Электрическое сопротивление остаточное

Случай калия является аномальным, о чем свидетельствует максимальная величина D . Внимательное рассмотрение зависимости электрического сопротивления от температуры [177] показывает, что выше 6" К и быстро уменьшается ниже этой температуры. Возможно, что поверхность Ферми близко подходит к границам зоны, но не касается их. Такое положение, а также низкая дебаевская температура привели бы к тому, что процессы переброса вымораживались бы только при очень низкой температуре (по-видимому, ниже 6°К), То, что было принято за изменение р , пропорциональное ниже 6°К, может быть экспоненциальным изменением, обусловленным вымораживанием процессов переброса-, а закон может выполняться при более низких температурах и с величиной р/Г , много меньшей, чем приведенное в таблице. Остаточное сопротивление мешает, конечно, измерениям малых значений р . [c.271]

Уайт и Вудс [121] измеряли теплопроводность спеченных бериллиевых стержней с высоким остаточным электрическим сопротивлением и вычисляли тем же методом, что и для сплавов. Их значение х = 2-10 меньше значений, полученных для монокристалла в магнитном поле. Тот факт, что решеточная теплопроводность спеченного образца вдвое меньше теплопроводности монокристалла, не является сам по себе удивительным, однако из него вытекает, что сопротивление W , полученное для загрязненных образцов, не может быть отождествлено непосредственно с We, даже если оно изменяется как Т . [c.292]

При низких температурах теплопроводность твердых элементов сильно зависит от степени совершенства кристалла, наличия примесей и других дефектов. Значения X при температурах вблизи и ниже температуры, соответствующей максимуму теплопроводности, относятся к наиболее чистым и совершенным образцам. Для металлов приведены значения остаточного удельного электрического сопротивления ро [либо отношения р(300 К)/ро]. которые характеризуют качество образцов. [c.338]

Остаточное сопротивление металлов. При не очень низких температурах электрическое сопротивление металлов обусловливается главным образом рассеянием электронов на атомах кристаллической решетки металла. В результате актов рассеяния электронов происходит в среднем передача энергии от электронов к атомам кристаллической решетки. Передача энергии обусловливает возникновение электрического сопротивления. Атомы колеблются в узлах кристаллической решетки, и полученная ими энергия преобразуется в энергию колебаний. Колебания решетки описываются как возбуждения твердого тела, называемые фононами, а вся совокупность колебаний успешно описывается понятием фононного газа. Электрическое сопротивление в этой картине является результатом элект-рон-фононного взаимодействия. [c.370]

Моментные спиральные пружины являются весьма ответственными деталями приборов, поэтому к ним предъявляются следующие требования строгая пропорциональность момента М и угла закручивания ф постоянство упругих свойств во времени и минимальная остаточная деформация малый температурный коэффициент модуля упругости стойкость против коррозии в отдельных случаях малое удельное электрическое сопротивление и отсутствие магнитных свойств. [c.352]

Электрическое сопротивление органических материалов, используемых при изготовлении кабелей, проводов или изолирующих прокладок, может уменьшиться в 10 —10 раз при дозах -облучения 10 —10 эрг/г. Вообще этот эффект зависит от мощности дозы, и при больших интегральных дозах может появиться остаточный эффект, который повлияет на работу высокоомных электрических цепей. [c.96]

Магнитно-жесткие ферриты (железокобальтовые, бариевые и др.), имеющие большую коэрцитивную силу и остаточную намагниченность применяются для изготовления постоянных магнитов. Высокое электрическое сопротивление таких ферритов позволяет применять их в СВЧ технике для подмагничивающих систем. [c.302]

Остаточное удлинение при разрыве в % 80—160 Удельное электрическое сопротивление [c.105]

С увеличением содержания углерода в стали снижается плотность, растет электрическое сопротивление и коэрцитивная сила и понижаются теплопроводность, остаточная индукция и магнитная проницаемость. [c.132]

Электрические свойства. Удельное электрическое сопротивление Pf, максимальная магнитная проницаемость остаточная индукция (намагничивание) Вг и коэрцитивная сила Но чугуна также определяются его составом и структурой. [c.61]

Влияние углерода на свойства сталей в основном определяется свойствами цементита закон аддитивности) и связано с изменением содержания основных структурных составляющих — феррита и цементита. Следовательно, при увеличении содержания углерода до 1,2% (рис. 52) возрастают прочность, твердость, порог хладноломкости (0,1% С повышает температуру порога хладноломкости на 20°С), предел текучести, величина электрического сопротивления и коэрцитивная сила. При этом снижаются плотность, теплопроводность, вязкость, пластичность, величины относительных удлинения и сужения, а также величина остаточной индукции. [c.152]

