Напряженность магнитного поля, методы измерения

Измерение напряженности магнитного поля методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Если парамагнитное вещество поместить в постоянное магнитное поле, обеспечивающее парамагнитную поляризацию ядер, а в направлении, перпендикулярном направле- [c.308]

Измерение напряженности магнитного поля методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [9.27]. Если ядра парамагнитного [c.97]

На рис. 9.47 приведена принципиальная схема промышленной установки Е-11-2 для измерения напряженности магнитного поля методом ЯМР. [c.97]

Имеются сведения о возможности использования для упомянутой цели при электрометрических обследованиях соответствующих методов и приборов, как например метода градиента потенциала постоянного тока метода бесконтактных определений тока в трубопроводе на основе измерения магнитного поля метода измерения напряженности собственного поля трубопровода, отражающего состояние металла трубы метода контроля состояния трубопроводов с помощью электромагнитных волн. Однако и эти дополнительные методы поиска опасных дефектов металла подземных трубопроводов надежного нахождения таких дефектов не гарантируют. Они, как следует из публикаций, прежде всего предназначены для выявления вероятных мест коррозии и определения участков подземного трубопровода, требующих более детальных обследований . [c.113]

На использовании экранного метода основан предложенный в Японии способ измерения твердости тонкой стальной движущейся ленты, который предусматривает предварительное размагничивание ленты [8]. Сущность способа заключается в том, что с одной стороны стальной ленты устанавливают стержневой электромагнит, питаемый постоянным стабилизированным током, а с другой — против стержневого электромагнита помещают измеритель напряженности магнитного поля, прошедшего через стальную ленту. Составляющая магнитного поля, приложенная перпендикулярно к поверхности стальной ленты, проходит через нее, ослабевая в зависимости от твердости ленты. Измерив степень ослабления поля, вычисляют твердость стальной ленты. Для исключения влияния магнитной предыстории предусматривается предварительное размагничивание ленты. [c.62]

Для определения значений электромагнитных сил необходимо знать составляющие плотности тока и напряженности магнитного поля в интересующих нас точках расплава. Для их определения применяют различные методы аналитические расчеты, моделирование и натурные измерения. Рассмотрение двух первых методов выходит за рамки настоящей работы. Отметим лишь, что краткие сведения о них можно найти в [3], а основные сведения об измерениях напряженности магнитного поля приведены в [2]. [c.265]

Методы измерения напряженности магнитного поля [c.307]

Метод измерительного генератора [9.11. Принцип измерения основан на возникновении э. д. с. при вращении рамки из проводника в магнитном поле. В зависимости от плоскости вращения рамки генератор может давать сигнал, пропорциональный напряженности магнитного поля, т. е. может использоваться как измеритель напряженности поля. При вращении рамки в однородном поле сигнала не будет и он возникает только при внесении [c.105]

Для магнитографической дефектоскопии определенный интерес представляют характер изменения намагниченности металла вдоль сечения сварного соединения и величина поля подмагничивания, действующего на ленту при магнитной записи дефектов в различных сварных соединениях. В этом случае хорошо известные баллистические методы магнитных измерений становятся неприемлемыми вследствие сложной формы усиления сварного шва. Поэтому для измерения магнитной индукции в различных сечениях сварного шва целесообразно использовать косвенный способ, заключающийся в определении напряженности магнитного поля на поверхности образца и на.хождении величины магнитной индукции по кривой намагничивания, снятой для данного изделия (намагничивание должно осуществляться в замкнутой магнитной цепи). Измерения тангенциальной составляющей напряженности поля непосредственно на поверхности образцов в этом случае производят магнитографическим способом с помощью локальных ленточных датчиков (ЛЛД) [109]. [c.63]

Эффект Холла интересен не только как метод определения характеристик полупроводниковых материалов, но и как принцип действия ряда полупроводниковых приборов, нашедших техническое применение, например, для измерения напряженности магнитного поля, перемножения двух величин и.других целей. [c.332]

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ, НАМАГНИЧЕННОСТИ И ИНДУКЦИИ [c.71]

