Препятствия криволинейные

Незамкнутые цилиндрические оболочки часто используют в строительстве как элементы перекрытий (рис. 5.4), причем цилиндр может быть некруговым и иметь переменную по криволинейной образующей толщину стенки. Если криволинейные края такой оболочки шарнирно оперты на жесткие в своей плоскости диафрагмы, не препятствующие продольным перемещениям, расчет оболочки может быть выполнен путем разложения искомых функций в ряды по продольной координате. [c.283]

Загрузочно-разгрузочные операции на станках выполняются автооператорами с одним или двумя рабочими органами. Автооператор с одним рабочим органом (рис. 3, г) захватывает и переносит детали на призмах, укрепленных на рычагах захватного устройства. Привод — пневматический цилиндр. Концы рычагов опираются на специальные копиры, обеспечивающие криволинейную траекторию движения захватного устройства, необходимую для обхода препятствий в зоне загрузки станка. [c.214]

Уменьшение потерь энергии от вторичных течений во входных устройствах получается при выполнении на внутренней поверхности патрубков и каналов продольных уступов, соизмеримых с высотой пограничного слоя. Препятствуя перетеканию рабочего тела в пограничном слое криволинейного канала, уступы приводят к повороту потока рабочей среды и инициируют образование вихревых течений. Ниже уступов по течению потока образуется другое вихревое движение. Таким образом, интенсивное вихревое движение разбивается на несколько систем вихрей меньшего размера. Вихревые течения меньшей интенсивности поглощают меньшее количество энергии [c.58]

В дальнейшем был исследован ряд задач о струйном обтекании криволинейных препятствий и подобраны обратными методами строгие решения для некоторых дуг специального вида. Л. И. Седов обобщил уравнение Билля для случая струйного обтекания произвольной системы из криволинейных дуг . [c.284]

Л. И. Седов. Развитие метода Жуковского для определения струйных течений, стесненных несколькими криволинейными препятствиями.— Труды ЦАГИ, 1938, вып. 342, стр. 42—47. [c.284]

Во время движения крана захват с помощью винта 5 разведен, приподнят над рельсом и убран (поднят) в корпус 10, как это показано в левой части рисунка. При этом конечный выключатель 6 не препятствует включению электродвигателей механизма передвижения, держа их цепи управления замкнутыми. В нерабочем состоянии крана захват приводится в действие путем его опускания до упора нижней планки в рельс, и затем рельс зал мется, так как ролики 8 рычагов 9 будут разводиться криволинейной направляющей подвижной части (гайки) 7 и губки 11 зажмут рельс. В этот момент конечный выключатель 6 разомкнет цепь управления двигателей передвижения. [c.132]

Итак, Марат Ильгамов твердо решил поступить в аспирантуру. В это время любой импульс, любое движение внешних обстоятельств могли определить будущие его научные интересы прочность, динамика конструкций, газовая динамика... Во всех этих направлениях в конце пятидесятых -начале шестидесятых годов велись интенсивные исследования и практические испытания. К примеру, в теории крьша продолжалось изучение обтекания профилей и решеток, решались задачи об ударе тела о воду и о глиссировании. Получила развитие вихревая теория винта. Достигнуты большие успехи в теории струй (обтекание криволинейных препятствий, обтекание с возвратной струей), разработана теория уединенной волны. Самостоятельный раздел газовой [c.37]

Так как для газоструйных излучателей диапазон изменений безразмерной скорости лежит в пределах 1,2—1,7, то имеет смысл применять конические препятствия с углом при вершине 20, не превышающим 40°. При использовании конуса с углом больше критического скачок отходит от острия конуса и приобретает криволинейную форму, а значение угла Р возрастает, вследствие чего потери энергии в скачке возрастают. [c.58]

Для математического аппарата, описанного выше, существенно то, что нам известны специальные конформные отображения и интегралы от специального вида функций. Хотя этот аппарат тщательно разработан и пригоден для решения многих задач с полигональными препятствиями (см. (17], гл. II, III и V), он, вообще говоря, не пригоден для исследования кавитационного обтекания криволинейных препятствий. [c.92]

В качестве иллюстрации этого современного подхода мы рассмотрим общий случай криволинейного препятствия, симметрично расположенного в бесконечном потоке, как показано на рис. 16. Мы снова будем предполагать, что смачиваемый участок АСВ поверхности препятствия расположен вертикально, и выберем единицы измерений так, чтобы на свободной границе было выполнено условие 1 = 1. [c.92]

Рис. 16. Обтекание криволинейного препятствия.

