Сечение ослабления рассеяния

Инициирование усталостных трещин в образцах третьей серии наблюдалось в зонах перехода угловых швов к многослойному металлу. Сопротивление усталостным разрушениям исследованных образцов оказалось практически одинаковым (рис. 5). Результаты их испытаний, также как и в предыдущем случае, можно отнести к одной области рассеяния, свойственной серийным усталостным испытаниям однотипных сварных образцов. Полученные данные свидетельствуют о том, что при проверке на выносливость несущей стенки многослойных конструкций значения расчетных сопротивлений для стыковых соединений, узлов вварки монолитных патрубков угловыми швами и сечений, ослабленных перфорационными отверстиями, могут приниматься одинаковыми. [c.261]

Приведенные данные по суммарному пропусканию запыленных потоков дают возможность определить суммарный коэффициент ослабления лучей к или полное эффективное сечение ослабления К. Однако эти данные недостаточны для расчетов собственного излучения запыленных потоков, так как поглощательная способность а численно совпадает с 1 — t лишь при отсутствии рассеяния (S = 0). [c.84]

Помимо факторов ослабления К, рассеяния К.% и поглощения Кк, на практике часто используются при расчетах эффективные сечения ослабления ст ., рассеяния и поглощения Для частицы сферической формы они равны [c.48]

Для определения эффективного сечения ослабления коксовых частиц можно воспользоваться приведенными выше данными о спектральных коэффициентах поглощения и рассеяния и индикатрисах рассеяния частиц кокса, полученными путем расчета по оптическим константам кокса. Найденные на этой основе средние планковские интегральные коэффициенты поглощения имеют такой же характер зависимости от температуры Т и среднего размера частиц X, какой был установлен для частиц золы и угольной пыли. [c.94]

В общем случае отдельная сферическая частица, помещенная на пути плоской электромагнитной волны, рассеивает и поглощает некоторую часть ее энергии. Отношение потока энергии, рассеиваемого сферой, к потоку энергии, падающему на единицу площади, называется сечением рассеяния при рассматриваемой частоте и обозначается s. Аналогично можно определить сечение поглощения Са и сечение ослабления Се, По определению, сумма сечений поглощения и рассеяния равна сечению ослабления, поэтому можно записать [c.90]

Индикатриса рассеяния излучения. . . Относительное эффективное сечение ослабления интенсивности излучения. . Коэффициент ослабления интенсивности [c.8]

Пользуясь относительными эффективными сечениями ослабления и излучения среды в лучевом переносе энергии или соответствующими им коэффициентами ослабления к ) и излучения уравнение лучевого переноса энергии, с учетом рассеяния излучения по всем направлениям, можно записать в следующем виде [уравнение (6,4)] [c.442]

Из (1.73) видно, что поправочный коэффициент не зависит ог направления рассеянного излучения и, следовательно, определяет также изменение общей интенсивности рассеянного излучения, т. е.. сечение ослабления двумя близкими сферами. Физически такой вывод в предельном случае малых рассеивателей понятен при плотной упаковке двух малых рассеивателей (при их слипании) индикатриса рассеяния остается рэлеевской, а коэффициент ослабления увеличивается пропорционально квадрату объема частицы. [c.38]

Здесь необходима небольшая поправка. Использованное только что общее соотношение должно давать сечение ослабления, которое включает как рассеяние, так и поглощение. То, что при подстановке вещественного значения а результат равен О, показывает, что рассеяние здесь не учтено. Это вызывается тем обстоятельством, что мы пренебрегли обратным действием излучения на колеблющийся диполь. Это обратное действие фактически вызывает небольшое запаздывание фазы р по отношению к Ео даже для непоглощающей частицы. Сечение рассеяния вычисляется проще всего интегрированием интенсивности рассеянного света по всем направлениям, как это сделано в разд. 6.11. Полное сечение ослабления есть [c.83]

Частицы, для которых справедливо это правило, имеют очень малое сечение рассеяния. Их сечение ослабления внутри спектральной линии обусловлено главным образом истинным поглощением и превышает ослабление вне линии во много раз. При измерении ослабления обычным способом с помощью спектро-фотометрии непрерывного по спектру источника, дающего непрерывный спектр и наблюдаемого сквозь облако этих частиц, получается линия поглощения , которая действительно вызывается истинным поглощением. [c.224]

