Свойство гидростатического давления в точке

Третье свойство. Гидростатическое давление в точке зависит от ее координат в пространстве, т. е. р = / (х, у, г). Это свойство не требует специального доказательства, так как очевидно, что по мере увеличения глубины погружения точки под уровень жидкости давление в ней возрастает и, наоборот, по мере уменьшения глубины погружения точки — давление в ней падает. [c.12]

Свойство гидростатического давления в точке [c.33]

Первое свойство. Гидростатическое давление в точке действует нормально к площадке действия и является сжимающим, т. е. оно направлено внутрь того объема жидкости, давление на который мы рассматриваем. [c.25]

Второе свойство гидростатическое давление в любой точке жидкости по всем направлениям одинаково. Это свойство может быть доказано следующим образом в жидкости, находящейся в равновесии, выделим около точки А (рис. 5) бесконечно малую пятигранную призму с бесконечно малыми сторонами dx, dy, dz и dn. Рассмотрим условия равновесия этой призмы, находящейся под действием внешних сил. [c.23]

Согласно первому свойству, гидростатическое давление всегда направлено по нормали к ограждающей поверхности. Следовательно, гидростатическое давление в точке в, равное р Я, надо направить по перпендикуляру к стенке АВ. Соединив точку А с концом отрезка pgH, получим треугольную эпюру распределения давления АВС с прямым углом в точке В. Среднее значение давления будет равно [c.16]

Вторым свойством гидростатического давления является то, что гидростатическое давление в любой точке жидкостей одинаково по всем направлениям. [c.15]

Если в жидкости выделить некоторую внутреннюю площадку S и уменьшать ее, устремляя к нулю, то в пределе отношение F/S при S О будет определять гидростатическое давление в точке. Это давление имеет два основных свойства [c.12]

Центр давления (рис. 2.8, б). Известно, что любая сила характеризуется величиной, направлением действия и точкой приложения. Поэтому, чтобы иметь полное представление о суммарной силе гидростатического давления на фигуру, кроме ее величины, определяемой по формуле (1.39), и направления (согласно первому свойству гидростатического давления), необходимо знать точку приложения этой силы, называемую в гидравлике центром давления. Таким образом, центром давления называют точку приложения силы полного гидростатического давления. [c.22]

Свойства гидростатического давления. Первое свойст-в о гидростатическое давление направлено всегда по внутренней нормали к площадке, на которую это давление действует. Доказывается оно методом от противного. Будем рассматривать некоторый объем жидкости, находящийся в равновесии (рис. 4). Разделим этот объем произвольной поверхностью S — S на две части. На поверхности раздела возьмем точку А. Предположим, что сила гидростатического давления, приложенная в этой точке, направлена не по нормали к площадке, на которой расположена точка А. Тогда сила гидростатического давления Р могла бы быть разложена на две составляющие на нормальную и касательную P . к поверхности S—S. Но, как известно, жидкость не может сопротивляться касательным усилиям. Поэтому, если бы могла существовать касательная составляющая силы гидростатического давления Рк> то частицы жидкости вышли бы из равновесия, т. е. нарушилось бы основное условие о равнове- [c.22]

Переходим к установлению сил гидростатического давления, действующих на грани параллелепипеда. Рассмотрим силы, действующие на вертикальные грани 1—2—3—4 и 5—6—7—8. Согласно первому свойству гидростатического давления, эти силы действуют нормально к указанным площадкам, т. е. направлены вдоль оси X. Проведем через точку А горизонтальную линию ВС, которая пересечет грань параллелепипеда 1—2—3—4 в точке В, [c.26]

В случае невязкой жидкости поверхностные силы направлены по нормали к сечению, мысленно проведенному в жидкости таким образом, определение давления в точке в этом Случае можно производить идентично тому, как это сделано при выводе основного свойства гидростатического давления ( 1), что приводит к результату [c.113]

Второе свойство. Гидростатическое давление р в данной точке не зависит от ориентировки, т. е. от угла наклона площадки действия. [c.35]

В соответствии с первым свойством гидростатического давления (см. 2-2) можем утверждать, что во всех точках площади S давление жидкости будет направлено нормально к стенке. Отсюда заключаем, что сила абсолютного гидростатического давления Рд, действующая на произвольную плоскую фигуру площадью S, будет также направлена по отнощению к стенке нормально (как это показано на рис. 2-15, а). [c.53]

ДАВЛЕНИЕ В ТОЧКЕ ПОКОЯЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ (ГИДРОСТАТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ) И ЕГО СВОЙСТВА [c.17]

Второе свойство гидростатического давления состоит в том, что в любой точке внутри покоящейся жидкости гидростатическое давление действует по всем направлениям одинаково, т.е. давление есть скалярная величина. [c.14]

