Остаточное сопротивление тепловое

Остаточное сопротивление тепловое 261, 266, 272, 273, 300 [c.930]

Из (18.7) и (18.8) следует, что относительное изменение теплового сопротивления тем больше, чем ниже температура, а в области остаточного сопротивления, чем чище образец. Таким образом, при низких температурах наблюдать гальвано-магнитные эффекты гораздо легче. [c.277]

При температуре, отличной от абсолютного нуля, к остаточному сопротивлению рост — рп присоединяется сопротивление pv, обусловленное рассеянием на тепловых колебаниях решетки, и общее сопротивление проводника [c.189]

Установив предварительно значения твердости и условной прочности, рассматривают другие важные свойства резин, определяющие эксплуатационные характеристики готового изделия. К таким свойствам относятся относительное удлинение, сопротивление многократному растяжению, накопление остаточной деформации при сжатии гистерезисные свойства, например полезная упругость и теплообразование сопротивление тепловому старению электрические свойства сопротивление воздействию растворителей и т. д. [c.14]

Удельное электросопротивление р. Включает две независимые составляющие фо-нонную часть (с ростом температуры усиливаются тепловые колебания) и часть, обусловленную дефектами решетки (эта составляющая сопротивления не зависит от температуры), поэтому оценку дефектов решетки можно производить с помощью измерения остаточного сопротивления. [c.139]

Обратная величина представляет собой примесное удельное электрическое сопротивление. Его называют также остаточным сопротивлением, так как такое сопротивление остается в металле прн понижении температуры, когда исчезает тепловое сопротивление. [c.87]

Остаточное сопротивление и примесная теплопроводность. . 86 5.3. Кинетика взаимодействия электронов проводимости с тепловыми колебаниями ионов решетки........................88 [c.223]

WiT=(>i/L. Остаточное тепловое сопротивление будет рассмотрено в н. 17, [c.273]

Основными причинами повреждения барабанов котлов являются высокие номинальные и местные (а = 2-3,5) циклические напряжения от запусков и остановов котлов накопление циклических повреждений от термических напряжений, связанных с пульсациями тепловых потоков и регулированием мощности повышенные остаточные напряжения в зонах приварки труб наличие исходных дефектов как в основном металле, так и в сварных соединениях накопление повреждений от коррозии и деформационного старения. Хрупкое разрушение барабанов паровых котлов может происходить в процессе гидро-испытаний при напряжениях Ниже предела текучести после заварки обнаруженных трещин. Для анализа прочности барабанов котлов в эксплуатации были осуществлены обширные исследования напряжений, деформаций и температур в программных и аварийных режимах, которые выявили условия образования местных упругопластических деформаций, превышающих предельные упругие в 1,5-2 раза. При испытаниях лабораторных образцов, вырезанных из серединных слоев поврежденных барабанов котлов было обнаружено незначительное (до 10%) уменьшение характеристик механических свойств предела текучести, предела прочности и относительного сужения. Было установлено, что наличие окисных пленок существенно (до 40%) снижает сопротивление циклическому разрушению. [c.74]

Поверхностные слои инструментов горячей деформации в каждом цикле нагрев — охлаждение изменяют свой объем. При нагреве поверхностные слои должны были бы расшириться, но более холодные внутренние слои препятствуют этому, вследствие чего вначале внешние слои упруго сжимаются (рис. 30). Если температурный градиент от поверхности внутрь детали достаточно велик, то при данном коэффициенте теплового расширения напряжение сжатия при доминирующей температуре достигнет действительного предела текучести (предела ползучести) и в поверхностном слое произойдет пластическая деформация (сжатие). При быстром охлаждении этот же слой должен был бы постепенно сжиматься, но из-за предшествовавшей пластической деформации и из-за сопротивления теперь уже более нагревшихся внутренних слоев протекание этого процесса затруднено или он вообще не происходит и, таким образом, поверхностный слой сначала упруго, а затем пластично растягивается. При восстановлении первоначальной температуры размер поверхностного слоя совпадает с его первоначальным размером, но в нем остается растягивающее напряжение, величина которого соответствует пределу текучести стали. Поэтому в новом цикле нагрев — охлаждение возникает дополнительная остаточная деформация (см. рис. 30). Если можно было бы повышение температуры поверхности ограничить так, что возникла только упругая деформация, то диаграмма напряжение—деформация стала бы обратимой и термическая усталость не наступила. [c.47]

