Адиабатический температурный

Соотношения (4-6) и (4-в) показывают, что ири обратимом адиабатическом температурном разделении холодная порция газа имеет энтропию, меньшую начальной S [c.71]

Подставляя это значение в последнее равенство для Д, получаем для адиабатического температурного градиента [c.39]

Разница между сухо адиабатическим температурным градиентом и наблюдаемым вертикальным температурным градиентом заключается в том., что первый является величиной постоянной. [c.43]

Необходимость выполнять измерение давления увеличивает сложность аппаратуры для реализации точки кипения по сравнению с аппаратурой для тройных точек. В процессе измерения давления качество регулирования температуры должно быть предельно высоким. С этой целью применяется относительно массивный медный блок, в котором размещены термометры и конденсационная камера. С другой стороны, реализация тройной точки основывается на ее собственной температурной стабильности в процессе плавления и, следовательно, относительно легком адиабатическом калориметре. Наклон кривой температурной зависимости давления насыщенных паров водорода возрастает от 13 Па мК при 17 К до 30 Па-мК- при 20,28 К- Поэтому для строгого определения точки 17 К измерению давления должно быть уделено больше внимания. Криостат должен быть сконструирован так, чтобы самая его холодная точка находилась в конденсационной камере и ни в коем случае не на манометрической трубке, связывающей камеру с манометром. Необходимо также введение поправки, обусловленной гидростатическим давлением газа в системе измерения давления. Она пропорциональна плотности газа и, следовательно, обратно пропорциональна температуре [см. уравнения (3,30) и (3.31) гл. 3, [c.158]

Несмотря на то что свариваемые изделия всегда имеют ограниченные размеры, в большинстве случаев для оценки температурного поля и определения термических циклов нет необходимости учитывать влияние границ тела. Однако в ряде случаев такой учет оказывается необходимым вследствие значительного влияния отраженной от границ тела теплоты на температурное поле. Границы тела в первом приближении можно считать не пропускающими теплоты, т. е. считать адиабатическими (см. п. 5.2). [c.183]

В п. 5.2 указывался прием, с помощью которого можно удовлетворить адиабатическому условию и получить действительное распределение температур, зная закон распределения температуры в неограниченном теле. Этот прием используется также и для описания перемещающихся температурны полей. [c.183]

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры. [c.175]

Значительно более сильное охлаждение газа и независимость знака температурного эффекта от вида уравнения состояния газа составляют принципиальное преимущество обратимого адиабатического расширения как метода охлаждения по сравнению с адиабатическим дросселированием. [c.178]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатическое дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости от давления и температуры, т. е. заданы функции а,- (р, Т) и Ср (р, Г). Тогда из уравнения (5.35), которое мы перепишем в виде [c.204]

Рис. 17.17. В цикле с изотермическим сжатием регенерация теплоты возможна в большем температурном интервале, чем в цикле с адиабатическим сжатием

Рис. 17.17. В цикле с <a href="/info/18302">изотермическим сжатием</a> <a href="/info/27536">регенерация теплоты</a> возможна в большем температурном интервале, чем в цикле с адиабатическим сжатием

Разница между адиабатическим и изотермическим модулями объясняется тем, что при деформировании температура меняется и происходит температурная деформация, приложенные напряжения должны не только вызвать заданную деформацию, но и компенсировать температурную. [c.253]

При неизотермических условиях расчет процесса массопереноса осложняется появлением термодиффузионного потока вещества в пограничном слое. В большинстве случаев в пограничном слое существует температурный градиент и, следовательно, происходит термодиффузия. При адиабатических условиях, когда не- [c.455]

В области ниже —196 С дислокационный характер деформации постепенно вырождается и при температуре —269°С накопление деформации при циклическом нагружении происходит только за счет прерывистой текучести в локальных объемах. Прерывистая текучесть имеет дискретный характер и связана с адиабатическим деформационным двойникова-нием, в соответствии с которым всплески деформации сопровождаются резким повышением температуры в локальных объемах. На рис. 67 приведены экспериментальные данные, показывающие взаимосвязь деформационных и температурных всплесков при растяжении сплава АТ2 при —269°С, полученные с использованием полупроводникового германиевого датчика. [c.112]