Исходя из этих свойств гидростатического давления, можно получить основной закон гидростатики. Пусть жидкость находится в сосуде, а на ее свободную поверхность действует давление (рис. 2.1). Определим давление р в произвольно выбранной точке, которая находится на глубине h. [c.14]

На вьщеленный объем жидкости сверху вниз действуют сила, равная произведению давления ро на площадь AS, и вес вьщеленного объема жидкости G. В выбранной точке искомое давление р действует по всем направлениям одинаково (второе свойство гидростатического давления). Но на вьщеленный объем создаваемая этим давлением сила действует по нормали к поверхности и [c.14]

Отсюда приходим к выводу второго свойства гидростатического давления гидростатическое давление в любой точке жидкости одинаково по всем направлениям. [c.14]

Третье свойство гидростатического давления давление в данной точке зависит от координат (положения) точки в объеме жидкости и плотности, т. е. [c.19]

Сила нормального давления вызывает в жидкости напряжения сжатия, которым жидкость легко противостоит. Сила касательного давления действующая на жидкость вдоль стенки, должна была бы вызвать в жидкости касательные напряжения вдоль стенки, вследствие чего частицы должны были бы перемещаться вниз. Но так как жидкость в резервуаре находится в состоянии покоя, то составляющая отсутствует. Из сказанного можно вывести первое свойство гидростатического давления гидростатическое давление жидкости на ограждающие поверхности направлено по нормали к площадке, на которую оно действует. В каждой точке контакта жидкости с ограждающими поверхностями возникают только напряжения сжатия. [c.11]

Первым свойством гидростатического давления жидкости на ограждающие поверхности является то, что оно направлено перпендикулярно площади, на которую оно действует. Реакция ограждающих поверхностей такова, что в каждой точке контакта в жидкости вызываются только напряжения сжатия. [c.15]

Выделим в покоящейся жидкости элементарный прямоугольный параллелепипед (рис. 1.4). Оси прямоугольных координат расположим параллельно его ребрам. В центре тяжести каждой грани параллелепипеда приложим силу гидростатического давления, заменяющую действие на нее окружающей массы жидкости. Эти силы, согласно первому свойству гидростатического давления, будут направлены по нормали внутрь параллелепипеда. Каждая из рассматриваемых сил равна произведению гидростатического давления в центре тяжести данной грани параллелепипеда на ее площадь. Обозначая гидростатическое давление в центре тяжести параллелепипеда (точка А) через р и учитывая непрерывность изменения давления в жидкости, т. е. функциональную [c.25]

Массовыми называют силы, отнесенные к единице массы или объема жидкости, например сила инерции или тяжести. Поверхностными называют силы, которые приложены к единице поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем жидкости, например давление, сила трения. Поверхностные силы можно представить в виде нормальных и касательных напряжений, приложенных на поверхности объема жидкости. В идеальной жидкости сила трения отсутствует, следовательно, поверхностные силы будут представлены давлением. В этом случае основное свойство гидростатического давления - независимость его от направления - будет справедливо и в гидродинамических условиях. Это означает, что давления в трех взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через рассматриваемую точку (рис. 7.2, а), равны между собой р =р =р = р. При установившемся течении жидкости или газа изменения массы в рассматриваемом объеме не происходит, что означает равенство объемов втекающей и вытекающей жидкости. [c.225]

Гидростатическое давление характерно двумя важными свойствами оно всегда направлено перпендикулярно к площадке, на которую действует величина гидростатического давления в любой точке объема жидкости не зависит от положения (угла наклона) площадки, на которую оно действует (иными словами, в данной точке оно одинаково по всем направлениям). [c.16]

Свойства гидростатического давления. Первое свойство гидростатического давления давление действует по внутренней нормали к площадке действия, поскольку определяет числовое значение напряжения сжатия в данной точке. [c.15]

Второе свойство гидростатического давления величина давления в данной точке не зависит от ориентации в пространстве площадки, на которую оно действует. [c.15]

Согласно первому свойству гидростатическое давление действует по внутренней нормали к площадке действия, поэтому от соответствующих точек перпендикулярно стенкам откладываем в выбранном масштабе рассчитанные значения избыточного давления [c.25]

Закон Паскаля. Из уравнения (1.22) видно, что в любой точке жидкости (на любой глубине к) гидростатическое давление р зависит от величины внешнего давления ро на свободной поверхности. При увеличении внешнего давления точно на ту же величину увеличится и давление в данной точке. Таким образом, жидкость обладает свойством передавать внешнее давление всем расположенным внутри ее частицам жидкости без изменения. В этом заключается закон Паскаля. [c.37]

Гидростатическое давление обладает двумя свойствами 1) всегда направлено по внутренней нормали к площадке, на которую оно действует 2) в любой точке жидкости действует одинаково по всем направлениям, т. е. не зависит от угла наклона площадки, на которую оно действует. [c.13]

