Установившаяся скорость падения

Если парашютист прыгает с раскрытым парашютом (прыжок с тренировочной парашютной вышки), то его скорость монотонно возрастает, пока не достигнет значения установившейся скорости (примерно 6 м/сек). Если парашют при прыжке раскрывается не сразу (затяжной прыжок), скорость парашютиста сначала быстро растет, и если затяжка составляет более 700 м, то парашютист достигает установившейся скорости падения без парашюта (примерно 60 м/сек). После раскрытия парашюта сразу возникают очень большие силы, действующие на парашют со стороны воздуха. Поэтому скорость падения быстро уменьшается до установившейся скорости падения с парашютом (6 м/сек). [c.198]

Установившаяся скорость падения [c.146]

Коши — Римана 77, 569, 583 Установившаяся скорость падения [c.620]

Ограничения математического анализа. Идеальная научная теория состоит из минимального количества аксиом (основных принципов и понятий), из которых решение любой задачи может быть получено формальной логикой, т. е. математически. Сейчас такая всеобъемлющая теория движения жидкости воплощена в уравнении неразрывности и общих уравнениях движения. К сожалению, сложность большинства явлений течения и пределы аналитических способностей человека ограничивают строгое применение этой теории только несколькими простыми случаями. Например, можно найти распределение давления в жидком теле, которое целиком вращается или испытывает ускорение иным способом пределом в этом случае будет гидростатическое распределение. Могут быть точно рассчитаны сопротивление ламинарного потока в однородной трубе или установившаяся скорость падения малого шара. Точно выражается и частота волн малой амплитуды под действием силы тяжести, капиллярности или упругости. Более сложные состояния потока могут быть подвергнуты теоретическому анализу лишь при игнорировании некоторыми не поддающимися описанию сторонами движения. В ряде случаев результаты имеют достаточную для инженерной практики точность. Однако часто, особенно для случая турбулентного движения, математические трудности становятся настолько значительными, что решение может быть получено только после чрезвычайного упрощения. [c.6]

Почему плавают облака Пусть на высоте Н = 600 м образовалась капля радиуса а = б мкм. Вычисляя г = 4,4 10 " с, получим значение установившейся скорости падения г о = 4,4 мм/с = 16 м/час. Капля могла бы достигнуть поверхности Земли за интервал времени Т — НI— 37,5 час. Она падает настолько медленно, что во время падения может испариться или, попадая в восходящий поток воздуха снова взлететь. Лишь когда капли имеют радиус порядка 0,1-г0,2 мм, то они падают на Землю в виде дождя. [c.40]

Установившуюся скорость падения капли в газе (например, дождевой капли в воздухе) можно вычислять по формуле [c.87]

Последнее выражение (5.3) носит название формулы Торичелли по имени выдающегося итальянского физика, впервые установившего эту зависимость. Формула Торичелли тождественна с известной из теоретической механики формулой для определения скорости падения тела в пустоте с высоты Н. Таким образом, при истечении идеальной жидкости в атмосферу из отверстия в сосуде с постоянным уровнем и атмосферным давлением на свободной поверхности скорость истечения равна скорости падения твердого тела в пустоте при начальной скорости, равной нулю, с высоты, соответствующей напору жидкости над отверстием. [c.185]

Выражение (5.3) носит название формулы Торичелли по имени выдающегося итальянского физика, установившего эту зависимость. Формула Торичелли и известная из теоретической механики формула для определения скорости падения тела в пустоте с высоты Н тождественны. [c.167]

При оценке аэродинамической силы коллектива частиц обычно используются два метода. Первый, основанный на измерении установившейся скорости осаждения, обычно применяется при исследовании гравитационных процессов обогащения полезных ископаемых. Второй, широко используемый при исследовании аэродинамических сопротивлений различных тел в канале, основан на измерении сопротивления стационарных решеток частиц. Для определения аэродинамического сопротивления неустановившегося потока частиц нами применен новый метод, основанный на измерении давлений в канале во время падения частиц. При этом использованы положительные качества известных методов, а именно невмешательство в естественный процесс падения частиц, характерное для первого метода, и простота измерений второго метода. Таким образом, простыми средствами измерений удается [c.81]

Если положить, что все частицы потока падают с установившейся скоростью (например, при падении мелких частиц с относительной скоростью, равной скорости витания) и отсутствует взаимное влияние частиц на режим обтекания, то из (32) с учетом (2.54) получим [c.98]