Этот метод перестает быть справедливым в промежуточной области температур, если содержание примесей в сплаве недостаточно и становится существенно меньше о- Другой способ — это допустить, что электронное теплосопротивление можно представить как сумму идеального сопротивления, обусловленного электрон-фононным рассеянием, и сопротивления, связанного с рассеянием на дефектах. Последнее находят по величине остаточного электрического сопротивления Ро при Т—>О К из соотношения [c.228]

Несколько серий экспериментов было посвящено выяснению условий применимости теории Пиппарда. Так как из полной измеренной теплопроводности необходимо вычитать электронную теплопроводность, проще всего проводить эксперименты при гелиевых температурах, когда электронную теплопроводность можно найти по электропроводности, доверившись закону ВФЛ. Средняя длина свободного пробега электронов непосредственно связана с остаточным электрическим сопротивлением ро. [c.237]

Простейший вариант использования датчиков для диагностирования остаточного ресурса состоит в сопоставлении происшедшего изменения их электрического сопротивления с критическим значением этого сопротивления, соответствующего моменту разрушения конструкции. Критическое значение определяется для данной серии датчиков при тарировочных испытаниях на образцах в лабораторных условиях. Обычно используются фольговые и полупроводниковые датчики [5, 10]. Критическое изменение их электрического сопротивления составляет 3—10 % от их начального сопротивления. Вид зависимостей AR = f(N, е) (где — число циклов нагружения е амплитуда деформаций в месте установки датчика) показан на рис. 17.1. Крестиками обозначены моменты разрушения образцов. Критическое значение А7 р можно рассматривать как константу датчиков, значения которой не зависят от истории нагружения. Эта константа имеет некоторый статистический разброс, вероятностные характеристики которого также определяются по результатам тарировочного эксперимента. В результате испытаний обычно обнаруживается порог чувствительности датчиков, который определяет нижний уровень деформаций, при котором еще происходит изменение их электрического сопротивления по мере увеличения числа циклов нагружения. [c.179]

Температурный коэффициент электрического сопротивления твердого раствора определяется приблизительно соотношением др/д7 == Ярр (Т) -[- сСр,ро, где р ( 7 ) и схр — удельное электросопротивление и температурный коэффициент растворителя соответственно Ра и — остаточное сопротивление и его температурный коэффициент (табл. 9.4). [c.76]

Аналогично коэффициент давления электросопротивления твердых растворов можно представить состоящим из двух частей, характеризующих изменение электрического сопротивления растворителя и остаточного сопротивления dp/dP — (Т) -f X X Ро, где р (Т), р — удельное электросопротивление и коэффициент давления электросопротивления растворителя ра и — остаточное сопротивление и его коэффициент давления. [c.76]

Исследование процессов упорядочения твердых растворов [9.11. Классическим примером в данном случае является система Си—Аи (рис. 9.35). А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное электросопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от их состава и степени дальнего порядка, исходя из предположения, что полностью упорядоченный сплав при абсолютном нуле, так же как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появляется только при нарушении порядка в расположении атомов. Автор получил выражение для остаточного сопротивления [c.85]

В первом приближении можно считать, что электросопротивление чистого металла есть сумма двух составляющих. Первая ( идеальное электросопротивление) зависит только от температуры и связана с рассеянием электронов проводимости на тепловых колебаниях атомов в решетке. Вторая составляющая ( остаточное электросопротивление) не зависит от температуры и связана с дефектами решетки. При низких температурах, когда вторая составляющая становится доминирующей, электрическое сопротивление должно быть очень чувствительным к химическим дефектам (примесям) или физическим дефектам (дефектам решетки). Для образца, содержащего мало дефектов решетки, измерение низкотемпературного электросопротивления является удобным методом определения степени чистоты. Каждая из примесей вносит вклад в величину электросопротивления пропорционально своей концентрации. [c.443]

В результате контакта частиц с поверхностью их заряд может уменьшаться вследствие проводимости зоны контакта. Предельный заряд, который остается на частице после ее разрядки, зависит не только от проводимости частицы и диэлектрической проницаемости материала частиц, но и определяется электрическим сопротивлением в зоне контакта, так называемым переходным сопротивлением. Поэтому кулоновские силы, определяемые по формуле (VI, ), будут в конечном счете обусловлены тем остаточным зарядом, который несет частица уже после контакта с поверхностью. Этот заряд, как правило, меньше, а в некоторых случаях существенно меньше заряда, который приобрела частица в электрическом поле. Адгезия пленок, сформированных из слоя прилипших частиц, определяется остаточным зарядом частиц, а не их начальным. Более подробные сведения о роли кулоновских сил в формировании адгезионного взаимодействия частиц можно найти в работе [1]. [c.277]

