Волновые процессы в каналах

Волновые процессы в каналах 384 Время переключения 194 [c.503]

Сравним далее дифференциальные уравнения, которыми описываются волновые процессы в пневматических каналах и в электрических линиях. Уравнениями электрической линии являются [c.385]

При значениях Ке, , > 1600 ламинарно-волновой режим течения пленки сменяется турбулентным. При этом так же, как и в обычных турбулентных потоках (например, в каналах), слой жидкости, непосредственно прилегающий к стенке, сохраняет черты ламинарного течения, а за пределами этого слоя пленки действует механизм турбулентного перемешивания. Это позволяет исключить из рассмотрения влияние волновых процессов, вязкости и поверхностного натяжения жидкости на касательные напряжения и связь между толщиной пленки и плотностью орошения. Анализ и результаты экспериментального изучения закономерностей течения тонких пленок показывают, что для свободно стекающей пленки можно записать равенство осредненных или локальных значений веса пленки и касательных напряжений на стенке в виде [c.173]

В этой ситуации определяющим процессом является испарение пленки жидкости, на которое при данных режимных параметрах должно быть затрачено вполне определенное количество тепла при любом уровне теплового потока. Унос жидкости из пленки в ядро потока и обратный процесс орошения ее корректируют затраты тепла на испарение пленки через паросодержание, при котором происходит истощение пленки, т. е. кризис теплоотдачи. Механизм этой коррекции заключается в следующем. Волновой унос капель жидкости из пленки (срыв капелек с гребней волн) при данных физических параметрах и скорости потока, видимо, не связан с определенным уровнем тепловой нагрузки, а вторая составляющая (пузырьковый унос), конечно, зависит от величины теплового потока при этом, чем выше тепловой ноток, тем интенсивнее кипение в пленке и, следовательно, больше выброс капель в ядро потока. Это уменьшает количество жидкости в пленке, снижая паросодержание в момент кризиса. Поэтому, чем короче канал и, стало быть, выше тепловая нагрузка, тем ниже критическая мощность. Тот же эффект (снижение критической мощности) можно получить не укорачиванием канала, а при помощи ников тепловыделения в канале, особенно в выходной его части [121. [c.39]

Волновое движение в пленках жидкости. Известно, что в дисперсно-кольцевом режиме течения пленка покрыта волнами. Эти волны в зависимости от режимов течения в жидкости и паровой фазе (или газе) могут иметь различную структуру, изменяющуюся по длине канала. В основном волновое движение является сильно неупорядоченным трехмерным явлением. Однако при сравнительно малых расходах жидкости в пленке наблюдаются двумерные катящиеся волны, амплитуда которых в несколько раз больше средней толщины пленки. Следует отметить, что именно эти волны определяют ряд таких важных процессов, как капельный унос, перепад давления в канале, и в некоторых случаях, например на начальном участке трубы, оказывают влияние на критический тепловой поток и массообмен в закризисной области течения. [c.79]

При создании устройств струйной автоматики важно знать динамические свойства элемента, т. е. его поведение в процессе переключения. Закономерности переключения элементов, использующих взаимодействие струи с плоской стенкой, исследовались многими авторами, однако сложность явлений не позволила получить математическое описание неустановившихся процессов в элементах. В настоящее время отсутствуют четкие представления и о характере явлений, определяющих переключение элемента. Имеющиеся опытные данные свидетельствуют о том, что на динамику элемента существенно влияют коммуникационные каналы, в которых возникают различные волновые процессы. Поэтому представляется разумным комплексное исследование динамики системы элемент — коммуникационный канал. Здесь же кратко рассмотрим только некоторые общие соображения о динамике элемента. [c.245]

На протекании переходных процессов в коммуникационных каналах по-разному в различных случаях сказываются свойства среды, основные из которых ее сжимаемость и вязкость. Иногда можно не учитывать сжимаемости среды, в большинстве же случаев учет влияния сжимаемости среды крайне важен он приводит к качественно иному описанию процессов, при котором отражается волновой характер передачи сигналов изменения давления и скорости течения. В различных случаях в разной степени необходим и учет действия сил трения. [c.373]