Измерения проводятся на предварительно размагниченном образце. Наиболее простой метод измерения кривой индукции состоит в следующем. Выбирают число измеряемых точек кривой и определяют пределы изменений напряженности магнитного поля. Ток устанавливают с помощью ступенчатого реостата или перемещая рывком движок реостата с плавной регулировкой величины сопротивления. [c.138]

Более целесообразно при измерениях в разомкнутой магнитной цепи применять методы непосредственного определения напряженности магнитного поля в центральной части образца, в. месте нахождения измерительной обмотки индукции. В этих случаях постоянная намагничивающей катушки служит для ориентировочной установки необходимой величины поля в образце. [c.150]

Магнитные и электромагнитные методы основаны на измерении изменения магнитных силовых полей и напряженности магнитного, поля при наличии дефектов, а также изменения магнитных свойств материала под действием внешних сил. Магнитные методы используются в магнитной порошковой дефектоскопии, которая основана на том, что наличие дефекта в намагниченном металле выявляется магнитным полем рассеяния ферромагнитных частиц вокруг дефекта. Эти методы контроля являются простыми н надежными для обнаружения трещин и других дефектов на поверхности металла и на небольшой глубине от нее. Магнитные методы могут быть использованы для определения напряжений. Они основаны на том, что при деформации ферромагнитных материалов под действием внешних сил изменяются их Магнитные свойства. Для каждого испытываемого материала устанавливается зависимость между его магнитной проницаемостью и изменением напряжения [c.214]

На направленной вниз оси ординат откладывают, как обычно, половину разноса электродов (Л) и по оси абсцисс — напряженность магнитного поля Н. Теоретически здесь было бы можно рассчитать кажущееся удельное сопротивление и затем нанести его на график. Однако на практике из-за ряда причин это делается редко, так как приходится преодолевать значительные трудности. Поэтому магнитные методы вместо методов постоянного тока часто применяются только для ускорения измерений, если можно удовлетвориться только качественной интерпретацией. [c.189]

В настоящее время мы располагаем пятью методами комплексного характера [1—6]. Для систематических исследований свойств тугоплавких металлов применялись в основном два из этих методов. Сведения об этих методах опубликованы, поэтому здесь мы дадим лишь их краткую характеристику. Для изучения комплекса тепловых свойств более или менее массивных металлических образцов в последнее время был разработан и использован метод, основанный на переменном модулируемом нагреве токами высокой частоты. Исследуемый образец — цилиндр диаметром 1 и длиной 5—10 см — помещается внутри индуктора высокочастотной печи, мощность которой периодически изменяется электронной модулирующей схемой. Колебания температуры поверхности образца регистрируются бесконтактным фотоэлектрическим методом. Температуропроводность определяется по сдвигу фаз между колебаниями температуры и изменениями мощности. Для определения теплоемкости и теплопроводности необходимо знать мощность, вводимую в образец. С этой целью проводится определение напряженности магнитного поля у поверхности образца путем измерения э.д.с. индукции, возникающей в измерительном витке, охватывающем образец в диапазоне температур от 1000 до 2500° К. Погрешность определения температуропроводности и теплоемкости составляет примерно 4 и 5% соответственно (сумма систематической и результирующей случайной ошибки). В последнее время разработан и изучен иной вариант той же методики, отличающийся использованием полых цилиндрических образцов и регистрацией колебаний температуры на внутренней поверхности образца. Этот вариант обладает большей чувствительностью и за счет этого позволит снизить погрешность измерений на 1—2% в сравнении с названными цифрами. [c.52]

Величина кванта потока крайне мала, благодаря чему указанный эффект положен в основу чрезвычайно чувствительного метода измерения напряженности магнитного поля [c.366]

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) проницаемости основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженности намагничивающего поля, то амплитудная (или динамическая) проницаемость будет пропорциональна амплитуде индукции в контролируемой детали (если ее размеры остаются неизменными). Обычно используют дифференциальную схему, с помощью которой определяют изменение магнитной проницаемости контролируемой детали по сравнению с магнитной проницаемостью образца. [c.75]

