Внешнее давление (в точке)

Ра — атмосферное давление р — полное давление в точке Ро — внешнее давление в точке [c.7]

Иное конструктивное оформление газотурбинной установки сравнительно с двигателем внутреннего сгорания позволяет осуществить полное расширение газов в турбине, т. е. довести давление в конце расширения до внешнего давления, в то время как в цилиндре двигателя внутреннего сгорания это не удается осуществить из-за необходимости чрезмерно увеличить объем цилиндра. Полное расширение, как это будет показано ниже, увеличивает термический к. п. д. [c.252]

Взаимные (сопряженные) глубины 119 Водобойный колодец, 182 Водобойная стенка 184 Внешнее давление (в точке) 15 Внутреннее трение (вязкость) 10 Водоизмещение 19 [c.273]

Таким образом, если поверхностное натяжение отлично от нуля, то на поверхности раздела имеет место разрыв давления. В общем случае явление поверхностного натяжения описывается с применением понятия капиллярности. Используя рис. 262 и обозначения п. 14.12, мы видим, что разность между внутренним и внешним давлениями в точке Р поверхности раздела равна [c.387]

Ях, Рх — составляющая сила по оси х Ву, Р[/ — составляющая сила по оси у Рг — составляющая сила по оси г Ро — сила внешнего давления Рх — сила избыточного давления ру — атмосферное давление р — полное давление в точке Ро — внешнее давление в точке [c.5]

Рх — составляющая сила по оси х Рц — составляющая сила по оси у Pj — составляющая сила по оси г Pq — сила внешнего давления Pi — сила избыточного давления р — давление в точке [c.6]

Если длина трубы, через которую происходит истечение газа, меньше предельной длины, то давление газа в выходном сечении трубы равно давлению среды, в которую происходит истечение газа, и всякое изменение внешнего давления приводит к перераспределению давлений и скоростей течения внутри трубы. В трубе предельной длины давление газа в выходном сечении может быть больше давления окружающей среды. Уменьшение внешнего давления в этом случае никак не сказывается на процессе течения газа в трубе и не вызывает увеличения скорости газа на выходе из трубы. [c.666]

Рис 34. К выводу формуле гидростатики. Давление в точке М равно сумме внешнего р и весового Qgh лений [c.71]

Если внешнее давление ро, то, задавая в уравнении (4-17) р = ро, х = у = О, [c.75]

Так как при выделении элементарного тетраэдра никаких ограничений относительно его положения в неподвижной жидкости не накладывалось, то из последнего уравнения следует, что в покоящейся жидкости величина напряжения силы давления, называемая гидростатическим давлением в точке, не зависит от ориентации площадки, к которой приложено давление. Этот вывод является-выражением известного закона Паскаля, гласящим, что .. . давление на поверхность жидкости, произведенное внешними силами, передается жидкостью одинаково во всех направлениях . Очевидно, что если давление не зависит от ориен-. тации площадки, проходящей через данную точку, и определяется только положением точки в жидкости, то давление р есть функция только координат д , у, г, т. е. р = f х, у, z). [c.19]

Из рассмотрения (2-35) заключаем, что абсолютное давление в точке равно сумме внешнего поверхностного давления и весового давления. [c.42]

Давление (в точке) внешнее поверхностное Po [c.648]

Лабораторные термометры снабжаются свидетельством, в котором указаны поправки к показаниям термометра на смещение нулевой точки и калибр, а также коэффициент внешнего давления в °С/мм рт. ст. (для введения поправки к показанию термометра при изменении внешнего атмосферного давления) и коэффициент внутреннего давления в °С/мм рт. ст. (для введения поправки к термометрам, измеряющим температуру в горизонтальном положении). [c.23]

Жидкость не всегда бывает со всех сторон ограничена стенками твердого сосуда. Таков случай жидкости, содержащейся в сосуде и имеющей свободную поверхность, на которую действует внешнее давление воздуха. Если это внешнее давление постоянно, то для равновесия необходимо, чтобы свободная поверхность была поверхностью уровня. [c.270]