Продольный наклон шкворня обычно выбирают таким, при котором нижний конец шкворня смещен вперед относительно вертикали, проходящей через его середину (рис. 166,6). Вследствие этого точка пересечения оси шкворня с дорогой расположена впереди центра контактной площадки колеса и дороги. При движении автомобиля его траектория движения имеет криволинейный характер, предопределяющий возникновение центробежной силы Д (рис. 166, а). Эта сила стремится сдвинуть автомобиль от центра поворота, чему препятствуют реакции дороги К2, Кт,, Л4, приложенные в центре контактных площадок и направленные к центру поворота (рис. 166, в). Реакции 7 и К2, действуя на плече а, созданном в результате наклона шкворня назад, стремятся возвратить управляемые колеса в положение, соответствующее прямолинейному движению. Стабилизирующий момент, действующий на управляемые колеса, в результате наклона шкворней в продольной плоскости пропорционален квадрату скорости и назьшается скоростным стабилизирующим моментом. Угол у наклона шкворня в продольной плоскости равен 1—4°. [c.208]

Эффект отрыва потока от внутренней стенки криволинейного канала используется в элементах пневмоники в сочетании с другими аэродинамическими эффектами. Схема элемента этого типа показана на рис. 21.5, а. Основной поток, подводимый к усилителю по каналу 1, разветвляется, следуя в дальнейшем по каналам 2 и 3. Канал 4 является управляющим. Если к нему не подведено давление, то распределение потоков по каналам 2 и 3 примерно одинаковое. При создании давления в канале 4 в зависимости от величины расхода в нем меняется положение точки отрыва потока в колене 5. Это приводит к тому, что в области взаимодействия струй, вытекающих из каналов 2 и 3, меняется количество движения, которое несет в себе первая из этих струй. Это связано с изменением в ней профиля скоростей, иллюстрируемым рис. 18.2, е. Вследствие изменения условий взаимодействия струй, вытекающих из каналов 2 и 5, меняется направление результирующего потока 6 и соответственно с этим по-разному распределяются части его, поступающие в выходные каналы 7 и 8. Канал 9 служит для сообщения с атмосферой. Перегородка 10 является разделительной. Кар-р май и препятствует отрыву потока на соответ-ствующем участке стенки, благодаря чему этот Рис. 21.4. струйный элемент является усилителем непрерывного действия. [c.230]

В случае криволинейных препятствий имеется вторая менее серьезная трудность, которую не учитывал Леви-Чивита и на которую впервые указал Бриллюэн в 1911 г. [13], а именно положение точки отрыва оказывается неопределенным даже для бесконечных каверн. (В случае плоской пластины во избежание бесконечно большой скорости и кавитации отрыв задается у острых кромок. Этот факт отмечался еще Гельмгольцем в 1868 г. [27].) [c.30]

Параметризация с помощью полукруга. В настоящей главе мы рассмотрим плоские стационарные" течения идеальной жидкости со свободными границами около криволинейных препятствий. Задача определения таких течений в ряде случаев может быть сведена к решению нелинейных интегральных уравнений с дополнительными условиями- Мы опишем некоторые течения, полученные при численном решении таких уравнений, и дадим их физическую интерпретацию- Существование решений будет доказано в гл. УП, а метод их получения будет описан в гл. IX, п. 8. [c.167]

Пусть струя ширины й разделяется криволинейным препятствием Р на две ветви 1, /г (рис. 68, а) ). Обозначим через С точку разветвления течения, а через А и В — точки, в которых поток отрывается от Р. Предположим, далее, что Р имеет конечную длину и конечную кривизну ), кроме, быть может, точки С, в которой граница Р может образовывать угол рте радиан. [c.167]

Применяя теорему 1, легко построить широкий класс разделяющихся струй и каверн за криволинейными препятствиями ). Так, в симметричном случае (см. п. 5) большое и характерное семейство течений задается трехчленами [c.170]

Геометрическая интерпретация. Можно считать, что теоремой 1 Леви-Чивита решил обратную задачу описания класса всех струй, разделяющихся около криволинейных препятствий ). Обратимся теперь к прямой задаче нахождения вида функции 0(0 для данной струи, обтекающей данное препятствие Р, [c.170]

Были исследованы также течения с двумя твердыми и двумя свободными границами, имеющими различные скорости. Аналитическое рассмотрение таких течений требует применения полукольцевой вместо полукруговой параметризации Леви-Чивита (см. п. 2) и соответствующих кольцу изменений в ядрах уравнений и операторах ). Таким способом рассматривались течения в каналах с разрывами 2 ), препятствия в криволинейных каналах и криволинейных соплах асимметричные потоки Рябушинского ) и др. [c.191]

Поверхности тела и связи в местах их соприкосновения условимся считать абсолютно гладкими. Во всех случаях связь препятствует движению тела в направлении, периендикулярном опорной поверхности. Поэтому при оиирании тела о связь своим ребром реакция связи направлена перпендикулярно плоской (/ а) или криволинейной (/ д) поверхности связи при опиранпи тела о ребро связи своей поверхностью (плоской или криволинейной) реакция связи направлена перпендикулярно поверхности тела Пс и при опи- [c.13]