На рис. 7.1 показана температурная зависимость удельного объемного электрического сопротивления АГН-7 (а) и АГН-40 (б), определенная в вакууме при остаточном давлении 10 —10 Па и в воздухе и аргоне при давлении 10 Па. Методика испытаний приведена в гл. 1. Как видно из рис. 7.1, эта зависимость, так же как и для материалов на основе слюды, выражается ломаной линией с точкой перегиба при 200—300°С и может быть описана уравнением [c.181]

Остаточное удлинение при разрыве, %. . . не более 15 Удельное объемное электрическое сопротивление, ом-см [c.119]

После закалки твердость стали повышается и тем в большей степени, чем больше в стали углерода. Однако одновременно с этим в закаленной стали увеличивается содержание остаточного аустенита, что заметно снижает ее твердость. Наряду с высокими твердостью и прочностью закаленная сталь характеризуется пониженными пластичностью/и вязкостью. Изменяются и физические свойства электрическое сопротивление и коэрцитивная сила после закалки повышаются, а магнитная проницаемость и остаточная индукция понижаются. Изменение физических свойств может быть использовано. Например, заэвтектоидные углеродистые стали, применяемые для постоянных магнитов, которые должны иметь высокую коэрцитивную силу, подвергают закалке на мартенсит. [c.135]

При выборе глубины деформирования нельзя исходить только из стремления получить максимально возможную прочность сварной точки. Необходимо учитывать особенности свариваемого изделия. Так, например, при сварке шин важно получить максимальную прочность и наименьшее переходное электрическое сопротивление соединения остаточная толщина металла во внутренней зоне сварной точки в данном случае не имеет никакого практического значения. Поэтому здесь целесообразно осуществить сварку с максимальным вдавливанием пуансонов в металл. Другое дело при сварке деталей, например, электрического чайника. Здесь [c.35]

В 1911, г., проводя эксперименты по исследованию влияния примесей на остаточное соаротивление металлов, голландский физик Г. Камерлинг-Оннес обнаружил новое явление, получившее название сверхпроводимости. Изучая зависимость сопротивления ртути от температуры, он установил, что при очень низких температурах сопротивление образца исчезало, причем самым неожиданным образом. При температуре 4,2 К удельное электрическое сопротивление резко обращалось в нуль (рис. 7.31). Изложенная выше теория электропроводности металлов предсказывает, что в образцах без примесей и дефектов удельное f сопротивление должно стремиться к нулю при [c.262]

Остаточное сопротивление. Все статические дефекты, как химические загрязнения, так и структурные нерегулярности, расеивают электроны, причем это рассеяние может быть описано временем релаксации (см. п. 13). Время релаксации мало меняется с энергией электронов, приводя к остаточному электрическому сопротивлению р , не зависящему от температуры, и остаточному тепловому сопротивлению [c.274]

Величина Wg не является характеристикой вещества она зависит (и часто очень сильно) от загрязнений и способа приготовления образца. Изучение влияния загрязнений и обработки на остаточное сопротивление с помощью измерения электрического сопротивления обычно более удобно, чем с помощью измерения теплового сопротивления. Только в исключительных случаях следует прибегать к измерениям теплового сопротивления (возможно, в опытах по деформации стернсней или когда желательно изучить решеточную компоненту теплопроводности). Фактически измерения теплопроводности для этих целей пока пе проводплись. [c.274]

Николь и Тсенг [101] измерили теплопроводность образца из чистой меди при 0,25° К и выше. Никаких аномалий в поведении электрического сопротивления у образца со столь малым остаточным сопротивлением ожидать [c.276]