Из приведенных графиков следует, что подкрепление точками увеличило критические напряжения осевого сжатия на 6 %, а критическое внешнее давление — в 2,4 раза при значительном внешнем давлении, например, равном или даже превышающем критическое внешнее давление для многослойных оболочек без сварных точек, критические напряжения осевого сжатия незначительно снижаются по сравнению с действием только осевого сжатия. [c.207]

Внешний обогрев труб парогенератора (с протекающей внутри жидкостью) приводит к постепенному увеличению энтальпии теплоносителя и в определенном месте энтальпия может достичь величины, соответствующей закипанию при докритическом давлении. В точке закипания энтальпия жидкости будет равна энтальпии насыщения г для определенного давления. В этой точке начнет образовываться на внутренней стенке трубы пар в виде цепочки пузырей. [c.40]

Перемещение грузов посредством гидравлических механизмов основано на законе Паскаля, сформулированном в 17 в. Согласно этому закону внешнее давление в покоящейся жидкости передается равномерно во все стороны и на все точки занимаемого жидкостью объема. Если к поверхности жидкости, заключенной в замкнутый сосуд, прикладывается давление, в любом направлении оно передается без изменений, и на равные площади действуют равные силы. Отсюда следует, что можно получить определенный выигрыш в силе, если воспринимать давление жидкости площадью, большей, чем площадь, к которой давление приложено, и, таким образом, жидкость может выполнять роль своеобразного мультипликатора. [c.26]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей от- Свободная крытый в атмосферу сосуд, известно поверхность действующее на жидкость внешнее давление, равное атмосферному. При этом абсолютное давление в произвольной точке жидкости на глубине к. [c.29]

Давление в точке внешнее 15 [c.273]

В [16] была рассмотрена задача об адиабатическом захлопывании полости, заполненной газом. При этом предполагалось, что диффузия газа не происходит (т. е. в процессе захлопывания количество газа в пузырьке не меняется) и внешнее давление в процессе захлопывания остается постоянным. Если Q — давление газа в пузырьке при максимальном радиусе, а ро — давление в жидкости, то минимальный радиус, до которого будет сжат пузырек, [c.266]

Кроме обычного вида спекания (заключающегося в нагреве исходной порошковой массы или прессовки в защитной атмосфере до довольно высокой температуры, однако ниже точки плавления) имеются еще два главных вида спекания. При горячем прессовании порошковая масса или прессовка подвергается воздействию как повышенной температуры, так и внешнего давления в данном случае температура также остается ниже точки плавления материала. Этот метод широко используют для керамических материалов и тугоплавких металлов, но редко - для изделий из железного порошка. Спекание обычно рассматривают как процесс в твердом состоянии это означает, что в данном случае отсутствует расплавленная или жидкая фаза. Жидкофазное спекание относится к тем случаям, когда температура спекания достаточно высока, чтобы одна или более компонент материала присутствовали в виде жидкости в течение всего процесса спекания или его части. К этой категории относится случай пропитки жидкостью в сочетании со спеканием массу металла с более низкой точкой плавления расплавляют и она затекает в поры неспеченной прессовки. Оба типа жидкофазного спекания обеспечивают достижение высоких плотностей в спеченном состоянии. Однако метод пропитки обеспечивает уплотнение без необходимости в какой-либо усадке исходной неспеченной прессовки пористость заполняется пропитывающей жидкостью. В большинстве других случаев уплотнение означает усадку, обусловленную устранением пористости. [c.68]

В качестве примера акустического устройства, аналогичного электрическому двухполюснику, содержащему только одну емкость, исследуем замкнутый объем газа или жидкости. При изменении внешнего давления в интервале р, р + Ар объем газа изменится от V до V — IS.V. Если сжатие без теплообмена (адиабатическое), то в линейном приближении можно записать [c.62]

Заметим, что звуковое давление в точке, соответствующей элементу не может быть вычислено из выражения ВУ (2ки), так как интеграл V распространяется только на внутреннюю окружность (радиуса и) и не учитывает влияния внешнего кольца. Подставляя в формулу (11,11) выражение для V и принимая за элемент площади кольцо с внутренним радиусом и и шириной с1и, который равен [c.315]

