Число определяющее давление

Заметим, что по заданному значению Р можно определить ц по формуле (3), д — по формуле (2) и, следовательно, можно вычислить давление. По этой причине Буземан назвал величину Р числом, определяющим давление. Темпл ) употребил для величины О термин число, определяющее направление скорости-, эта величина представляет собой угол между местным [c.591]

Сжимаемостью называется свойство жидкости изменять свой объем при изменении давления и температуры. Капельные жидкости характеризуются очень малой сжимаемостью, вследствие чего коэффициент объемного сжатия (м 1кГ), т. е. число, определяющее относительное уменьшение объема жидкости при увеличении давления на одну атмосферу, будет [c.12]

Давление в бесконечности ро, которое можно задать произвольно, не вводится в эту систему параметров по следующей причине. Жидкость несжимаема, поэтому изменение ро не может оказать влияния на поле скоростей. Вместо величины полного давления р всегда можно рассматривать только разность давлений р— ро- Отсюда очевидно, что величина Ро несущественна, и поэтому её не нужно вводить в качестве определяющего параметра. Однако, когда движение жидкости может сопровождаться явлением кавитации, которое связано с возникновением испарения жидкости в областях пониженного давления, то в число определяющих параметров необходимо включить величину ро—р, где р есть упругость паров жидкости при данной температуре. Для сжимаемой жидкости в число определяющих параметров необходимо включить величину Ро или другой параметр, который может заменить Ро- [c.48]

Так, при установившемся движении вязкой жидкости в напорном трубопроводе определяющим критерием является критерий Рейнольдса, так как он составлен из заданных в условии задачи величин (размеры входного поперечного сечения, распределение скоростей в нем). Критерий Эйлера не может быть определяющим, так как входящее в него давление (или перепад давления) является величиной не заданной, а подлежащей определению. Критерий Фруда выпадает из числа определяющих — в напорных потоках силами тяжести можно пренебречь. Также очевидно, что критерий Струхаля для установившегося движения не имеет физического смысла. [c.389]

Так как любой из процессов характеризуется одним уравнением с двумя переменными, то каждая узловая точка определяется в конечном счете одним параметром, причем число узловых точек равно числу процессов. Поэтому для цикла, состоящего из п процессов, число определяющих независимых параметров будет равно 2л—п = п. Кроме того, обычно задается состояние рабочего тела в конце цикла (в большинстве случаев рабочее тело в начальном состоянии имеет давление и температуру, равные соответственно давлению и температуре окружающей [c.356]

Таким образом, мы здесь сталкиваемся еще с одним различием в законах движения идеального газа и влажного пара. При изоэнтропийном течении идеальных газов отношение местного сечения к минимальному есть функция только одного числа М. Безразмерное же сечение потока влажного пара зависит не только от местного значения М (или отношения энтальпий), но и от состояния парожидкостной среды на входе в канал. Следовательно, равенство чисел М в каких-либо сходственных сечениях двух каналов, по которым движутся влажные пары одного и того же вещества, не может служить достаточным признаком подобия потоков. В число определяющих критериев должны входить также и величины, характеризующие начальное состояние среды. Физически это объясняется тем, что во влажном паре подобие распределения давлений (равнозначное подобию полей температур) само по себе не предопределяет подобного распределения плотностей. [c.82]

Если Ati превышает заданное допустимое значение (т. е. Д 1 > [Aif]i), то при эксплуатации элемент конструкции находится в вязком состоянии. В этом случае (при отсутствии макродефектов типа трещин) предельные нагрузки превышают расчетные, определяемые по пределам текучести и прочности, и оценку сопротивления разрушению проводят по предельным нагрузкам и деформациям в соответствии с уравнениями (259) и (260). Вязкие разрушения пластических металлов при низких уровнях номинальных напряжений (на уровне предела текучести и ниже) могут произойти при размерах дефектов, превышающих сотни миллиметров (что для большого числа сосудов давления соответствует потере плотности). При появлении в конструкциях таких дефектов их эксплуатация становится затруднительной или невозможной без проведения соответствующих мероприятий изменения режимов работы, проведения ремонтных работ, замены поврежденных элементов и т. д. Обеспечение температурного запаса [Л<] [c.73]