Рассмотрим модель взаимодействия с жестким препятствием волны на нерастяжимой гибкой нити. На рис. 8.3 изобран епа поперечная волна I па гибкой нити 1,. закрепленной на концах 2 ъ 3. Переносит ли такая волна массу (длину) нити Безусловно, переносит, поскольку в такой волне содержится избыток массы Ат. = = = [>i l — i) > О, где I — спрямленная длина криволинейной части нити, т. е. волны. При перемещении такой волны па расстояние х она нерепосит па это расстояние массу Ат. К выводу о том, что подобная волна переносит массу, можно прийти и из чисто геометрических сообрая е-ний когда волна находится в левом крайнем положении (рис. 8.3, а), центр тяжести нити 1 расиолоя еп левее [c.118]

Ма ггниковый виброгаситель предназначен для уменьшения амплитуды поперечных колебаний платформы транспортного средства вследствие упругого присоединения к ней качающегося груза. Криволинейная направляющая 1 прикреплена к платформе транспортного средства. Груз 2 выполнен в виде катка, шарнирно соединен со звеном J, которое перемещается в кулисе 4. Кулиса 4 шарнирно соединена с платформой в точке А. Груз 2 прижат к направляющей пружиной J. На конце звена 3 установлен противовес 6. При раскачивании платформы точка А перемещается в направлении штриховой стрелки, груз 2 стремится сохранить свое положение в пространстве и катится по направляющей. При увеличении частоты колебаний максимальное сжатие пружины возрастает, а реакция катка 2 на направляющую увеитичивается и препятствует в кжой-то мере возбуждающему воздействию F. Реакция направлена навстречу скорости перемещений точек платформы и стремится прижать платформу к дорожному палотну. Маятниковый виброгаситель за счет перемещения и подъема груза и сжатия аккумулирует энергию при удалении платформы от среднего положения и возвращает ее при приближении платформы к среднему положению. При этом амплитуда колебаний уменьшается. [c.572]

Метод Жуковского — Мичелла предоставил принципиальную возможность решать задачи о струйном обтекании несжимаемой жидкостью полигональных 284 препятствий. Однако случай криволинейных препятствий требовал развития новых методов. Общая задача о плоском струйном обтекании заданного-криволинейного препятствия была сведена к интегро-дифферекциальному уравнению Т. Леви-Чивитой А. Билля и А. И. Некрасовым Некрасов построил методом последовательных приближений решение задачи об обтекании дуги круга, доказал единственность решения и сходимость использованного им метода для достаточно малых дуг и вычислил первое приближение. Ряд общих теорем существования и единственности для плоских задач о струйном обтекании препятствий был доказан Ж. Лерэ с использованием методов функционального анализа и М. А. Лаврентьевым на основе развитых им вариационных методов. Некоторые инфинитезимальные доказательства отдельных теорем были получены также А. Вайнштейном. [c.284]

Теорема 1 позволяет решить обратную задачу—иайтн класс всех плоских течений бесконечного потока, разделенного на симметричные части криволинейным препятствием. Теперь мы обратимся к прямой задаче найти, какова функция Q( ) для данного двумерного препятствия Р, симметрично расположенного в бесконечном потоке. Мы покажем, что эта задача эквивалентна решению нелинейного интегрального уравнения. [c.95]

Идеально гладкая опорнаяповерхность. Примеры таких связей показаны на рис. 5. Тело опирается на плоскость связи своим ребром в точке Л, своей плоскостью на ребро связи в точке В к в точке С криволинейная поверхность тела соприкасается с криволинейной поверхностью связи. Считая поверхности тела и связи идеально гладкими, мы полагаем, что в местах соприкосновения не возникает трения. Поскольку связь препятствует перемещению тела только в направлениях, перпендикулярных опорной поверхности, то реакция Нд связи в точке А направлена перпендикулярно плоскости связи, реакция Нд в точке В — перпендикулярно плоскости тела, а реакция R в точке С — перпендикулярно общей касательной к поверхностям связи и тела. При этом во всех случаях реакции направлены в сторону от связи к телу. [c.20]

Хотя некоторые примеры с особенностями и некоторые приближенные решения были даны раньше, первое явное построение симметричной каверны с точкой возврата (за криволинейным препятствием) было дано Лайгхиллом ). В этом пункте мы рассмотрим некоторые каверны с точкой возврата за телами обтекаемой формы. Рассматриваемый метод может быть применен вообще к упомянутому в конце п. 2 случаю двух изломанных пластин (клиньев), разделенных двумя свободными линиями тока. [c.160]

Решетки профилей. Кавитационное обтекание решетки пластин было рассмотрено Бетцем и Питерсоном [5] и применено к расчету крыльчаток насосов Гонгвером ). Эта теория может быть распространена на случай периодического расположения криволинейных препятствий (решетку дужек), изображенных на рис. 75, a a). Для расчета течения применим параметризацию, описанную в п. 7, и отобразим область течения через решетку на бесконечнолистный единичный полукруг [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Препятствия криволинейные : [c.357] [c.148] [c.92] [c.93] [c.97] [c.200] [c.160] [c.167] [c.168] [c.170] [c.172] [c.174] [c.176] [c.178] [c.180] [c.181] [c.182] [c.184] [c.186] [c.188] [c.190] [c.509]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...