Рахматулин

Как следует из формулы (3.1.7), при пластическом деформировании стержня распространяется множество волн напряжений различной интенсивности с различными скоростями, меньшими скорости распространения упругой волны, причем волне большей интенсивности соответствует меньшая скорость распространения. Волны напряжений, соответствующие пластическому деформированию стержня при динамическом нагружении, называются волнами Римана. Они, как показано X. А. Рахматулиным [35], описываются формулами [c.225]

Следуя X. А. Рахматулину [35], установим существование волны разгрузки, определим скорость ее распространения Ь и покажем, что <(20 = ]/ /ро- Зависимость между напряжением сг и деформацией е при разгрузке стержня устанавливается соотношением а = = Од — В (бн — б), где Од и Сд — напряжение и деформация, соответствующие началу разгрузки. Подставляя это соотношение в уравнение (3.1.3 ), получим [c.234]

Схема X. A. Рахматулина силового взаимодействия и совместного деформирования фаз. Выделим шаровые составляющие в тензорах напряжений фаз, полагая их пропорциональными объемным концентрациям фаз п равными а р,, примем также симметрию тензора напряжений. Тогда имеем [c.31]

Соотношения (1.1.49) — (1.1.51) определяют схему силового взаимодействия и совместного деформирования фаз, предложенную в основополагающей работе X. А. Рахматулина (1956). [c.31]

Впервые обратил внимание на эту силу из-за расширения трубки тока фазы X. А. Рахматулин (1956). В общем случае из-за мелкомасштабных пульсаций давления Ар в силе Rj имеются дополнительные составляющие, зависящие от структуры смеси, такие, как сила присоединенных масс при ускоренном движении второй фазы относительно первой, сила Магнуса при вращении частиц в жидкости и др., сумму которых обозначим через Эту величину следует выражать через средние кинематические параметры (через средние скорости, ускорения фаз и их производные) [c.57]

Уравнения движения многокомпонентных сред при условии отсутствия фазовых переходов детально были проанализированы X. А. Рахматулиным [Л. 138], а позже Я. X. Клейманом [Л. 82]. Взаимопроникающее движение двух или нескольких сред рассматривалось как двил<ение их в пористой среде. При этом движение каждой компоненты аналогично движению в перемещающейся пористой среде. Учитывая индивидуальность движения каждой компоненты, теория позволяет получить замкнутую систему уравнений, не нуждающуюся в дополнительных эмпирических зависимостях. Можно назвать еще ряд работ, посвященных уравнениям динамики двухфазных сред, учитывающих, в частности, реальное распределение частиц по размерам [Л. 20]. [c.42]

Подробный обзор полученных решений недавно опубликован X. А. Рахматулиным и Г. С. Шапиро там же приведена исчерпывающая библиография. [c.252]

В 1956 г. X. А. Рахматулин предложил замкнутую систему уравнений [21 ] взаимопроникающего движения многофазной смеси сжимаемых фаз. Эта система включала уравнения массы и импульса каждой фазы, давления которых полагались одинаковыми (условие совместного деформирования). X. А. Рахматулиным предложена схема силового взаимодействия фаз. Для замыкания системы уравнений использовались уравнения состояния фаз типа ба-ротропии (jP = р == р (pi)). [c.26]

А. Н. Крайко и Л. Е. Стернин [9] обобщили уравнения X. А. Рахматулина,использовав уравнения энергии смеси и частиц, на случай нереагирующей смеси газа с несжимаемыми частицами, когда в общем случае нельзя пользоваться условием баротронии. Аналогичные, но более частного вида уравнения гидромеханики газовзвесей использовал ранее Кэриер [28]. [c.27]

В связи с этим имеет смысл рассмотреть отдельно стационарное решение уравнений тепло- и массообмена в газе (например, для случая капли в бесконечном объеме газа (гь= °о)), когда все параметры не зависят от времени, а на поверхности капли фиксированного радиуса а и фиксированной температуры имеется постоянный вдув (испарение) или отсос (конденсация) газа. Это решение в общем виде получено И. X. Рахматулиной. Остановимся для упрощешш на случае, когда газовая фаза состоит из одной компоненты с постоянным коэффициентом теплопроводности [c.318]

Приведенное решение задачи о внедрении тела в среду построено на основании результатов, полученных А. А. Ильюшиным, А. Ю. Иш-линским, В. В. Соколовским и др. [13, 20, 45]. Оно пригодно для скоростей встречи V < 1000—1500 м/с, однако возможны и более высокие скорости V , для которых решение непригодно. Возникла необходимость в построении решения задачи о внедрении тела в случае большой скорости встречи, основанном на том экспериментальном факте, что в процессе внедрения тела (при нагрузке) плотность среды изменяется от ро до р, после же внедрения (при разгрузке) изменение плотности незначительно, им можно пренебречь и считать плотность постоянной, равной р. X. А. Рахматулин и А. Я. Сагомонян [40], использовав идею А. А. Ильюшина, ввели в рассмотрение пластический газ, представляющий собой сплошную пластическую среду, плотность Ро которой при нагрузке изменяется по некоторому закону, а затем остается постоянной, равной р. Моделью пластического газа описываются грунт, бетон, кирпич и металлы в случае, если напряжения в них значительно превосходят динамический предел текучести СГ.Г.Д. Экспериментально установлено сильное влияние сил трения на процесс внедрения тела в перечисленные среды, поэтому при решении рассматриваемой задачи их следует учитывать. [c.179]