Сравнение влияний температурного фактора и скорости деформирования. Аналогия влияний двух факторов — температурного и скорости деформирования — отмечалась выше. Сопоставлять два указанных влияния удается достаточно надежно при изотермическом процессе, так как в случае адиабатического процесса не представляется возможным наблюдение чистого эффекта влияния скорости деформирования при увеличении скорости происходит повышение температуры, вызывающее эффект, противоположный достигаемому от увеличения скорости. [c.288]

Требования к точности исходных данных несколько снижаются при обработке экспериментальных данных по теплоемкости Ср, температуре и давлению [Л. 85]. В этом случае отпадает необходимость в вычислении вторых частных производных. Наиболее точное уравнение состояния v=f p, t) можно получить при обработке экспериментальных данных по температурному эффекту адиабатического дросселирования at и теплоемкости Ср. В таком случае не требуется вычислять частные производные, так как [c.19]

Для построения такого функционального листа и наиболее целесообразного систематизированного порядка в нем разумно исходить из определенных входных и выходных величин. Каждой физической или технической величине на входе должна быть подчинена физическая или техническая величина на выходе. Это могло бы выглядеть так, как показано в табл. 15, где имеется пять произвольно выбранных входных величин, связанных с выходными. Но так как для каждой пары величин, как правило, может существовать большое число видов связей с обширными высказываниями об области применения, особых свойствах и мн. др., разумно для каждой из них создать особый функциональный лист. Табл. 15 предлагает лишь обзор отдельных функциональных листов. Для функции Ф = / (s) имеется подобный лист, а в соответствующем поле ничего не записано. Прочерк в этом поле обоснован тем, что в табл, 15 в качестве примеров приведены лишь элементарные функции, т. е. преобразования без промежуточных величин. Так, адиабатическое уплотнение является абстрактным указанием функции Т = = f (р), температурный излучатель — носителем функции Ф = / (Г), а термометр — готовым конструктивным элементом для реализации функции s = f (Т). [c.92]

На рис. 9 поданным работы [26] приведена зависимость к. п. д. цикла на углекислоте с однократным промежуточным охлаждением от среднелогарифмического температурного напора регенератора и давления перед компрессором низкого давления при следующих исходных данных температура газа перед турбиной 700° С температура газа перед компрессором 20° С внутренний относительный к. п. д. турбины 0,9 адиабатический к. п. д. компрессоров 85,5% суммарная относительная потеря давления в цикле 9% степень понижения давления в турбине 3,6. [c.28]

Иопытания машины ТХМ-ЭОО показали, что адиабатический к. п. д. детандера существенно зависит от температурного режима его работы (рис. 6-5). Максималь- [c.136]

При М < 1 его влияние в явном виде на теплоотдачу не обнаружено. В этом случае влияние сжимаемости и теплоты трения в достаточной степени учитывается определением температурного напора по температуре торможения или по адиабатической температуре. В [Л. 1 рекомендуется сжимаемость учитывать величиной [c.179]

Р. в. определяет величину и температурную зависимость тока термоэлектронной эмиссии. В зависимости от того, в каких условиях происходит эмиссия электронов — адиабатических или изотермических, с Р. а. совпадает изменение внутр. энергии или соответственно свободной энергии тела, связанное с испусканием одного электрона. [c.194]

Сушка влажных материалов в конвективных сушилках происходит примерно при адиабатических условиях. Температурные напоры при сушке нагретым воздухом в подавляющем большинстве случаев значительно меньше 250° С. Поэтому поперечный поток вещества через пограничный слой, создаваемый испарением влаги, практически не влияет иа величину коэффициента теплообмена. На основании многочисленных опытов было установлено, что в периоде постоянной скорости сушки коэффициент теплообмена значительно больше, чем при теплообмене [c.23]

В случае адиабатического квазистатического сжатия выразить Xs = dTldp)s (адиабатический температурный коэффициент) через коэффициент теплового расширения при постоянном давлении а и теплоемкость при постоянном давлении Ср. В случае квазистатического расширения системы при постоянном давлении выразить через Xs возрастание энтропии. [c.171]

При уменьшении внешнего давления происходит квазистатическое адиабатическое расширение газа. Так как давление газа равно внешнему давлению, изменение температуры можно определить, вычисляя дТ1др)з, где Т — абсолютная температура и 5 — энтропия газа. Эту величину мы назвали адиабатическим температурным коэффициентом. В задаче 3 было получено ее выражение через коэффициент теплового расширения а и теплоемкость при постоянном давлении Ср. Оно имеет вид (дТ1др)з = = ТУа1Ср. Так как величины Т, V ж Ср положительны, то при а>0 имеем и дТ/др)з > О, т. е. температура понижается при уменьшении давления. [c.180]

