Замечания о второй вязкости

ЗАМЕЧАНИЯ О ВТОРОЙ ВЯЗКОСТИ 69 [c.69]

Замечания о второй вязкости [c.69]

Температуры рабочего тела в точках 1, 8 и 12 следует принять неизменными и равными 643, 383 и 303 К соответственно, отнеся их к совокупности внешних факторов модели ПТУ. Значение первой температуры обусловлено ограниченной термической стабильностью ДФС, второй — стремлением максимально снизить температуру конденсации в прямом цикле установки с учетом технически достижимого вакуума в конденсирующем инжекторе, а относительно третьей температуры необходимо сделать следующее замечание. В п. 2.4 показано, что с уменьшением температуры жидкости на входе в конденсирующий инжектор при прочих равных условиях давление потока на выходе из него и энергетическая эффективность ПТУ в целом возрастают. Минимально допустимое значение 7/г определяется температурой плавления ДФС 7пл = 282 К [103]. При температурах, незначительно превышающих Гпл, вязкость ДФС велика, поэтому для сокращения потерь давления в процессе 9 —12, основываясь на результатах оптимизации поверхностных конденсаторов, Г/г следует назначать на 15. .. 20 К больше Тпл, что и приводит к значению 303 К. [c.160]

Как видно из приведенных данных, модуль упругости и прочность при растяжении очень резко возрастают при введении коротких волокон, хотя и в меньшей степени, чем при использовании непрерывных волокон. У полиэтилена высокой плотности наблюдается более резкое улучшение свойств (за исключением показателя ударной вязкости), чем у полистирола. По приведенным данным следует сделать еще два замечания. Во-первых, в исследованных композициях волокна не распределены действительно хаотически, а частично ориентированы в одном или в двух направлениях. Во-вторых, большое количество волокон, исходная длина которых была равна 8 мм, могло быть изломано в процессе совмещения с полимером и при формовании образцов. Ориентация волокон должна приводить к повышению прочности композиций. [c.275]

Заметим также, что определение (х при помощи уравнения (1-1) не указывает на возможность появления напряжения в результате чистой деформации расширения при нулевом сдвиге. В случае сжимаемых жидкостей некоторые эксперименты указывают на возможность такого явления, которое в случае изотропных жидкостей требует введения второго коэффициента вязкости. Этот эффект, однако, имеет второстепенное значение, и в настоящей книге изложение будет вестись на основе данного выше определения, если не будут сделаны специальные замечания. [c.19]

Сделаем теперь несколько замечаний о влиянии вязкости на звуковые волны. Чтобы быть последовательным, необходимо при нять также одновременно во внимание и теплопроводность, влияние которой выражается величинами того же порядка ) однако сначала мы по примеру Стокса исследуем влияние одной только вязкости, В случае плоских волн в неограниченной в поперечном направлении среде будем иметь на основании уравнений (2), (3) 328, предполагая, что ось X имеет направление распространения волн, и пренебрегая членами второго порядка в выражении для скорости, [c.814]

В заключение сделаем еще одно существенное замечание. Строго говоря, условие локального равновесия подтверждается экспериментом не для каждого турбулентного течения Оно справедливо для течений в трубах, в пограничном слое и слое смешения, когда в некоторой основной (промежуточной) зоне течения, на которую приходится большая часть общего изменения средней скорости, производство энергии турбулентности примерно равно диссипации. Однако данное условие нарушается, во-первых, в тонком поверхностном слое (у стенки), где существенен диффузионный перенос турбулентности, связанный, главным образом, с действием молекулярной вязкости и теплопроводности среды, а также с пульсациями давления, и, во-вторых, в широкой внешней зоне пограничного слоя, где существенны турбулентная диффузия турбулентности и конвективные члены. [c.267]

В ещё большей степени эти замечания относятся ко второй части книги, посвящённой теории упругости. В книге, написанной физиками и в первую очередь для физиков, нас, естественно, интересовали вопросы, которые обычно не излагаются в курсах теории упругости таковы, например, вопросы теплопроводности и вязкости твёрдых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн (см. главы III и IV части 2). В то же время мы лишь очень кратко касаемся ряда специальных проблем (например, сложных математических методов теории упругости, теории оболочек и т. п.), в которых к тому же авторы ни в какой степени не являются специалистами. [c.10]

Выше 0,6° к теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие поя1 ления возбуждений, отличных от фононного. Ниже 0,6° К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца он наблюдался также па твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая па вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [c.848]

Следует сделать второе замечание по формулировке задачи Ньютона. Когда цилиндр находится в покое, а затем приводится в равномерное врап1 ение, то частицы жидкости вблизи поверхности цилиндра вынуждены принимать участие во враш,ении цилиндра, а они, в свою очередь, из-за недостаточного проскальзывания , или, как мы сказали бы теперь, из-за вязкости, приводят в движение частицы жидкости, более удаленные от цилиндра. Это будет продолжаться до тех пор, пока все более и более удаленные частицы жидкости не придут в движение. На это, конечно, требуется время, и если жидкость занимает неограниченное пространство, то потребуется очень большой промежуток времени, пока враш,ение цилиндра скажется на отдаленных частицах жидкости. Это означает, что потребовалось бы бесконечно большое время для того, чтобы любая частица жидкости сохраняла бы свое равномерное движение . Однако на практике, после достаточно короткого промежутка времени, движение частиц жидкости, находящихся вблизи цилиндра, становится равномерным, а так как жидкость на бесконечности будет естественно оставаться в покое, то движение значительно удаленных частиц не будет иметь значения. [c.38]

Био [257] начинает анализ дисперсионного уравнения для продольных волн с рассмотрения чистоупругих волн, соответствующих среде, насыщенной жидкостью с нулевой вязкостью ([Х = 0). Соответственным образом упрощенное дисперсионное уравнение позволяет Био сделать существенное замечание в волне первого рода смещения твердых и жидких частиц происходят в одном ж том же направлении, а в волне второго рода — различны по знаку, причем большей скоростью распространения характеризуется волна первого рода. Био выделяет также характерный случай равенства фазовых скоростей — соответствующая волна распространяется со скоростью = Кя/ро (см. табл. 2). [c.64]

Заключительное замечание. На этом мы закончим рассмотрение точных решений уравнений Навье — Стокса и перейдем к приближенным решениям. Под точными решениями мы понимали такие решения, которые получались из уравнений Навье — Стокса при сохранении всех членов, тож дественно не равных нулю для изучавшихся течений. В противополож-ность этому под приближенными решениями мы будем понимать такие решения, которые получаются из уравнений Навье — Стокса путем отбрасывания в них членов, по своей величине малых в условиях рассматриваемой задачи. Как уже было отмечено в главе IV, при приближенных решениях особую роль играют два предельных случая в первом из них силы трения значительно больше, чем силы инерции (ползущее движение), во втором же они значительно меньше, чем силы инерции (течение в пограничном слое). В то время как в первом случае допустимо полностью отбросить инерционные члены, во втором случае, т. е. в теории пограничного слоя, отнюдь нельзя одновременно отбросить все члены, зависящие от вязкости, так как это привело бы к невозможности выполнения физически существенного граничного условия — условия прилипания жидкости к стенкам. [c.108]

Замечание. При введении в схему псевдовязкости порядок уравнений повышается,— в уравнении движения фактически присутствует вторая производная по пространству от скорости. Это вынуждает ставить дополнительные граничные условия. Обычно в крайних фиктивных интервалах сетки Л-1 и к- , псевдовязкость полагают равной нулю. В противном случае искусственная вязкость может нарушать интегральный баланс энергии системы. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...