Изложенным методом задача о поперечном ударе по тонкому стержню прямоугольного поперечного сечения для материала с линейным упрочнением oj = (1 — Е 1Е) — е /е), где Е — модуль упрочнения, подробно рассмотрена М. П. Галиным [5], X. А. Рахматулиным и Ю. А. Демьяновым [35]. Представляют определенный интерес решения ряда частных задач о поперечном ударе по стержню, приведенные в книге В. Гольдсмита [6]. [c.251]

TaKOii ситуации соответствует используемая в механике грунтов модель пластического газа (X. А. Рахматулин и др., 1961), которая для одномерного случая движения рассмотрена в 4 гл. 3. [c.140]

В случае полного испарепия капли (a = О или т г,е = 0) пар может быть перегретым и условие фазового равновесия Те = = Ts (Ро) должно быть отброшено. Ниже обсуждаются рассмотренные автором совместно с И. X. Рахматулиной два температурных режима (см. рис. 2.8.1, 2.8.2) для системы капля воды в водяном паре. [c.225]

Предположение о наличии кривой деформирования о (е), не зависящей от пути нагружения, за которую припимается кривая деформирования при статическом либо динамическом нагружении с характерной для исследуемого процесса скоростью, принято в деформационной теории распространения упруго-пластических волн Кармана—Рахматулина [227]. В этом случае модуль упрочнения не зависит от пути деформирования материала и определяется только общей величиной деформации, а скорость а распространения ялаетичеекой деформации определяется модулем М е) =да1дг а =М1р. [c.142]

Рахматулин X. А., Керимов К. А. Методика исследования законов динамического сопротивления материалов.— В кн. Материалы Всесоюз. сим-поз. по распространению упруго-пласт. волн в сплошных средах. Баку Изд-во АН АзССР, 1966, с. 3—18. [c.257]

Рахматулин X. А. Динамические задачи упругости и пластичности.—. В кн. Распространение упругих и упруго-пластических волн. Ташкент Изд-во Фан УзССР, 1969, с. 4—10. [c.257]

Исследования С. Г. Телетова [46—52], Ф. И. Франкля [54, 55], X. А. Рахматулина [41], термогидродинамической лаборатории Энергетического института АН СССР и ряда отраслевых институтов страны создали теоретические основы гидродинамики смесей — обш,ие уравнения гидродинамики и энергии и позволили обоснованно подойти к решению сложных экспериментальных задач гидродинамики двухфазных систем. [c.11]

Все сказанное проиллюстрировано на рис. 22. В момент t = ti начинает распространятся hobjih волна — волна разгрузки (волна Х.А. Рахматулина). [c.143]

Выпускник радиофизического факультета Горьковского университета А.И. Весницкий сравнительно поздно пришел в науку, только в возрасте 27 лет он поступил в аспирантуру к одному из наиболее ярких представителей горьковской радиофизической школы профессору М. А. Миллеру и очень гордился этим. А первым своим учителем Александр Иванович считал С.И. Аверкова, которому он обязан тематикой исследований, составивших стержень практически всей его научной жизни. В 1973 году он защитил кандидатскую диссертацию по радиофизике и квантовой электронике, в то время, когда некоторые из его однокашников защищали уже докторские диссертации. После этого Александр Иванович в корне изменил свои научные интересы и занялся исследованиями в области механики систем переменной длины. Одним из его исследовательских инструментов был метод волновой аналогии в механике и радиофизике. Не все сразу серьезно восприняли такой подход как со стороны радиофизиков, так и механиков. Весницкий активно пропагандировал свои идеи и подходы применительно к волновым задачам в механике распределенных систем на семинарах X.А.Рахматулина, В.В. Румянцева и Д.Е. Охоцим-ского в МГУ, на семинарах В.В. Болотина в МЭИ и А.Ю. Ишлинско-го, Д.М. Климова и В.Ф. Журавлева в ИПМ АН СССР, на симпозиумах по динамике виброударных систем под руководством И.И. Артоболевского и К.В. Фролова. Спустя 10 лет после того, как он начал заниматься механикой, в 1984 году, А.И. Весницкий защитил на мехмате МГУ докторскую диссертацию по теоретической механике. Результатами его исследований в этой области заинтересовался главный конструктор ракетно-космической техники В.Н. Челомей, с которым была назначена встреча, но ей не суждено было состояться из-за [c.7]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.295 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.210 , c.214 , c.223 , c.224 , c.292 , c.301 , c.303 , c.304 , c.308 , c.311 , c.314 , c.315 , c.317 , c.370 , c.371 , c.392 , c.393 , c.451 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...