Абсолютный нуль температуры 150, 170, 192 Адиабата 97, 108 Адиабатический температурный коэффициент 171 Азеотропия 246 Активность 211 [c.299]

Общая циркуляция атмосфер планет-гигантов. Структуру и динамику атмосфер планет-гигантов, характерным представителем которых служит Юпитер, отличает от планет земного типа целый ряд особенностей. Их тропосферы обладают большой протяженностью (-120-200 км), а тепловая структура соответствует адиабатическому температурному градиенту. В атмосферах Юпитера и Сатурна на уровне с давлением около 1 атм находится слой видимых облаков, состоящих из аммиака, а ниже - слои облаков из гидросульфида аммония (МН48Н) и воды. Однако эти облака не объясняют наблюдаемого разнообразия цветов на дисках этих планет, поэтому следует допустить присутствие в них бо- [c.31]

Линия А вдк рис. 23 представляет наблюдаемый вертикальный температурный градиент, который меньше сухоадиабатического градиента. Отрезок АВ представляет адиабатический градиент — скорость, с которой охлаждается при подъеме ненасыщенный воздух. Линия ВСНОЕ (кривая адиабатического температурного градиента насыщенного воздуха — так называемого влажноадиабатичеекого градиента) указывает скорость охлаждения поднимающейся массы воздуха после насыщения. [c.30]

Рис. 32. Продолжительная, турбулентная конвекция (вертикальные движения воздуха малыми струйками) вызывает основательное иеремеши-сание воздуха в слоях, охваченных этими вертикальными движениями. Как было показано на рис. 26, потенциальная температура в свободной атмосфере в большинстве случаев повьппается с увеличением высоты. Если в каком-либо слое воздуха возникает турбулентность, воздух, опускаюш,ийся с верхней границы турбулентности, подойдет к нижней ее границе более теплым, чем воздух, первоначально находившийся на нижней границе (как точка Т), опустившаяся в на рис. 26). На рис. 32 воздух, поднимающийся с малой высоты в верхние части слоя турбулентпости, будет холоднее воздуха, опустившегося вниз. Вы можете представить себе, что продолжительная турбулентность стремится установить в слое турбулентности адиабатический температурный градиент. Температурный градиент внутри слоя турбулентности (адиабатический) будет больше, чем температурный градиент воздуха, лежащего непосредственно над слоем турбулентности, так что при подъеме от верхней границы турбулентности в более спокойный вышележащий воздух будет наблюдаться повышение температуры.

Рис. 32. Продолжительная, <a href="/info/302600">турбулентная конвекция</a> (<a href="/info/202394">вертикальные движения</a> воздуха малыми струйками) вызывает основательное иеремеши-сание воздуха в слоях, охваченных этими <a href="/info/202394">вертикальными движениями</a>. Как было показано на рис. 26, <a href="/info/203315">потенциальная температура</a> в свободной атмосфере в большинстве случаев повьппается с увеличением высоты. Если в каком-либо слое воздуха возникает турбулентность, воздух, опускаюш,ийся с <a href="/info/736014">верхней границы</a> турбулентности, подойдет к нижней ее границе более теплым, чем воздух, первоначально находившийся на нижней границе (как точка Т), опустившаяся в на рис. 26). На рис. 32 воздух, поднимающийся с малой высоты в верхние части слоя турбулентпости, будет холоднее воздуха, опустившегося вниз. Вы можете представить себе, что продолжительная турбулентность стремится установить в <a href="/info/2626">слое турбулентности</a> адиабатический температурный градиент. <a href="/info/18824">Температурный градиент</a> внутри <a href="/info/2626">слоя турбулентности</a> (адиабатический) будет больше, чем <a href="/info/18824">температурный градиент</a> воздуха, лежащего непосредственно над <a href="/info/2626">слоем турбулентности</a>, так что при подъеме от <a href="/info/736014">верхней границы</a> турбулентности в более спокойный вышележащий воздух будет наблюдаться повышение температуры.

