Состояния возбужденные

Повышение циклической прочности при нестационарных режимах нагружения в большинстве случаев обусловлено снижением средней амплитуды напряжений. Периоды действия напряжений малой амплитуды, поддерживающих металл в состоянии возбуждения, по-видимому, способствуют диффузии вакансий и залечиванию повреждений, образовавшихся в предыдущие более напряженные периоды. [c.308]

В рамках представлений, лежащих в основе теории Бора, явление испускания света отдельным атомом происходит в результате перехода из одного стационарного состояния в другое, причем предполагается, что такой переход происходит практически мгновенно. С этой точки зрения постепенное ослабление свечения означает, что возбужденный атом может оставаться некоторое время в состоянии возбуждения, пока не произойдет акт перехода в другое стационарное состояние, сопровождающийся излучением. Сам переход происходит мгновенно, но время пребывания атома в возбужденном состоянии может быть более или менее длительным. [c.729]

Состояния возбужденные 728 ---, длительность 729, 759 [c.925]

Рекомбинационная люминесценция возникает как следствие воссоединения двух частей центра свечения, отделенных друг от друга при возбуждении. Такова рекомбинация электрона и иона, образовавшихся в результате ионизации, или двух частей диссоциированной молекулы, разъединенных при возбуждении. Энергия, затраченная на ионизацию или диссоциацию, выделяется при воссоединении разделенных частиц н приводит в состояние возбуждения частицу люминофора (ион или молекулу), которая далее испускает квант по одному из рассмотренных выше механизмов. [c.248]

Альтернативный вывод. Прежде чем обсуждать вопрос об использовании (20.19) при исследовании глубины проникновения, мы дадим другой вывод основных соотношений, основанный на несколько иных предположениях, который приводит к теории, почти совпадаюшей с теорией Пиппарда. Вместо предположения о том, что энергия возбужденных состояний увеличивается на величину г при переходе от нормальной к сверхпроводящей фазе, мы просто не будем рассматривать переходы, в которых разность энергий между начальным и конечным состоянием меньше чем г. Это снова означает, что энергия низшего из рассматриваемых возбужденных состояний лежит на s выше основного состояния, однако в выражениях для матричных элементов и плотности состояний возбуждений в этих двух случаях имеется разница. [c.714]

Эту закономерность можно объяснить следующем образом. В результате поглощения возбуждающих квантов различной величины молекулы первоначально оказываются на совершенно различных возбужденных уровнях. Возвращаются же в невозбужденное состояние они с одних и тех же уровней, так как их спектры люминесценции не изменяются. Это означает, что большинство возбужденных состояний, которые могут реализоваться у данной молекулы, являются нестабильными. Лишь одно из этих состояний, характерное для молекулы в данных температурных условиях, является устойчивым. Из этого состояния всегда и осуществляется излучательный переход в невозбужденное состояние. Следовательно, у молекул, которые поглотили большие возбуждающие кванты и перешли на более высокие колебательные уровни данного электронного возбужденного состояния (или на уровни более высоких электронных состояний), должно происходить перераспределение энергии возбуждения. В результате колебательные состояния возбужденных молекул будут определяться их тепловым статистическим равновесием с окружающей средой. [c.175]

Таким образом, термолюминесценция есть вызванное повышением температуры превращение в излучение той энергии, которая была запасена в кристаллофосфоре во время предшествовавшего облучения. Это значит, что у кристаллофосфора имеются такие состояния возбуждения, переход из -которых в нормальное состояние практически не происходит при той температуре, при которой осуществлялось его возбуждение. Вместе с тем этот процесс сильно ускоряется с повышением температуры. [c.217]

Фотоны с энергией ниже 5 эВ не могут взаимодействовать с веществом таким образом, как это описано выше. Значение энергии этих фотонов, как правило, не превышает энергии связи электронов в атомах. Однако фотоны низких энергий могут вызывать атомные или молекулярные возбуждения. При этом происходит полное поглощение энергии фотона атомом или молекулой, которые переходят в возбужденное состояние. Возбужденные атомы или молекулы, возвращаясь в основное состояние, излучают один или более фотонов, которые в свою очередь могут точно таким же путем поглощаться соседними атомами или молекулами. В конечном счете энергия первичного фотона преобразуется в тепловые колебания частиц вещества, поглощающего излучение. Энергия микроволнового излучения недостаточна для ионизации вещества. Воздействуя на биологическую ткань, оно способно только вызывать ее нагрев. Хотя высказывалось много соображений относительно других видов воздействия микроволнового излучения на живую ткань, ни одно из них не получило убедительного экспериментального подтверждения (в том числе и эффекты, связанные с низкими уровнями облучения). [c.338]

