Радиационная эффективные сечения

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Существует два основных подхода к определению потенциалов с требуемой точностью вычисление в приближении Томаса — Ферми (ТФ), которое в настоящее время имеет множество модификаций, и построение эмпирических и полуэмпирических выражений для потенциалов, В данном параграфе мы приведем потенциалы и соответствующие им эффективные сечения, используемые в физике радиационных повреждений, и укажем области их применимости. [c.34]

Приведенные кривые спектральных коэффициентов ослабления описывают радиационные свойства частиц углерода в пламенах жидких и твердых топлив, по которым могут быть определены их излучательная, рассеивающая и поглощательная способности. Для перехода от приведенных спектральных величин к интегральным достаточно произвести графическое или численное интегрирование полученных зависимостей по длине волны А и параметру р. При этом для определения локальных эффективных сечений рассеяния и поглощения необходимо знать также фракционный состав частиц углерода в рассматриваемой зоне пламени на заданном расстоянии от горелки. [c.115]

Из формулы (2-50) видно, что полидисперсные системы, состоящие из частиц больших размеров, моделируются эквивалентными им по радиационным характеристикам монодисперсными системами частиц диаметром Площадь эффективного сечения ослабления для таких частиц, как и следовало ожидать, в два раза превышает суммарную площадь поперечного сечения частиц /ао- Причины этого явления были подробно рассмотрены ранее в 2-2. [c.71]

Таким образом, спектральное эффективное сечение поглощения для полидисперсной системы частиц равно спектральному эффективному сечению поглощения условной монодисперсной системы с размером частиц х о- Это свойство полидисперсных систем с функцией распределения частиц по размерам (4-17) удобно использовать при расчетах радиационных характеристик газовых потоков, содержащих частицы произвольных размеров. [c.137]

Эффективное сечение радиационного захвата нейтронов в тепловой области (изотопами и также следует [c.329]

Чтобы разъяснить это обстоятельство, заметим, что в тепловой области, вообще говоря, нельзя пользоваться введёнными в 35 сечениями, усреднёнными по большему числу уровней. Эти сечения определяются главным образом значениями энергии, лежащими вблизи резонансных уровней. Если вблизи тепловой области нет резонансных уровней, то эффективное сечение в тепловой области может быть суще ственно меньше усреднённого сечения. Именно так и обстоит дело с радиационным захватом нейтронов ядрами основного изотопа для которых энергия наиболее низко располо- [c.330]

Поскольку эффективное сечение рождения пары зависит ог заряда ядра элемента так же, как сечение радиационных потерь заряженных частиц, здесь тоже применимо понятие радиационной единицы длины для измерения пути в веществе. [c.154]

В силу большого значения бора для нейтронных счетчиков, выполнение закона 1/ для реакции 5В (п, а)зЬ1 проверялось с особой тщательностью методом ослабления пучка [52, 11, 96, ПО, 130, 40] и считается сейчас подтвержденным. По измерениям Вечера и др. [11] эффективное сечение захвата естественного бора для нейтронов с энергией 0,025 еУ составляет 708 10 см . -Эффективные сечения радиационного захвата многих элементов для тепловых нейтронов также были измерены методом ослабления пучка. Однако простой метод ослабления пучка перестает быть применимым в тех случаях, когда с эффективным сечением захвата сравнимо эффективное сечение рассеяния (см. ниже). Чтобы уменьшить влияние рассеяния, предлагались различные варианты такого метода. Например, образец , который должен [c.49]

В табл. 6 даны тепловые эффективные сечения (главным образом для радиационного захвата) для некоторых важных ядер, причем допущено, что для них (хотя бы приближенно) выполняется закон 1/у . Сечения приведены к значению ств=708- Ю- см . Из приведенных в таблице данных видно, что эффективные сечения очень сильно меняются при переходе от одного ядра к другому. Как и для случая расположения резонансных уровней, от современной теории ядра нельзя ожидать никаких теоретических предсказаний относительно величин отдельных сечений. Если данные относятся к естественной смеси изотопов, то отмечающий массовое число индекс опускается, а период полураспада [c.50]

В присутствии замедлителя радиационный захват тепловых нейтронов ответственен за большую часть наведенной активности. Эффективные сечения захвата для быстрых нейтронов очень малы они составляют примерно около см для ядер с массовым [c.54]

В метастабильные состояния, из которых ионизация может произойти либо путем столкновения, либо с помощью поглощения кванта. В обоих случаях имеют место радиационные переходы однако обычно соответствующие времена жизни достаточно велики, так что, очевидно, этими процессами возбуждения можно пренебречь при рассмотрении вклада в структуру фронта ударной волны. Но необходимо подчеркнуть, что при проведении подробного анализа необ ходимо исследовать каждый отдельный случай. Хотя процессы возбуждения иногда могут завершаться некоторыми одноступенчатыми процессами, недостаток знаний эффективных сечений часто препятствует включению их в расчеты с целью получения количественных результатов. [c.479]