В первом приближении можно считать, что электросопротивление чистого металла есть сумма двух составляющих. Первая ( идеальное электросопротивление) зависит только от температуры и связана с рассеянием электронов проводимости на тепловых колебаниях атомов в решетке. Вторая составляющая ( остаточное электросопротивление) не зависит от температуры и связана с дефектами решетки. При низких температурах, когда вторая составляющая становится доминирующей, электрическое сопротивление должно быть очень чувствительным к химическим дефектам (примесям) или физическим дефектам (дефектам решетки). Для образца, содержащего мало дефектов решетки, измерение низкотемпературного электросопротивления является удобным методом определения степени чистоты. Каждая из примесей вносит вклад в величину электросопротивления пропорционально своей концентрации. [c.443]

Рис. 2-71. Зависимость сопротивления остаточного ствола дуги Р от времени I при тепловом пробое дугового промежутка.

При исследовании диэлектрических свойств слоистых пластмасс, изготовленных на основе асбестовой бумаги, содержащей в своем составе некоторое количество целлюлозы, было замечено их резкое ухудшение в вакууме. Например, после 1000 ч нагревания в вакууме при остаточном давлении 10- —10 Па и 600°С удельное объемное сопротивление снизилось до ЫО Ом-м при измерениях при 15—35°С и до 1-10 Ом-м при 600°С для АГН-7 до ЫО Ом-м при 15—35°С и 1-10 Ом-м при 600°С для АГН-40. Электрическая прочность при этом также ухудшилась, у АГН-7 она снизилась до 1,8, у АГН-40 —до 1,4 МВ/м. Анализ образцов АГН-7 показал, что после 1000 ч старения в вакууме при 600°С образец материала содержит примерно 50% исходного количества углерода 2,45 и 4,4 мг соответственно. Для удаления углерода материал в исходном состоянии был подвергнут дополнительной термообработке в воздушной среде при 650 С. При этом предполагали, что в присутствии кислорода углерод окислится и удалится в виде СО и СОг. После такого теплового воздействия химический анализ материала АГН-7 показал наличие в образце лишь 0,1 мг углерода, а диэлектрические свойства в вакууме улучшились. В табл. 7.3 приведены сравнительные данные свойств АГН-7 и АГН-40 в вакууме до и после термообработки. Коэффициенты вариации при этом составили 13—15% при 15—35°С и 11 —13% при 600°С. Как видно из данных табл. 7.3, после термообработки диэлектрические свойства материалов в вакууме [c.180]

Остаточное сопротивление. Все статические дефекты, как химические загрязнения, так и структурные нерегулярности, расеивают электроны, причем это рассеяние может быть описано временем релаксации (см. п. 13). Время релаксации мало меняется с энергией электронов, приводя к остаточному электрическому сопротивлению р , не зависящему от температуры, и остаточному тепловому сопротивлению [c.274]

Величина Wg не является характеристикой вещества она зависит (и часто очень сильно) от загрязнений и способа приготовления образца. Изучение влияния загрязнений и обработки на остаточное сопротивление с помощью измерения электрического сопротивления обычно более удобно, чем с помощью измерения теплового сопротивления. Только в исключительных случаях следует прибегать к измерениям теплового сопротивления (возможно, в опытах по деформации стернсней или когда желательно изучить решеточную компоненту теплопроводности). Фактически измерения теплопроводности для этих целей пока пе проводплись. [c.274]