Впервые азотный лазер был использован для наблюдения обратного комбинационного рассеяния на молекулах азота (при 365,9 нм) и молекулах кислорода (при 355,7 нм) на расстоянии 1 км в работе [153]. Особое значение в то время имел факт, что максимальная выходная мощность лазера достигала только 100 кВт. В работе отмечалось, что для получения таких же результатов с рубиновым лазером последний должен Ьыл бы обладать пиковой мощностью более 21 МВт, так как от длины волны сильно зависит и сечение комбинационного рассеяния [уравнение (3.165)], неквантовый выход фотокатода приемной оптической системы т)( )- Однако такие сравнительные оценки следует делать осторожно в связи с возрастанием ослабления (связанного в первую очередь с упругим рассеянием) на более коротких волнах. В работе [316] эта проблема была изучена, но сделанные заключения, возможно, имеют ограниченное значение в связи с тем, что автор пренебрегает влиянием ми-рассеяния на коэффициент ослабления и его расчеты не учитывают характеристик имеющихся в настоящее время улучшенных фотокатодов, чувствительных к красной области спектра (см. рис. 6.6). Следует подчеркнуть важное преимущество азотных лазеров — высокую частоту повторения импульсов имеются промышленные Ыа-лазеры, работающие с частотой 1000 импульс/с. [c.362]

Полученные решения показывают, что эффективные сечения рассеяния и суммарного ослабления связаны с напряженностями электрического и магнитного полей соотношениями [c.13]

Приведенные кривые спектральных коэффициентов ослабления описывают радиационные свойства частиц углерода в пламенах жидких и твердых топлив, по которым могут быть определены их излучательная, рассеивающая и поглощательная способности. Для перехода от приведенных спектральных величин к интегральным достаточно произвести графическое или численное интегрирование полученных зависимостей по длине волны А и параметру р. При этом для определения локальных эффективных сечений рассеяния и поглощения необходимо знать также фракционный состав частиц углерода в рассматриваемой зоне пламени на заданном расстоянии от горелки. [c.115]

Малые частицы (р<С1, т конечно]. Здесь наиболее полную информацию о размерах частиц (10 —10 см) несут данные о спектральных коэффициентах ослабления лучей рассеянием и поглощением. В соответствии с формулами (1-21) и (1-22) можно записать эффективные сечения полного ослабления и рассеяния в виде [c.214]

Ур-ние (1) выражает баланс энергии в бесконечно малом объёме среды скорость изменения яркости / вдоль луча определяется рассеянием в данное направление я со всех др. направлений я (интегральный член) и ослаблением из-за рассеяния и поглощения (член — а/). Коэф. экстинкции а выражается в виде суммы, а = Хо + аз, энергетич. коэффициента поглощения среды а и коэффициента рассеяния 3, связанного с сечением рассеяния соотношением [c.565]

Отношение такого сечения к геометрическому сечению называется коэффициентом эффективности п обозначается Qu где i равно а, S или е (т. е. поглощение, рассеяние или ослабление соответственно). Таким образом, можно записать [c.90]

Наличие в пламени взвешенных твердых частиц приводит к ослаблению яркости источника также вследствие рассеяния света частицами. Следовательно, наличие в пламени значительного количества взвешенных твердых частиц занижает результаты измерения температур методом обращения спектральных линий. Этот метод используется не только для измерения средней температуры факела в данном его сечении, но иногда и для исследования поля температур. Выбираются спектральные линии такого щелочного металла, который либо совсем отсутствует, либо находится в очень небольшом количестве в горючем. Раствор солей щелочного металла последовательно вводят в отдельные места факела, осуществляя тем самым местное окрашивание пламени и наблюдая каждый раз обращение выбранных спектральных линий. Очевидно, что введение красителя в отдельные зоны факела в той или иной степени нарушает его температурное поле. [c.416]

Запишем уравнение накопления повреждений (4.19) для каждого структурного элемента. Чтобы учесть влияние рассеянных повреждений на перераспределение усилий в оставшихся элементах, следует считать, что правая часть уравнения также зависит от . Для учета влияния ослабления сечения макроскопическими трещинами, кроме того, следует ввести в правую часть уравнений их размеры. В даль-138 [c.138]