Ветровое давление на дорожный знак составляет 0,01 кГ/см . Знак укреплен на ЛОЛОЙ стойке (см. рисунок), внешний и внутренний диаметры которой соответственно равны 10 и 8 см. Размеры знака составляют 1,8X0, м, его нижний край расположен на высоте 2,1 м. Определить максимальные касательные напряжения, обусловленные ветровым давлением, в точках А, В а С, расположенных в основании стойки. [c.205]

Для определения напряжений по заданному полю линий скольжения необходимо знать гидростатическое давление в какой-либо одной точке этого поля. Определим гидростатическое давление в точке 00 (рис. 3, а). Правый жесткий конец заготовки свободен от Внешних усилий, поэтому условие равновесия имеет вид [c.100]

Пусть будут плотность, и, V, IV — компоненты скорости непосредственно перед ударом, ц, к, IV —непосредственно после удара, X, У, I — компоненты внешних импульсивных сил на единицу массы, ск—импульсивное давление в точке (х, у, 2). Изменение количества движения, параллельного оси х, для элемента, определенного в 6, равно [c.25]

Из выражений (90) и (91) следует, что запас по устойчивости увеличивается с увеличением С°, т е. в частности, с увеличением внешнего давления В то же время из вырал<ения (90) следует, что эта скорость при любых pj не может быть больше 2Q, где П = Y fM — собственная частота ротора на абсолютно жестких опорах. [c.169]

При определении давления в точках жидкости, заполняющей открытый в атмосферу сосуд, удобно в качестве исходной точки / брать точку на свободной новерхносги, где известно действующее на жидкость внешнее давлешн-, равное атмосферному р у. При этом абсолютное давление в произвольной точке ю(ДК0стн [c.8]

Штриховые линии, изображенные на рис. 6.15, являются экстраполяцией данных, полученных для режймов с полностью сухой внешней поверхностью, в точку qjq" = 1 и отражают плавное изменение температуры пористого металла вблизи внешней поверхности и перепада давлений на стенке в идеальном случае после равномерного высыхания всей внешней поверхности при однородном тепловом потоке. [c.149]

Построение оптимальных сопел Лаваля может быть рассмотрено и в иной постановке, когда фиксируется только длина сопла и, кроме того, учитывается давление во внешней среде. (Если фиксированы обе координаты точки Ь, как это сделано в задаче 5, то внешнее давление в постановку задачи войти не может.) Именно в такой постановке задача об оптимальном сопле Лаваля решается в работе Гудерлея и Хантша [3]. [c.139]

При определении давления в точках жидкости, запол- и я юще йох1фЬ1ты й в атмосферу сосуд, удобно в качестве исходном точиГТ брать точку на свободной поверхности, где известно действующее на жидкость внешнее давление, равное атмосферному р п- [c.8]

Заполним сосуд, имеющий плоские вертикальную и наклонную боковые стенки, на высоту Н жидкостью с плотностью р (рис. 11, а). Давление на стенку в точках А и А будет равно внешнему давлению Ро, а в точках В и В в соответствии с (28) Ро + f>gH. Отложим в принятом масштабе нормально к стенке (в соответствии с первым свойством гидростатического давления) величины давлений в точках А, А в В, В и соединим концы векторов прямыми линиями. Полученные фигуры представляют собой эпюры давлений на боковые стенки сосуда трапеции AB D и A B D — эпюры абсолютного давления, прямоугольники ABED и A B E D — эпюры внешнего давления, треугольники E D и E D — эпюры избыточного давления. [c.26]

