Сечение трубки тока критическо

Сетка расходов 219 Сечение трубки тока критическое 62 [c.379]

При М = 1 площадь поперечного сечения трубки имеет минимум это сечение трубки тока называется критическим и обозначается Значения параметров газа в критическом сеченни трубки р, р , отнесенные к соответствующим значениям параметров адиабатически заторможенного газа Ро. Ро. Т о, определяются формулами-. t [c.521]

Скорости Я.= 1 отвечает минимальное сечение трубки тока F=F . Это сечение называется критическим. [c.22]

Параметры, отвечающие сечению трубки тока, в котором Я = 1, будем называть критическими параметрами. Они легко определяются по формуле (2-22) и формулам для — и —, представленным в табл. 2-1, после [c.57]

Последняя кривая на рис. 115, относящаяся к числу Моо = 0,835, резко выпадает из общей закономерности развития кривых давления с ростом М . Прежде всего бросается в глаза значительное уменьшение по абсолютной величине и сглаживание по форме пика разрежения, затем ясно видно скачкообразное восстановление давления, показанное на рисунке пунктиром. Эти явления можно объяснить образованием критического сечения в трубке тока, суживающейся к точке максимальной скорости в дозвуковом потоке. Дальнейшее расширение трубки тока создает движение, аналогичное движению в сопле Лаваля. Скорость становится сверхзвуковой и затем в скачке уплотнения возвращается к дозвуковому значению. Наличие скачков уплотнения прив дит к возникновению значительных потерь механической энергии и вредно отражается на аэродинамических характеристиках крылового профиля. Одной из мер борьбы с этим явлением стало создание профилей с возможно поздним образованием критической скорости на их поверхности. [c.260]

Большой практический интерес представляет построение так называемого сопла Лаваля. Здесь речь идёт о получении в трубе, в лабораторной обстановке, сверхзвукового потока, который был бы в некоторой области трубы постоянным по величине (заданной заранее) и направлению. Задача эта распадается на две части во-первых, требуется получить сверхзвуковой поток, во-вторых, надо сделать этот поток равномерным. Получение сверхзвукового потока основывается на том факте, что если мы находимся за пределами критической скорости, то при увеличении скорости трубки тока будут расширяться (в то время как при дозвуковых скоростях трубка тока тем уже, чем больше скорость) (см. 8 этой главы). Если поэтому нам удастся, всё увеличивая скорость вдоль трубы (путём сужения трубы), достигнуть в некотором сечении трубы критической скорости и если затем мы заставим нашу трубу в направлении потока расширяться, то мы и окажемся в области сверхзвуковых скоростей. Как практически это достигается, мы разберём позже ( 21), тогда же мы увидим, какого рода трудности здесь встречаются. Сейчас же предполагаем, что, например, А Вд (рис. 29) есть сечение трубы (ось трубы совпадает с осью Ох), в котором скорости равны критической. Плавным расширением добьёмся того, что на оси трубы (последнюю мы считаем симметричной относительно оси Ох) получится нужная нам величина скорости. Предположим при этом, что в нашей трубе не возникло никаких поверхностей сильного разрыва (см. 21). Пусть нужная нам величина v, скорости получилась в точке А на оси Ох. Теперь попробуем сделать так, чтобы, начиная от некоторого сечения трубы, скорости всех точек были далее направлены вдоль оси трубы и равны в точности v,. Нам придётся для этого подобрать форму контура трубы, начиная от некоторой точки. Именно [c.75]

В. Пусть у незакрученного и закрученного потоков критические сечения и сечения, в котором сравниваются значения полных импульсов, одинаковы. Тогда при наличии закрутки расход сквозь трубку тока уменьшится в соответствии с формулой (5а), так что [c.41]

Если скорость в минимальном сечении достигает критического значения, а второе условие не выполняется, тб перехода через критическую скорость не произойдет. Этот случай соответствует появлению критических скоростей в трубке тока и является важным как в теории сопла Лаваля, так и в задачах внешнего обтекания тел. [c.60]

Установки с рабочими частями типа трубки Вентури. Существуют разнообразные установки с рабочими частями типа трубки Вентури, в которых кавитация возникает в области низкого давления и больших скоростей, создаваемых главным образом уменьшением поперечного сечения, а не локальным искривлением линий тока при обтекании помещенного в поток тела. Разрушение наблюдается вниз по течению от критического сечения в области, где происходит схлопывание пузырьков. [c.468]

При Р, близких к единице и к нулю, кз отрицательна. Следовательно, при таких Р удельный импульс закрученного потока больше, чем незакрученного. Это объясняется тем, что при данном с приближением Р к единице или к нулю неравномерность распределения параметров потока по сечению трубки тока, связанная с влиянием закрутки, исчезает из-за неограниченного роста илогцади и поток приближается к поступательному. Расход же газа при фиксированной илогцади критического сечения нри наличии закрутки по сравнению с незакру-ченным течением уменьшается. Давление уменьшается по сравнению с давлением в незакрученном потоке при малых Р и при Р, близких к единице. Величина его изменения определяется так [c.41]

До сих пор рассматривалось растекание жидкости с малой регулярной и с полной неравномерностями потока. При большой регулярной неравномерности нет резкой границы между трубками тока с различными скоростями и нет узкой одиночной струи (рис. 3.9, а), поэтому растекание жидкости по решетке имеет промежуточный характер. Выравнивание потока за решеткой будет, очевидно, достигаться при критическом коэффициенте сопротивления р = опт. имеющем большее значение, чем при малой регулярной неравномерности, но меньшее, чем при полной неравномерности. При коэффициенте сопротивления решетки р >> профиль скорости на конечном расстоянии будет перевернутым (рис. 3.9, в), и максимальная скорость за пешеткой окажется в той части сечения, в которой перед решеткой она была минимальной (рис. 3.9, 6), и наоборот. [c.87]

Последняя кривая на рис. 117, относящаяся к числу Мао = 0,835, резко выпадает из общей закономерности развития кривых давления с ростом Мсо. Прежде всего бросается в глаза значительное уменьшение по абсолютной величине и сглаживание по форме пика разрежения, затем ясно видно скачкообразное восетаиовлеиие давления, показанное на рисунке пунктиром. Эти явления можно объяснить образованием критического сечения в трубке тока, суживающейся к точке максимальной скорости в дозвуковом потоке. Дальнейшее расширение трубки тока создает движение, аналогичное движению в сопле Лаваля. Скорость становится сверхзвуковой и затем в скачке уплотнения возвращается [c.333]

Действительные сечения и Sikp всегда должны быть больше расчетных, чтобы компенсировать частичное запирание щели пограничным слоем. Увеличение критического сечения диффузора при постоянном положении иглы, заданной скорости Хн= onst и заданном сечении входа не влияет на величину максимально возможного расхода через двигатель, так как сечение захватываемой трубки тока и конфигурация скачков при этом не меняются. [c.331]

В трубке тока с минимумом сечения скорость как дозвукового, так и сверхзвукового течения приближается к значению Я = 1 в минимальном сечении. Если скорость течения в минимальном сечении будет Я=1 п сИфО, то переход через критическую скорость, очевидно, осуществляется. [c.56]

Таким образом, мы установили, что в трубке тока, имеющей минимальное сечение, может происходить переход через критическую скорость. Необходимыми и достаточными условиями для такого перехода являются условия Я = 1 и (111йхфО в минимальном сечении. Приведенный расход газа при этом приобретает максимальное значение. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...