Высотный градиент температуры

Как известно, в атмосфере существуют конвекционные токи, непрерывно перемещающие воздух из верхних слоев в нижние, а из нижних в верхние. Когда воздух поднимается в верхние слои с более низким давлением, он адиабатически расширяется (ибо является плохим проводником теплоты) и его температура понижается. Считая воздух идеальным газом, вычислить высотный градиент температуры в атмосфере. [c.43]

Объяснить причину понижения температуры тропосферы с высотой и, считая воздух идеальным газом, вычислить высотный градиент температуры в атмосфере. [c.47]

Для воздуха у=1,4 Л/=0,029 кг/моль и высотный градиент температуры в атмосфере [c.303]

Величина /(0) вносит в высотный градиент температуры существенную поправку. Положив ж = О (участок атмосферы с насыщенным паром, но без тумана), с, = 7/2 (двухатомный газ — N2, О2 и т.д.), = 4 (трехатомный газ — пары Н2О), получим [c.201]

Высотный градиент температуры 199 [c.237]

Не занимаясь здесь усовершенствованием деталей конструктивного устройства прибора И каким-либо вариантом его газодинамического расчета (из всех существующих, вплоть до экзотических, названий его и производимого им эффекта остановимся на самом простом варианте — вихревая трубка и вихревой эффект), рассмотрим максимально упрошенную и явно идеализированную схему происходящих в упомянутой трубке процессов, позволяющую на элементарном квазистатическом уровне дать качественное объяснение возникновения данного эффекта. В этом моделировании мы существенно будем опираться на общепризнанную квазистатическую же модель адиабатической атмосферы (см. т. 1, задача 49), объяснившую без привлечения строгого газодинамического рассмотрения существование высотного градиента температуры (а также на известное истолкование, почему после размешивания чаинки в стакане собираются в центре его донышка). [c.246]

Рис. 108. Зависимость от температуры поправочного коэффициента в формуле для высотного градиента температуры в адиабатической атмосфере

Высотный градиент температуры — 232 [c.796]

На Рис.7.3.1 показан высотный профиль градиентного числа Ричардсона Ri для смеси атмосферных газов, рассчитанный по средним высотным профилям температуры и полной числовой плотности стандартной атмосферы и вертикальному градиенту скорости ветра, определенному по многочисленным экспериментальным данны и сглаженному по значительному временному интервалу. При этом свободные параметры задачи а и (3 варьировались в пределах от 0.125 [c.270]

Многочисленными опытами установлено и практикой высотных полетов подтверждено, что если фактические величины температуры и давления воздуха на уровне моря соответствуют принятым в СА, го с подъемом на высоту до 11 ООО.ле температура воздуха уменьшается равномерно. Температурный градиент высоты а при этом в среднем равен 6,5° С на каждые 1000 м, или 0,0065° С на каждый м высоты. Из этого следует, что для нормальных условий (т. е. для Го=288° и 70=1,2255 кг/мз) зависимость между температурой и высотой в пределах от О до 11 ООО м можно выразить уравнением [c.389]

Рис. 111. Темперапгурная зависимость поправочного коэффициента /(в), в формуле для высотного градиента температуры в адиабатической атмосфере для случаев p eiu = р Ч- р = 1 ат и Робш = 0,5 аг

В заключение сделаем краткий обзор задач и дополнительных вопросов к этой главе. Первые четыре номера ( 1) посвяидены довольно несложным математическим вопросам, напоминание которых (помимо восстановления в памяти чисто математического аспекта проблемы) несколько проясняет, в чем состоит постулирующий момент П начала термодинамики. Цикл задач 2 также не вполне традиционен для руководств по термодинамике в них приведены примеры непосредственных оценок критериев квазистатичности процессов разного типа, реально происходящих в системах типа газа. Остальные параграфы посвящены в основном характерным представителям традиционных задач, содержание которых вполне точно отражено в названиях соответствующих параграфов. Из внепрограммных сюжетов в них включены несколько несложных и достаточно известных задач по технической термодинамике (цикл Ренкипа и др.), газодинамике (течение идеального газа по трубам, включая рассмотрение сопла Лаваля) и термодинамике слабых растворов. В разделах, посвященных фазовым переходам, к таким необязательным задачам относятся расчет высотного градиента температуры в атмосфере Земли с учетом конденсации водяного пара, теорема Видома о критических индексах, рассмотрение свойств газа Ван-дер-Ваальса в области критической точки и некоторые другие задачи. [c.159]

На рис. 3.22... 3.24 приведены высотные профили а, полученные в это время над ЦБК, пунктами аэрологического зондирования и забора проб аэрозоля. Цифры у профилей соответствуют разным углам места зондирования. На рис. 3.23 приведены высотные профили метеопараметров, зафиксированные в то же время. Отмечается небольшой положительный градиент температуры до 100 м, далее в слое до 180 м — мощная температурная инверсия. Выше 240 м наблюдается слабый отрицательный градиент температуры, близкий к безразличному. Во время измерений был слабый ветер со скоростью около 0,5 м/с в сторону города. [c.95]

Для практических целей используются унифицированные атмосферные параметры и их высотные зависимости. Так, Международная организация гражданской авиации (МОГА) для нужд авиации определила в 1952 г. стандартную атмосферу до высоты 20 км, а в 1963 г. дала новое определение до высоты 32 км. Стандартная атмосфера есть условная атмосфера, для которой давление и температура на уровне моря, градиент температуры и другие значения были выбраны намеренно так, чтобы получить схематичную модель атмосферы, которая наилучшим образом согласуется со средними значениями ее параметров, наблюдаемыми на средних широтах. Эта модель, в частности, широко используется для градуирования альтиметров (приборов для определения высоты летательного ап- [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...