К первому способу относятся приборы, основанные на изменении сопротивления ферромагнитной проволоки переменному току при действии магнитного поля вдоль ее длины. По этому принципу был построен импеданс-магнитометр Гаррисона [25], а также прибор Турней и Коусинга [56]. Измерение прибором сводится к определению сопротивления проволоки из мюметалла, ориентированной по направлению измеряемой компоненты магнитного поля, по которой протекает ток звуковой частоты. Сопротивление определяется мостовым методом. Баланс моста, нарушаемый при изменении напряженности магнитного поля, восстанавливается током компенсирующего соленоида, который и служит мерой измеряемого поля. [c.52]

В данной работе на одних и тех же образцах последовательно проведены исследования влияния механических напряжений растяжения—сжатия на магнитную индукцию, проип-цаемость, магнитострикцию малоуглеродистой стали в различных полях, исследования сигнала, возбуждаемого в проходной катушке с образцом, находящимся в постоянном магнитном поле под действием циклических нагрузок в зависимости от величины поля и нагрузок, показана связь возбух<-даемого сигнала с магнитоупругим эффектом и магнитострик-цией, определен диапазон полей, где чувствительность стали к напряжениям максимальна, предлагается метод измерения амплитуды циклических напряжений, а также метод определения напряжения, связанного с величиной внутренних напряжений. [c.124]

Размеры, полученные по фотографиям дуги, движущейся под действием магнитного поля, сделанным с малой выдержкой и малым световым потоком, как видно из рис. 3.3, близки к размерам, определенным поясом Роговского. Поперечные размеры дуги растут при увеличении силы тока. Размер d несколько уменьшается при увеличении напряженности магнитного поля. Уменьшения продольного размера, полученного методом фотографирования, не замечено. При этом не учтен сдвиг изображения светящегося канала за время экспонирования, который растет от 0,4 до 1,5 мм при увеличении скорости движения дуги. Если учесть сдвиг изображения за время экспонирования, то проявится зависимость продольного размера Ь от напряженности магнитного поля и будет более полное согласо- вание с измерениями поясом Роговского. Интересно отметить, что поперечный размер дорожки от пятен, оставляемых дугой на электродах, как видно из рис. 3.3, также близок к поперечному размеру дуги. [c.65]

Основным конструктивным узлом спектрометров ЭПР является резонансная система (колебательный контур или резонатор), в пучность магнитного поля которой помещается исследуемый образец. Резонансная система является нагрузкой генератора работающего в ВЧ или СВЧ-диапазоне. Большинство стандартных ЭПР-спектрометров работает на длине волны 3 см, напряженность магнитного поля при этом достигает величин 3000 Э. В широкодиапазонных спектрометрах (диапазон от 8 мм до 100 см) напряженность поля изменяется в пределах от 12 ООО до 100 Э. Чувствительность спектрометров может быть увеличена за счет метода двойной магнитной модуляции (например, в модели ЭПР-2, выпускаемой СКБ АП АН СССР), когда на медленно меняющееся магнитное поле (магнитная развертка) накладывается высокочастотное синусоидальное магнитное поле с амплитудой, меньшей полуширины линии. В измерительном блоке определяется амплитуда высокочастотного поля. На результаты измерений влияют изменения свойств системы в зависимости от времени и температуры. В современных спектрометрах предусмотрены меры, позволяющие вести непрерывную работу на приборе в течение многих часов, причем температуру растворов можно варьировать от субгелиевых до 500 °С. [c.293]

В работе [7а] изучалась намагниченность сплава с 2,6% Со в интервале 4,2—298 °К в зависимости от напряженности магнитного поля и температуры отжига, а в работе [16] — гальваномагнитный эффект сплавов, содержащих О — 0,44 ат.% Со при 4,0 14,2 и 20,1 °К. В работах [25, 26, 29] методом магнитных измерений изучали старение сплава с 1,5% Со. По данным [26] в структуре сплава, состаренного при 220 и 400° после закалки от 960°, методом рентгеновского анализа и магнитных измерений были обнаружены выделения богатой кобальтом фазы, обладающей соответственно супермагнит-ными и ферромагнитными свойствами. Температура Кюри того же сплава при увеличении длительности старения при 220° от 44 до 83,5 94 и 118 часов возрастает от О до 2 20 и 25 °К соответственно. Максимальная коэрцитивная сила сплава с 1,5% Со, закаленного от 960°, после старения при 565° достигает 250 э и при деформировании образца возрастает в направлении, перпендикулярном к направлению деформации [25]. [c.49]