Незначительное увеличение W Т при уменьшении температуры было найдено Уайтом у золота [88], серебра [89] и меди [90], причем только у таких образцов, которые имели высокие значения остаточного сопротивления Рд. По-видимому, остаточное сопротивление этих образцов ведет себя аномально. Электрическое сонротивлепие было измерено только в случае меди, и оно действительно характеризовалось аномальным поведением. Кемп, Сридхар и Уайт [96] также наблюдали минимум WT у магния, и опять-таки в соответствующих случаях следовало ожидать минимума р. Розенберг [97] измерил как электрическое, так п тепловое сопротивления одного и того же образца магния и нашел минимум и у того и у другого. Подобные измерения на магнии были выполнены также Вебберод п Спором [98]. [c.275]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Составляющая аТ отражает тепловые колебания кристаллической решетки. Составляющую р называют остаточным сопротивлением. Величина ее определяется экстраполированием графика прямой, выраженной формулой (5-4-1), до О К. Значение остаточного сопротивления в основном зависит от количества и химических свойств примесей. Чистые металлы характеризуются малым остаточным сопротивлением. Выражение (5-4-1) называют правилом Маттиссена. [c.345]

С точки зрения волновой механики атомы совершенной решётки рассеивают электроны когерентно, т. е. аналогично рассеянию рентгеновских лучей при лауэвской диффракции. Следовательно, прежде чем какой-либо электрон сможет оказаться рассеянным в совершенной решётке, он должен занимать уровень у границы зоны, а уровень, на который он сможет перескочить, должен быть свободным. Для значительной части электронов проводимости эти условия обычно не выполняются. Мы увидим ниже, что рассеяние благодаря тепловым колебаниям можно рассматривать как когерентное рассеяние решёткой, периодически деформированной тепловыми волнами искажённый таким образом кристалл ведёт себя подобно решётке, постоянная которой равна длине волны тепловых колебаний решётки. Вследствие того, что рассеяние такого типа также ограничено лауэвскимн условиями, данное колебание может отклонять данный электрон только на определённые углы. Обычно предполагается, что не зависящее от температуры рассеяние, ответственное за остаточное сопротивление, существенно некогерентно, т. е. что рассеивающие центры расположены настолько беспорядочно, что их можно рассматривать независимыми друг от друга. Мы обсудим этот вопрос более подробно в 130. [c.546]

Идеальное удельное сопротивление в работе [46] определили в предположении справедливости ПМ, что должно было дать одинаковые значения идеального сопротивления для образцов различной загрязненности. Приведенные данные по Р295 для двух образцов различаются на 6%, абсолютное значение различия близко к значению остаточного сопротивления первого образца. Это соответствует изменению остаточного сопротивления от тепловых до комнатных температур примерно на 100%, т. е. в данном случае говорить о ПМ бессмысленно. [c.51]

Удельное сопротивление нормального металла уменьшается с понижением температуры, и результаты говорят о том, что сопротивление можно рассматривать как сумму обычного сопротивления, обусловливаемого тепловыми колебаниями атомов, и остаточного сопротивления, обусловленного примесными атомами и дефектами кристаллической структуры, дислокациями и т. д. В первом приближении остаточное сопротивление не зависит от температуры и кривые температура— сопротивление для различных образцов данного металла могут быть совмещены простым переносом параллельно оси, на которой откладывается сопротивление. Это соотношение выполняется для многих разбавленных твердых растворов различных металлов в данном растворителе (правило Маттисена). На рис. 78 приведены кривые зависимости удельного электросопротивления разбавленных растворов серебра в золоте от температуры в интервале от О до —253° С. Остаточное сопротивление этих сплавов, обусловленное структурными дефектами, также не зависит от температуры. [c.122]

Конечно, полностью откачать газ из изоляционного пространства, т. е. создать абсолютный вакуум, невозможно, да это, как мы увидим ниже, и не требуется. В ряде случаев оказывается вполне достаточным понизить давление в изоляционном (пространстве до 5—1 Па, чтобы существенно улучшить изоляционные качества волокнистых и порошковых материалов. При таких значениях остаточного давления конвекция практически полностью исключается существенно уменьшается и теплопроводность оставшегося газа, при пониженном давлении газовой среды увеличивается такж е сопротивление тепловому потоку и в- местах контакта соответственно волокон или зерен изоляционного материала. Это приводит к уменьшению количества теплоты, проходящего непосредственно по скелету изоляции. [c.74]