Скорость падения частицы при установившемся движении в спокойном воздухе, т. е. предельную скорость падения, обозначим через Уп. Поскольку скорость установившегося движения есть величина постоянная, то ускорение частицы равно нулю и на нее действует уравновешенная система сил. [c.19]

Будем в дальнейшем рассматривать случай падения тела без начальной скорости (г д = 0). Установим сначала одно свойство такого движения, справедливое при любом виде зависимости R(v). Представим силу сопротивления в виде [c.356]

Установим зависимость между скоростями тела на одной и той же высоте при падении и при подъеме Пусть тело брошено вертикально вверх с начальной скоростью с,, В момент прохождения через точку А (рис. 135) высота подъема [c.111]

Если падение началось без начальной скорости, то вначале /(и) = О, Поэтому в начальный момент тело имеет такое же ускорение, как и в отсутствие сил трения и сопротивления среды. Но при возрастании скорости возрастает и f(v) при этом сумма сил, действующих на тело Р — f v)), уменьшается и вместе с тем уменьшается и ускорение, Когда скорость достигнет такого значения v , при котором f v) = Р, ускорение обратится в нуль, и дальше тело будет падать с постоянной, установившейся (стационарной) скоростью ). [c.197]

Принимая вес человека Р= 70 кГ 7-10 дн, мы получим для скорости установившегося движения значение = у 10 /2 из 6 10 см/сек = 60 м/сек. С какой бы высоты ни падал человек, если высота падения достаточно велика (примерно более 700 м), то он достигнет земли всегда с одной и гой же скоростью, около 60 м/сек. [c.198]

Рассмотрим ламинарный установившийся поток жидкости в круглой гладкой горизонтальной трубе (рис. 6.6). Экспериментально получено, что несмотря на отсутствие каких-либо препятствий на пути потока, имеет место потеря напора, равная падению пьезометрической (или энергетической) линии на рассматриваемом участке. Если все поперечные сечения участка находятся в равных условиях, что имеет место при их достаточной удаленности от мест возмущений, то потери равномерно распределены по длине потока, что подтверждается прямолинейностью линии энергии, получаемой опытным путем. Такие потери назовем потерями по длине и обозначим их через Лд. В чистом виде они могут иметь место только в потоке с постоянной по его длине средней скоростью (т. е, в равномерном потоке, который может существовать лишь в прямой цилиндрической трубе или призматическом канале). [c.139]

Формула Стокса позволяет рассчитывать скорость свободного падения твердых шариков плотностью в жидкой или газообразной среде с плотностью Действительно, при установившемся [c.199]

В некоторых случаях силы инерции не производят никакой работы, примером являются центробежные силы У маховика и сила кривошипа, направленные по радиусам вращения. Таким образом, работа сил инерции, как и работа сил веса, может быть положительной и отрицательной, поэтому обозначим ее через 2 А н- Что касается работы сил инерции за оборот или за время, кратное нескольким оборотам, то эта работа в противоположность работе весов, вообще говоря, не обращается в нуль. Все зависит от характера движения машины. В период пуска машины в ход или ее разбега, когда движение машины характеризуется непрерывным ростом скоростей ее звеньев, а вместе с тем кинетической энергии, работа сил инерции за каждый оборот отрицательна наоборот, в период остановки (выбега) или торможения машины, когда движение сопровождается общим падением скоростей, а вместе с тем и кинетической энергии, работа сил инерции за каждый оборот оказывается положительной. Лишь в процессе так называемого установившегося движения машины (подробности об этом см. в гл. IV) р Л а сил инерции за период обращается в нуль. Поэтому [c.17]

Отвод потока от колеса должен обеспечить 1) на выходе из колеса симметричное относительно оси поле скоростей и давлений и тем самым условия для наличия установившегося относительного движения в области колеса, 2) преобразование кинетической энергии потока, выходящего из колеса, в давление. В соответствии с этим в конструкции отводов имеется спиральный канал на выходе потока из колеса и диффузор, не находящийся в непосредственном контакте с выходом из колеса и служащий продолжением спирального канала, в котором происходят падение скорости потока и нарастание давления. В зависимости от конструкции насоса и технологии производства отводы потока от колеса выполняются в форме спиральных камер или направляющих аппаратов. Спиральные камеры имеют форму, которая не может быть получена механической обработкой поверхности, а должны выполняться чистыми в отливке. Поверхности проточной части направляющих аппаратов получают путём механической обработки. При больших по абсолютной величине размерах отводящих каналов, когда величина шероховатости поверхности, получаемой в отливке, играет относительно меньшую роль, целесообразно отвод потока от колеса выполнить в форме спиральной камеры, при меньших размерах — в форме направляющего аппарата. [c.354]