До возникновения кавитации плотность влияет лишь на величину локального давления, определяемого обычными законами гидродинамики. Если пренебречь сжимаемостью жидкости, то ее поведение можно рассчитать, зная величины гидравлических напоров (измеренных в единицах длины) и скоростей, не прибегая к понятию плотности. После возникновения кавитации большую роль начинает играть динамика пузырька, в том числе величина давления при схлопывании, и величина плотности жидкости должна быть введена в рассмотрение (гл. 4). Например, давление в жидкости, возникающее при схлопывании или росте пузырька, прямо пропорционально плотности, если вязкостью, сжимаемостью и поверхностным натяжением можно пренебречь, а величина напора при схлопывании и начальный размер пузырька заданы. Это важно при оценке разрушающего действия кавитации. [c.113]

К числу определяемых критериев относится и критерий Эйлера, представляющий собой отношение сил давления к конвективным силам инерции. В этот критерий входит давление р в точке. Но в уравнениях движения давление фигурирует под знаком производной. Следовательно, перепад давления, а не его абсолютная величина, существенны для течения несжимаемой жидкости. Поэто.му критерии Эйлера целесообразно записать в следующем впде [c.60]

В случае установившегося течения критерии 51 выпадает из рассмотрения. Если силы тяжести не оказывают существенного влияния на пара.метры потока, то исключается из рассмотрения критерий Рг. В этом случае безразмерные скорости Ui Uo и безразмерный перепад давления оказываются функциями только относительных координат точки, параметрических критериев и критерия Рейнольдса. Следует обратить внимание на то, что критерий Не как мера отношения сил инерции и сил вязкости может иметь значение лишь тогда, когда эти силы соизмеримы. Если силы вязкости существенно превосходят силы инерции (т. е. при очень малых значениях Ре) или, напротив, силы инерций неизмеримо больше си.ч вязкости (при очень больших значениях Ре), то критерии Ре выпадает из числа определяющих явление критериев. В этих двух предельных случаях, как говорят, имеет место автомодельность явлений по критерию Ре. [c.60]

Так как любой из процессов характеризуется одним уравнением с двумя переменными, то каждая узловая точка определяется в конечном счете одним параметром, причем число узловых точек равно числу процессов. Поэтому для цикла, состоящего из -процессов, число определяющих независимых параметров будет равно 2п—п=п. Кроме того, обычно задается состояние рабочего тела в начале цикла (в большинстве случаев рабочее тело в начальном состоянии имеет давление и температуру, равные соответственно давлению и температуре окружающей среды). Таким образом, число независимых параметров, определяющих цикл, будет на 2 меньше и составит п-—2. [c.189]

Волновое число волны давления в два раза больше волнового числа световой волны в стоксовом случае волна давления распространяется вперед, а в антистоксовом случае — в обратном направлении. Если, например, путем термического возбуждения создаются волны давления различных частот внутри некоторой частотной области, то в результате взаимодействия с рассеянием света выделяется волна давления вполне определенной частоты, определяемой соотношениями (2.51-5) и (2.51-6). [c.145]

Если число звеньев в группе — п, то для них можно составить Зя уравнений равновесия. При соединении звеньев кинематическими парами первого рода число неизвестных параметров, определяющих давления в кинематических парах, будет равно 2рх. Каждую из сил можно определить в том случае, если число уравнений равновесия равно числу неизвестных компонентов сил, т. е. если 2>п = 2р или если [c.379]

Безразмерное число, определяющее падение давления, есть число Эйлера Еи=Др/ргг С использованием его выражение (12-57) можно переписать следующим образом [c.279]

Рабочее состояние двигателя определяется не только развиваемой им мощностью, но и соответствующими этой мощности числом оборотов, давлением наддува, температурами охлаждающей воды, масла, головок цилиндров и т. д. Совокупность всех этих условий определяет собой так называемый режим работы двигателя. Различные режимы работы двигателя принято называть по тем мощностям, которые развиваются двигателем при работе на них, поэтому в дальнейшем при рассмотрении классификации мощностей мы наравне с термином мощность будем пользоваться и более общим термином режим , включающим в себя соответствующие данной мощности и другие условия, определяющие рабочее состояние двигателя. [c.161]

Появление физически нереального второго приближения формы каверны (фиг. 3) связано с тем, что теория тонкого тела не соответствует течению у кромки конуса. У кромки в сверхзвуковом потоке возникает течение Прандтля - Майера. Поток должен повернуться на угол, определяемый давлением в каверне или числом кавитации. Наклон свободной линии тока несколько меньше угла полураствора конуса. [c.78]