Хар-р зависимости Э. от тем-п-ры Т различен у разных в-в. У металлов зависимость а (Г) определяется в осн. уменьшением времени свободного пробега эл-нов с ростом темп-ры Т увеличение темп-ры приводит к возрастанию тепловых колебаний крист, решётки, на к-рых рассеиваются эл-ны, и в уменьшается (на квант, языке говорят о столкновении эл-нов с фононами). При достаточно высоких темп-рах, превышающих Дебая температуру 0д, Э. металлов обратно пропорц. теот-ре а 1/Г при Гс бд однако ограничена остаточным сопротивлением (см. Металлы). Нек-рые металлы, сплавы и ПП при понижении Т до неск. К переходят в сверхпроводящее состояние с бесконечно большой проводимостью (см. Сверхпроводимость). Э. расплавленных металлов того же порядка, что и Э. этих металлов в тв. состоянии. [c.893]

Точный платиновый термометр сопротивления, который обсуждался в предшествующих разделах, является тонким и хрупким прибором. Механические сотрясения, даже не столь сильные, чтобы повредить кожух, вызывают напряжения в чувствительном элементе и увеличивают его сопротивление. В некоторых конструкциях термометров повторные сотрясения в осевом направлении могут привести к сжатию витков проволоки и в конечном счете к замыканию между витками. Помимо этих деликатных приборов, существуют также технические платиновые термометры сопротивления, конструкция которых выдерживает использование в нормальных производственных условиях. Выпускается множество самых различных типов технических термометров. Общим для всех них является то, что чувствительный элемент прочно закреплен, а часто просто заделан в стекло или керамику. Это Делает термометр исключительно прочным, но в то же время пбнижaJeт стабильность его сопротивления. Причин относительной нестабильности сопротивления по сравнению с точным лабораторным термометром две. Во-первых, чередование нагрева и охлаждения приводит к тому, что вследствие различия в коэффициенте теплового расщирения у платины и материала, охватывающего проволоку, чувствительный элемент испытывает напряжения, приводящие к изменению его сопротивления, и возникают остаточные деформации, которые также сказываются на величине сопротивления. Влияние механических напряжений можно снять отжигом при достаточно высокой температуре, однако остаточные деформации устранить, разумеется, невозможно. Во-вторых, при высоких температурах происходит изменение сопротивления вследствие диффузионного загрязнения платины окружающим материалом. Хотя воспроизводимость результатов, получаемых с помощью технических платиновых термометров сопротивления, уступает воспроизводимости прецизионных платиновых термометров сопротивления, она существенно лучще, чем у термопар, работающих в условиях технологического процесса. По этой причине многие миллионы платиновых термометров сопротивления используются в технике, промыщленности, авиации и т. д. [c.221]

Тепловые сопротиБления ряда одновалентных металлов измерены в настоящее время на образцах с достаточно малым остаточным тепловым сопротивлением идо достаточно низких температур, так что из этих измерений можно с достоверностью вывести идеальное тепловое сопротивление Wi ири низких температурах. Так, Берман и Макдональд [83, 84) измерили теплопроводность натрия и меди Мендельсон и Розенберг [85, 87]—меди, серебра и золота, а также нескольких других металлов, рассматриваемых [c.268]

Интерес к остаточному тепловому сопротивлению вызван двумя вопросами действительно ли Wравно [Jq/L, как это следует из электронной теории, если не зависит от температуры, и каково поведение в тех [c.275]

Первый член представляет тепловое сопротивление, обусловленное рассеянием электронов на колебаниях решетки коэффициент а пропорционален 0 . Второй член обусловлен рассеянием на примесях есть остаточное электрическое соиротивлеине металла и L,—число Лоренца, равное 2,44.10 вт ом/град . [c.663]

