Пластинка кристалла

Это явление известно как внешнее коническое преломление внешняя коническая рефракция). Оно может быть получено путем ограничения прохода света сквозь пластинку кристалла при помощи отверстий в тонких металлических пластинках, накладываемых на его поверхности, причем отверстия размещаются так, чтобы линия, соединяющая их, шла вдоль направления OR, которое называется осевым лучом кристалла. Одно из отверстий освещается затем сходящимся пучком обыкновенного света, а свет, выходящий из другого отверстия, образует уже описанный расходящийся конус. Коническое преломление было предсказано [c.40]

Таким образом, в общем, введение такой пластинки кристалла между поляризатором и анализатором будет, во всяком случае частично, восстанавливать свет. [c.62]

Предположим теперь, что поляризованная вправо по кругу волна амплитуды а падает на пластинку кристалла, в которой Ох и Оу являются осями поляризации. Разлагая ее вдоль осей поляризации, получаем две плоско-поляризованных волны [c.72]

Повышение и понижение температуры вследствие изменения интенсивности теплового движения частиц изменяют ориентацию полярных молекул и расстояние между атомами полярного кристалла. Это приводит к изменению спонтанной поляризованности, в результате чего на поверхности полярного диэлектрика возникают нескомпенсированные электрические заряды. Если кристалл подключен к нагрузке (электрическому сопротивлению), то сте-кание Этих зарядов приводит к пироэлектрическому току в случае разомкнутого кристалла на нем появляется пироэлектрическое напряжение. Например, при изменении температуры на 10 К на тонкой (1 мм) пластинке кристалла турмалина возникает электрическое напряжение около 1 кВ. [c.167]

Пьезоэлектрические преобразователи построены на способности некоторых кристаллов (кварца, турмалина и др.) при сообщении их граням электрических зарядов изменять свои размеры. Если пластинку кристалла подключить к электрическому генератору высокой частоты, она преобразует электрические колебания в механические. Кварцевые преобразователи весьма ограниченно используются для промышленных целей, так как получение колебаний достаточно большой мощности связано со значительными трудностями. [c.67]

Мы видели в гл. 8, что, когда применимо обычное малоугловое приближение для дифракции электронов высоких энергий, интенсивности прошедшего и дифрагированного пучков от плоскопараллельной пластинки кристалла могут быть записаны в простой форме, в частности для случая без поглощения и для центросимметричных кристаллов [c.194]

В природе встречаются право- и левовращающие кристаллы кварца. Поворот плоскости поляризации лучей, вызванный пластинкой кристалла толщиной в I мм, называется удельным вращением. Величина удельного вращения зависит от длины волны падающих лучей и температуры кристалла. [c.224]

Для ТОГО чтобы получить пластинку кристалла из сегнетовой соли, работающую как поршень, т. е. на растяжение и сжатие, нужно, оказывается, вырезать пластинку перпендикулярно к оси X, но под углом в 45° к осям К и Z (рис. 105). Такой срез носит название 45° среза X . У такой пластинки напряжение, приложенное к граням, перпендикулярным к оси X, вызовет сжатие, как показано на рис. 106, и обратно, сжа- [c.172]

Для того чтобы получить пластинку кристалла из сегнетовой соли, работающую как поршень, т. е. на растяжение и сжатие, нужно, оказывается, вырезать пластинку перпендикулярно к оси X, но под углом в 45° к осям У и Z (рис. 108). Такой срез носит название 45° среза X . У такой пластинки напряжение, приложенное к граням, перпендикулярным к оси X, вызовет сжатие, как показано на рис. 109, и обратно, сжатие пластинки в направлении ее ребра вызовет появление зарядов на гранях, перпендикулярных к оси X. Таким образом, излучающими гранями будут служить в основном торцевые грани пластинки. [c.174]

Предположим для простоты, что плоскопараллельная пластинка кристалла вырезана так, что при волновом векторе, нормальном к поверхности кристалла, диэлектрическая проницаемость определяется выражением (54.4). Если частоту экситона записать в приближении эффективной массы (т > 0) [c.479]

Устройства, которые служат для преобразования естественного света в поляризованный свет, называются поляризаторами. Простейшим поляризатором является кристалл турмалина, обладаюш,ий способностью пропускать световые волны с колебаниями вектора Е (и соответственно В), лежащими в одной определенной плоскости. На рис. V.2.16 показано, что если естественный свет падает на пластинку кристалла турмалина, вырезанную так, чтобы одна из ее сторон совпала с осью кристалла, то турмалин пропускает лишь световую волну, у которой вектор Е колеблется в определенной плоскости Р. [c.376]

Ф и г. 98. Вибратор, составленный из нескольких пластинок кристалла ADP 45°2-среза, с колебаниями по длине. [c.96]

К торцевой поверхности полуволнового вибратора К, составленного из пластинок кристалла ADP, приклеен металлический рупор М, площадь поперечного сечения которого убывает по мере удаления от кристалла. Длина рупора подобрана так, что на собственной частоте кри- [c.129]