Эффективная радиационная температура 433 Эффективное сечение дифференциальное 134, 522—528 [c.552]

Очевидно, что для урана-238 доплеровское уширение уровней приводит к возрастанию резонансного поглощения (см. разд. 8.3.5) и уменьшению реактивности. Этот эффект мол<но рассчитать с большой степенью точности. Для делящихся материалов, таких как плутоний-239, доплеровское уширение увеличивает эффективные сечения как деления, так и радиационного захвата, и поскольку резонансы разрешены только до энергий 50 эв, то по существу все эффекты реактивности в быстрой системе возникают из-за уширения неразрешенных резонансов. При этом сомнения, касающиеся значений резонансных параметров, включая их средние величины, распределения и формы резонансов, делают эти расчеты очень неопределенными. [c.360]

Кроме того, существует некоторое ослабление эффектов из-за того, что происходит возрастание сечений реакций (п, у) и (п, /). По-видимому, э к-тивное сечение радиационного захвата возрастает с температурой быстрее, чем эффективное сечение деления, из-за того, что наиболее важные делительные резонансы имеют большие ширины, чем основные захватные. Следовательно, неясно в принципе, приводит доплеровское уширение резонансов в делящемся материале к возрастанию или к уменьшению реактивности системы на быстрых нейтронах. [c.360]

Рис. 9.5. Зависимость эффективного сечения радиационного захвата нейтронов ядрами серебра от энергии начальных нейтронов в интервале 0.01—100 эВ.

Если для плотного слоя известны методы расчёта радиационной составляющей эффективной теплопроводности [Л. 313, 314], зачастую небольшой по величине, то для дисперсных потоков типа газовзвесь и с повышенной концентрацией эти методы лишь разрабатываются. Так, в [Л. 257] указывается, что авторами разработана методика экспериментального определения эффективной степени черноты движущихся дисперсных систем, учитывающая (в отличие от принципа обычного радиометра) многократные переизлучения. Для этой цели согласно [Л. 257] достаточно экспериментально измерить температуры излучателя и приемника, а затем из балансового уравнения найти эффективную поглощательную способность. Остается неясны.м, какую температуру частиц, играющих роль приемника или излучателя, следует брать в расчет, поскольку по длине и сечению потока существует градиент температур частиц, усиленный излучением. В [Л. 66] в качестве расчетной поверхности нагрева принимается эффективная поверхность частиц дисперсного потока fo, а в качестве приведенной степени черноты потока [c.269]

Длительных эксплуатационных наблюдений за работой котла по причинам организационного характера провести не удалось. Тем не менее проведенные многократные пуски, наладочные работы и теплотехнические испытания позволили определить особенности эксплуатации котла и его фактические параметры и наметить пути улучшения конструкции. Вместо корытчатого водораспределителя для первой ступени целесообразно применять перфорированные трубы с расположением отверстий, обеспечивающим равномерное распределение воды но сечению и полное смачивание стенок корпуса котла. Для орошения насадки второй ступени следует также применять более эффективно работающий водораспределитель, чтобы исключить влияние неточной установки корыт на распределение воды. Для увеличения объема топки и обеспечения возможности ее ремонта необходимо устроить вместо внутренней топки выносную. Вместо радиационного зонта для обеспечения должного подогрева воды от температуры мокрого термометра до расчетной следует предусмотреть в топке радиационную поверхность в виде водяной рубашки. [c.228]

Одним из методов организации рабочего процесса в топке котла или в камере охлаждения КУ на высокотемпературных отходящих газах или ЭТА является организация объемного охлаждения газов. В КУ традиционных типов охлаждение отходящих газов при исходной температуре выше 1200—1300 К происходит в радиационных камерах, охлаждаемых настенными радиационными экранами. В них наиболее интенсивно охлаждаются пристенные слои газового потока, приосевая же зона, не видящая экраны, охлаждается вяло, температура газов в приосевой зоне на 100—200 К выше, чем в пристенных зонах. Это обусловливает неравномерность поля температуры газов в поперечном сечении потока не только в топке и на выходе из нее, но и в конвективном газоходе. В результате снижаются надежность, эффективность и экономичность работы топки и расположенных за ней конвективных поверхностей нагрева. [c.192]

Основное влияние резонансов на эффективный коэффициент размножения (или реактивность) или другие собственные значения обусловлено поглощением нейтронов, как радиационным, так и приводящим к делению. Вдали от резонансных пиков такое поглощение оказывает относительно небольшое влияние на перенос нейтронов. Следовательно, при оценке многогрупповых сечений, например, с помощью уравнений (4.26) и (4.27) очень важно, чтобы резонансное поглощение правильно учитывалось в зна- [c.347]

