Давление в точке жидкости

Давление в точке жидкости есть мера интенсивности сил давления В данном месте пространства, занятого жидкостью [c.62]

Из анализа полученных уравнений видно, что абсолютные давления в точках жидкости, находящихся на разной глубине, [c.26]

ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ЖИДКОСТИ 1. Силы, действующие на жидкость [c.7]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей от- Свободная крытый в атмосферу сосуд, известно поверхность действующее на жидкость внешнее давление, равное атмосферному. При этом абсолютное давление в произвольной точке жидкости на глубине к. [c.29]

ГЛАВА ПЕРВАЯ ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ЖИДКОСТИ [c.9]

Гидростатическим давлением в точке жидкости называют предел, к которому стремится среднее гидростатическое давление, когда площадь площадки стремится к нулю [c.12]

На рис. 29, а—в приведены кривые изменения прогиба лобовых точек внешней (а) и внутренней (б) оболочек, а также кривых изменения давления в точке жидкости, ле-жаш,ей напротив лобовой точки внутреннего цилиндра, рассчитанные для случая А = = 100 МПа. Кривые 1 получены с использованием модели упругой, 2 — кавитирующей, а 5 — пузырьковой жидкостей. Расчеты кривых 1 проводились при т = То = [c.106]

При возрастании угловой скорости сосуда давление /7 , оставаясь постоянным в точках г = У 2 (Ли = Р ) уменьшается в центральной части крышки и увеличивается на ее краях. При достаточно большом значении 0) пьезометрическая поверхность пересекает крышку сосуда (параболоид 2) и в ее центральной части возникает вакуум, имеющий максимум на оси (точка О). Когда абсолютное давление в точке О упадет до давления насыщенных паров жидкости Ли. произойдет разрыв [c.84]

Указание. Относительный покой жидкости в трубке возможен только при условии, что давление в точке а трубки на уровне свободной поверхности в неподвижном сосуде равно атмосферному и что, следовательно, вершина параболоида пьезометрической поверхности проходит через эту точку. [c.98]

Таким образом, если пренебречь величинами О (а ) (а именно при этом-допущении производились оба рассматриваемых анализа), то за исключением, уравнения для радиальных пульсаций уравнения (3.5.36), следующие из [11 ], совпадают с уравнениями (3.5.31). Что же касается уравнения для радиальных пульсаций (ср. (3.5.31) или (3.4.62) с пятым уравнением (3.5.36)), видно,, что в [И ] практически не учитывается отличие среднего Pi или приведенного-Pj давления в несущей жидкости от давления вдали от пузырька р . Эта [c.153]

В своем трактате Общие принципы движения жидкости (1755 г.) Эйлер впервые вывел систему дифференциальных уравнений движения идеальной, т. е. абстрактной, лишенной трения, жидкости, положив тем самым начало аналитической механике оплошной среды. Эйлеру механика жидкостей обязана введением понятия давления в точке движущейся или покоящейся жидкости, а также выводом уравнения сплошности или непрерывности жидкости формулировкой закона об изменении количества движения и момента количества движения применительно к жидким и газообразны.м средам выводом турбинного уравнения первоначальными основами теории корабля, а также выяснением вопроса о происхождении сопротивления жидкости движущимся в ней телам. [c.10]

Так, например, как и в газах, всякое повышение или понижение давления в однородной жидкости распространяется по всем направлениям с одной и той же (звуковой) скоростью, оставаясь в то же время неизменным по своей величине. [c.16]

Пусть в двух открытых II сообщающихся сосудах имеются две различные жидкости (рис. 2- 6). Рассмотрим, как расположатся по высоте свободные уровни. Проведем через поверхность раздела жидкостей горизонтальную плоскость. Давления в точках / и 2, расположенных в плоскости раздела, одинаковы, т. е. [c.28]

По истечении времени А/с остановится последний слой (оА5 в трубе в точке М вся жидкость будет находиться в мгновенном покое при сжатом состоянии. Однако это состояние не может быть устойчивым, так как по исходному предположению уровень в резервуаре не зависит от явлений, происходящих в трубопроводе, и, следовательно, давление на т т (рис. 14-4) сохранит величину, соответствующую постоянному давлению в точке М, т. е. рь, в то время как на противоположную сторону п п будет действовать давление Рь + Ар. [c.136]