Точное определение напряженности магнитного поля является одной из важнейших задач магнитных измерений. Выше указывалось, что расчетным путем можно найти напряженность поля только в образцах кольцевой (тороидальной формы). Для образцов всех других форм (кроме эллипсоидов) как при измерениях в замкнутой магнитной цепи, так н в разомкнутой магнитной цепи точное (в пределах погрешности измерений) определение нанряжеяности поля возможно лишь экспериментальным путем. В настоящем параграфе описываются различные методы измерения напряженности магнитного поля как в ферромагнитных образцах, так и в пространстве, где оно специально создается намагничивающими катушками, постоянными магнитами или электромагнитами. [c.90]

Известные методы измерения напряженности магнитного поля (баллистический, электродинамический, хМетод определения напряженности магнитного поля по изменению электросопротивления датчика, феррозондный метод и др.) наряду с присущими ими достоинствзхми обладают одним общим недостатком низкой точностью. Наименьшая погрешность, достижимая при измерении напряженности поля указанными методами, равна примерно 1%. [c.113]

Метод измерения напряженности магнитного поля с иомощы о подвижной рамки применяется в геофизи ш-ских исследованиях для измерения горизонтальной составляющей магнитного поля Земли. [c.169]

При сравнении магнитных характеристик, полученных различными методами (при одной частоте и форме кривой индукции), следует учитывать, что в результате измерения могут быть получены максимальные значения индукции, напряженности поля и амплитудная проницаемость как их отношение (методы феррографа, феррометра, векторметра), максимальное значение индукции и максимальное значение напряженности магнитного поля для эквивалентной синусоиды кривой напряженности поля (метод амперметра— вольтметра), максимальные значения первых гармоник индукции и напряженности поля (мосты переменного тока, потенциометры). Комплексное магнитное сопротивление определяется обычно по первым гармоникам индукции и напряженности поля. [c.179]

Выше (с.м. гл. 3) было описано применение метода вибрирующей катушки для измерения напряженности магнитного поля в образце. В пермеаметре с вибрирующей катушкой этот метод использован (Ф. Я. Феттер, Чехословакия) и для определения индукции в образце [Л. 170]. Принцип метода заключается в следующем. [c.317]

При измерении образца очень малых размеров (например, цилиндров с размерами диаметр —10 мм и длина 6—10 мм) описанный выше метод определения равенства нулю напряженности магнитного поля не годится, так как для этой цели требуется потенциалометр столь малых размеров, что его принципиально нельзя сделать достаточно чувствительным. [c.323]

Радиоспектроскопические методы контроля основаны на использовании зависимости резонансных явлений в твердых, жидких и газообразных материалах от состава материала, его структуры и в ряде случаев от формы изделия. Поэтому по измерению частот резонансного поглощения, напряженностей магнитных полей и форл1Ы резонансной кривой можно обнаруживать скрытые пороки внутри объемов, в которых возбуждаются электромагнитные колебания. [c.456]

Магнитный метод контроля твердости основан на том, что при изменении структуры стали меняется ее твердость, а вместе с ней и магнитные характеристики. Одной из таких характеристик является так называемая коэрцитивная сила. Это напряженность магнитного поля, которую нужно дать на предварительно намагниченный образец, чтобы полностью его размагнитить. Чем выше твердость, тем выше и коэрцитивная сила. Магнитный прибор для измерения твердрсти поэтому и получил азвание коэрцитиметр. [c.195]

ПЕРМЕАМЕТР, прибор для исследования магнитных свойств ферромагнитных материалов. Название происходит от английского слова permeability (проницаемость). П. служат для получения кривых намагничения, гл. образом основной кривой намагничения и кривой гистерезисного цикла. Получение кривых намагничения сводится к определению магнитной индукции (см.) в испытуе-мохм образце и соответствующей ей напряженности магнитного поля. В зависимости от метода измерения магнитной индукции различают отрывные П., магнито-электри-ческие и П. для измерения баллистическим методом. [c.119]