Это соотношение показывает, что абсолютную температуру можно интерпретировать как статистическое свойство, определяемое поведением большого числа молекул. Сама по себе концепция температуры теряет свое значение, когда число молекул мало. Например, вполне разумно измерять температуру газа в объеме 1 фут (28,3 л) при обычном давлении, когда число молекул в этом объеме порядка 10 или больше. Однако если в сосуде создать вакуум до такой степени, чтобы в нем было только 10 молекул, то понятие температура газа потеряет смысл, поскольку число молекул недостаточно для обеспечения статистическою распределения энергии. Любой прибор, измеряющий температуру, введенный в сосуд, покажет температуру, определяемую скоростями энергетического обмена (главным образом путем радиации) между измеряемым прибором и стенками сосуда. Однако указанную этим прибором температуру нельзя рассматривать как температуру 10 молекул газа в сосуде. Во всех последующих уравнениях термодинамические свойства будут выражены в значениях абсолютной температуры Т вместо л. [c.107]

Очевидно, что полученные критериальные зависимости (4-31) —(4-34) справедливы для всех подобных процессов осредненного течения газовзвеси и что их конкретный, расчетный вид можно определить лишь на основе экспериментов. Заметим также, что уравнение (4-31) позволяет оценить потерю давления в потоках газовзвеси, а уравнения (4-32) — (4-34)—структуру дисперсной проточной системы. При отсутствии дискретного компонента (р—>-0, da—>-0) критериальные уравнения приобретают обычное для однородных сред выражение, а функции (4-33) и (4-34), естественно, вырождаются в нуль. При исследовании турбулентных течений (см. гл. 3) необходимо дополнительно оценивать степень или интенсивность турбулентности, определяемую как отношение среднеквадратичного отклонения скорости к средней скорости или как число Кармана (Ка) [c.122]

Под числом степеней свободы понимают количество неизвестных функций, определяемых в каждом узле. Так, например, для двухмерных задач гидравлики в каждом узле определяют три переменные давление и составляющие скорости по осям X и У. [c.18]

Кроме температуры, давления и фазового состояния энтропия очень сильно зависит от концентрации вещества в данной системе. Концентрация в смеси веществ или в растворах в термодинамике определяется через мольные доли, определяемые отношением числа молей данного вещества к сумме молей всех веществ, участвующих в данной системе [c.265]

II его отдельных отраслей, определяемого большим числом факторов (рис, 4.J). Например, повышение рабочих скоростей, давлений [c.83]

В несжимаемой жидкости критерий Эйлера не является определяющим, так как в качестве характерного Давления р можно взять динамическое давление pti /2, и тогда Ей — есть постоянное число. [c.79]

Число, определяющее давление, в этой точке равно Р = 501 496 = 997, а число, определяющее направление скорости, D = 501 — 496 = 5. По таблице находим соответствующий угол Маха, он равен ц = 58°, 18. С помощью транспортира проведем через точку W прямую линию, которая составляет угол D + (i = 5°-f58°, 18 с направлением стенки, проходящей через точку V. Аналогично проведем через точку X прямую линию, имеющую то же направление, что характеристика семейства В = onst, проходящая через точку с координатами (502,495). Пересечение этих двух прямых линий и определяет точку Xi- После того как рассчитаны точки Vi, Wi, Хи Yi, Zi, можно перейти к расчету точек Wi, Хг, Уз, Z2 и т. д. [c.594]

У толуола, имеющего практически близкие с ДФС показатели по термической стабильности, составляет всего 594 К. Поэтому в ПТУ с этим ОРТ могут быть реализованы как до-, так и сверхкритические циклы. Сравнивая между собой эти циклы, отметим два обстоятельства первое — в одинаковых температурных диапазонах термический КПД до-критических циклов больше, чем сверхкритических второе — положительный наклон пограничной кривой пара на диаграмме состояний в Т — S координатах исключает необходимость перегрева пара на выходе из парогенератора ПТУ с докрити-ческим циклом, что способствует еще больше карнотизации цикла и упрощает конструкцию парогенератора, из числа элементов которого исключается пароперегреватель. Для обоих видов цикла Ренкина положительный наклон пограничной кривой пара на Т — S диаграмме позволяет осуществить процессы расширения рабочего тела на турбине 1—2 и 3—4) целиком в области перегретого пара, создавая тем самым благоприятные условия для ее работы. Однако температура в конце процесса расширения 3—4, определяемая давлением конденсации, оказывается значительно выше нижней температуры цикла, что приводит к необходимости дополнительного отвода теплоты и соответствующему снижению термического КПД цикла. В то же время значительный перепад между температурой рабочего тела в конце процесса расширения 3—4 и температурой конденсации позволяет осуществить регенерацию, которая в основном компенсирует снижение энергетической эффективности цикла, обусловленное спецификой фазовой диаграммы ОРТ. [c.24]