Калориметр выполнен с двойными стенками, между которыми циркулирует охлаждающая вода. Значительный расход воды обеспечивает постоянство температуры внутренней поверхности калориметра, которая является тепловоспринимающей. Внутренний диаметр калориметра значительно больше диаметра проволоки. Поверхность проволоки не только излучает энергию, но и участвует в процессах конвективной теплоотдачи и теплопроводности. Однако после вакуумирования при остаточном давлении воздуха внутри калориметра порядка 10 мм рт. ст. передача теплоты путем конвекции и теплопроводности становится пренебрежимо малой, и проволока передает теплоту станкам калориметра только излучением. Тепловой поток определяется по падению напряжения на измерительном участке и силе тока в нем. Падение напряжения измеряется цифровым вольтметром Ф219 через делитель напряжения. Силу электрического тока, проходящего через проволоку, определяют с помощью образцового сопротивления (У н = 0,05 Ом), включенного в схему. Сила тока изменяется в пределах 1—3 А. Падение напряжения на образцовом сопротивлении измеряется с помощью того же цифрового вольтметра. На измерительном участке температура проволоки практически постоянна по длине. Эта температура определяется П0 зависимости электрического сопротивления проволоки от температуры. Такой измерительный преобразователь температуры носит название термометра сопротивления (см. п. 3.1.2). Зависимость электрического сопротивления исследуемого тела от температуры определяется предварительными опытами. [c.189]

В работе [43] алюминиевые и танталовые конденсаторы облучали в течение 80 ч интегральными потоками тепловых 3,4-10 нейтрон см ( <<0,48 эв), надтепловых нейтронов 2-10 нейтрон см (Е >0,48 э ), интегральная доза у-облучения составляла 5,7-10 эрг1г. Величины номинальной емкости и рабочего напряжения составляли 30 мкф и 450 в для алюминиевых конденсаторов и 12 мкф и 150 е — для танталовых. Под действием облучения емкость алюминиевого конденсатора снизилась приблизительно на 6%, а танталового на 9,7%. Через шесть дней после облучения емкость алюминиевых конденсаторов повысилась до исходной величины, а емкость танталовых конденсаторов после десяти дней оказалась ниже исходной величины на 4,7 %. Сопротивление изоляции во время облучения возросло, однако нет полной уверенности, что этот эффект вызван облучением. В опытах с необлученными конденсаторами этого типа обнаружили рост сопротивления изоляции на ту же величину, что и у облученных конденсаторов. В таких случаях суш ественную роль может играть предыстория конденсаторов. В частности, увеличение сопротивления изоляции может быть связано с остаточным зарядом диэлектрика, сохранившимся после предыдущей работы под напряжением. [c.388]

Исследование конденсаторов, изготовленных из керамических материалов, подобных тем, из которых делают катушки для точных проволочных сопротивлений [54], показывает, что изменения таких диэлектрических характеристик, как коэффициент рассеяния и сопротивление изоляции, незначительны при потоках тепловых нейтронов 2,7-10 нейтрон I см сек), надтепловых 4-10 нейтронI см" сек) и быстрых 3,9-10 нейтрон I см сек). Общая интегральная доза у-облучения в этом опыте составляла 2,4-10 зргЫ. До облучения средняя величина электросопротивления керамических материалов составляла 10 ом. Во время облучения сопротивление снизилось до 10 ом, а после облучения полностью восстановилось. Результаты показывают, что подобные изменения в окиси алюминия могут нанести ущерб лишь сопротивлениям с номиналами более 1 Мом. Незначительные остаточные нарушения, наблюдаемые в керамических материалах, вероятно, связаны с атомными смещениями. [c.398]

Сотрудники Уральского политехнического института выяснили, что в стали 95X18 увеличение количества нестабильного остаточного аустенита (в результате повышения температуры закалки до 1150—1200° С) значительно увеличивает сопротивление стали тепловому износу [9], Повышенная износостойкость стали обусловлена значительной теплостойкостью аустенита, его способностью к интенсивному деформационному упрочнению вследствие наклепа и протеканию у- а-превращения. [c.30]

