Сеченне рассеяния

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Здесь и далее обозначения идентичны обозначениям гл. IV и V, Для активной зоны до Е) = да% Е). Это уравнение удается решить лишь для некоторых частных случаев зависимости дифференциальных сечений рассеяния о ( -> ). Так, для моно-энергетического источника да(Е)=Ь Е — Е ) в непоглощающей упруго замедляющей среде [с дифференциальным сечением [c.16]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

В табл. 1.4 указаны значения полных микроскопических сечений рассеяния интересующих нас ядер. [c.300]

Микроскопические сечения рассеяния, барн [c.301]

Полное эффективное сечение рассеяния можно определить как отношение полного числа рассеянных за единицу времени из падающего пучка частиц к полному числу частиц пучка, прошедших в единицу времени через единичное сечение, расположенное перпендикулярно к пучку. [c.27]

Комплексная величина / (fe, к ), имеющая размерность длины, называется амплитудой рассеяния. Квадрат модуля амплитуды рассеяния определяет дифференциальное эффективное сечение рассеяния [c.199]

Для характеристики различных видов взаимодействия вводятся сечение рассеяния а,, сечение деления ядер а , сечение радиационного поглощения сечение ядерного фотоэффекта и т. д. [c.272]

Средняя плотность потока энергии в падающей волне есть pv . Поэтому дифференциальное сечение рассеяния равно отношению [c.419]

Для монохроматической падающей волны среднее значение квадрата второй производной от скорости но времени пропорционально четвертой степени частоты. Таким образом, сечение рассеяния звука телом, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, пропорционально четвертой степени частоты. [c.419]

Седловые траектории 165 Сечение рассеяния 419 Скачок уплотнения 456 Скорость групповая 369 [c.732]

Другими важными характеристиками замедлителя являются сечение рассеяния а, и сечение поглощения Оа для тепловых нейтронов (см. п. 4 и 5). [c.297]

Если при энергиях Тп > 1 эв атомы водорода, входящие в состав молекул замедлителя (например, воды), можно было считать свободными, то при Тп эв этого делать нельзя. Нейтрон с такой энергией не выбивает протона из молекулы, а возбуждает в ней колебательные или вращательные уровни, а при Тп< < 1 эв упруго рассеивается на ней как на единой тяжелой частице. Таким образом, приведенная масса сталкивающихся нейтрона и протона возрастает вдвое. Это приводит к изменению сечения рассеяния, средней потери энергии в одном соударении и среднего косинуса угла рассеяния. [c.298]

Как уже указывалось, условием эффективного протекания процесса замедления является существенное превышение сечения рассеяния нейтронов ядрами замедлителя над сечением захвата. [c.298]

После того как в процессе замедления нейтроны станут тепловыми, дальнейшее уменьшение их энергии прекращается, они перемещаются в замедлителе, сохраняя в среднем тепловую энергию. Легко видеть, что этот процесс может быть приближенно описан простым диффузионным уравнением, известным в кинетической теории газов. Такая возможность вытекает ив того, что в хорошем замедлителе (в котором сечение рассеяния s значительно превышает сечение поглощения Оа) тепловой нейтрон может испытать очень много соударений с ядрами до захвата [c.311]

Селективный захват не всегда является преобладающим процессом взаимодействия нейтронов с ядрами. Ряд элементов (например, Ag, Au), имеющих большие сечения для (п, у)-реакции, отличаются также заметными (несколько десятков барнов) сечениями резонансного рассеяния, а некоторые элементы имеют очень большие сечения рассеяния (осо 1200 барн при 7 рез — [c.346]

Быстрые нейтроны (7 = 10-ь20 Мэе) с большой вероятностью испытывают неупругое рассеяние, сечение которого согласно боровской модели о ядре — черном шарике равно Ону = = я(7 -f )2 а также упругое дифракционное рассеяние, сечение которого, согласно той же модели, тоже равно Одр = = n R + ку пк . Дифракционная природа последнего процесса подтверждается специфической зависимостью сечения от угла рассеяния. Суммарное сечение рассеяния равно Ор = = 2n(i Ч- )2 и в этой области энергий составляет по- [c.357]