Давление в тормозной полости резко возрастает, а скорость соответственно падает. Движение поршня замедляется, что вызывает некоторое повышение давления в рабочей полости в период, характеризуемый интервалом tr. Скорость после падения носит колебательный характер (см. линии 3—3 и 4—4), причем колебания совершаются около установившегося значения, которое соответствует эффективной площади открытия тормозного дросселя (интервал времени t y). [c.226]

Представляется, что инерционность потока л<идкости, вытекающей из рабочей полости или из ее дополнительного объема, проявляется следующим образом. Падение числа оборотов турбины из-за возросшей нагрузки вызывает увеличение заполнения рабочей полости за счет некоторого опорожнения дополнительного объема. По мере увеличения заполнения рабочей полости скорость ее турбинного вала будет возрастать при неменяющейся статической нагрузке. В тот момент, когда скорость турбины вернется к первоначальному значению, скорость жидкости, поступающей в рабочую полость из ее дополнительного объема, вследствие инерции жидкости еще не упадет до нуля, поэтому рабочая полость будет продолжать заполняться, а система привода — разгоняться. Под действием давления, возрастающего вместе с ростом угловой скорости турбины, поток жидкости из дополнительного объема затормозится и изменит направление. Однако из-за инерции самого привода угловая скорость турбины не сможет следовать за меняющимся заполнением, наступит более глубокое опорожнение рабочей полости, чем то, при котором гидромуфта работает при установившемся режиме с такой нагрузкой. Число оборотов турбины вновь начнет падать, и процесс повторится, в результате чего возникнут колебания. [c.257]

Установившиеся режимы в случае абсолютно неупругого удара (R = 0). В этом случае частица покидает вибрирующую поверхность, имея нулевую поперечную составляющую начальной скорости (уд = 0). Фазовый угол последующего падения частицы на поверхность ф = a>t определяется из уравнения [c.22]

Uqf — скорость жидкости на центральной линии тока Uts — скорость установившегося падения сферы [c.13]

Установившуюся скорость можно найти из условия f(v ) = Р, если нам известно, как именно зависит сила f v) от скорости. Для тел достаточно плотных при падении в воздухе установившаяся скорость во всяком случае настолько велика, что можно применять формулу (7.2). Тогда = YPjk . Установившаяся скорость падения в воздухе для тел одинаковых размеров и формы (для которых одно и то же) растет пропорционально квадратному корню из веса тел. [c.197]

Сферическая частица, падающая под действием силы тяжести в вязкой жидкости, в конце концов начинает двигаться с постоянной скоростью, при которой действие силы тяжести уравновешивается гидродинамическими силами. Далее эта скорость будет называться установившейся скоростью падения Uoo- Это верно, конечно, независимо от того, достаточно ли медленно движениг или нет чтобы описываться уравнениями Стокса, хотя здесь внимание сосредоточено исключительно па последнем случае. Определение скорости перехода в это однородное движение из любого другого движения, например из состояния покоя, представляет собой нестационарную задачу. [c.146]

Многократные эксперименты, проведенные с некосыми нейтрально устойчивыми анизотропными частицами, в общем случае дают разброс в значениях установившейся скорости падения благодаря зависимости этой скорости от ориентации. Поэтому представляет [c.238]

Тело, падающее под действием силы тяжести, обычно достигает постоянной установившейся скорости падения, когда ускоряющая его гравитационная сила с учетом поправки на плавучесть равняется тормозящей силе сопротивления. Для обтекания сферы применим закон Стокса, сравнимые соотношения имеются и для тел других форм, как это обсуждалось в гл. 4 и 5. Многочисленные эксперименты, проведенные со сферами в самых разных средах, показывают, что при значениях чисел Рейнольдса iVRed построенных по диаметру сферы, меньших 0,05, отклонения от закона Стокса не превышают 1%. Число Рейнольдса, равное 0,05, соответствует падающей в воздухе сфере диаметром 77 мкм и единичной плотности. [c.476]

Формула Стокса дает возможность определить установившуюся скорость падения шарика в вязкой жидкости. На этом принципе основывается один из методов определения коэффициента вязкости Г]. Если скорость vq onst, то (рис. 10.33) [c.300]

Уравнение (2) может быть использовано для определения длины условного тормозного пути х т в зависимости -от значений установившейся скорости, нагрузки и вреднего пространства. В работе [5] приведен график для определения, хг при полном падении скорости. Там же приведены формулы для вычисления времени тор-мол<ения и ускорен0 я (отрицательного) в конце торможения. [c.222]

