Источник теплоты нормально круговой

Если теплота нормально кругового источника введена на поверхности полубесконечного тела, а затем распространяется по нему, то этот процесс формально можно представить как процесс распространения теплоты от мгновенного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела с тем, однако, условием, что теплота в течение времени to распространяется только по поверхности тела, а затем продолжает распространяться и по поверхности, и в глубину в направлении оси 0Z. Такой процесс выражается следуюш.им уравнением [c.197]

Мгновенный плоский источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников теплоты, действующих одновременно и расположенных в одной плоскости. Распределение теплоты Q при = 0 может иметь разнообразный характер. Под мгновенным плоским источником обычно понимают равномерное распределение Q по сечению (рис. 5.10, в). В случае нормального распределения Q по кругу имеем мгновенный нормально круговой плоский источник (рис. 5.10,2). [c.153]

Рис. 5,12. Распределение теплового потока q2 при нагреве поверхности тела нормально круговым источником теплоты

Определим приращения температуры в тонкой пластине в момент введения теплоты мгновенным нормально круговым источником, который действовал в течение времени dt (рис. 6.22). Количество теплоты на единицу поверхности пластины составит йТ. Так как пластина тонкая, теплота мгновенно распространится равномерно по толщине б и нагреет ее на [c.196]

Рис. 6.22. Схема нагрева пластины поверхностным мгновенным нормально круговым источником теплоты

Формулы, описывающие нагрев полубесконечного тела движущимся нормально круговым источником теплоты, а также нагрев пластины и массивного тела мощными быстродвижущимися [c.198]

Введенная в металл теплота Q=Qi- -Q2 после окончания сварки и разведения электродов распространяется в пластинах и отдается в окружающее пространство. Температурное поле на этой стадии (рис. 7.26, б, штриховая линия) описывается схемой мгновенного нормального кругового источника теплоты в пластине с теплоотдачей [c.244]

Обращая внимание на дальнейшую необходимость изучения формы пятна нагрева и закона распределения плотности теплового потока на его поверхности, отметим, однако, что пока для решения теоретических и практических задач, относящихся к ПМО, достаточно в качестве первого приближения использовать представление пятна нагрева в виде нормально-кругового источника теплоты, движущегося по поверхности заготовки, т. е. пользоваться выражением (6). Чтобы конкретизировать это выражение применительно к тем или иным условиям обработки, необходимо располагать сведениями о величинах до и ко. Первая из них характеризует плотность теплового потока в центре пятна (/-=0). Вторая, носящая наименование коэффициента сосредоточенности источника, дает представление об остроте кривой нормального распределения, т. е. о степени концентрации теплоты вблизи центра пятна нагрева. [c.26]

Построим и исследуем температурные поля, возникающие под действием плазменного подогрева во всех пяти областях, приняв некоторую математическую модель. Разработка математической модели осуществляется, как известно, для облегчения аналитического описания процесса распространения теплоты. Она предполагает схематизацию, содержащую некоторое упрощение формы тел и источников теплоты, а также определенные допущения, относящиеся к свойствам обрабатываемого материала и другим особенностям процесса. Переходя к схематизации ПМО, отметим, что, как правило, такой обработке подвергаются заготовки достаточно большого размера. Это позволяет, имея в виду относительно малые размеры пятна нагрева плазменной дуги и глубину прогрева металла под ней, рассматривать обрабатываемый предмет как полупространство, по поверхности которого движется плоский источник теплоты I (рис. 16). Интенсивность этого источника распределена по нормально-круговому закону. Центр источника находится на расстоянии L от середины активного участка режущей кромки инструмента. Источник движется по поверхности полупространства со скоростью V, равной скорости резания. [c.40]

Затраты энергии на расплавление материала, а также потери в связи с выбросом расплавленного объема из зоны нагрева уменьшают количество теплоты, попадающей в заготовку. Фактически в нагреве заготовки участвует не нормально-круговой источник, интенсивность которого изменяется по закону (6), а источник искаженной формы с меньшей плотностью потока. Искажение первоначального закона распределения происходит, как уже отмечалось,, не на всей поверхности пятна нагрева, а только внутри зоны, ограниченной изотермой, соответствующей температуре плавления обрабатываемого материала (см. рис. 18). Изменение плотности теплового потока в этой зоне описывается соотношением (26). Подставив в него значение скорости плавления v, получаем [c.48]