Из последнего выражения следует, что среднее индикаторное давление цикла возрастает с увеличением е, Я, и pi. Так как среднее индикаторное давление, а следовательно, и мощность двигателя при заданном объеме рабочего цилиндра будут тем выше, чем больше внешнее давление pi. то для повышения мощности поршневых двигателей (например, в авиационных двигателях) применяют вместо всасывания наддув воздуха, т. е. подачу его под давлением, б бльшим атмосферного. Кроме того, увеличение разности между средним давлением расширения и средним давлением сжатия рабочего тела приводит к повышению эффективного к. п. д. двигателя, вызываемому снижением доли полезной работы цикла, расходуемой на механические потери. Последнее становится ясным из сопоставления полезной работы цикла, возрастающей с увеличением этой разности давлений, и механических потерь в двигателе, остающихся в первом приближении постоянными. [c.382]

Для вьтяснения возможности управления структурой и спектром шума сверхзвуковых струй были исследованы изменения, которые происходят в них при внешнем высокоинтенсивном акустическом воздействии на различных частотах [7.7]. Струи истекали из осесимметричных и плоских сопел при Мо = 1,2 - 2,5. Их кинетическая энергия изменялась в диапазоне VFo = 1,74 - 47 кВт. Воздействие звука обеспечивось двумя газоструйными излучателями, которые перекрывали диапазон частот от 10 до 19,5 кГц и имели мощности = 140 и 320 Вт. Источники звука устанавливались в фокусе эллиптического концентратора Oi с эксцентриситетом 0,5. Второй фокус концентратора был направлен на ось струи в точку (рис.7.3), отстоящую от среза сопла на расстояние I. Звуковое давление в точке О2 было равно 170 - 176 дБ. [c.182]

Из теории ясны те требования, которые необходимы для образования пузырей пара внутри жидкости при различных степенях перегрева, но практическая реализация таких условий требует необычных способов кипячения воды. Требования состоят в том, чтобы жидкость нагревать медленно и равномерно по всему объему, не допуская того, чтобы в жидкости у стенок сосуда возникал очень больщой перепад температуры. Кроме того, поверхность стенок сосуда должна быть чистой и без царапин или впадин. В случае возникновения очень больших градиентов температуры все пузыри образуются либо в очень тонком пограничном слое, примыкающем к стенкам, либо фактически на твердых поверхностях сосуда. Таким образом, в случае нагревания сосуда с водой бунзеновской горелкой большая часть пузырей образуется на дне сосуда, быстро поднимается через тепловой слой и перемешивается с основной массой жидкости. Таким путем создаются условия, близко воспроизводящие условия динамического равновесия многих больших пузырей внутри жидкости. И действительно, когда пузыри растут, они поднимаются в более холодные области жидкости, находящиеся над тепловым пограничным слоем, и скорость их роста уменьшается до такого значения, при котором пузыри можно считать находящимися в динамическом равновесии с жидкостью. Так как эти пузыри очень велики, силы поверхностного натяжения пренебрежимо малы, следовательно, давление пара внутри пузыря очень близко к внешнему давлению в жидкости, которое для воды, нагреваемой в сосуде в лабораторных условиях, равно атмосферному давлению. Таким образом, температура кипящей воды [c.238]

Расчет на устойчивость цилиндрических оболочек с начальными прогибами при внешнем давлении. В изл женных ниже расчетах, которые были выполнены автором ) в 1956 и 1958 гг., рас-сматривалбя только случай а = 1, так как для этого случая имеются результаты экспериментов и он наиболее широко встречается на практике. Поскольку используемый здесь метод совпадал с тем, который применялся при исследовании случая потери устойчивости при осевом сжатии и который весьма подробно бьш описан в 7.2 (см. уравнения (7.5а), (7.56), (7.6а)-(7.6к), (7.7а)-(7.7е) ), то нет необходимости вдав аться здесь во все его подробности. [c.519]

До сих пар еще не удалось определить устойчивость замкнутой (полной) шаровой оболочки, находящейся под постоянным внешним давлением, в предположении, что возможные перемещения точек оболочки не будут симметричными относительно оси. Так как точное решение этой задачи наталкивается на большие затруднения математического характера, то, быть может, больше надежд на успех мы получим, задавшись приближенным выражением для перемещений, например, типа, применяемого в методе Ритца ). [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...