Роль размеров установки очевидна с уменьшением размеров процент нейтронов, вылетающих через ее поверхность, увеличивается, так что при малых размерах установки цепная реакция становится невозможной даже при благоприятном соотношении между процессами поглощения и образования нейтронов . Минимальные размеры ядерной установки, при которых цепной процесс еще возможен, называются критическими размерами. Аналогично, минимальная масса делящегося вещества, в котором может происходить цепная реакция, называется критической массой. Критические размеры установки могут быть снижены, если ее окружить так называемым отражателем, т. е. слоем неделящегося вещества с малым сечением захвата и большим сечением рассеяния. Отражатель возвращает значительную часть нейтронов, вылетевших через поверхность установки. Очевидно, при прочих равных условиях минимальные критические размеры должны быть у установок сферической формы. О роли конструкции установки, в частности о значении размещения в ней различных материалов, мы расскажем в 43, п. 3. [c.375]

Чтобы устранить вредную роль резонансного захвата, можно применить в качестве замедлителя другое вещество с малой массой, с очень малым сечением радиационного захвата и большим сечением рассеяния. Разбавление урана замедлителем с такими свойствами должно заметно снизить роль резонансного захвата (так как при столкновении с легкими ядрами замедлителя нейтрон будет терять свою энергию большими порциями, чем при столкновениях с тяжелыми ядрами урана), в результате чего гораздо большая часть нейтронов будет благополучно замедляться до тепловых энергий. Тем не менее, если смесь урана с замедлителем однородна, роль резонансного захвата остается довольно большой, так как нейтрон любой промежуточной энергии (в том числе и резонансной) всегда может встретить на своем пути ядро 92U и поглотиться им без деления. [c.384]

В 34 мы видели, что при движении нейтронов в среде с малым сечением поглощения и большим сечением рассеяния происходит процесс замедления нейтронов, которые в конце концов становятся тепловыми, т. е. приходят в тепловое равновесие с атомами среды. При этом кинетическая энергия тепловых нейтронов по масштабу величины равна kT°, где k — постоянная Больцмана, а Т° — абсолютная температура. Чем выше температура среды, тем больше энергия теплового движения ее атомов и тем выше кинетическая энергия тепловых нейтронов. [c.479]

Очевидно, что квадрат модуля амплитуды рассеянной волны равен дифференциальному сечению рассеяния [c.492]

Подставив это выражение в (69. 19) и проинтегрировав по всему телесному углу, получим выражение интегрального сечения рассеяния через фазы [c.494]

Кроме углового распределения в опытах по п — р)-рассеянию была получена зависимость сечения рассеяния от энергии. Величина сечения для нейтронов может быть найдена измерением убывания интенсивности нейтронного пучка, на пути которого поставлен рассеиватель. [c.502]

Изучение рассеяния нейтронов на чистом параводороде и на смеси орто- и параводорода с известным соотношением компонентов (3 1) позволило получить отдельно величины сечений рассеяния на орто- и параводороде, которые оказались существенно различными [c.505]

Мэе [так как сечение рассеяния, как показывает формула (70.7), не зависит от знака параметра рассеяния]. В подобном случае говорят, что система имеет виртуальный уровень. [c.505]

В связи с этим особую ценность имеют результаты опытов по изучению элементарных процессов рассеяния нуклона на нуклоне, так как в этих опытах зарядовая независимость ядерных сил (в случае ее существования) должна проявляться непосредственно, т. е. в форме равенства этих сил, соответствующих им потенциалов и сечений рассеяния. Одним из таких результатов и является экспериментальное доказательство тождественности (р — р)- и (п — /7)-взаимодействий в so-состояниях. [c.512]

Увеличение сечения рассеяния по сравнению с сечением реакции связано с возможностью интерференции падающей волны с возникающей при рассеянии когерентной расходящейся волной. Если рассеяние не сопровождается поглощением, то расходящаяся волна не ослабевает по интенсивности, а лишь испытывает сдвиг по фазе. В результате интерференция приводит к удвоению амплитуды и, следовательно, к вчетверо большему сечению рассеяния. [c.525]

Для гомогенной смеси веществ макроскопическое сечение определяют на основе закона аддитивности. При этом из-за больщой относительной величины потери энергии при упругом взаимодействии нейтронов с легкими ядрами в качестве сечения замедления можно принимать полное сечение рассеяния на водороде и половину полного сечения для других легких ядер. На средних и тяжелых ядрах замедление нейтронов происходит преимущественно вследствие неупругих взаимодействий, число которых достигает 50% общего числа взаимодействий. Суммарный эффект неупругих и упругих взаимодейст-вг й позволяет принимать в качестве эффективного сечения замедления на средних и тяжелых ядрах 3/4 полного сечения рассеяния нейтронов. [c.300]