Анализ приведенных выше и других опытных данных приводит к заключению о том, что в действительности характеристики переходных процессов в коротких каналах занимают промежуточное место между характеристиками, получаемыми расчетом, основанным на предпосылках, принятых в 40, 41, и расчетом, базирующимся на выводах 42 и 43. Передача первого импульса определяется прохождением головной волны, распространяющейся со скоростью звука в данной среде в дальнейшем же истинные характеристики переходного процесса в различных случаях протекают так, что они четко отражают волновой характер явлений, или же они, наоборот, оказываются близкими к характеристикам разгона неупругой среды. В связи с этим отметим, что для волновых процессов существенна величина Тз = //с, или другие кратные ей величины времен, и характеристики этих процессов лишь косвенно зависят от диаметра сечения d (например, как следует из формулы (43.13), от отнощения d/dz зависит возникновение или отсутствие отраженных волн, изменяющих продолжительность процесса). Вместе с тем при расчетах без учета упругости среды определяющей является величина Тл, пропорциональная квадрату диаметра сечения канала d. [c.408]

На основании всего вышеизложенного можно высказать предположение, что волновые процессы и процессы разгона среды, рассматриваемой без учета ее упругих свойств, отражают лишь различные стороны истинных переходных процессов, возникающих при неустановившемся движении жидкости или газа в канале. [c.409]

Процессы волновые в каналах 384 [c.505]

Это можно объяснить, рассматривая физическую природу процесса истечения. Возмущения из окружающей среды (изменение давления среды) в виде волнового процесса проникают в глубь сопла. Давление в устье сопла изменяется в соответствии с изменением давления в окружающей среде. Это может происходить до тех пор, пока скорость течения газа в канале сопла остается меньше скорости распространения малых возмущений (скорости звука). [c.130]

Исходя пз сформулированного предположения или принципа аналогии о том, что осредненное течение и процессы переноса в пленке аналогичны этим процессам в пристенной области эквивалентного или приведенного однофазного установившегося потока жидкости во всем канале, можно вывести соотношения для коэффициентов сопротивления и теплообмена между пленкой и стенкой канала в зависимости от средних параметров пленки. Легко видеть, что это предположение справедливо для ламинарных пленок без волн. Для волновых и турбулентных пленок результат такого подхода, основанного на сформулированном принципе или гипотезе об аналогии, должен быть проверен сравнением с экспериментом. [c.195]

Рассмотрим процесс пленочного испарительного охлаждения в режиме нисходящего прямоточного движения газа и пленки жидкости, текущей по стенкам с регулярной шероховатостью [173]. Пленка жидкости под действием силы тяжести и гидродинамического взаимодействия с газовым потоком движется в канале. Температура жидкости на входе и вдали от поверхности раздела отличается от температуры жидкости на поверхности пленки. Испарившаяся с волновой поверхности пленки жидкость удаляется за счет конвективной диффузии в толщу газового потока. Предполагается, что в обеих фазах профили скорости можно описать многочленом второй степени, т.е. они близки к параболическому [c.112]

Скачки хрупкой трещины, вязкое разрушение и пластическая деформация являются случайными импульсными процессами, первичными элементами которых являются единичные импульсы АЭ. Различие в том, что для пластической деформации имеет место поток элементарных некогерентных импульсов АЭ, которые в результате особенностей регистрации, а также инерционности акустического и электроакустического каналов могут перекрывать друг друга, образуя непрерывный стохастический процесс, который получил название непрерывной АЭ. Она аналогична в некотором роде белому свету с распределением энергии излучения по спектру, близкому к равномерному в некотором диапазоне волновых чисел. Рост трещины, как правило, сопровождается когерентным излучением импульсов АЭ, которые достаточно просто различаются (рис. 9). [c.310]