С изменением термодинамических сил, действующих на систему, изменяются различные характеристики фазового перехода первого рода (ФП I рода). Так,, при повыщении температуры и давления в системе жидкость — пар уменьшаются удельная теплота перехода и области метастабильных п неустойчивых состояний (см. рис. 31). Предельным случаем ФП I рода является критический переход. В критическом состоянии спинодаль и бино-даль сливаются в одну точку, удельные объемы фаз становятся одинаковыми, а фазы — тождественными. Критическое состояние определяется тем, что детерминант устойчивости и ИКУ равны нулю Dy = 0, (pP/<3V )t = 0, (<Э7 /55)р = 0. [c.174]

Гидростатическое давление в точке, являющееся нормальным сжимающим напряжением, по всем направлениям одинаково и зависит от положения точек в покоящейся жидкости. [c.9]

Для несжимаемой жидкости, находящейся в равновесии под действием силы тяжести, полное (абсолютное) давление в точке [c.9]

Решение. Давление в точка А л В равно, так как они лежат в одной горизонтальной плоскости, проходящей в однородной жидкости, поэтому [c.11]

Конечная величина скорости распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность непрерывного перехода потоком жидкости через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого физически очевидна. В самом деле, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости нужно уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление на выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Но уменьшение давления передается по текущей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При малых скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текущей жидкости внутрь канала и приводит к перераспределению давления внутри канала, а именно, к увеличению градиента давления, в результате чего скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. Однако, если скорость жидкости во входном сечении канала достигла значения скорости распространения слабых волн, то уменьшение давления вследствие того, что оно распространяется с той же скоростью, с какой вытекает жидкость, не будет больше передаваться внутрь канала и вызывать увеличение скорости после этого как бы ни изменялось давление на выходе из канала, оно не приведет к изменению давления в потоке жидкости и к увеличению скорости истечения. [c.301]

ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ И ЕГО СВОЙСТВА [c.14]

АР к АР, т. е. р р = АР/АР. Уменьшая площадку АР вокруг точки А так, чтобы ее величина стремилась к нулю, получим давление в точке покоящейся жидкости, или гидростатическое давление, [c.15]

Давление в точке покоящейся жидкости обладает двумя основными свойствами. [c.15]

Первое свойство. Давление в точке покоящейся жидкости всегда нормально к поверхности (площадке), воспринимающей это давление. Это свойство не требует доказательства, так как оно очевидно из сказанного выше о силе АР. [c.15]

Второе свойство. Давление в точке покоящейся жидкости во всех направлениях одинаково по значению, т. е. является скаляром. [c.15]

Проведем по границе раздела жидкостей плоскость равного давления, след которой на чертеже — линия 00. Абсолютные давления в точках / и 2 будут равны, т. е. Рх Рз- [c.23]

Если давление в точках какого-либо объема жидкости меньше атмосферного р < р. ), то такое состояние называют вакуумом. Для его характеристики вводится понятие вакуумметрического давления (рв), под которым подразумевается недостаток данного давления до атмосферного [c.67]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей открытый в атмосферу сосуд, удобно в качестве исходной точки / брать точку на свободной новерхносги, где известно действующее на жидкость внешнее давлешн-, равное атмосферному р у. При этом абсолютное давление в произвольной точке ю(ДК0стн [c.8]

При определении давления в точках жидкости, запол- и я юще йох1фЬ1ты й в атмосферу сосуд, удобно в качестве исходном точиГТ брать точку на свободной поверхности, где известно действующее на жидкость внешнее давление, равное атмосферному р п- [c.8]

При целиком заполненном сосуде давление в точках жидкости периодически меняется за каждый оборот на величину 27л. В частично заполненном сосуде относительное разновесие невозможно из-за перемещений снободной поверхности жидкости. [c.462]

ИЕЮгда тет])абром )тап (б = 2,95). ] сли измеряется давление жидкости II точке М, и соедииитульиая т])убка заполнена этой же жид-костью, то следует учитывать высоту расположения манометра пад T04K0ii Л/. Так, избыточное давление в точке М [c.23]

Из уравнения (IV —(i) следует линейность закона изменения давления в жидкости по любому направлению. В частности, давление в точках, находящихся па глубине h под поверхностью уровня с давлспнсм /) , вЕяра-жастся соотношеиЕЕем - [c.76]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке. [c.150]

Эти равенства показывают, что при отсутствии касательных напряжений нормальные нагфяжения не зависят от ориентации площадок и представляют собой давление р в точке жидкости, т. е. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...