Исключая случай очень низких температур, когда решеточная теплоемкость пропорциональна Р, электронную часть теплоемкости твердого тела не удается измерить обычными калориметрическими методами. При низких же температурах линейный член доминирует и ошибка при вычитании вклада решетки оказывается не слишком большой. При более высоких температурах решеточная часть теплоемкости быстро возрастает до значения Л/х, где N равно числу степеней свободы решетки, в то время как электронная часть по-прежнему возрастает почти линейно вплоть до температур, намного превышающих комнатные (хТгоош/ о—1/80). Другой метод измерения электронной теплоемкости, применимый к сверхпроводникам, состоит в измерении величины порогового поля, т. е. напряженности магнитного поля, как раз необходимой для разрушения сверхпроводимости. Это поле можно связать теоретически с величиной электронной теплоемкости. [c.87]

НЫХ участках своей орбиты. Возможен и другой случай (В), когда на аналогичных участках орбиты электрон движется против поля. В обоих случаях электроны испытывают сильное взаимодействие с приложенным полем. Если уменьшить магнитное поле вдвое, электронная орбита продеформируется таким образом, что на одном ее продольном отрезке электрон будет двигаться вдоль поля волны, а на другом — против поля. Эти два эффекта стремятся скомпенсировать друг друга, и в результате суммарное воздействие оказывается существенно ослабленным. Следовательно, когда мы меняем магнитное поле, звуковая волна последовательно чувствует то сильно, то слабо проводящую среду. Затухание волны непосредственно зависит от э( х))ективной проводимости среды оно оказывается наибольшим, когда среда, так сказать, ее податлива. Таким образом, осцилляция затухания ультразвука как функция магнитного поля дает нам непосредственную информацию о размерах важных электронных орбит в металле, или соответственно о важных сечениях ферми-поверхности. Используя метод стационарной фазы при вычислении коэффициента поглощения, можно убедиться, что эти сечения являются экстремальными. Если мы производим измерения при различных напряженностях магнитного поля, периодически меняя его направление, мы получаем последовательные сечения ферми-поверхности. Соответствующие результаты для ферми-поверхности алюминия приведены на фиг. 41. Несколько иной масштаб по сравнению с ферми-поверхностью для свободных электронов связан с геометрией эксперимента. Подобные эксперименты служат хорошим подтверждением правильности той картины, которую мы нарисовали. [c.139]

Если в пространстве за анодом, на пути электронного луча, существует электрическое или магнитное поле, или и то и другое одновременно, то на электроны луча будет действовать сила Лорентца. Зная напряженности этих полей — электрического Е и магнитного Н — и скорость электронов, мы можем определить силу Лорентца, действующую на единицу заряда. Для того чтобы определить силу Лорентца, действующую на электрон, нужно знать величину его заряда. Принципиально заряд электрона может быть измерен, как и всякий электрический заряд, при помощи динамометров, как описано выше. Однако вследствие малости заряда электрона приходится применять специальные методы измерения, описывать которые здесь было бы нецелесообразно. Измеренный с помощью этих методов заряд электрона оказался равным 4,8-Ю GSE. Вместе с тем опытные факты говорят о том, что эта величина заряда электрона при всех условиях остается неизменной. [c.87]

Таким образом, сигнал, возбуждаемый в измерительной обмотке с образцом при его циклическом растяжении—сжатии в постоянном магнитном поле, вызван прежде всего магнитоупругим эффектом и пропорционален dBjda (12). Из-за сложной зависимости dBjda от 0(t) выходной сигнал имеет широкий спектр гармоник. Максимальную амплитуду из них имеет вторая. Выходной сигнал при заданной амплитуде циклических нагрузок в зависимости от поля имеет два максимума, что соответствует ходу производной по полю от магнито-стрикции. В области второго максимума наблюдается линейная зависимость сигнала от амплитуды циклических нагрузок, что может быть положено в основу метода их бесконтактного измерения. Предлагается наиболее точный и простой метод определения напряжений От, при которых имеет максимум и которые связывают с величиной внутренних напряжений в материале. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...