Сравним с помощью (14) — (19) амплитуды различных каналов рассеяния в случае однократного резонанса, когда функция g имеет порядок 2/A Z, где А — волновая расстройка для несинхронного этапа процесса. Отношение амплитуды каскадного ГПР к амплитуде ПР имеет порядок 5/А (при двойном резонансе р/). Например, в ниобате лития р — 1 см при 8ь = 10 МВт/см (последнее число уменьшается на четыре порядка, если орты поляризации всех волн, участвующих в процессе, параллельны оси симметрии кристалла). Для волн одной поляризации и малых углов рассеяния А может превышать 10 см" при различной же поляризации А может [быть много меньше. [c.229]

Применение волнового воздействия для этих целей основано на уникальных способностях различных волн распространяться в пластах в слабой зависимости от их коллекторских свойств, не требуя наличия фильтрационных каналов и обеспечивая при этом множество полезных эффектов, направленных на повышение продуктивности скважин и увеличение нефтеотдачи пластов. Вследствие этого волновые методы инициируют и интенсифицируют физико-химические, гидродинамические, тепловые и другие процессы. [c.60]

Существенно более строгая постановка задачи о волновых процессах в камерах и каналах шлюзов, а также об определении усилий, действующих на учаленное шлюзуемое судно, на основе более точного учета его-колебаний была предложена О. Ф. Васильевым (1958, 1959, 1961). [c.731]

Построенная к настоящему времени приближенная теория нестационарных процессов в шлюзах и судоподъемниках позволяет при применении численных методов и ЭВМ эффективно решать многие сложные задачи, традиционным путем решения которых является метод лабораторного моделирования. Вместе с тем необходимо дальнейшее развитие и усовершенствование этой теории в целях разработки методов расчета динамических нагрузок в швартовых при учалке судов, анализа волновых процессов в межкамерных и подходных каналах шлюзов и судоподъемников и решения других задач. Главным образом с принципиальной точки зрения представляет интерес разработка трехмерной ( гидродинамической ) теории связанных колебаний воды и судна в камере судоходного сооружения. Отметим также, что до сих пор остаются неуясненными важные методические вопросы лабораторного моделирования динамических нагрузок в швартовых. [c.732]

Для экспериментального исследования волновых и высокоскоростных процессов в газовзвесях используют вертикальные ударные трубы. Характерная схема ударной трубы показана па рис. 4..3.1. Она представляет собой трубу с диафрагмой 2, разделяющей камеры высокого (КВД) и низкого (КНД) давлений. Имеется дополнительное оборудование 4 и 5 для заполнения КНД частичками твердой фазы. Исходная смесь газа с частицами в КНД к моменту разрыва диафрагмы создается отсечкой прокачиваемого через смеситель потока смеси. При этом частицы поддерживаются во взвешенном состоянии восходящим потоком газа, проходящим через вентиляционные каналы 3 и 10. Газо-взвесь может заполнять не всю КИД — между диафрагмой и двухфазной средой возможно существование области чистого газа. После разрыва диафрагмы в КНД образуется ударная волна, проталкиваемая газом из КВД. Процесс регистрируется малоинерционными датчиками давления 8, заделанными в стенки трубы. Описанная схема соответствует ударной трубе, реализованной в работе Е. Outa, К. Tajima, Н. Morii (1976). Эта труба имеет длину около Тми диаметр 70 мм. В отличие от приведенной схемы, двухфазная капельная смесь может создаваться в КНД введением капель сверху (см. А. А. Борисов, Б. Е. Гель-фанд и др., 1971). [c.332]