В другом методе ослабления лазерного пучка пользуются тонкими проволочными сетками или экранами для отражения или рассеяния известной части энергии [166]. Обычно их рассчитывают на основе простой геометрической оптики, так что ослабление пропорционально доле площади, перекрываемой проволочками. Сетки можно поворачивать и тем самым плавно изменять ослабление приблизительно в 2 или 4 раза, а пара сеток, установленных под прямым углом друг к другу, позволяет менять ослабление в еще больших пределах. Характеристики таких сеток рассчитываются без учета дифракционных эффектов, а поэтому размеры проволоки и расстояние между ними должны во много раз превышать длину волны. Кроме того, в пучок должно вмещаться много проволок, иначе будут получены ошибочные результаты. Большое число таких сеток с разными угловыми ориентациями трудно установить в ряд (для сильного ослабления) при работе с хорошо коллимированными пучками, но для некогерентных пучков была продемонстрирована возможность большого ослабления [167]. Итак, хотя такие сетки способны выдерживать большие пиковые мощности, они наиболее пригодны для пучков со сравнительно большими сечениями. Сетки из параллельных проволочек создают также некоторые поляризационные эффекты, пропуская несколько больше излучение, поляризованное перпендикулярно проволокам, нежели излучение, поляризованное параллельно. [c.139]

Величина сг численно равна числу актов рассеяния (и поглощения в случае, когда измеряется полное ослабление пучка), отнесенному к единичному потоку частиц (т. е. числу актов, поделенному на число падающих частиц, проходящих в 1 сек через площадку в 1 см , нормальную потоку). Иначе говоря, эффективное сечение представляет собой вероятность возникновения реакции (или рассеяния) в единичном потоке при прохождении слоя мишени в 1 см, содержащего одну рассеивающую частицу. [c.67]

В силу большого значения бора для нейтронных счетчиков, выполнение закона 1/ для реакции 5В (п, а)зЬ1 проверялось с особой тщательностью методом ослабления пучка [52, 11, 96, ПО, 130, 40] и считается сейчас подтвержденным. По измерениям Вечера и др. [11] эффективное сечение захвата естественного бора для нейтронов с энергией 0,025 еУ составляет 708 10 см . -Эффективные сечения радиационного захвата многих элементов для тепловых нейтронов также были измерены методом ослабления пучка. Однако простой метод ослабления пучка перестает быть применимым в тех случаях, когда с эффективным сечением захвата сравнимо эффективное сечение рассеяния (см. ниже). Чтобы уменьшить влияние рассеяния, предлагались различные варианты такого метода. Например, образец , который должен [c.49]

Следует, однако, отметить, что эти рассуждения верны при условии, что контролируемое изделие имеет безграничную среду в плоскости, перпендикулярной направлению прозвучивания. Если изделие и.меет размеры, при которых крайние лучи не доходят до боковых граней, то такое допущение обоснованно. Чем. меньше поперечные размеры изделия, тем больше энергии отражается его боковыми гранями в сторону данной грани. При весьма малых размерах сечения изделия по отношению к длине волны изделие становится своего рода волноводом, в котором пря.молинейное рассеяние практически отсутствует, ослабления звука, связанного с увеличением расстояния, не происходит и, следовательно, чувствительность, определяющаяся, главным образом, затуханием УЗК в металле, не падает столь резко. [c.194]

Решение получается в виде численной зависимости коэффициентов ослабления, поглощения и рассеяния излучения единицей поперечного сечения частицы от относительного размера частицы р. [c.22]

Величины Сосл., Срас., Спогл. назывзются соответственно сечениями ослабления, рассеяния и поглощения. Они имеют размерность площади. Вообще говоря, они являются функциями ориентации частицы и состояния поляризации падающего света. [c.23]

Основная трудность использования метода лучевого анализа состоит в достаточно корректном учете рассеянного в защите излучения. Например, для быстрых нейтронов часто рассеянное излучение можно учесть, приняв 2 (г) равным сечению выведения 2выв (г) или сечению ослабления в геометрии широкого пучка, для у-квантов — введением в формулу (12.26) фактора накопления в экспоненциальном виде. [c.140]

По напряженностям электрического и магнитного полей в падающей Епад, Нпад и дифрагированной Е, Н волнах несложно определить эффективные сечения ослабления, связанные с рассеянием и поглощением электромагнитной энергии на частице. [c.13]

В действительности же, как было замечено выше, безразмерный коэффициент ослабления лучей для предельно больших частиц равен двум, а эффективное сечение ослабления составляет удвоенную площадь поперечного сечения частицы. Это означает, что большие частицы отбирают из потока в два раза больше энергии, чем падает на площадь их поперечного сечения. Такое удвоение ослабления связано с наличием особых дифракционных явлений на больших частицах, приводящих к специфическому характеру их индикатрисс рассеяния. [c.41]