Для целей ультразвуковой дефектоскопии не требуется особенно большой мощности. Вполне достаточно подавать на пластинку кристалла пиковое напряжение порядка 1000 в при этом продолжительность импульса обычно составляет 1—4 мксек. [c.31]

Мартенситное превращение заключается в образовании внутри каждого зерна аустенита большого числа кристаллов мартенсита, имеющих форму пластинок, величина которых (около 10 —Ю " см) зависит от состояния зерен аустенита. Более однородной и совершенной кристаллической структуре аустенита соответствуют крупные кристаллы образующегося мартенсита, и наоборот. Превращение происходит не за счет роста, а вследствие образования новых кристаллов. Мартенситное превращение при охлаждении характеризуется следующими кривыми (рис. 8.18). [c.102]

При достаточно больших силах пласти> / кие деформации в образце становятся преобладающими. Необратимые сдвиги происходят в большинстве кристаллов в их наиболее слабых плоскостях, особенно, если последние имеют направление, близкое к плоскостям максимальных касательных напряжений в образце. Это находит свое выражение в образовании полос скольжения. [c.60]

Получение эллиптически-поляризованного света. Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн со взаимно перпендикулярными электрическими векторами, распространяющихся вдоль одной прямой. Практически такой случай можно реализовать на следующей установке (рис. 9.15) естественный свет, исходящий из точечного источника S, проходя через призму Николя, превращается в линейно-поляризованный. Пластинка П толщиной d, вырезанная из одноосного кристалла параллельно оптической оси 00, располагается так, чтобы линейно-поляризованный свет падал на нее пер- [c.234]

Рассмотрим самый простой случай, когда конус сходящихся лучей падает на плоскопараллельную пластинку из одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно оптической оси (рис. 9.25). [c.243]

Здесь стоит указать, что рассматриваемая модель строения ионных кристаллов, помимо энергии связи таких кристаллов, объясняет и их физические свойства. Так, ионные кристаллы обладают высокой анизотропией механических свойств существуют даже плоскости скола, по которым пластинки кристаллов Na l, КС1, LiF и т. д. легко откалываются. Эта ярко выраженная анизотропия легко объясняется тем, что по разным направлениям атомы не только находятся на разных расстояниях (это характерно для любых кристаллов), но и чередуются различным образом. Ионные кристаллы характеризуются высоким электрическим сопротивлением, объясняющимся отсутствием свободных зарядов. Интересно, что, хотя в модели Эвальда вводятся однородные положительные и отрицательные фоны из свободных зарядов, последние полностью компенсируют друг друга, и поэтому модель [c.37]

Определение на стеклянной пластинке. Способ основан на выделении на стеклянной пластинке кристаллов взвеси с последующим переводом осадка в раствор и определением содержания карбоната кальция, в основном составляющего взвесь, ацидометрическим методом или трилонированием. [c.94]

Основным недостатком линейных и квадратичных про-. дольных модуляторов является ограничение верхнв о предела рабочей частоты вследствие высокой электрической емкости кристалла. Для типичного модулятора толщиной 0,5 мм и площадью 10 мм емкость составляет 10 пФ. Для электродов, имеющих сопротивление 20 Ом, и рассеиваемой мощности 50 мВт верхняя граница частоты достигает 28 кГц для 100%-ной глубины модуляции. Как уже говорилось выше, этот предел может быть расширен при использовании компенсирующей пары, состоящей из двух одинаковых пластинок кристаллов НБС (см. рис. 4.15). [c.129]

Описанная выше возможность переводить записанную голограмму в скрытое состояние и возвращать в действующее с высокой дифракционной эффективностью используется для создания слоевой памяти. На рис. 7.21 показан макет установки для записи многослойной памяти. Для этого используются пластинки кристалла Bao.asSro.TsNbzOe, которые вырезаются параллельно оси с и располагаются так, что при одном и том же положении опорного и объектного п5гчков запись может производиться в любой пластинке, к электродам которой приложено напряжение. Изменением напряжения записанную голограмму переводят в скрытое состояние, затем производят запись на следующей пластинке. Нри считывании путем приложения поля к пластинке голограм- [c.329]

КС1—6,28 А. Охлажденный твердый раствор K I—Na l при комнатной температуре в среднем диапазоне концентраций состоит из пластинок кристаллов КС1 и Na l. [c.140]

Изменение оптических характеристик кристалла под действием внешнего электрического поля называется электрооптическим эффектом Поккельса. В одноосном кристалле распространение света вдоль оптической оси происходит с одной и той же фазовой скоростью Vo = fno независимо от направления его поляризации. Если кристалл не обладает центром симметрии, то при приложении внешнего электрического поля вдоль этой оси фазовые скорости волн с ортогональными направлениями поляризации становятся различными. В отличие от эффекта Керра, квадратичного по напряженности внешнего электрического поля, в электрооптическом эффекте разность фазовых скоростей таких волн пропорциональна напряженности поля линейный эффект Поккельса). Безынерцион-ность эффекта Поккельса позволяет широко использовать его для создания быстродействующих оптических затворов и высокочастотных модуляторов света. Вырезанная перпендикулярно оптической оси пластинка кристалла KDP (дигидрофосфата калия) помещается между скрещенными поляризаторами. Интенсивность света, пропускаемого такой ячейкой Поккельса, зависит от приложенного напряжения U по закону / sin [jit//(2[/x/2)], где Uk/2 — минимальное напряжение, при котором сдвиг фаз волн с ортогональными поляризациями равен л (для KDP t/x/2 8 кВ). [c.199]