Температура воз буж дени я— параметр, характеризующий распределение атомов по состоянию возбуждения Т = =f U) (населенность электронных энергетических уровней). Предполагается, что это [c.248]

Рис а 6 Схема смещения энергетических уровней ядра при возникновении изомерного сдвига б (/ — источник (s) /1 — поглотитель (а) / — основное состояние — возбужденное состояние) [c.165]

Щетки 6Щ и 6Щ любого лифта держат в состоянии возбуждения позиционное реле гРС или iP с момента приближения к этажу (т. е. с момента ухода с предыдущего этажа) до момента ухода с этажа или реверсирования схемы 3. контакты позиционных реле используются для включения сигнальных ламп в машинном помещении и на табло диспетчера, указывая, где находится в данный момент кабина каждого лифта. Цвет лампы указывает в каком направлении кабина подготовлена для движения Р. контакты позиционных реле — iP используются для разделения секционированных шин и снятия с учета при определении момента отправления тех вызовов, выполнение которых передано отправленной кабине. [c.215]

Лазеры на примесных кристаллах представляют собой системы, в которых в качестве активного вещества используются кристаллические материалы. Генерация и усиление осуществляются в этих системах в результате переходов возбужденных ионов-активаторов, введенных в решетку кристалла, в устойчивое состояние. Возбуждение (накачка) ионов элемента-активатора производится оптически, чаще всего с помощью импульс- [c.738]

Состояние возбуждения атома является неустойчивым. Электрон с новой орбиты стремится вернуться на прежнюю. [c.19]

Результаты расчета для состояния, возбужденного —> Яд( )-электронным переходом. Электронная конфигурация состояния, возбужденного -> Яв( )-пере-ходом, почти идентична. [c.39]

Здесь т и т — номера состояний возбуждения, а (7,. и 111 — соответствующие потенциалы возбуждения. Для атома первый член суммы равен I, а остальные очень малы. Поэтому можно принять Яа 1- Впрочем, надо оговориться, что это верно только при не очень больших температурах. В некоторых специальных случаях температура Б дуге может достигать десятков тысяч градусов и тогда Яа > [c.83]

Кратковременные вспышки газоразрядной лампы I (рис. 11.16) возбуждают часть атомов хрома рубинового стержня, переводя их в более высокое энергетическое состояние. Возбужденные атомы могут передавать энергию соседним [c.225]

Фотоны проникают в рубиновый стержень и, действуя на атомы хрома, возбуждают многие из них до уровней синего и зеленого света, т. е. до уровней энергии фотонов. Все возбужденные атомы хрома могут существовать в состоянии возбуждения только миллиардные доли секунды, после чего сваливаются на более низкие промежуточные уровни возбуждения красного света. [c.628]

Весьма существенно то, что растворы состоят из неодинаковых частиц. В этом смысле однокомпонентные жидкости схожи с растворами, так как они могут включать в себя атомы, молекулы, ионы, ассоциаты, изотопы вещества. Кроме того, частицы могут различаться конформацией, состоянием возбуждения и другими признаками. Поэтому, с точки зрения молекулярной теории, между жидкостями и растворами принципиальной разницы нет, в то время как термодинамически они существенно различаются. [c.84]

Среди разнообразных применений электронной спектроскопии конденсированных систем (решение структурных задач, качественный и количественный анализ многокомпонентных смесей, исследование химических равновесий [20—23]) особое значение в последние годы приобретает разработка методов, позволяющих получать сведения о свойствах электронно-колебательных состояний возбужденных молекул и о молекулярных процессах, протекающих в жидкостях за время 10 ° — 10 с. Такие данные необходимы при исследовании пространственного строения молекул в различных энергетических состояниях, степени деформируемости и направления смещения электронной плотности. Они позволяют решать весьма актуальные задачи, связанные с комплексообразованием, реакционной способностью и другими физическими и химическими свойствами молекул. Современная электронная спектроскопия используется и при изучении молекулярного строения растворов, исследование которых до недавнего времени проводилось с применением лишь термодинамических методов. [c.104]

Совместное решение уравнений переноса и статистического равновесия уровней дает возможность определить поле излучения в среде и состояние возбуждения атомов в ней. [c.161]

При высокотемпературной ползучести поликристаллов легкость зернограничных релаксационных процессов затрудняет распространение по образцу волны пластической деформации, и трансляционные сдвиги, сопровождаемые поворотом, локализуются в пределах отдельных зерен. Это обусловливает движение зерен как целого и формирование вдоль границ зерен зон сильно локализованной деформации аккомодационной природы (стадия установившейся ползучести). Когда материал в указанных приграничных зонах достигает критического состояния возбуждения, в нем легко возникают нарушения сплошности и становится возможным движение как целого конгломератов зерен. Скорость ползучести при этом резко возрастает (третья стадия ползучести). Встречные развороты крупных конгломератов зерен обусловливают распространение магистральной трещины и разрушение материала. [c.18]

