Обратная струя (возвратное течение

Образование каверны с помощью искрового разряда 382 Обратная струя (возвратное течение) 196—199, 222, 654, 657 [c.672]

При описании модели обратной струи течение для простоты предполагалось осесимметричным. Сила тяжести нарушает эту симметрию и в частном случае каверны за телом может вызвать значительное взаимодействие с возвратным течением и даже привести к его полному исчезновению. [c.196]

В лабораторных условиях наблюдались случаи, когда сечение обратной струи сильно уменьшалось и, по-видимому, она исчезала совсем. Это бывает в тех случаях, когда направляющая поверхность на участке между началом каверны и ее концом изгибается таким образом, что она оказывается почти параллельной свободной поверхности каверны в ее конце. В таких случаях сила, необходимая для изменения направления течения, столь мала, что не образуется заметного возвратного течения. Такие условия могут создаваться в хвостовой части тела вращения или стойки обтекаемой формы, если каверна имеет достаточна большую длину и смыкается на криволинейной хвостовой части тела. [c.204]

Фотографии, подобные представленным на фиг. 5.8, свидетельствуют, что на протяжении фаз развития и заполнения каверны мелкие пузырьки, перемещающиеся с потоком жидкости около поверхности каверны, исчезают в концевой зоне каверны. Они, по-видимому, попадают внутрь поверхностной пелены жидкости, из которой впоследствии образуется обратная струя. Следовательно, эти пузырьки уносятся либо в застойную зону, либо вверх по течению внутрь каверны. По всей вероятности, лишь очень немногие из них проникают достаточно далеко в основное течение и уносятся вниз по течению в обход застойной зоны. Факт, что именно перемещающиеся каверны играют главную роль в разрушении, вызываемом присоединенной кавитацией, позволяет сделать дополнительные выводы. Как будет показано в гл. 8, разрушение часто вызывается схлопыванием перемещающихся каверн в застойной зоне, которая отделяет возвратное течение от нижней по потоку части основного течения. Для [c.207]

Приведем некоторые оценки режима течения с обратным током. Во-первых, следует заметить, что область возвратного течения в рассматриваемой постановке задачи всегда ограничена при R оо решение стремится к решению Ландау (1.1), (1.2), не имеющему обратных токов. В нашем случае скорость па оси струи [c.307]

Сделанные выводы относятся в основном к закрученным струям, в которых величина собственного расхода струи не играет существенной роли. В случаях, когда влияние расхода на образование области возвратного течения необходимо учитывать, условие существования обратного тока (50) должно быть изменено. Из качественных физических соображений ясно, что наличие ненулевого расхода должно препятствовать образованию зоны с обратным током, поэтому потребуется более интенсивное вращение, большее К, чтобы эта зона возникла. [c.308]

Анализ данных рис. 1 показывает, что возвратное течение в струе возникает при интенсификации закрутки, когда максимальное значение вращательной компоненты скорости на выходе из форсунки начинает превышать среднерасходную скорость истечения шо > 1). При этом протяженность зоны обратного тока сразу становится конечной (/ 4), а затем растет пропорционально увеличению начальной закрутки Шо. [c.279]

Заметим, что чем больше расход струи Q , тем ближе точки наибольшего возвратного течения к оси струи (при фиксированной абсциссе х и удалении Н), т.е. величина а обратно пропорциональна расходу Q . При увеличении расстояния до потолка Н/2 (при постоянном расходе Q и фиксированной абсциссе х) эти точки отдаляются от оси струи. И наконец, при постоянных Q и Я точки минимума приближаются к ОХ при уменьшении х от Я/2 до 0. [c.498]

Таким образом, при взаимодействии двух параллельных струй, истекающих из щелевых отверстий в неограниченное пространство, возникает область возвратного течения газа. Образующаяся вихревая область способствует повышению осевой скорости газа у щелевого всасывающего отверстия, экранированного приточными струями по всей длине обратных токов газа. Осевая скорость в определенных точках может быть повышена в 2 - 3 раза. [c.573]