Перемещающийся тепловой фронт при большом температурном градиенте в интервале между индуктором и уровнем охлаждающей воды должен был, согласно изложенному в 44, приводить к последовательному пластическому обжатию участков образца (оболочки), нагретых до максимальной температуры (вследствие сопротивления их расширению со стороны соседних холодных участков). Это предположение полностью подтвердилось при эксперименте. Поскольку деформация образца после первого прохода получается равномериой по длине, исключая края, остаточные напряжения, которые могли бы воспрепятствовать аналогичному эффекту при последующих проходах, не возникают. Поэтому результат следующих проходов (при отсутствии упрочнения материала) не отличается от первого. [c.236]

В среднем в практических расчётах моигно считать удовлетворительной точность подсчёта коэфициента теплопередачи при погрешностях порядка +3-г5 /о. Задаваясь допустимой погрешностью в величине коэфициента теплопередачи, можно в соответствии с формулой (7) установить, какие погрешности являются допустимыми в определении отдельных тепловых сопротивлений. Из формулы следует, что чем меньше значение теплового сопротивления, тем меньшая точность может быть допущена при его оценке. Обычно наименьшая точность достиигнма именно в определении теплового сопротивления стенки из-за неопределённости толщин слоёв и теплопроводности эксплоатационных загрязнений поверхностей нагрева кроме того, при обработке результатов эксплоатационных работ и испытаний лабораторных и промышленных аппаратов тепловое сопротивление / з определяется большей частью как остаточный член и включает в себя все погрешности опытов и, в частности, неточности в определении прочих тепловых сопротивлений. Часто поэтому вместо вычисления сопротивления по тем или иным формулам пользуются данными промышленных испытаний, поскольку эти данные автоматически включают все практические поправки к прочим тепловым сопротивлениям. [c.130]

НАПОР [<гидростатический определяется отношением полной потенциальной скоростной характеризуется отношением кинетической) энергии некоторого объема жидкости к массе жидкости в этом объеме температурный — разность температур двух различных смежных или разделенных стенкой сред, между которыми происходит теплообмен] НАПРЯЖЕНИЕ механическое [служит мерой внутренних сил, возникающих в деформированном теле и определяемой отношением выявленной силы к величине элементарной площадки, выбранной внутри или на поверхности тела в гидроаэростатике определяется как сила, отнесенная к единице площади поверхности, на которую она действует касательное возникает под действием сил, касательных к нормальное возникает под действием сил, нормальных к> поверхности тела трение численно равно силе внутреннего трения в газе, действующей на единицу площади поверхности слоя] электрическое (численно равно суммарной работе, совершаемой кулоновскими и сторонними силами при перемещении по участку цепи единичного положительного заряда анодное прилагается между анодом и катодом электронной лампы или гальванической ванны зажигания обеспечивает переход несамостоятельного газового разряда в самостоятельный переменное, действующее значение которого вычисляют (для периодического напряжения) как среднеквадратичное значение напряжения за период его изменения пробивное вызывает разряд через слой диэлектрика сеточное приложено между сеткой и катодом электронной лампы и служит для запирания лампы при определенном значении его на участке цепи равно произведению его сопротивления на силу тока) НАПРЯЖЕНИЯ механические (контактные возникают на площадках соприкосновения деформируемых тел температурные образуются в теле вследствие различия температур составных его частей и ограничения возможностей теплового расширения со стороны окружающих частей тела или других тел остаточные вызываются крупными дефектами материала, неоднородностью кристаллической структуры и дефектами атомно-кристаллических решеток) [c.253]

Кроме действительного начального сопротивления остаточного ствола дуги, существенное значение для характеристики его поведения имеет постоянная времени 0. Исследования показывают, что постоянная времени не зависит ни от амплитуды (в некоторых пределах, определяемых тепловым п)эобоем дугового промежутка), ни от собственной частоты восстанавливающегося напряжения. В работе [Л. 2-25] была установлена некоторая зависимость постоянной времени 0 от тока и длины дуги в маломасляных выключателях. Эта зависимость приведена на рис. 2-74. Она значительна при малых токах (слабое газо-масляное дутье) и весьма мала при больщих токах (сильное дутье). [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...