Мгновенный нормально круговой источник теплоты в пластине и на поверхности полубесконечного тела. Определим распределение температуры в тонкой пластине в момент введения теплоты мгновенным нормально круговым источником, который действовал в течение времени й1 (рис. 17.22). Количество теплоты на единицу поверхности пластины составит величину д2,(И. Так как пластина тонкая, теплота мгновенно распространится равномерно по толщине б и нагреет ее на величину с1Т [c.451]

Формулы, описывающие нагрев полубесконечного тела подвижным нормально круговым источником теплоты, а также нагрев пластины и массивного тела мощными быстродвижущимися распределенными источниками теплоты, можно найти в монографии [8]. [c.453]

НОРМАЛЬНО-КРУГОВОЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — распределенный источник теплоты, нагревающий поверхность металла так, что интенсивность его удельного теплового потока убывает от центра к краям пятна нагрева по так называемому нормальному закону. Такая схема распределения теплового потока осуществляется, например, при нагреве металла сварочной [c.91]

Рис. 1.4. Схема нормально-кругового источника теплоты

Рнс. 2.11. Схема нагрева массивного тела нормально круговым источником теплоты [c.47]

Процесс распространения теплоты в пластине/от мгновенного нормально кругового источника выражается зависимостью [c.48]

Температурное поле в тонких листах от нагрева электронным лучом или плазменной струей, перемещающимися с умеренной скоростью V, описывается схемой подвижного нормально кругового источника теплоты в пластине с теплоотдачей [c.55]

Температура образца в средней его плоскости распределена в направлении, перпендикулярном к оси нагрева, по закону, близкому к закону нормального распределения (кривой вероятности Гаусса). Так как удельный тепловой поток приближенно пропорционален мгновенным температурам пятна нагрева, то газовое пламя простой горелки с осью, перпендикулярной к поверхности плоского изделия, можно рассматривать как нормально-круговой источник теплоты [УИ1.4], у которого удельный тепловой поток распределен нормально по площади круга (фиг. 53) [c.132]

Распределенные источники выделяют теплоту по какой-то поверхности (в пятне нагрева).или в некотором объеме детали, причем инteн ивнo ть ввода теплоты (удельный тепловой поток) в разных точках пятна нагрева неодинакова. В зависимости от закона распределения удельного теплового потока по пятну нагрева распределенные источники могут быть различными. Для лазерной, дуговой, плазменной или газовой сварки этот закон близок к закону нормального распределения, и источники теплоты называются нормальными. Если пятно нагрева имеет форму круга, то источник будет нормально круговым (лазерная, дуговая, плазменная и газовая сварка) если же пятно нагрева имеет форму полосы, источник нормально полосовой (нагрев листа газовыми гребенками). [c.34]

Рис. 5.10. Расчетные схемы мгновенных источников теплоты а — линейный источник в пластине б — нормально линейный источник а — плоский источник в стержне г — нормально круговой источник на поверхности полубесконеч-ного тела

Сварочную дугу чаше представляют как сосредоточенный источник теплоты. При сварке на поверхности массивного тела (рис. П.10, а) предполагается что для области, не слишком близкой к пят-ну дуги, источник теплоты точечный. При дуговой однопроходной сварке листов встык (рис. П.10, б) источник теплоты линейиый. При сварке встык стержней (рис Н.10,в) считают, что источник теплоты плоский. При электрошлаковой сварке источник теплоты можно принять объемным, однако чаще всего его заменяют совокупностью линейных или плоских источников теплоты. Газовое пламя обычно считают круговым нормально распределенным источником теплоты. [c.25]

Фиг. 17. Пропесс нагрева поверхности полубесконечного тела пепрерывно-действу10 щим неподвижным нормально-круговым источником теплоты коэффициент теплонасыщения центральной точки С.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...