Рассмотрим результаты исследования влияния рассосредоточенно-го по площади донного торца тепломассоподвода на величину донного давления (сопротивления). Более конкретно суть вопроса состоит в следующем зависит ли донное давление от расположения на донном торце модели отверстий для вдува продуктов сгорания ПС. В качестве конструктивного параметра, определяющего размещение отверстий для вдува на донном торце, взята величина (см. рис. 2). Введение параметра обосновано по крайней мере двумя причинами. Во-первых, при обработке результатов экспериментов можно проследить влияние отношения 61/0 вплоть до значения, равного единице, что невозможно при использовании относительного диаметра б/В (б — диаметр цилиндрической насадки, В — донного среза модели). Во-вторых, возможно сравнение полученных данных с результатами вдува через центральное отверстие с диаметром, практически совпадающим с диаметром донного торца. В данной серии экспериментов использованы ПС с незначительными (до 10 %) различиями энергетических характеристик (например, параметра (5т) и содержания конденсированной фазы, что позволило сократить число определяющих параметров, обоснованных в работах [1, 2]. В рассматриваемой задаче [c.510]

Для уменьшения числа определяющих параметров с цельк> упрощения методики расчета X. Хоттель предложил определять величину ejj при условиях, когда парциальное давление водяного пара Рн,о этом случае величина = [c.33]

KSL СС(7, KSL) H(KSL) F(KSL) Е —даны в описании исходных данных подпрограммы DKSL (пример 2.2) R — раднус координатной поверхности цилиндрической оболочки DL — длина цилиндрической оболочки Ml, М2 — целые числа, определяющие диапазон изменения числа полуволн т в осевом направлении при поиске критической нагрузки N1, N2 — целые числа, определяющие диапазон изменения числа волн п в окружном направлении при поиске критической нагрузки Т, Q — начальные значения погонной осевой сжимающей силы Т и внешнего давления q (определяют направление луча нагружения в плоскости (Toq), соответствуют параметру нагружения Л=1). [c.257]

В слое смешения ядро кавитации в центре вихря будет неограниченно расти, если разность рмин—Pv упадет до критического значения, определяемого уравнением (3.11а). Уравнение (6.11) позволяет вычислить для данного значения числа К давление в центре вихря, при котором может начаться кавитация, если известны коэффициенты Ср и. И наоборот, для данного интервала размеров ядер кавитации можно вычислить интервал значений (Рмин — РгОкрит и таким образом определить Кг, если известны коэффициенты Ср и С . [c.277]

Отметим в заключение, что мнимые части функции отклика отличны от нуля в полосах поглощения (отвечающих последовательному возбуждению твердотельных , т.е. решеточных и электронных, внутриядерных, внутрипуклонпых степеней свободы), разделенных широкими окнами прозрачности. Поэтому характеристики, отвечающие некоторым значениям о и /с (и не слишком высоким температурам и давлениям), нечувствительны к более далеким по энергии полосам поглощения. Соответственно, символ 00 в формулах этой статьи (в том числе определяющих величину jq) следует относить к тому же окну прозрачности, в котором лежат величины и Е в (1), (7). [c.219]

Для выплавки С. применяют шахтные печи прямоугольного или круглого сечения. Стенки печи делают из кессонов, охлаждаемых водой (см. Ватер-жакеш). Воздух подается под давлением через фурмы, число к-рых зависит от типа печей. Диам. круглых печей не превышает 1 12 м. Печи прямоугольного сечения, имеющие ширину в пределах, определяемых давлением дутья, м. б. в длину увеличены до желаемых размеров. Обыкновенно ширина печи на уровне фурм колеблется от 1 до 1,25 м длина печи— от 3,5 до 4,5, редко превышая 5 м. Расстояние от уровня фурм до колошника колеблется от 4 до 7 ж расстояние от фурм до пода горна составляет 0,5—1,0 м. Шахта лишь в нижней своей части составляется из кессонов. Верхняя часть шахты представляет собой кожух, выложенный огнеупорным кирпичом. Внутренний горн, вы-ложенны из огнеупорного кирпича, помещается в железном кожухе. Выпуск С. производится через сифон Арентса по принципу двух сообщающихся сосудов. Расплавленные материалы [c.186]