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

II (i) или между электронной теплоемкостью и зависимостью критического поля от температуры для сверхпроводников (см. и. 33). Из экспериментов по адиабатическому размагничиваттю ) может быть получено соотношение между температурой и энтропие , а отсюда и зависимость теплоемкости от температуры. Если периодически менять температуру образца пли подавать тепло короткими импульсами, то теплоемкость можно определить по скорости расиространения температурных колебаний и известной теплопроводности [49]. Мы пе будем останавливаться 3ia различных косвенных методах, а ограничимся рассмотрением только прямого дгетода. [c.327]

Из уравнения (5.28) следует, что температурный эффект обратимого адиабатического расширения = (дТ1др)з определяется по формуле [c.177]

При быстрых процессах, когда реализуется топкий температурный погранслоп, температура основной (вне погранслоя) массы газа в пузырьке, определяющая меняется по закону, близкому к адиабатическому [c.124]

Тепловой двигатель представляет собой периодически действующее устройство, в котором рабочее тело совершает определенный цикл между наивысшей и наинизшей температурами цикла (наинизшей температурой является температура окружающей среды). Особенностями теплового двигателя являются периодичность действия, наличие нескольких температурных уровней, переход между которыми осуществляется путем адиабатического изменения состояния рабочег о тела характерная форма цикла. [c.504]

На рис. 7 по данным работы [118] показана зависимость к. п. д. ГТУЗЦ мощностью 50 МВт с двумя промежуточными охладителями от температуры газа перед турбиной и степени понижения давления при условиях внутренний относительный к. п. д. турбины = 0,89 адиабатический к. п. д. компрессоров г] = = 0,85 механический к. п. д. = 0,98 к. п. д. электрогенератора Пг = 0.97 температурный напор в регенераторе Atp = = 25° С суммарная относительная потеря давления в цикле 8% температура газа перед компрессорами 20° С. Как видно из [c.27]

Приведем численный пример сравнения четырех образцовых газовых циклов цикла Карно, цикла Дизеля, газотурбинного цикла и цикла Отто. Сравнение проведем по первому методу, приняв температурные границы равными 7макс = 2 3О0°К и 7 мин=ЗбО°К. Давление в начале адиабатического сжатия во всех четырех циклах примем равным 1 кгс1см , что соответствует всасыванию атмосферного воздуха. [c.84]

Как указывалось ранее, труба Ранка имеет существенно более низкую энартетичеокую эффактивность, чем многие другие генераторы холода, но по значению температурной эффективности в некоторых случаях она способна даже превзойти их. Это прежде всего относится к сравнительно небольшим интервалам давлений и малой производительности, когда адиабатический к. п. д. детандера низок [c.152]

На рис. 4 приведены кривые распределения интенсивности излучения адиабатически сжатого воздуха и черного тела при температуре 3000°К в зависимости от длины волны (в А). Кривая 1 получена из резрешенного во времени спектра с учетом поправки на чувствительность пленки и дисперсию спектрографа. Предполагая, что излучение является, температурным, была определена цветовая температура сжатого воздуха, которая оказалась для данного случая равной 3000° К. [c.198]

На рис. 2 даны температурные кривые. Из графика видно, что лента входила в сушило с температурой 37—42° С. Затем в течение 1—2 мин (L = 2 0 м) происходил нагрев ленты до температуры 63—60° С, которая некоторое время (6—8 мин) оставалась постоянной. Это значение температуры соответствовало показаниям мокрого спая психрометра или температуре адиабатического насыщения газа. Дальнейшее прохождение ленты через сушило сопровождалось повышением температуры материала до ее максимального значения, которого она достигала во второй зоне. Как показал опыт, значение максимума температуры могло колебаться в зависимости от условий сушки от 80 до 100° С. Последующий этап процесса сушки. был связан с постепенным понижением тем-пературы ленты каучука примерно до 40° С,. которую материал принимал на выходе из сушила.. Кривые оушки представлены также на рис. 2. iB первые минуты пребывания ленты в сушиле, соответствующие нагреванию материала до температуры адиабатического насыщения газа, влажность ее убывала по кривой с увеличением окорости сушки J %/ч. [c.217]

Задача о температурном поле трубы в полубесконечном массиве может ставиться как при постоянной мощности источника тепла (адиабатический случай), так и при постоянной температуре стенки трубы (изотермический случай). Так, при прокладке электрического кабеля имеет место адиабатический, а при прокладке водо- и теплопроводов— изотермический случаи. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...