Гидростатическое давление обладает следующими двумя основными свойствами оно направлено по внутренней нормали к площадке, на которую действует, и величина его в данной точке не зависит от направления (т. е. от ориентировки в пространстве площадки, включающей эту точку). [c.23]

Так как AS , sin, 6 = AS и ASj eos p = AS , то условие равновесия можно переписать в виде paASa — рьАЗа = О л РьАЗс — P,AS, = О или (Ра — Рь) ASa = о и (рь — Ра) AS, = о, что возможно при Ра = ри И рь = рс- ТоГДа ра рь — Рс-Таким образом, оказывается, что величина гидростатического давления не зависит от положения площадки, на которую она действует. Доказательство проведено при допущении, основанном на малости рассмотренной призмы. Но если эта призма бесконечно мала, т. е. стянута в точку, то результаты доказательства можно полностью отнести к свойству гидростатического давления в точке. [c.13]

С торое свойство. Величина гидростатического давления в точке не зависит от ориентации (от угла наклона) площадки. [c.33]

Гидростатическое давление в точке зависит от ее координат в пространстве. Это положение не требует специальнаго доказательства, так iKaiK ясно, что по мере увеличения погружения точки под уровень давление в ней будет возрастать и, наоборот, по мере уменьшения погружения — уменьшаться. Третье свойство гидростатического давления может быть записано в виде следующего выражения [c.22]

Третье свойство гадростатического давления гидростатическое давление в точке зависит от ее координат в пространстве, т.е. [c.17]

Заполним сосуд, имеющий плоские вертикальную и наклонную боковые стенки, на высоту Н жидкостью с плотностью р (рис. 11, а). Давление на стенку в точках А и А будет равно внешнему давлению Ро, а в точках В и В в соответствии с (28) Ро + f>gH. Отложим в принятом масштабе нормально к стенке (в соответствии с первым свойством гидростатического давления) величины давлений в точках А, А в В, В и соединим концы векторов прямыми линиями. Полученные фигуры представляют собой эпюры давлений на боковые стенки сосуда трапеции AB D и A B D — эпюры абсолютного давления, прямоугольники ABED и A B E D — эпюры внешнего давления, треугольники E D и E D — эпюры избыточного давления. [c.26]

Если дополнительно к приведен-ньш условиям требуется изучить влияние на механические свойства гидростатического давления, то аналогичные нспыгания можно выполнить на специальной установке (рис. 35), в которой образец деформируется за счет гидроэкструдирования связанной с ним заготовки переменного сечения. [c.144]

Гидростатическое давление в любой точке жидкости не зависит от ориентировки площадки, на которую оно действует, т. е. гидростатическое давление действует одинаково по всем направлениям. Это свойство гидростатического давления нетрудно доказать, рассмотрев равновесие некоторого объема жидкости. Для этого примем точку О объема жидкости за начало прямоугольной системы координат и на осях этой системы выделим бесконечно малый тетраэдр ОаЬс (рис. 1.3). Всю жидкость вне тетраэдра отбросим и будем рассматривать его равновесие. При равновесии тетраэдра сумма проекций по координатным осям действующих на него сил должна быть равна нулю. На тетраэдр, выделенный из жидкости, согласно указанному выше первому свойству гидростатического давления действуют силы гидростатического давления, направленные нормально к площадкам (граням) тетраэдра внутрь него. Кроме поверхностных гил на тетраэдр действует массовая сила в виде его веса. [c.20]

Гидростатическое давление в любой точке жидкости не зависит от ориентировки площадки, на которую оно действует, т. е. гидростатическое давление действует одинаково по всем направлениям. Это свойство гидростатического давления нетрудно доказать, рассмотрев равновесие некоторого объема жидкости. Для этого примем точку О объема жидкости за начало прямоугольной системы координат и на осях этой системы выделим бесконечно малый тетраэдр ОаЬс (рис. 1.3). Всю жидкость вне тетраэдра отбросим и будем рассматривать его равновесие. Для сохранения равновесия тетраэдра необходимо каждую его грань подвергнуть нормальному давлению, равному гидростатическому, заме- [c.22]

Из всего сказанного можно сделать интересный вывод, расширяюш,ий наши представления о механических свойствах материалов. Если прежДе мы с полным основанием утверждали, что для хрупких материалов такая важная характеристика, как предел текучести, не имеет смысла, то теперь с неменьшим основанием мы можем сказать и обратное. Имеет смысл. Предел текучести хрупкого материала можно определить, если проводить испытания в условиях высокого гидростатического давления. Но такие испытания требуют уникального сборудования и нужны только для решения специальных задач, выходяш,их за рамки инженерных расчетов на прочность. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...