При изучеиии рассеяния я-мезопов па нуклонах было замечено, что сечение рассеяния как функция эффективной массы (эффективная масса равняется сумме масс частиц плюс кинетическая. энергия частиц системы) обнаруживает резкие ники при некотором значении эффективной массы системы (рис. 115). [c.377]

I. Определить сечение рассеяния плоской звуково.ч волны твердым шариком, радиус R которого мал по сравнению с длиной волны. [c.420]

Определить сечение рассеяния звука жидкой каплей с учетом сжимае-.мости жидкости н движения каили под влиянием иадаюшей волны. [c.420]

Экспериментальная проверка формулы (19.28) показала, что в некоторых случаях она дает заниженный (рассеяние а-ча-стиц на гелии), а в некоторых завышенный (рассеяние протонов на водороде) результат по сравБению с экспериментом. Дело в том, что, кроме классического эффекта увеличения эффективного сечения за счет дополнительного вклада от ядер отдачи, рассеивающихся под тем же углом, что и падающие частицы, должен быть учтен квантовомеханический эффект обмена, связанный с неразличимостью обеих частиц. Сущность этого эффекта заключается в интерференции волн, описывающих движение рассеянной частицы и ядра отдачи, благодаря чему квадрат амплитуды суммарной волны (пропорциональный вероятности или сечению рассеяния) е равен сумме квадратов амплитуд обеих волн (пропорциональных вкладам в сечение от рассеянной частицы и ядра отдачи без учета интерференции). Соответствующие исправленные формулы были получены Моттом и имеют (в нерелятивистском приближении) следующий вид [c.226]

Источниками рассеянного излучения являются связанные электроны атома, которые приходят в резонансные колебания под действием падающего излучения и вследствие этого сами становятся излучателями уквантов такой же частоты. Сечение рассеяния, рассчитанное на один электрон, равно [c.244]

Чтобы измерить угловую зависимость сечения рассеяния, в опыте было использовано несколько бочек, каждая из которых применялась для определенного угла рассеяния (9 = 20, 30,. 35, 40, 50, 60, 70 и 80°). Результаты измерений приведены на рис. 138, где для сравнения даны теоретические кривые, построенные в предположении, что радиус R черного шара раве 6-10 з см (кривая /), 7,5-10" з см (кривая 2) и 9-10 см (кривая (3). Из рисунка видно, что экспериментальные точк лучше всего согласуются с теоретической кривой дифракционного рассеяния, построенной в предположении, что = = 7,5- 10 з см. Такую примерно величину и имеет радиус ядра свинца. Тем самым было доказано существование дифракционного рассеяния быстрых нейтронов на ядрах свинца. [c.350]

Для рассматриваемого интервала энергий сечение рассеяния значительно превосходит сечение захвата, поэтому можно считать, что полное сечение Од взаимодейств ия нейтронов с ядрами примерно равно [c.351]

Существенно заметить, что знак фазы не влияет на величину сечения рассеяния. Это объясняется тем, что сечение рассеяния выражается через квадрат модуля волновой функции. Поэтому знак фазы можно определить экспериментально только при использовании интерференции ядерного рассеяния с кулоновским или между двумя ядерными рассеяниями, происходящими при различных взаимных ориентациях опинов. В обоих случаях известен знак одного из интерферирующих взаимодействий (куло-новского — теоретически, ядерного — при параллельно направленных спинах — как соответствующего связанному состоянию), который позволяет определить знак фазы другого взаимодействия. [c.498]

Величина максимального сечения рассеяния может быть по-лучела из простых квазиклассических рассуждений, аналогичных проведенным в 35, п. 1 для оценки максимальной величины сечения реакции он при заданном /. Для этого рассмотрим картину взаимодействия частиц с моментом I с ядром. Повторяя рассуждения, проведенные в 70, п. 1, получим для параметра удара р(, т. е. для расстояния, на которое могут лететь частицы с импульсом р, следующий ряд значений р = 1//(1 + 1), где [c.525]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...