Исследование характеристик захваченных носителей такого типа началось только сейчас [2.47]. С одной стороны, известно, что эффективность захвата дырок при комнатной температуре (от 10 и 20%) намного выше эффективности захвата электронов (она не выше 10 ). Сечение захвата дырок по порядку величины равно 10 см , а плотность насыщения захваченных дырок 10 - 10 см" . Дырки локализуются вблизи границы раздела 8102 - 81. С другой стороны, захваченные электроны распределены во всем окисле. Существует несколько типов электронных ловушек с сечениями захвата, изменяющимися от 10 до 10 см . В настоящее время неизвестна природа зависимости параметров захвата как дырок (не радиационного происхождения), так и электронов от условий проведения технологических процессов. В настоящее время эта зависимость исследуется, поскольку возможность создать СБИС с субмикронными размерами элементов во многом зависит от минимизации рассматриваемых эффектов захвата зарядов. [c.70]

Выше уже отмечалось, что составное ядро (ядро, захватившее нейтрон) может не только делиться, но может и излучать у-фотон или нейтрон. В таблице 14 приведены эффективные сечения (а — деления, — радиационного захвата, — неупругого рассеяния), характеризующ,ие вероятность этих процессов для ядер, облученных тепловыми нейтронами. [c.305]

Физической основой нейтронной радиографии является зависимость сечения взаимодействия излучения с веществом от характеристик вещества и прежде всего от его атомного номера и массового числа. В отличие, например, от рентгеновского и v-излучений эта зависимость для нейтронов (преимущественно низких энергий) выражена более сильно и имеет до некоторой степени противоположный характер (рис. 40). В связи с тем что эффективные сечения взаимодействия а нейтронов с ядрами веществ увеличиваются с понижением энергии нейтронов (рис. 41), в радиационной дефектоскопии нащли преимущественное использование тепловые и надтепловые нейтроны. Из анализа кривых следует, что нейтроны вполне целесообразно использовать при дефектоскопии таких веществ, как марганец, бор, кадмий, водород и др. В этих веществах наблюдается резкое изменение а в зс-висимости от энергии, что позволяет хорошо выявлять дефекты. [c.338]

В настоящее время в этом методе используется главным образом радиационный захват нейтронов с реакцией (л, 7) и большим эффективным сечением. Сечение реакции п, f) тяжелых ядер приближенно выражается соотношением Од = 160/ / барн, где Е — энергия нейтронов в элек-тронвольтах. Сечения особенно велики в области тепловых нейтронов [12]. [c.137]

Эффективные сечения радиационного захвата медленных нейтронов могут достигать чрезвычайно больших значений, в тысячи раз превосходящих геометрические размеры захватывающих ядер. Например, сечение захвата медленных нейтронов ядрами 4а1п превышает 20 000- см" , для gRh оно составляет около 6100- 10"2 . и т. д. [c.241]

Эффективные сечения для тепловых нейтронов. Исключая окрестности резонансных уровней, медленные нейтроны всегда поглощаются с эффективным сечением, обратно пропорциональным скорости ( закон I/o ). Поглощение приводит к радиационному захвату или к одному из немногих производимых медленными нейтронами процессов, которые сопровождаются испусканием тяжелой заряженной частицы, в частности к реакциям 3Li (n,a)iH , дВ (п, a)зLi 7Ы (п,р)бС , 17С1з (п, р) и к делению. Закон 1/да становится понятным из того замечания, что в отсутствие резонанса вероятность захвата нейтрона возрастает пропорционально времени пребывания нейтрона поблизости от ядра, т. е. обратно пропорционально скорости нейтрона. Если обозначить эффективное сечение для нейтронов с энергией 0,025 eV (имеющих скорость о) через сгд, а для нейтронов, имеющих скорость v — через а, то [c.48]

Так как эффективное сечение для испускания кванта тормозного излучения и радиационные потери энергии электрона находятся в прямой зависимости, то для нахождения максимальных энергий для тулиевого источника пользввались кривыми вероятности радна-28 [c.28]

Ква 1,товая электродинамика в принципиальном отношении сохранила тот же подход к проблеме, основанный на методе последоват приближений [еоамугце-HUU теория). Но ее методы позволяют учесть Р. и., т. е. действие собств. поля на электрон, практически с любой степенью точности причем не только диссипативную часть Р. и. (затухание спектральных линий), но и потенциальную ее часть, т. е. эффективное изменение внешнего поля, в к-ром движется электрон. Это проявляется в изменении энергетич. уровпей (см. Сдвиг уровней. Радиационные поправки) и изменении эффективных сечений процессов столкновений. [c.383]