Калориметр выполнен с двойными стенками, между которыми циркулирует охлаждающая вода. Значительный расход воды обеспечивает постоянство температуры внутренней поверхности калориметра, которая является тепловоспринимающей. Внутренний диаметр калориметра значительно больше диаметра проволоки. Поверхность проволоки не только излучает энергию, но и участвует в процессах конвективной теплоотдачи и теплопроводности. Однако после вакуумирования при остаточном давлении воздуха внутри калориметра порядка 10 мм рт. ст. передача теплоты путем конвекции и теплопроводности становится пренебрежимо малой, и проволока передает теплоту станкам калориметра только излучением. Тепловой поток определяется по падению напряжения на измерительном участке и силе тока в нем. Падение напряжения измеряется цифровым вольтметром Ф219 через делитель напряжения. Силу электрического тока, проходящего через проволоку, определяют с помощью образцового сопротивления (У н = 0,05 Ом), включенного в схему. Сила тока изменяется в пределах 1—3 А. Падение напряжения на образцовом сопротивлении измеряется с помощью того же цифрового вольтметра. На измерительном участке температура проволоки практически постоянна по длине. Эта температура определяется П0 зависимости электрического сопротивления проволоки от температуры. Такой измерительный преобразователь температуры носит название термометра сопротивления (см. п. 3.1.2). Зависимость электрического сопротивления исследуемого тела от температуры определяется предварительными опытами. [c.189]

Кинетику растворения изучали путем измерения электрического сопротивления электролита [0,275 мг/(л-Ом)]. На рис. 35 приведены кинетические кривые растворения в уксуснокислом электролите для порошка, молотого в течение 0,5 ч, и порошка, затем отожженного. Эти кривые по характеру соответствуют кривой, приведенной на рис. 3, причем квазпстационарное состояние достигалось примерно через 6—7 мин, что в принципе может быть обусловлено как полным растворением деформированных поверхностных объемов высокодисперсного тела, так и релаксацией остаточных микронапряжений вследствие хемомеханического эффекта (см. п. 7). Действительно, релаксация остаточных микронапряжений на монокристалле кальцита вследствие хемомеханического эффекта, как это наблюдалось нами, происходит в течение 1—3 мин (концентрация уксусной кислоты была более высокой). [c.97]

Феррит Коэффициент прямо-угольно-сти, а. Температурный коэффициент поля трогания TKti на 1 °С, %. не более, в интервале температур Температурный коэффициент остаточной индукции ТК на 1 °С, %. не более, в интервале температур Температура точки Кюри, С, не Динамическое пороговое поле Нп, Коэффициент переключе- ния. мкс/(А/м), Удельное электрическое сопротивление. Ом см, не менее [c.202]

Марка феррита Начальная магнитная проницаемость Остаточная индукция, Тл Коэрци- тивная сила. А/м Граничная частота, МГц Удельное электрическое сопротивление, ОМ М Рабочая температура, "С, не более Примечания [c.144]

Для изтотовл-ения сердечников и полюсов электромагнитов, для реле, в телефонии используют технически чистое железо, выпускаемое в соответствии с требованиями ГОСТ 3836—47 марок Э, ЭА и ЭАА. Наилучшими свойствами обладает железо марки ЭАА. Все примеси ухудшают качество технически чистого железа как материала для магнитных систем повышают остаточную индукцию и коэрцитивную силу. Особенно сильно ухудшают свойства С, S, Ог и N. Технически чистое железо не пригодно для изготовления магнитных систем электрических машин и аппаратов, так как у него низкое электрическое сопротивление. В связи с этим в нем плохо гасятся вихревые токи. [c.238]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Фиг. 12.3. Зависимость отношения решеточной теплопроводности к температуре уР1Т от температуры для медно-германиевых сплавов. (По Линденфельду и Пеннебакеру [147].) Остаточное электрическое сопротивление растет с номером образца отношение 40.

А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное сопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от состава и степени дальнего порядка. Автор исходил из предположения, что упорядоченный сплав при абсолютном нуле, как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появ-.чяется только при нарушении порядка в расположении атомов. Учитывая связь между средни.м временем свободного пробега и вероятностью рассеяния электронов при разупо-рядочении, автор пришел к следующему выражению для остаточного удельного сопротивления р = а[с(1—с)— 4 (1—v)тl-], где с—относительная атомная концентрация компонента А в сплаве V — относительная концентрация узлов решетки, предназначенных для атомов этого компонента а—коэффициент, зависящий от природы компонентов ц — степень дальнего порядка ц (р—с)/(1—м), где р — число мест, занятых своими атомами. [c.302]