Необходимо также подчеркнуть, что введение ОДА существенно влияет на кинетику фазовых переходов, что в свою очередь приводит к изменению газодинамических характеристик решеток Б области спонтанной конденсации в зоне Вильсона. Положительные эффекты при введении ОДА в поток парокапельной структуры обусловлены физически различными факторами. Гидрофобизирую-щее вещество приводит к уменьшению размеров капель, влияет на их траектории и деформацию в конфузорном течении в криволинейном канале, коэффициенты сопротивления, процессы коагуляции,, дробления и взаимодействия с пленками. Широко распространенное мнение, согласно которому уменьшение размеров капель обусловливает более значительные затраты кинетической энергии несущей фазы на их ускорение, не учитывает влияния сопутствующих процессов деформации, дробления и коагуляции капель, протекающих различно в потоке с добавками ОДА и без гидрофобизатора. Учитывая явления на границе раздела фаз (менее интенсивные волновые процессы на поверхности пленок, затрудненный срыв капель с пленок и значительное количество влаги, выпадающей в пленки), можно утверждать, что уменьшение диаметров капель не приводит к увеличению затрат кинетической энергии на ускорение дискретной фазы. [c.310]

Влияние сил трения на движение упругой среды в коротких каналах. Волновые процессы изменения состояния среды в трубопроводах, определяемые уравнениями (43.1) и (43.2) (не учитывающими действие сил трения), были изучены в классической работе Н. Е. Жуковского [4] им был посвящен и ряд последующих исследований, среди которых особо отметим работы Г. Г. Калиша [11, 12, 13]. Движение реальных газов и жидкостей, описываемое дифференциальными уравнениями (42.4) — (42.5), было исследовано И. А. Чарным и подробно рассмотрено в его монографии [25]. [c.402]

V указанной камеры и были при различных значениях V/(f/) (где / — площадь сечения канала) получены значения Ы. Расчеты проводились без учета сил трения и при принятии процессов изменения состояния воздуха в канале и в камере адиабатическими. На рис. 44.2, г 1 — экспериментальная и 2 —расчетная характеристики 6t = (f Vlfl), приведенные в указанной работе. Экстраполируя характеристику 1 за пределы полученного из опытов ее участка, можно получить данные для случая V —>0. При этом опытное значение Ы получается большим, чем по расчету, проводимому на основе использования уравнений волнового процесса. По опытным данным, полученным в ИАТ(ТК), о которых упоминается в работе [5], для коммуникационных каналов с малыми размерами проходного сечения (порядка 1,5 мм) время передачи практически полной мощности сигналов мало отличается от времени распространения звука по длине канала (опыты были проведены с каналами длиной 150—1000 мм) однако и оно несколько больше чем Тз. [c.408]

Основы теории гидравлических штамповочных молотов разработаны Ю. А. Бочаровым и А. А. Хорычевьш в МВТУ им. Н. Э. Баумана на основе теоретического и экспериментального исследования гидравлических кузнечно-штамповочных машин ударного действия в лабораториях и производственных условиях. Установлено, что для определения главных видов движения ударной массы можно при.менять жесткую модель гидромеханической системы, ке учитывая упругие свойства жидкости и каналов, но принимая во внимание упругие свойства сжатого газа и переменный характер давления в ресиверах и аккумуляторах. Переходные процессы в гидросистеме необходимо анализировать на основе упругой модели, считая возможным не учитывать волновые процессы [22] (см. рис. 30.2, а, б). [c.414]

Волновые движения. Распространение волн в твердых телах волны на поверхности моря волны, вызываемые движением корабля распространение волн в каналах и реках приливы сехюмические процессы звуковые колебания общая проблема шума в различных средах и т. п. Окружающая пас среда (жидкости, газы, твердые тела и различные поля) постоянно находится в состоянии вибраций и различных распространяющихся во времени и по объемам возмущенных движений. Непосредственно ясно, что эти явления играют очень важную роль в нашей жизни и существенны при решении многочисленных технических вопросов. [c.11]

К этой группе импульсно-ударных методов относятся воздействия с использованием устьевых гидравлических импульсных и пневмоимпульсных источников. Сам процесс происходит с использованием волновых процессов возбуждения столба скважинной жидкости, а колебания давления передаются в ПЗП пульсаци-онными перетоками жидкости через перфорационные каналы. В ТатНИПИнефти Р.А. Максутовым, A.B. Валиуллиным и др. [73] получены положительные результаты при пульсирующей закачке воды в нагнетательные скважины с помощью поршневых насосов, установленных на агрегатах АН-500 без насадок, за счет проталкивания воды при пульсирующей закачке совместно со взвешенными частицами вглубь пласта. Подобные работы описаны в книге [74]. [c.26]