Ударная волна в газе с замедленным возбуждением некоторых степеней свободы. Обычно в газе для возбуждения некоторых степеней свободы требуется очень много столкновений частиц, и установление тер- модинамического равновесия в этих степенях свободы происходит сравнительно медленно. Так, например, при температурах порядка тысячи — двух тысяч градусов в молекулярном газе медленно возбуждаются колебания в молекулах. Между тем колебательная энергия в условиях термодинамического равновесия вносит существенный вклад в полный запас внутренней энергии газа и, следовательно, состояние возбуждения колебательных степеней свободы заметным образом сказывается на внутренней энергии газа и температуре. Вращения в молекулах при температурах [c.214]

Изменения коэффициентов в зависимости от значения р определяют модовый состав поля и определяются состоянием возбужденной волноводной среды. [c.397]

В сложных молекулах и в твердых телах могут происходить разнообразные релаксационные процессы. Возникает вопрос о пригодности простой двухуровневой схемы для описания воздействия этих систем на световые импульсы, находящиеся в резонансе с молекулярным переходом, или о необходимости применения многоуровневой модели для понимания такого воздействия. Приведем пример. В качестве насыщаемых поглотителей очень часто используются молекулы органических красителей, в которых, согласно принципу Франка — Кондона, наиболее эффективное возбуждение происходит при переходе не в бесколебательное возбужденное электронное состояние, а на некоторый высокий колебательный уровень этого электронного состояния. По этой причине молекула отдает при релаксации как электронную, так и колебательную энергию и проходит при этом с большей вероятностью релаксационный путь, идущий через бесколебательное состояние возбужденного электронного уровня (фиг. 60). В работе [3.21-8] исследовано взаимодействие таких молекул со световыми импульсами при различных соотношениях между длиной импульса и отдельными временами релаксации. Было показано, что воздействие этих молекул на световые импульсы может [c.430]

Рассмотрим сначала характер беспорядочного теплового движения в газе или твердом теле при приближении температуры к абсолютному нулю. В классической теории, где степени свободы считаются, а не взвешиваются , справедлив закон равнораспределения энергии, который приводит к постоянной величине удельной теплоемкости. Число степеней свободы системы не меняется с температурой и при температурах, близких к абсолютному нулю, она имеет столько же степеней свободы, сколько и при высоких температурах. В классической теории при рассмотрении энергии неупорядоченного движения не существует низких температур. В квантовой теории картина совершенно иная, так как колебания кристаллической решетки уже не могут получать произвольные приращения энергии. Дозволены только дискретные состояния возбуждения, и при понижении температуры все большее число степеней свободы оказывается замороженным . Во многих отношениях положение вещей аналогично тому, которое имеет место при возбуждении состояний атомов и молекул с высокой энергией. [c.280]

Существование таких состояний возбуждения кристаллофосфора связано с центрами захвата, образующимися в местах нарушения периодичности решетки. Освобождение электронов и дырок этих центров происходит при сообщении им достаточной энергии, тепловой или энергии квантов высвечивающего света. Центры захвата характеризуются набором электронных или дырочных уровней захвата, различающихся по глубине. Явление термолюминесценции наглядно доказывает существование в кристалло-фосфорах уровней захвата различных глубин и позволяет опреде- лить эти глубины по зависимости яркости свечения от температуры — кривой термического высвечивания. Именно поэтому изучение кривых термического высвечивания является одним из основных методов исследования центров захвата в кристаллофос-форах. Получают кривые термовысвечивания следующим образом. Предварительно возбужденный кристаллофосфор равномерно нагревают так, чтобы изменение температуры со временем могло (быть выражено формулой [c.217]

Как следует из табл. 3—6, более высокая максимальная ошибка (в метрике пространства С) наблюдается па первых временных интервалах проводимых экспериментов, что связано с особенностями автоматической установки начальных условий и состояний возбуждения на моделях, набираелтых на АВМ типа МН-18М. [c.72]

В момент образования осколки находятся в возбуждённом состоянии. Возбуждение снимается испаре- [c.475]

Температура возбуждени я— параметр, характеризующий распределение атомов по состоянию возбуждения Т= [c.248]

В 1939 г. Вулли [15] рассмотрел егце более обгций случай, предполагая, что возможны три состояния атома основное состояние, возбужденное состояние и со- [c.304]