Вдобавок к открытию существенной нелинейности при малых деформациях дерева, цементного раствора, штукатурки, кишок, тканей человеческого тела, мышц лягушки, костей, камня разных типов, резины, кожи, шелка, пробки и глины она была обнаружена при инфинитезимальных деформациях всех рассмотренных металлов. Явление упругого последействия при разгрузке в шелке, человеческих мышцах и металлах температурное последействие в металлах появление остаточной микродеформации в металлах при очень малых полных деформациях явление кратковременной и длительной ползучести в металлах изменение значений модулей упругости при различных значениях остаточной деформации связь между намагничиванием, остаточной деформацией, электрическим сопротивлением, температурой и постоянными упругости влияние на деформационное поведение анизотропии, неоднородности и предшествующей истории температур факторы, влияющие на внутреннее трение и характеристики затухания колебаний твердого тела явление деформационной неустойчивости, известное сейчас, после работы 1923 г., как эффект Портвена — Ле Шателье, и, наконец, существенные особенности пластических свойств металлов, обнаруженные в экспериментах, в том числе явление при кратковременном нагружении,— все эти свойства, отраженные в определяющих соотношениях, были предметом широкого и часто результативного экспериментирования, имевшего место до 1850 г. [c.39]

Алюминий особой чистоты марки А999 контролируют по остаточному электрическому сопротивлению при температуре жидкого. гелия, которое не превышает 4-10 Ом-м. [c.362]

Бариевые магниты по сравнению с литыми обладают очень большой коэрцитивной силой и малой остаточной индукцией. Удельное электрическое сопротивление р бариевых магнитов в миллионы раз выше, чем р металлических материалов, что позволяет использовать бариевые магниты в магнитных цепях, подвергающихся воздействию полей высокой частоты. Бариевые магниты не содержат дефицитных и дорогих материалов они приблизительно в 10 раз дешевле магнитов из ЮНДК24. [c.323]

Специфические физические свойства титана наряду с вышерассдютренными особенностями сварки определяют ряд дополнительных особенностей. Высокая температура плавления гитана требует применения при сварке плавлением концентрированных источников тепла. Однако в связи с более низким, чем у стали, коэффициентом теплопроводности, более высоким электрическим сопротивлением и меньшей теплоемкостью для сварки плавлением титана тратится меньше энергии, чем для углеродистых сталей. Энергетические показатели и режпмы сварки титана близки к таковым нержавеющих аустенитных сталей. Тнтан немагнитен, поэтому ири сварке исключается дутье дуги. В связи с сочетанием низких коэффициентов теплопроводности, линейного расширения и модуля упругости величина остаточных [c.352]

Изотропные магниты из окислов бария и железа характеризуются высокой коэрцитивной силой при довольно низкой остаточной индукции. По величине максиаль-ной магнитной энергии эти магниты приблизительно равны магнитам из сплава альни. Ферроксдюр характеризуется очень высоким электрическим сопротивлением и сравнительно небольшой плотностью. Эти особенности наряду с экономическими преимуществами позволяют применять его для магнитов громкоговорителей, электрогенераторов, магнитномеханических муфт и т. д. [c.441]

Методика исследования электрического сопротивления металлов, осуществленная на кафедре ИТФ и в НИИВТ, МЭИ [1], отличается тем, что в качестве опытного образца используются сравнительно массивные короткие стержни из исследуемого металла, а нагрев образца производится путем равномерной электронной бомбардировки всей его поверхности, включая торцы, что позволяет получить достаточно малые продольные и радиальные перепады температур на рабочем участке образца. Сравнительно высокий вакуум (Ю мм рт. ст.) и возможность длительного отжига в значительной мере уменьшают величину возможного добавочного сопротивления, вызываемого газовыми примесями и остаточным механическим напряжением (наклепом). Незначительный (по сравнению с температурой образца) нагрев конструктивных элементов установки практически исключает загрязнение образца в течение опыта продуктами сублимации посторонних веществ. Достаточно [c.326]

Старение закаленной стали. Уже при комнатной температуре наблюдаются изменения физических и механических свойств, а также размеров закаленных стальных изделий. На рис. 11 показано изменение электрического сопротивления, а на рис. 12—изменение твердости и сопротивления статическому изгибу при комнатной температуре после длительного хранения [8]. Изменения длины закаленных цилиндров из эвтектоидной стали, по данным С. С. Штейнберга и В. Я. Зубова [8], показаны на рис. 13. Обычно при старении уменьшается удельный объем и увеличивается удельный вес [1]. Однако в высоколегированных сталях, которые содержат много остаточного аустенита, может происходить увеличение объема и уменьшение удельного веса [6]. Изменения линейных размеров не всегда совпадают по знаку и размерам с изменением удельного объема [6]. Кроме того, линейные размеры изменяются неодинаково в разных направлениях [1], что объясняется влиянием остаточных напряжений 1-го рода 19]. Изменения физических и механических свойств закаленной стали прежде всего связаны с неусточивостью мартен- [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...