В области сравнительно малых тепловых потоков, характерных, например, для работы кипящих реакторов (для реактора Дуан Арнольд (США) среднее значение теплового] потока ст — 510 ООО Вт/м (см. табл. 1.4)), в длинных каналах реализуется дисперсно-кольцевой режим течения с тонкой пленкой, где волновое движение на поверхности исчезает при достижении некоторой критической величины расхода. Унос капель в этой зоне отсутствует, хотя обратный процесс осаждения капель из парового ядра, по-видимому, имеет место. Переход от дисперсно-кольцевого режима течения с волновой пленкой к тонкой пленке без волн происходит незаметно для тепловых параметров температура стенки Гст и коэффициент теплоотдачи а в зоне перехода изменяются монотонно. [c.101]

В работе, выполненной в ИВТАН [3.15], производились визуальное наблюдение и киносъемка процессов волнообразования на обогреваемых горизонтальных пластинах длиной L = 250 и 450 мм в прямоугольном канале в спутном потоке пара. Тепловые потоки ст изменялись от О до критической величины кр - 1,3-10 Вт/см . На рис. 3.4, а даны кинокадры волновой структуры при кипении пленки, соответствующие постоянной скорости спутного потока пара (ш = 37 м/с, Re = 4,7-10 и Не2 = 130) кинокадры на рис. 3.4, б соответствуют данным для большей скорости парового потока (Rei = 6,2-10 ) и большего числа Рейнольдса для пленки (Вег = 449), а кинокадры на рис. 3.4, в соответствуют той же скорости спутного потока, что и на рис. 3.4, б, но для большего расхода [c.101]

С гребней крупномасштабных волн и уносится в ядро потока. Этот процесс называется динамическим (волновым) уносом или срывом, а его интенсивность будет обозначаться /3 (d — dynami ). При наличии капель в ядре потока, как уже указывалось в 2, возможен также дополнительный унос из плепки капельной влаги, выбиваемой в виде вторичных капель (брызг) от удара осаждающимися на пленку каплями из ядра потока. Этот процесс называется ударным брызгоуносом, а его интенсивность будет обозначаться /32 (s— sho k ). В интенсивно обогреваемом канале, когда имеет место пузырьковое кипение пленки, возможен унос влаги из пленки в виде брызг, появляющихся при выходе пузырьков пара на ее поверхность. Этот процесс называется пузырьковым (брызго-) уносом, а его интенсивность [c.212]

Важность Каналов ( hanneling) в процессе принятия решений сильно недооценивается и игнорируется большинством аналитиков. Похоже, что многие из них не обращают на Каналы достаточного или вообще никакого внимания, либо считают их второстепенным инструментом Волновой теории. На самом деле Каналы - важный, существенный фактор формирования фигуры. Часто решение об Импульсности или Коррективности движения можно принять только с точки зрения каналов. Они критически важны для подтверждения момента, когда движение завершилось или близко к завершению. Они крайне полезны в принятии решения о типе фигуры, формирующейся на рынке, и о том, какой сегмент Импульсной фигуры скорее всего будет Растянутой волной. Каналы принципиально важны и для определения конечных точек волны-2 и волны-4. Правильное применение каналов может практически гарантировать выявление формирования на рынке Терминальной Импульсной волны, иногда - с большим опережением. Оно может обеспечить надежные ключи к выявлению Треугольной активности. С другой стороны, рыночная активность может диктовать, когда предполагаемые линии тренда 2-4 и О-В реальные, помогая тем самым вам утвердиться в собственных предположениях. В Главе 5 Основные положения освещены некоторые идеи относительно построения каналов для волн 2 и 4 Импульсной фигуры. При построении канала Импульсной волны существуют дополнительные соображения, которые мы сейчас обсудим. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...