Рис. 4.7. Преобразователь пьезоэлектрического типа в) механоэлектрический 6) электромеханический i — электроды 2 — пластинка кристалла (или керамики)

В методе Поганссона после предварительного изгиба пластинки кристалла но радиусу Н ее шлифуют по [c.6]

Кристаллы кремния имеют металлический блеск. Это объясняется тем, что энергия, соответствующая ширине запрещенной зоны в этих кристаллах, равна 1,14 эВ, т. е. ниже значений энергии, соответствующих видимой области спектра. Таким образом, излучения всех длин волн видимого диапазона вызывают в кремнии переходы электронов из валентной зоны в зону проводимостн, в результате чего падающее на кристалл излучение поглощается ). Однако тонкая (менее 0,01 см) пластинка кристалла кремния хотя и слабо, но все же пропускает излучение, соответствующее красной области видимого спектра, потому что процесс поглощения в кремнии для частот, близких к частоте, соответствующей ширине запрещенной зоны, включает в себя наряду с поглощением фотона еще и поглощение [c.630]

Германиевые вентили (рис. 6.9,6) обычно представляют собой диоды плоскостного типа. Основным элементом является пластинка кристалла германия, обладающая электронной проводимостью типа п. На одну сторону )той пластинки направляю кяплю инлия с дыро ноч проводимостью гкпч р. [c.169]

В работе [18] был предложен способ экспериментального доказательства существования новых (дополнительных) световых волн в негиротропном кристалле. Метод сводится к измерению интенсивности монохроматического света, прошедшего сквозь плоскопараллельную пластинку кристалла, в зависимости от толщины пластинки. Признаком существования в кристалле двух волн явилось бы наблюдение их интерференции по выходе из кристалла. Такая интерференция должна привести к осцилляции интенсивности в зависимости от толщины. При этом предполагается, что осцилляции, связанные с отражением и трехкратным прохождением одной из волн, или несущественны, или могут быть соответствующим образом учтены. [c.289]

Упомянем в заключение о пьезомикрофоне, выполненном в качестве рабочего эталона для измерения звуковых давлений (ЦНИИС). Пьезоэлемент набран из б пластинок кристалла фосфата аммония (КН ) Н2РО4, перпендикулярных к кристаллографической оси X с длинной стороной, направленно,й под углом в 45° к осям К и Z. Между пластинками имеются металлические прокладки, соединённые так, что ёмкости между обкладками складываются (ёмкость микрофона ПО см). Элемент ставится на один из торцов (рис. 226) [c.373]

В зависимости от характера применяемого среза пластинка может колебаться различным образом и в различных направлениях. Ориентировочное представление о характере колебангп таких пластинок можно получить из фиг. 29, где слева изображено изменение формы кристалла при колебаниях пластинки У-среза, а справа — при колебаниях пластинки Х-среза. Пластинки могут колебаться также на гармониках, обычно на нечетных прп этом картина колебаний более сложная. Более детальное исследование показывает, что пластинка кристалла изменяет свои размеры при колебаниях не только в одном направлении, для которого она предназначена, но и в других направлениях, что практически имеет супюственное значение. Например, пластинка, [c.62]

В настоящее время наиболее употребительным способом монтирования кристаллов для целей дефектоскопии металлов является закрепление задней поверхности кристалла в прочной опоре, называемой обычно оправой при работе с одним кристаллом или пластиной при работе с мозаикой. Пластинки кристалла приклеивают к держателю или цементируют с опорой при помощи слабого клея или цемента типа Дюко. [c.84]

При растяжении образца соседние кристаллы взаимодействуют друг с другом и возникшее в одном кристалле пласти 1еское смещение не может возрастать неограниченно, так как оказывается блокированным соседним, более удачно ориентированным кристаллом. Этим обстоятельством и объясняется возникновение зоны упрочнения и некоторое увеличение растягивающей силы при наличии пластических деформаций. Таким образом, при наклепе и нагартовке происходит как бы выбор слабины в наименее благоприятно ориентированных кристаллах. [c.60]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Уд сстпо обратить внимание на следующий факт. Если при вращении пластинки // вокруг оси луча (при неподвижных /v l и Л., ) направление 0G или периен-дикулярное ему направление АА станут параллельными главному сечению одного пз николей N, и N , то интерфере И1И0н-ная картина полностью исчезает. Это объясняется тем, что при параллельности главного сечения (или N ) к 00 или А А из системы (см. рис. 9.22) выходит только один луч, следовательно, интерференция не имеет места. Это важное обстоятельство позволяет определить главные направления кристалла 00 и А А. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...