Анализ различных механизмов ионизации в ударной волне в аргоне (и вообще одноатомных газов) содержится в уже цитированной выше работе Л. М. Бибермана и И. Т. Якубова [93]. Авторы исследовали влияние вариаций в выборе эффективных сечений ионизации ударами электронов и атомов, роль ступенчатых и радиационных процессов. Они пришли к выводу о том, что в ускорении образования начальных электронов решающую роль должно играть возбуждение атомов резонансным излучением, выходящим из равновесной зоны. Благодаря этому эффекту сильно повышается концентрация возбужденных атомов, которые легкО ионизуются электронным ударом. Учет этого позволил авторам значительно сократить расхождения между расчетными и экспериментальными значениями времени релаксации и добиться удовлетворительного согласия тех и других. Надо сказать, что в вопросе об ионизационной релаксации, в особенности о механизме начальной ионизации, полной ясности еще нет. Отметим работу [95], в которой изучалась релаксация в ксеноне, и работу [96] о влиянии излучения. [c.396]

Радиационны захват быfimpыx нейтронов Лля всех ядер эффективные сечения радиационного захвата нейтронов меньше 16. В случае некоторых ядер, таких, как 1 Ва N = 82), аоврь = 126), В1 (Л/ = 126), эффективные сечения исключительно малы — порядка 2 мб. Это объясняется тем, что числа 82 и 126 являются магическими числами и ядра с таким числом нейтронов исключительно стабильны. [c.268]

В радиоактивные загрязнения контура АЭС на быстрых нейтронах вносит свой вклад и активация элементов самого теплоносителя. Это продукты ядерных реакций (п, р) и п, а), идущих на изотопах кислорода и азота. Основным радиоактивным изотопом, влияющим на радиационную обстановку работающей станции, является короткоживущий азот-16 (Т 1/2 = 1,35 с). Вклад в радиационную обстановку вносит также и фтор-18, образованный в результате взаимодействия высокоэнергетичных протонов отдачи с кислородом-18 по реакции (р, п). Эффективный порог этой реакции 5,5 Мэв с постоянством сечения реакции до 10 Мэв. [c.64]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Если при распределении требующейся радиационной поверхности нагрева площади стен топки оказывается недостаточно, необходимо увеличить объем топки, однако не бэлее того, что требуется по условиям горения наименее реакционного топлива (АШ), или применить двухсветные экраны. В последнем случае коэффициент эффективности экрана берется по фиг. 10-15 без учета излучения обмуровки, а вместо площади стен в формулу (10-23) подставляется удвоенная плJщaдь сечения топки, в которой расположен двухсветный экран. [c.428]

При многорядных поверхностях нагрева распределение радиационной нагрузки между отдельными рядами производится в соответствии с коэффициентами эффективности. Обшая радиационная нагрузка таких поверхностей нагрева известна из теплового расчета топки и равна средней нагрузке топки, умноженной на площадь сечения газового окна топки. Из этого общего количества тепла йрРд ккал/час первый ряд воспринимает ккал/час, а на второй ряд падает (1 — х- р) ккал/час. Соответственно второй ряд воспринимает 2(1 — х ) BpQ и пропускает (1 —Х2р) — ккал/час и т. д., где Х1р, х р,.-.— коэффициенты эффективности первого, второго и т. д. рядов, определяемые по графику фиг. 10-15 без учета излучения обмуровки. [c.464]

Без сомнения накопители имеют серьезные преимущества перед синхротронами как источники СИ, в частности благодаря возможности длительного использования излучения моноэнергетических электронов. На синхротроне в отличие от накопителя в каждом цикле ускорения необходимо лри помощи прерывателя (механического модулятора) выделять временной участок (при 50 Гц порядка 5 мс), на котором электроны можно считать моноэнергетическими (вершина синусоиды). Это существенно снижает эффективность использования синхротрона в качестве источника. Есть и другие важные преимущества у накопителей как источников СИ, связанные с меньшим сечением пучка электронов, возможностью накопления большего числа частиц на орбите, более высоким вакуумом (10 тор), более низ1ким радиационным фоном вокруг накопителя, что позволяет располагать аппаратуру в непосредственной близости-от источника СИ, и др. Синхротроны как источники СИ сыграли свою важную историческую роль в освоении СИ — на них было обнаружено синхротронное излучение, исследованы его основные характеристики, начаты (и идут до сих пор) эксперименты по использованию СИ. Но будущее, конечно, за накопителями — именно на основе накопителей созданы и разрабатываются специализированные источники СИ. Мы приводили выше (табл. 1, 2) характеристики основных синхротронов и накопителей. В табл. 3 приводятся характеристики действующих источников СИ (синхротронов и накопителей) у нас в стране. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...