Неравновесные состояния в полупроводниках и мет.аллах, сверхбыстрый)) нагрев твердотельной плазмы. Длительность фемтосекундных лазерных импульсов зачастую оказывается меньше времени электрон-фононной релаксации и приближается сейчас, пожалуй, к наиболее короткому времени релаксации в твердом теле — времени электрон-электронной релаксации. В ряде лабораторий экспериментируют с генераторами импульсов с энергиями порядка 1 мДж и длительностями около 50 фс последнее позволяет создавать сильно неравновесные состояния в полупроводниках и металлах — состояния, возбуждение и эволюция которых связаны с рядом новых физических явлений [23, 24]. Следует подчеркнуть, что успех на пути изучения этих новых эффектов определяется не только уровнем разработки генераторов мощных возбуждающих фемтосекундных импульсов. В неменьшей мере необходима и фемтосекундная диагностика нерав- [c.294]

Возбуждение и спиновое расщепление остовных р -оболочек атомов скандия, титана, циркония, гафния, технеция, рения при их растворении в ОЦК металлах V—V групп ведет к переходу этих металлов в ОЦК состояние ниже температур их полиморфного ПГОЦК (а->-р) превращения. Перекрытию и расщеплению их остовных р -оболочек способствуют большие атомные радиусы этих металлов при замещении атома металла V—VI групп атом титана, циркония, гафния будет зажат соседними атомами растворителя, а следовательно, перейдет в возбужденное состояние. Возбуждение и спиновое расщепление р -бболочек растворенных атомов решетки металла V—VI групп приводит к расширению области ОЦК твердых растворов за счет подавления и выклинивания областей плотных гексагональных а-растворов. [c.141]

Принимая гипотезу этих авторов, Бор рассмотрел ее с другой точки зрения. Он предположил, что при захвате нейтрона ядро урана переходит в сложное возбужденное состояние. Возбуждение этого ядра очень быстро (меньше чем за миллиардную долю секунды) вызывает колебания всех частиц ядра, а также частично рассеивается в результате ряда ядерных процессов. К их числу относятся испускание нейтрона, деление или уизлучение. Вероятность этих процессов зависит от типа ядра и его энергии возбуждения. При захвате медленного нейтрона возникают такие возбужденные состояния ядер, в случае которых более вероятно у-излучение, чем деление или испускание нейтрона. Именно таким образом возникает который не делится в течение 23 мин., и который [c.113]

С учетом различных состояний возбуждения, которые возникают во время механического воздействия в твердой фазе и ее окружении, Тиссен разработал модель процесса. Из этой модели следует, что во время механического активирования возможно состояние с более высоким возбуждением, чем данный Смекалем энергетический предел— теплота плавления как верхняя граница избыточной свободной энергии. Эта модель вошла в литературу как модель плазмы, в ней обходятся без приме- [c.443]

При учете процесса нагревания среды лазерным излучением надо принимать во внимание возможное различие между поглощением излучения а поглощением энергии излучения. Дело в том, что поглощение излучения, падающего на среду, часто сводится к чисто радиационным процессам. Таково, например, рэлеевское рассеяние или каскадная радиационная релаксация в основное состояние возбужденного атома (молекулы), образованного за Счет поглощения кванта падающего излучения. При рэлеевском рассеянии частота фотонов не изменяется, они выводятся иа пучка за счет отличия направления вылета спонтанно рассеянных фотонов по отношению к направлению распространения падающих фотонов. При каскадной релаксации изменяются и энергия, II направление вылета фотонов. В обоих случаях, хотя излучение и поглощается (т. е. убывает число фотонов в пучке при его распространении в среде), но энергия поглощенного излучения среде не передается. Типичным примером обратной ситуации, когда среда поглощает энергию излучепня, является наличие в прозрачной среде макроскопических непрозрачных включепин, нагревающихся и испаряющихся под деп-ствием мощного лазерного излучения. Нас будет интересовать именно случаи поглощения энергии излучения средой. [c.116]

Наконец, в-третьих, необходимо выполнение еще одного условия на форму имнульса и напряженность поля, по сутп дела означающего, что двухуровневый атом под действием такого пмпульса совершит одну осцилляцию, основное состояние — возбужденное состояние — основное состояние, и вернется, таким образом, в исходное состояние. За время т = лО" двухуровневые атомы переходят из основного состояния в возбужденное за время т = = 2я 3 — возвращаются назад в основное состояшге. Последнее условие можно записать как [c.186]

Формула Больцмана. Распределение атомов (или ионов, или молекул) по состояниям возбуждения определяется формулой Больцмана. Степень возбуждения (т.е. отношение населенностей уровней — концентраций атомов в двух энергетических состояниях) верхнего уровня с энергией и статистическим весом по отношению к нижнему уровню с энергией JE7 < JE7u и весом д такова [c.21]

Принцип Франка — Кондона контролирует относительное возбуждение различных колебательных уровней в новом электронном состоянии. Возбуждение вращате.льного движения происходит лишь за счет дальнодействующих дипольных и квадрупольных взаимодействий, рассмотренных вьппе, т. е. до и после электронного перехода. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...