без учета внешнего атмосферного давления формула (22) приобретет следующий вид Fr—P Ss, где рс — абсолютное гидростатическое давление в центре тяжести площади Sr. Положение точки приложения силы Fr (центра давления, находящегося в точке D) определяется по формуле (20) как для плоской стенки. [c.42]

Физический смысл условия статистической стационарности очевиден. Он означает, что все внешние факторы, определяющие данный случайный процесс, должны быть неизменными во времени и в пространстве, что все средние гидродинамические характерисГики, обусловливающие данное движение -средние скорости, давления, температура, плотность на внешних границах области течения, сами эти границы-стационарны в обычном смысле. Но так как абсолютно стационарных условий практически не бывает, то статистическая стационарность предполагает, что внешние условия неизменны по крайней мере в течение времени Т или в пределах области Ь больших, чем время или расстояние, необходимые для того, чтобы все внутренние [c.7]

Фостер (Foster) [18] использовал реальные ракетные жидкостные двигатели, чтобы провести исследование давления в перерасширенных соплах. На рис. 12.26 показана обычная кривая отношений площадей и давлений и показаны изменения отношения площадей в плоскости срыва при давлении в камере сгорания согласно кривой на рис. 12.3, для сопла с полууглом раствора 15°. Абсолютная величина статического давления в плоскости срыва была 5 фунт/дюйм , в то время как внешнее давление было 14 фунт/дюйм . [c.436]

Стержни при действии растягивающих усилий. В схеме классического расчета групповых болтовых соединений фланцы стянутых корпусных деталей заменены стержнями (по числу болтов), связанными между собой абсолютно жесткой диафрагмой, передающей внешнюю нагрузку (рис, 3.17). В основу схематизации положено то обстоятельство, что в процессе затяжки наиря/кения. и деформации в деталях конце 1трируются вблизи болта, образуя коиус давления. Поэтому стержни, эквивалентные по жесткости на сжатие стягиваемым деталям, имеют форму усеченных конусов [8]. Последние ири малой толщине соединяемых деталей заменяют одной или несколькими цилиндрическими втулками (штриховые линии на рис. 3.18, а). [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...