Поперечный вдув струй в сносящий поток представляет практический интерес в связи с разнообразными приложениями, начиная от разбавления продуктов сгорания воздухом в камерах сгорания (КС) газовых турбин и заканчивая аэродинамикой реактивной струи при переходе самолета вертикального или укороченного взлета и посадки с режима подъема на крейсерский режим. При вдуве струи в сносящий поток наблюдается сложная картина течения [1, 87]. Поперечное сечение струи принимает почкообразную форму и состоит из двух вихрей, закрученных в противоположные стороны. Основной поток, обтекая струю, формирует зону обратных токов. Возникающие зоны возвратных течений могут быть использованы для стабилизации фронта пламени в прямоточных КС авиационных двигателей. Генератором стабилизирующей струи служит вихревой воспламенитель [141] (см. п.7.1). Преимущества этих систем — высокая надежность запуска и устойчивая работа в щироком диапазоне изменения физических и климатических условий. В этом случае стабилизация осуществляется на высокотемпературном факеле — закрученном потоке продуктов сгорания, истекающих из сопла-диафрагмы с трансзвуковой скоростью, что может быть использовано для воспламенения сносящего потока топливо-воздушной смеси. При [c.359]

Условия течения в конце присоединенной каверны очень близки к условиям течения, описанным в приведенных выше примерах, но осложняются тем, что вместо четко ограниченной струи на выпуклой стороне поверхности раздела существует сплошное поле течения. Поэтому при расчете расхода требуется интегрировать уравнение количества движения всего потока, проходящего через соответствующее поперечное сечение, а также учитывать распределение давления в жидкости. Задача облегчается тем, что давление на поверхности раздела можно считать постоянным. В случае большой каверны, образованной около тела вращения, возвратное течение с расходом qз назы-тваетсй обратной струей. Такое возвратное течение существует в концевой зоне всех каверн, за исключением частного случая, когда струя подходит к направляющей поверхности по касательной, как в примере, представленном на фиг. 5.7. [c.196]

Другая важная особенность суперкаверны состоит в том, что возмущения в ее конце должны иметь такой же характер, как описанные в разд. 5.3. Здесь образуется обратная струя, а сама каверна может пульсировать (разд. 5.4). Селф и Рипкен [71] описали осесимметричные суперкаверны, полученные в вертикальной гидродинамической трубе. Они обнаружили, что в случае каверн умеренной длины возвратное течение, заполнение и отрыв могут повторяться почти регулярно. Однако с увеличением длины каверны заполнение становится частичным, а отрыв менее регулярным. С другой стороны, в случае длинных горизонтальных каверн обратная струя падает на стенку каверны и уносится высокоскоростным потоком, образующим поверхность каверны. В результате также происходит частичное заполнение каверны. Райхардт [60] показал, что именно к такому типу каверн относятся вентилируемые суперкаверны за дисками (фиг. 5.26). Хотя концевая зона длинной каверны (вертикальной или горизонтальной) может оставаться нестационарной, ее передняя зона может быть почти стационарной. Как отмечали Зильберман и Сонг [75], в некоторых особых случаях эта стационарность может быть нарушена чрезмерно сильной вентиляцией. [c.222]

Во-первых, необходимо поставить краевую гидродинамическую задачу так, чтобы выделить ситуацию, когда обратные токи возникают из-за вращения жидкости, а не вследствие наличия обратных токов в самой подводящей трубке. Приосевой обратный ток в трубке, безусловно, приведет к возникновению возвратного течения в струе, но это не является предметом настоящего исследования. Дифференциальный источник струи имеет квадрупольпый характер, описываемый парой собственных решений ( /4, gi, К4) и (уе, g6, СС5). Таким образом, для рассматриваемой задачи с одно- [c.304]

Во-вторых, как показывает опыт [5], приосевой обратный ток возникает лишь при достаточно сильной закрутке потока, поэтому естественно ограничиться рассмотрением сильно закрученных струй. В нашей пеавтомодельной постановке это означает, что члены асимптотического разложения (33), зависяш пе от враш е-ния, в области возвратного течения будут доминировать. Так, в первом приближении на расстояниях R Ro можпо пренебречь членами последовательности с 1п/ , поскольку расход задается независимо от вращения и, следовательно, постановка задачи с пренебрежимо малым расходом, но сильным вращением вполне правомерна. В общем Hie случае расход необходимо учитывать, так как при R оо выброшенные члены становятся главными по сравнению с оставленными. Учет их принципиально не меняет рассуноде-ний II может быть осуществлен, хотя значительно усложнит анализ. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...