Кроме того, Сд определяется уравнением (5.4.46), тогда как К (простое совпадение) имеет то же значение, что и в (5.7.24). Поэтому удовлетворяется уравнение (5.7.27). Отсюда можно сделать вывод, что динамически возможное установившееся движение импеллера без вращ ения имеет место в случае, если он падает так, что ось параллельна полю силы тяжести. Окончательная скорость падения при этих предположениях равна [c.234]

В условиях установившегося режима падение давления р по толщине материала д, вызывает объёмиз -ю скорость воздуха через поры, которая пропорциональна падению давления и с Гр (1- р)см /сек на каждый квадратный сантиметр поверхности материала. Этим определяется сопротивление потоку Гр. [c.395]

Установим связь между размером твердой частицы и скоростью ее равномерного падения в покоящейся воде. Предположим, что твердая частица имеет форму щара диаметром й. Если ее поместить в покоящуюся несжимаемую жидкость, то на нее будут оказывать воздействие следующие силы сила веса О, сила реакции Ньютона — Рейлея и сила инерции Условием равновесия указанных сил будет следующее равенство [c.129]

Установившийся уровень адгезионной прочности может быть оценен по величине потока воды из растворов электролитов и по скорости подпленочной коррозии металла, которая зависит от потока электролита из раствора. Полученные зависимости показывают, что и по второму предельному состоянию — падению адгезионной прочности покрытий—можно прогнозировать работоспособность покрытий с помощью параметров, характеризующих проницаемость покрытий для компонентов агрессивной среды. Это связано с тем, что процессы адсорбции и смачивания па границе металл—покрытие контролируются так же, как и поднленочная коррозия, процессами доставки компонентов агрессивной среды. [c.47]

Уравнения (4a) и (5) показывают, что увеличение скорости сопровождается падением энтальпии и давления. Соответствующий перепад статического давления и энтальпии может произойти только за счет соответствующего приращения скорости. Эти уравнения действительны только для изоэптропийного установившегося потока с неизменяющи-мися его контурами. Рабочая среда может быть сжимаемой и несжимаемой. [c.8]

Для капли, движущейся в жидкости под действием архимедовой силы F , равенство Fg = F дает скорость ее установившегося падения (всплытия) [c.90]

Для дислокации в скоплении значению Тд соответствует напряжение т, а для дислокации перед препятствием в виде пространственной сетки или ряда включений —разность напряжений % —т. При т > Тт скорость ползучести определяется, главным образом, скоростью выхода дислокаций из скоплений. Падение х в этом случае восстанавливается с помощью дислокаций, которые попадают в скопления при мгновенной пластической деформации сдвига в плоскости скольжения. Если т < то скорость ползучести определяется как процессом обхода дислокациями препятствий и освобождения от закрепления в узлах пространственной дислокационной сетки под действием разности напряжений т —т, так и процессом выхода дислокаций из скоплений, поскольку он влияет на значение т. В этом случае даже при постоянных во времени t значениях т и Т скорость ползучести = dyldt изменяется до установившегося значения пока не сравняются скорости обхода дислокациями препятствий и выхода дислокаций из скоплений. [c.96]

После перехода через предел прочности не всегда удается достичь установившегося режима течения. Н. Н. Серб-Сербиной и П. А. Ребиндером [24] было обнаружено, что у высокоструктурированных глинистых суспензий после перехода через предел прочности и некоторого снижения напряжения сдвига вновь наблюдается его повышение, затем снова происходит падение напряжения и т. д. Многократные переходы через предел прочности могут совершаться длительно так, что невозможно достичь установившегося режима течения материала. В. П. Павлов и Г. В. Виноградов показали [19 ], что это явление имеет общее значение для тиксотропных пластичных дисперсных систем. Его проявление усиливается с понижением жесткости динамометра и задаваемой приводом скорости движения измерительных поверхностей. При низких скоростях только использование чрезвычайно жестких динамометров позволяет выйти на установившиеся режимы течения. [c.77]

Смешанный катодно-анодно-омический контроль. Наряду с катодным АКк5 и анодным торможением имеется некоторое омическое падение потенциала IR в цепи между катодными и анодными участками. Анодная кривая EasN, в этом случае при установившемся токе коррозии /5, не пересекает катодную кривую N. Это случаи коррозии при заметном сопротивлении электролита, например, вследствие большого удаления анодных участков от основных катодов (характерный случай коррозии подземных трубопроводов за счет неоднородной аэрации отдельных его участков). При этом скорость коррозии заметно возрастает с увеличением электропроводности коррозионной среды. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...