Кристаллические иейтроиные фильтры. Для системы беспорядочно ориентированных кристаллитов в по-ликристаллическом нейтронном фильтре условие Вульфа — Брегга удовлетворяется только для нейтронов с длиной волны К<а2с1щ, гда — максимальное меж-плоскостное расстояние кристаллической решетки. При прохождении пучка нейтронов через такой фнльтр из пучка вследствие когерентного рассеяния будут выводиться нейтроны с К< 2 т- Ослабление нейтронов с К > 2йщ происходит за счет процессов некогерентного упругого рассеяния, теплового неупругого рассеяния и поглощения. Для многих веществ сечения последних трех процессов много меньше, чем сечение когерентного рассеяния, поэтому в пучке, прешедшем через фильтр, практически отсутствуют нейтроны с K< 2d . [c.929]

Если представить асимптотику волновой функции на больших расстояниях как суперпозицию сходящейся и расходящейся волн, то при чисто упругом рассеянии их амплитуды одинаковы (формула (13.51)), а при наличии неупругого рассеяния интенсивность расходящейся юлны с заданным I ослаблена по отношению к интенсивности сходящейся волны в отношении 5, . Поскольку это ослабление связано с неупругим рассеянием, то эффективное сечение неупругого рассеяния имеет вид [c.253]

Сечение поглощения обычно значительно превышает как эффективное (с учетом тущения) сечение флюоресценции, так и сечение комбинационного рассеяния. Следовательно, на основе ослабления пучка лазерного излучения с соответствующим образом подобранной частотой можно создать чувствительный метод определения средней концентрации определенной компоненты. Для того чтобы выделить вклад поглощения интересующей нас молекулы в ослабление лазерного пучка, обычно применяется метод так называемого дифференциального поглощения, Данный метод предполагает использование двух частот одной в центре линии из полосы поглощения интересующей нас молекулы, а другой — в крыле этой линии. За редким исключением, большинство полос поглощения, представляющих интерес для дистанционного зондирования, лежит в ИК-области спектра и соответствует колебательно-вращательным переходам [124]. Хотя в принципе при таком подходе используется биста-тическая схема лидара остроумное использование отражателей или топографических рассеивателей позволяет работать с более удобным моностатическим лидаром [183—191] К основным недостаткам этого метода относятся низкое пространственное разрешение и малая чувствительность ИК-детекторов. [c.237]

Рассеяние рентгеновского излучения слабо зависит от энергии проникающего излучения, тогда как поглощение пропорционально " . Из соотношений между сечениями поглощения и рассеяния можно получить значения ускоряющих напряжений (У на излучателе рентгеновских аппаратов, которые являются предпочтительными при проведении радиоско-пического контроля. В частности, для изделий из легких сплавов на основе алюминия и титана при I/ около 1Q0 кВ ослабление первичного пучка за счет процессов поглощения и рассеяния равновероятно, а при 1У около 300 кВ только 10 % пучка поглощается. Равновесие между поглощением и рассеянием для сплавов на основе железа наблюдается при ускоряющем напряжении 250 кВ, а соответственно небл эгопрнятное сочетание указанных характеристик при напряжении 400 кВ. Таким образом, исходя из критериев максимального качества теневого изображения и минимальной радиационной нагрузки на обслуживающий персонал, максимальные уровни ускоряющих напряжений на излучателях в радиоскопических системах контроля следует выбирать равными 100 и 250 кВ соответственно для изделий из легких сплавов и стали. [c.370]

Уравнение (1) определяет зависимость интенсивности узкого пучка -лучей поело поглощения пульпой, движущейся по пульпопроводу постоянного сечения, от плотности пульпы и справедливо в диапазоне энергий излучения, когда ослабление -лучей в оснопном определяется комптонов-ским рассеянием. [c.174]

В литературе встречаются указания, что за счет дифракционных явлений большие частицы отбирают из потока излучения в 2 раза больше энергии, чем падает на площадь их поперечного сечения . Видимо, подобную формулировку об отъеме энергии можно применять без оговорок только тогда, когда приемниками излучения являются оптические устройства, и важно, насколько ослабленным приходит луч в определенную точку, лежащую, например, строго на его первоначальном направлении. В этом случае потерянным ( отнятым из потока) может действительно являться и отбрасывае.мое крупной частицей вперед излучение, коль скоро оно все же рассеяно, хотя бы в пределах довольно узкого телесного угла. Но в рассматриваемой здесь задаче теплообмена отнятым из потока будет лишь излучение, отброшенное назад. Поэтому во многих случаях теплообмена излучением в дисперсных системах крупных частиц роль дифракции на них может оказаться не особенно большой. Ведь при малой объемной концентрации частиц они не взаимодействуют, а для отдельной крупной частицы индикатриса рассеяния вытянута вперед. При плотной упаковке частиц возникнет кооперативный [c.84]