ЧИСЛОМ, определяющим безразмерные значения X или М, давления р1ро, температуры Т/То, плотности р/р,,. [c.344]

Склонность топлива к детонации определяется прежде всего свойствами углеводородов, входящих в его состав. Из числа же вне1пних условий, вызывающих появление детонации, наибольшее значение имеют давление наддува (см. 8-3) и степень сжатия (см. 1-20), определяющая давление и температуру сжимаемой в цилиндре двигателя рабочей смеси. [c.431]

В последние два десятилетия 19 в. было выполнено много измерений с газовым термометром, в том числе при температурах выше 600 °С. Были найдены значения ряда точек кипения и затвердевания в основном по показаниям азотного газового термометра постоянного давления. Подробный обзор этих достижений дал в 1899 г. Каллендар на сессии БАРН, где он выступил с предложениями о практической температурной шкале [12]. Каллендар предложил принять платиновый термометр сопротивления, калиброванный в точке замерзания воды и точках кипения воды и серы в качестве основы шкалы. Он предложил также отобрать конкретную партию платиновой проволоки для изготовления термометров, несущих шкалу. Он предложил приблизить эту шкалу к шкале идеального газа, приняв для точки кипения серы результаты измерений с газовым термометром, и назвать ее температурной шкалой Британской ассоциации. Свои предложения Каллендар обосновал проверкой квадратичной формулы разностей между так называемой платиновой температурой и температурами, определяемыми по газовому термометру, которые были ранее найдены в МБМВ Шаппюи и Харкером [15, 35]. Каллендар представил также перечень значений вторичных реперных точек, основанный на его анализе измерений с газовым термометром. Эти числа приведены в табл. 2.1 вместе с принятыми в МПТШ-68. [c.41]

Общая ММ дросселя должна быть справедлива для турбулентного и ламинарного режимов течения жидкости в широком диапазоне изменения температуры и давления. Поскольку точного описания переходного режима между турбулентным и ламинарным режимами не существует, можно использовать кусочную апироксимацию зависимости коэффициента ц от числа Re, т. е. р, = = min Z у Re, цтах , где jimax — коэффициент при развитом турбулентном режиме Z — коэффициент, зависящий от геометрических размеров дросселя и определяемый экспериментально. [c.105]

Зная координаты и импульсы частиц, мы можем вычислить значение любой механической величины, имеющей смысл для данного микросостояния. Разделив, например, квадрат импульса частицы на ее удвоенную массу, мы получим величину ее кинетической энергии. Просуммировав зависящие от положения частиц силы их взаимодействия с мембраной манометра и отнеся полученную силу к единице площади, найдем величину давления. Мы можем найти полную энергию какой-то группы частиц, сложив их кинетические энергии с потенциальной энергией их взаимодействия, определяемой их взаимным расположением Пересчитав частицы, находяпщеся в небольшом объеме в окрестности интересзчощей нас точки, определим плотность числа частиц в этой точке. И так далее. [c.15]

На ряс. 100 изображено пересечение, в котором участвует всего одна приходящая ударная волна Оа две другие ударные волны ОЬ и Ос являются исходящими. Этот случай мо кно рас- MBTpiijaTb как разветвление одной ударной волны на две ). Легко видеть, что наряду с двумя уходящими ударными волнами должен возникнуть еще и один расположенный между ними тангенциальный разрыв Od, разделяющий потоки газа, протекшего соответственно через ОЬ или Ос 2). Действительно, волна Оа возникает от посторонних причин и потому является полностью заданной. Это значит, что имеют определенные заданные значения термодинамические величины (скажем, р, р) и скорость V в областях 1 и 2. Поэтому в нащем распоряжении остаются всего две величины — углы, определяющие направления разрывов ОЬ и Ос. С их помощью, однако, вообще говоря, нельзя удовлетворить четырем условиям (постоянство р, р я двух компонент скорости) в области 3—4, которые требовались бы при отсутствии тангенциального разрыва Od. Введение же последнего уменьшает число условий до двух (постоянство давления и направления скорости). [c.581]

Таким образом, выше, при анализе внешних воздействий на газовый поток, везде предполагалось, что в потоке возникают соответствующие градиенты давления, которые в конечном итоге и определяют изменение скорости течения. Так, например, для ускорения дозвукового газового потока в тепловом сопле (т. е. при F = onst) давление на входе в соплр должно превышать давление на выходе на величину, определяющуюся начальным н конечным числами М (см. формулу (55)). [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...