Рис. 4. Зависимость отношения Д = о(е -1-р- е +адро-ны)/а м от квадрата переданного электроном 4-им-нульса ( 1 для угла рассеяния электронов 0= 10 и для различных значений полной энергии IV адронов конечного состояния в системе центра масс (а м — дифференциальное сечение рассеяния электронов на ТОЧЕЧНОЙ частице). Ослабление зависимости R от при увеличении W указы- вает на постепенный переход к точечноподобному характеру глубоко неупругого рассеяния электронов на протоне. Штрихпунктирная кривая демонстрирует кардинально иное поведение R для упругого рассеяния электронов на протоне, в котором последний выступает как целое.

Интенсивность гамма- или рентгеновского излучения измеряется как характеристика, определяемая отношением потока излучения к площади сечения, через которую проходит этот поток. Интенснв-пость падающего потока и долей излучения, поглощенного или рассеянного объектом, ослабление интенсивности зависят от толщины просвечиваемого материала, его плотности и однородности и длины волны излучения. [c.93]

Вероятностная природа усталостного разрушения, зависящего от дефектов структуры и поверхности металла, отражается на закономерностях подобия при этих разрушениях. С увеличением напрягаемых переменными напряжениями объемов увеличивается вероятность ослабления сопротивления металла разрушению бопее значительными дефектами и их сочетанием, уменьшается предел усталости, ослабляется рассеяние. Влияние абсолютных размеров на усталостные свойства металла возрастает с увеличением его неоднородности, особенно сильно проявляясь на литых и крупнозернистых структурах. С уменьшением вероятности ра.з-рушения влияние абсолютных размеров ослабевает, так как в соответствии со статистическими представлениями рассеяние уменьшается с увеличением напрягаемых объемов, и кривые усталости для низких вероятностей разрушения при различных размерах сечений сближаются. При сложных напряженных состояниях усталостные разрушения для металлов в вязком состоянии в основном определяются максимальными или октаэдрическими касательными напряжениями, как. это следует, например, из данных исследования усталости конструкционных сталей. Большинство результатов укладывается между предельными шестиугольником касательных напряжений и эллипсом октаэдрических. Для металлов в хрупком состоянии разрушения определяются главными растягивающими нормальными напряжениями, они располагаются ближе к предельному квадрату предельных нормальных напряжений. Форма усталостного излома при кручении для вязких металлов свидетельствует о зарождении усталостного разрушения по направлению действия наибольших касательных напряжений. Для хрупких металлов трещина возникает сразу в направ.т1е-нии действия наибольших нормальных напряжений. Развитие трещины обычно следует поверхностям мальных напряжений. [c.384]

Чтобы учесть ослабление луча за счет рассеяния и поглогцения на пути к глазу наблюдателя, достаточно умножить выражение (45) на Относя, кроме того, полученное произведение к единице поперечного сечения цилиндра, мы приходим к (43). [c.360]

Ослабление интенсивностн света. В результате рассеяния плотность потока энергии распространяющегося в среде света ослабляется. Если пучок света имеет поперечное сечение ст, то на длине пути ёл он встречает Л стс1л рассеивателей, каждый из которых выводит из пучка мощность (47.13). Следовательно, мощность потока энергии в пучке уменьшается [c.295]

П4.1.6. Ядерные силы. Источником информации о ядерных силах могут служить опыты по рассеянию в процессе столкновений падающих частиц. Для этого вводят понятие эффективного (поперечного) сечения процесса а = — А//(/ггАх), где / = Ну — плотность потока частиц, падающих на мишень, N — число падающих частиц в единице объема, V — скорость падающих частиц, п — число рассеивающих частиц в единице объема мишени. Ах — толщина мишени. А/ — ослабление плотности потока в слое Ах. Величина а равна числу актов рассеяния (поглощения), отнесенному к единичному потоку частиц (числу актов, деленному на число падающих частиц, проходящих за 1 с через нормально поперечную площадку [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...